Вязкие течения, не зависящие от числа Рейнольдса

Характер акустических течений около препятствий, например около кругового цилиндра или сферы радиусом а, зависит от таких величин, как относительная амплитуда колебательного смещения /о, акустического числа Рейнольдса Ке и числа Маха М [формулы (3.14) и (3.15)]. При Кед М, т.е. в пограничном слое, более тонком по сравнению с длиной звуковой волны и прика , местный радиус кривизны существенно больше длины вязкой волны, и течения подобны плоским течениям. В пограничном слое возникают вихри, вращающиеся в направлениях, противоположных направлениям вихрей вне пограничного слоя. Типичная картина линий тока для а/6 = 7 и М/ка = 10 показана на рис. 3.6 (область II). [c.57]

Принимается, что в режиме вязкого течения при малых и промежуточных числах Рейнольдса коэффициент сопротивления частиц в стесненном потоке зависит только от модифицированного числа Рейнольдса Re [c.182]

Для чисто потенциального потока левая часть уравнения (1.5) не должна зависеть от числа Рейнольдса, т. е. показатель степени при Re должен быть близок к нулю. С другой стороны, при чисто вязком течении показатель степени при Re должен быть равен 0,5. Полученное экспериментальным путем значение показателя степени, равное 0,4, свидетельствует о том, что реальный режим течения жидкости в роторе находится между указанными двумя предельными случаями. [c.14]

Неустойчивость ламинарных течений. Стационарные решения различных задач о движении вязкой жидкости формально существуют при любых числах Рейнольдса [76]. Однако реально могут осуществляться лишь течения, обладающие устойчивостью по отношению к возмущениям, всегда присутствующим в потоке. Математически обычно исследуют устойчивость движения по отношению к бесконечно малым возмущениям. Для этого на стационарное решение уравнения Навье-Стокса накладывается аддитивное нестационарное малое возмущение. Подстановка возмущенного решения в уравнения, учет основного решения и линеаризация относительно малых возмущений позволяет получать для возмущений линейные дифференциальные уравнения в частных производных с числом Рейнольдса для основного течения в качестве параметра. Коэффициенты этих уравнений не зависят от времени и некоторых из пространственных координат, которые по отношению к уравнению называются циклическими. Это обстоятельство обусловливает экспоненциальный вид зависимости возмущенного решения от циклических переменных. Иными ело- [c.174]

Как и должно быть, в этот результат входит комбинация бр/ 1, т. е. падение давления иа единичной длине трубы. Из (9.32) видно также, что в основном скорость течения зависит от радиуса трубы, как т. е. гораздо слабее, чем в случае вязкого течения Пуазейля при малых числах Рейнольдса, где, согласно (7.6), было [c.143]

Большинство этих расчетов основывалось на поле течения идеальной жидкости, в котором приведенная скорость течения является функцией лишь приведенных координат х и (/. Однако, как уже указывалось, скорость течения зависит и от числа Рейнольдса, особенно вблизи препятствия, где действующие на частицу вязкие силы сравнимы с силами инерции. При Re > 1000 потенциальное течение дает удовлетворительное приближение к действительному полю течения вблизи передней (обращенной навстречу потоку) поверхности препятствия, и поэтому расчеты достаточно точны. Выполнен ряд расчетов, применимых для высоких Re 2 35, и получено аналитическое решение для случая обтекания идеальной жидкостью полоски (двухмерная модель цилиндра) и диска (двухмерная модель сферы) [c.185]

Как видно из уравнений (4.56), основным параметром, определяющим траекторию движения частицы, является скорость газа v ,. Поэтому закономерности инерционного осаждения существенно зависят от режима течения, т.е. от числа Рейнольдса частицы. Если Re очень мало, то имеем место вязкое обтекание препятствия, при котором поле скоростей газа можно описать безразмерными выражениями приведенными ниже (рис. 4.6). [c.100]

Решение задачи ищется в виде асимптотических разложений по малому параметру е. Главный член разложения вне капли определяется решением задачи об обтекании твердой сферы. Главный член разложения внутри капли соответствует течению вязкой жидкости, которое вызывается действием касательного напряжения на межфаз-ной поверхности (касательное напряжение зависит только от внешнего числа Рейнольдса Ке и берется из известных численных решений [226, 288]). [c.58]

Оно позволяет учесть совместное влияние сил поверхностного натяжения и гравитациоишлх и вязких сил на устойчивость течения жидкости вблизи межфазной границы. В области вблизи стенки устойчивость течения зависит только от числа Рейнольдса. [c.95]

Картина течения около находящейся в пучке трубы зависит от числа Рейнольдса. В области малых значений Ке, так же как и на одиночной трубе, формируется ламинарный пограничный слой, который отрывается при Ф 90°, а за трубой образуются вихри. Межтрубное пространство занято в основном областью ламинарного течения и крупномасштабными вихрями в рециркуляционной зоне. Влияние этих макроскопических вихрей на ламинарный слой на лобовой поверхности ближайших труб полностью нивелируется вязкими силами и отрицательным градиентом давлеиия. Такая структура течения, реализующаяся при Ке<10 , рассматривается как преимуществеино ламинарная. [c.141]

Подробный анализ работ в этой области содержится в работах [29 — 31]. Если в жидкости отсутствует ПАВ, то движение длинного пузыря в капиллярной трубке, заполненной вязкой жидкостью, рассмотрено в [19]. В этой работе показано, что при малом числе Рейнольдса и без чета силы тяжести течение зависит только от одного безразмерного параметра — капиллярного числа Са= рС//2 , где ц — вязкость жидкости, 11 — скорость движения пузыря, Е — коэффициент поверхностного натяжения поверхности газ — жидкость. При асимптотически малых значениях Са(Са О) течение можно разбить на пять областей, как это показано на рис. 17.10. На каждом конце пузыря образуется полусферическая пгапка, в которой давление и форма контролируются только капиллярными силами. Полусферические шапки сопрягаются с цилиндрическими областями через переходные области. Показано, что в цилиндрической области толщина смачиваюп1,ей пленки и дополнительный перепад давления определяются выражениями [c.456]

Одним из первых вопрос об условиях подобия процессов в камере энергетического разделения рассмотрел А. И. Гуляев. Разрабатывая гипотезу противоточного-теплообмена, он принял допущение, что в подобных вихревых трубах с установившимся адиабатным ламинарным течением вязкого газа имеют одинаковые значения показатель адиабаты Л = ср/с , числа Маха М= = ку/а (а — скорость звука), Рейнольдса Ее, Прандтля Рг. Величина A задана краевыми условиями. Поскольку перенос теплоты в вихревой трубе обусловлен в основном свободной турбулентностью, не зависящей от характера течения в ядре потока, в геометрически подобных трубах интенсивность переноса слабо зависит от числа Рейнольдса Ке, влияние которого можно учесть через число Стантона 81 = ф(Ке), не включая Ке в определяющие критерии. Не является определяющим и число Рг, изменения которого не влияют на характер процессов переноса в газах. При числе Маха М=1с1ет следует, что в геометрически подобных трутбах должны [c.19]

Вязкое обтекание гетерогенным потоком лобовой поверхности сферы при числах Рейнольдса, определяемых как Кврт = UxqR/v = 10 —10 , рассмотрено в [4]. Считалось, что несущий газ является несжимаемым, а концентрация частиц пренебрежимо мала, так что они не оказывают влияние на течение сплошной среды. Проведенные расчеты показали, что пограничный слой сильно искажает траектории частиц, препятствуя их движению к стенке. Это объясняется тем, что вязкий газ тормозится интенсивнее идеального, что в свою очередь ведет к более интенсивному торможению твердых частиц. Частицы, движущиеся в пограничном слое вблизи обтекаемой поверхности, резко теряют свою скорость, зависают и далее дрейфуют вдоль поверхности тела. Это приводит к тому, что коэффициент осаждения частиц уменьшается. В [4] также делается важное заключение [c.133]

Толщина пленки конденсата и гидродинамический режим течения этой пленки по охлаждаемой поверхности зависят от соотношения сил тяжести, вязкого трения, инерции, а также от количества образующегося конденсата и расположения поверхности конденсации по отношению к вертикали. Ламинарное течение пленки при конденсации неподвижного пара имеет место до критического значения числа Рейнольдса Ре р = б/т 5 400, где ы —средняя скорость движения конденсата по поверхности б — локальная толщина пленки — кинематический коэффициент вязкости конденсата. При больших значениях Ре пленка турбулизируется и в ней появляется интенсивный турбулентный перенос в поперечном направлении. [c.81]

В области ламинарного течения ньютоновских сред (как жидкостей, так и газов), т. е. при достаточно малых скоростях, или, в более общем виде, при значениях числа (критерия) Рейнольдса, меньших критического (см. Вискозиметрия), В. не зависит от напряжения сдвига, от толщины слоя вязкой сред )1, а такжо от длину, ширины, а следовательно, и площади пластинок, если размеры пластинки достаточно велики, чтобы краевыми эффектя.ми можно было пренебречь. Т. о., в этой области Р пропорционально градиенту скорости О. [c.359]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология