Определения процесс Пуассона

Определения процесс Пуассона 134 [c.3]

ОПРЕДЕЛЕНИЯ ПРОЦЕСС ПУАССОНА [c.134]

При измерении ползучести и других механических характеристик полезно вместе с записью механических показателей проводить определение размеров деформируемого образца не только в продольном, но и в поперечном направлениях. Это позволяет найти изменение коэффициента Пуассона во времени в процессе ползучести или при снятии обычных диаграмм растяжения [12]. [c.65]

В предельном варианте биноминальное распределение оценивается приближенной формулой Пуассона [12]. Поэтому мы считаем, что распределение процесса активационного анализа эквивалентно простому распределению Пуассона, и для расчета экспериментальных пределов обнаружения и определения можно использовать формулы пз работы [3]. При доверительной вероятности 95 % коэффициент надежности а = 2, что вполне допустимо для большинства анализов. [c.106]

В инженерной практике ограничение релаксации некоторым пределом, вообще говоря удобно, так как при этом значительно упрощаются расчеты, хотя в них и появляется определенная погрешность. Материальные константы, обычно используемые п прочностном расчете, несколько изменяются иод влиянием вязкоупругих процессов. Таким образом, мы оперируем переменным модулем упругости и коэффициентом Пуассона. Первая величина [c.45]

Все другие случаи будем называть нелинейными. Они составляют предмет гл. 9. Однако нужно понимать, что основное кинетическое уравнение по определению всегда линейно относительно неизвестной а термин нелинейный в данном случае относится к коэффициентам. Важным примеро.м одношагового процесса с постоянными вероятностями перехода является процесс. Пуассона, оп репе.- яемый соотноиIени ями [c.136]

Распределению Пуассона отвечают такие процессы, в которых может иметь место неограниченный в принципе рост цепей. X —имеет значение среднего числа присоединившихся мономерных звеньев, а т— число звеньев в отдельных индивидуальных соединениях. Число О, 1, 2... т выбирают в зависимости рт желаемой полноты и точности определения срстава смеси. [c.219]

Для измерения упругих постоянных твердых тел (модуля Юнга, модуля сдвига и коэффициента Пуассона) можно воспользоваться тем, что скорости распространения ультразвуковых волн зависят от упругих констант и плотности данного материала. Таким образом, динамические значения упруглх постоянных можно определить по величинам скорости распространения ультразвука. Наиболее целесообразно воспользоваться импульсным методом измерения скоростей ультразвуковых волн. В этом случае, несмотря на более сложную аппаратуру по сравнению, например, с методами резонанса и свободных колебаний [26], применяемыми для определения упругих постоянных, ультразвуковой метод обладает рядом существенных преимуществ. Во-первых, на одном испытуемом образце могут быть проведены измерения в большом диапазоне частот, во-вторых, процесс измерения весьма прост и занимает очень немного времени. Наконец, точность ультразвукового метода выше точности всех других методов измерения упругих постоянных. [c.153]

Таким образом, правомерна постановка задачи об определении спектра случайного процесса стока (2(0. Определение корреляционной функции и спектра импульсного случайного процесса (этот процесс случайный, так как максимальные расходы, происходящие в случайные моменты времени пуассонов-ского потока событий, сами являются случайными величинами) рассмотрено в работах [Рытов, 1976 Малахов, 1959]. [c.201]

В настоящее время накоплен достаточно большой материал по типам молекулярно-массовых распределений, встречающихся в процессах полимеризации, способам их экспериментального определения и математической обработки, позволивший сделать ряд обобщений [8]. Довольно часто встречаются следующие типы распределений Пуассона (получающееся при живой полимериза ции [9]) Флори (экспоненциальное, наиболее вероятное) Шуль- [c.12]

При решении уравнения Пуассона — Больцмана обычно предполагают, что при сближении частиц потенциал поверхности остается постоянным, как в случае золя Agi, стабилизованного ионами серебра (или иода). Условие этого постоянства получается из равенства химических потенциалов серебра (или иода) в растворе и в твердой фазе [5, 91]. Однако возможен и такой случай, когда при сближении частиц остается постоянным поверхностный заряд, а не потенциал [75]. Это имеет место, в частности, при образовании заряда на поверхности за счет диссоциации ионогенных групп или тогда, когда переход ионов с поверхности в раствор и наоборот, из раствора на поверхность, требует определенной энергии активации при наличии барьера изменение заряда поверхности происходит медленнее, чем процесс сближения частиц. В то же время этот барьер не мешает миграции ионов по поверхности, позволяющей принимать, что заряд распределен по поверхности равномерно. Постоянство заряда, по-видимому, более распространено в процессах сблил-сения частиц [5, 114]. [c.22]

Интересно сравнить определения предельной температуры, данные Дейнтоном и Тобольским. Оба имеют одно и то же математическое выражение. Определение Дейнтона относится только к химическому изменению свободный мономер мономерное звено высокомолекулярного полимера и не учитывает самого процесса построения макромолекулы. Определение Тобольского учитывает многоступенчатость реакции полимеризации и процесс инициирования. Кроме того, крутизна перехода, которая отсутствует в определении Дейнтона, оговаривается в трактовке Тобольского. Однако определение Дейнтона применимо к системам, в которых равновесие между различными живущими макромолекулами еще не установилось, например к деструкти-рующим под действием света полимерным системам, изученным Айвином, или к псевдоравновесным системам, в которых в результате быстрой полимеризации живущих полимеров получено распределение Пуассона. Определение Тобольского применяется только после достижения полного равновесия как между всеми полимерными молекулами, так и между полимером и мономером. [c.138]

Определенное в процессе исследования значение коэффициента Пуассона при внутриглазном давлении 2,72 кПа составило для склеры 0,33—0,35. Для роговицы в радиальном направ-левми оно равнялось 0,45, в окружном — от 0,29 (образцы 2, 4) до 0,35 (образцы 1, 5). Материал роговицы является ортотроп-ным. В первом приближении его можно рассматривать как сферически ортотропный. Наибольшая жесткость наблюдается при растяжении в радиальном направлении. При растяжении в окружном направлении материал роговицы проявляет примерно одинаковые свойства по окружности роговицы. Модуль упругости в этом направлении на 25% меньше модуля упругости в радиальном направлении при внутриглазном давлении 2,72 кПа. [c.82]

При Кр=1 после растворения вещества в любом из двух растворителей и после тщательного перемешивания фаз количество вещества в верхней и нижней фазах будет одинаковым (при условии, что объемы фаз одинаковы). При последовательном переносе вещества в следующие делительные воронки с соблюдением принципа противотока (рис. .11) будет достигаться новое распределение между верхней и иижией фазами в каждой воронке. В этом процессе нижняя фаза остается неподвижной и потому так и называется неподвижной фазой, тогда как верхняя переносится и называется подвижной фазой. По завершении определенного числа переносов вещество будет распределено по ряду пробирок в зависимости от его коэффициента распределения и числа переносов. Таким образом, при 100-кратном переносе вещества с коэффициентом распределения 1 максимальное количество этого вешества будет сконцентрировано в 50-й пробирке, все более уменьшаясь в обе стороны от этой пробирки, так что реальное распределение этого вещества будет соответствовать распределению Пуассона, как показано на рис. 5.11,6. Вещества с Кр<1 будут распределяться в пробирках 1— 50, а вещества с Кр>1 —в пробирках 50—100. [c.144]