Энергетический баланс излучения

Энергетический баланс излучения аргона при атмосферном давлении иллюстрирует рис. 18. В табл. 15 приведены значения излучательной способности по данным [133]. Расхождение с результатами [215] при Т= = 8000- 12 000° К не превышает 30%. При 6000° К в [216] получены более низкие значения, что по-видимому, связано с неучетом тормозного излучения на нейтралах. [c.193]

Рис. 24. Энергетический баланс излучения азотной плазмы как функция оптической толщины по [282]

Рис. 25. Энергетический баланс излучения азотной плазмы для оптической толщины 10 см по [282]

Рис. 27. Энергетический баланс излучения воздушной плазмы по [89] при / =1 атм, =10 см

Относительный энергетический баланс излучения воздушной плазмы [c.218]

Если предположить, что, как и в случае формования волокна, температура изменяется в направлении г и что у внутренней стенки не происходит никакой теплопередачи, а у внешней стенки имеет место конвекция и излучение тепла, то из энергетического баланса следует [c.570]

Как показывают расчеты, эта мощ ность составляет доли процента мощности пучка и в энергетическом балансе печи может не учитываться. Однако биологическое воздействие возникающего рентгеновского излучения представляет опасность для персонала. Поэтому во избежание вредных последствий для персонала при конструировании электронных плавильных печей с ускоряющим напряжением до 35—40 кв должны соблюдаться следующие условия [c.236]

Актинометрические методы сосредоточены на решении задач, связанных с абсолютными значениями потоков оптического излучения и энергетического баланса этих потоков. [c.619]

Земное излучение. Кажущаяся наблюдателю из космоса температура земной поверхности может быть рассчитана из рассмотрения энергетического баланса солнечного излучения, падающего на Землю и излучения Земли как диффузного черного тела. Если через а обозначить земное альбедо, т. е. отношение отраженной части энергии излучения [c.47]

Для длинного столба с радиальными потерями энергии за счет излучения и теплопроводности энергетический баланс можно записать [c.282]

Представим себе оболочку, заполненную газом. Если температуры газа и стенок одинаковы, то через некоторое время излучение в полости можно считать черным и равновесным. Лучистая энергия составляет часть внутренней энергии газа. Если сделать отверстие в оболочке, то энергетический баланс, а следовательно, и равновесие нарушатся. Если температура невелика, то лучистая энергия мала по сравнению с кинетической энергией частиц и утечкой лучистой энергии через отверстие в оболочке можно пренебречь. При высоких температурах величина лучистой энергии становится соизмеримой с величиной полной внутренней энергии системы и нарушение лучистого равновесия приводит к отклонению от равновесного распределения частиц по энергиям. [c.71]

Если излучение инициирует экзотермическую цепную реакцию, то определение выхода первичного процесса усложняется. Однако существуют системы,, отличающиеся тем, что на первый взгляд энергетический баланс для них не выполняется. Такое поведение можно объяснить либо образованием неизвестного про- [c.62]

Температура шнура дуги обусловливается энергетическим балансом последнего. В этом балансе расход энергии вызван в основном излучением. Так как усреднённое значение потенциала возбуждения Ут в случае инертных газов выше, чем в случае паров ртути, то при одной и той же температуре расход энергии на излучение шнура дуги СВД в инертных газах меньше, чем в парах ртути. Это приводит к повышению температуры Т в случае инертных газов по сравнению с парами ртути. В свою очередь более высокие значения Т компенсируют в выражении (442) для яркости свечения рекомбинации более высокие начальные значения ионизационных потенциалов инертных [c.386]

В случае малого расстояния между электродами ф рма шнура дуги определяется сужением шнура как около катода, так и около анода. Это сужение, как и в случае катодного пятна дуги в воздухе между угольными электродами, определяется энергетическим балансом катодных и анодных областей дуги. Форма шнура дуги в этом случае приближается к эллипсоиду вращения. В работе [1864] дана математическая теория такой стабилизованной электродами дуги эллиптической формы. Эта теория учитывает, кроме термической ионизации (уравнение Сага), излучения и теплопроводности, также амбиполярную диффузию ионов и электронов от оси дуги во внешнее пространство. Законы подобия в этой теории приобретают несколько иную форму. [c.542]

Квазистационарная стадия диссоциации под действием ИК-излучения лазера описывается двумя уравнениями энергетического баланса [c.68]

Наконец, в эксплуатационных условиях под действием локальных высоких напряженностей поля в масле возникают частичные разряды (ЧР). Последние сообщают свою энергию жидкости в момент образования канала разряда. Рассмотрение энергетического баланса в канале ЧР [5.12] показывает, что на разрушение связей молекул жидкости тратится небольшая часть общей энергии ЧР. В таких условиях происходит образование различных газов [5.13]. Сопоставление этих результатов с нашими данными по составу газа, образующегося при воздействии на масло ионизированной среды, а также излучений высоких энергий [5.14], указывает на подобие механизмов процессов ионизационного и радиационного разложений. (Проникающее излучение отличается более высоким энергетическим уровнем по сравнению с воздействием электрического поля.) Основными в том и другом случаях являются реакции, связанные с образованием водорода при разрыве С—Н-связей. Характерно, что в обоих случаях скорости газовыделения из углеводородов и их смесей подчиняются одним и тем же кинетическим зависимостям, а конечные изменения жидкостей характеризуются одними и теми же тенденциями. Однако энергия активации для радио-литических реакций в несколько раз меньше, чем энергия активации для сходных реакций в электрическом поле. [c.122]

Рассмотрим энергетический баланс наиболее общего случая, когда произвольное тело находится в поле действия теплового излучения (рис. 6-1). Примем, что Q—энергия (в ккал/час) падающих лучей. Часть лучей отражается (обозначим их энергию через Q ), [c.459]

На рис. 12 и 13 представлена зависимость доли лучистого теплообмена на оси и в общем энергетическом балансе дуги от температуры 7 о. Для давления 1,0 ата эти величины доходят соответственно до 70 и 95%. Для давления 0,1 ата вклад излучения несколько ниже и доля лучистого теплообмена достигает 40% в общем энергетическом балансе и 70% на оси дуги. [c.101]

Интересно отметить, что энергетический баланс оптических процессов и абсолютные интенсивности излучения для водородосодержащих плазм (вода, аммиак) при Г 10 000° К, когда диссоциация заканчивается, сходен с водородным [133]. [c.186]

Обратимся к исследованиям излучательных характеристик конкретных плазменных источников. Асиновский и др. [90] определили дивергенцию полного потока излучения плазмы азота на оси стабилизированной дуги двумя способами — расчетным путем, включающим точное интегрирование уравнения переноса, и при помощи косвенных измерений, сопоставляя энергетический баланс дуги при разных токах. Результаты этих измерений (см. рис. 29) позволили, как и в случае аргона, найти коэффициент теплопроводности азота при высоких температурах. Оценочный расчет полной дивергенции потока излучения выполнен также в работе [338]. [c.202]

Важнейшим следствием промышленного производства стало его влияние на природный энергетический баланс и на состояние окружающей среды. Потребление энергии человеком зависит от исторической ступени развития общества и непрерывно возрастает. Так, потребление энергии в Дж/сутки на человека составляло в первобытном обществе 8,4-10 , в обществе, использующем огонь и орудия труда 22,1-10 , в средние века 10,9-10 , в XX столетии 32,3-10 , в современном промышленноразвитом обществе 96,6-10 . Из этого количества энергии потребляют промышленное производство 39,5%, транспорт 27,4%, коммунальное хозяйство 28,7%, питание 4,4%. При этом на производство одной пищевой калории расходуется 23 энергетические калории. В настоящее время человечество потребляет в год 22,1-10 Дж энергии, что эквивалентно 7,5— 9,0-10 тонн условного топлива. Из них до 70% возвращается в окружающую среду в виде тепловых потерь, создавая излучение 9,5-10 Дж/см -сек, что, особенно в промышленных районах, сопоставимо с такими природными процессами как приливы (7,5-10 Дж/см -сек) и излучение солнца (13,5-10 Дж/ см -сек). [c.11]

Применение вакуума возможно только при использовании кессонного охлаждения, так как требуется абсолютная тазоплотность ограждения. В данных случаях не может быть использовано понятие температуры в термодинамическом смысле, и поэтому нельзя говорить о разности температур между внутрипечным пространством и внутренней поверхностью ограждения. Тепло генерируется на внутренней поверхности ограждения за счет облучения ее плазмой (тормозное и рекомбинационное излучения), а также за счет кинетической энергии электронов и ионов, попадающих на внутреннюю поверхность ограждения вследствие эффекта рассеивания заряженных частиц и вторичной эмиссии электронов с анода. Сюда следует, однако, добавить непосредственное излучение раскаленного анода, а также поверхности расплава. Все вместе взятое создает приток тепла на внутреннюю поверхность ограждения, требующий отвода его за счет охлаждения водой. Унос тепла с водой охлаждения может быть существенным и в энергетическом балансе достигает 20—40%-Таким образом, ограждение вакуумно-дуговых и электроннолучевых печей энергетически несовершенно, однако этот недостаток перекрывается многими другими достоинствами печей данного типа, оправдывающими с технико-экономической точки зрения применение холодного ограждения. [c.243]

Энергетический баланс и рациональная эксплуатация ВДП. На рис. 4.25 показан иримерный тепловой баланс ВДП при выплавке слитков. Полезная составляющая мощности дуги состоит из Рпол,э — тепловой мощности, расходуемой на плавление электрода, и Рпол.сл — тепловой мощности, затрачиваемой на перегрев поверхности жидкой ванны в сумме эти статьи составляют 40—45 % общей мощности, выделяемой в печи. Тепловые потери составляются из Рпот.э—мощности потерь в электроде, отзодимой водяным охлаждением штока, Рпот.изл — МОЩНОСТИ потерь излучением ванны и электрода на стенки [c.239]

Примерные энергетические балансы ВДП для плавки слитков и гарниссажной плавки получают калориметрированием охлаждающей воды в ветвях охлаждения при стационарном режиме работы печей. Так, при снятии тепловых балансов (см. рис. 7-13—7-15) ветви охлаждения были распределены следующим образом ветвь № 1 — шток, несущий электрод и электрододержатель ветвь № 2 — рабочая камера печи ветвь № 3 — кристаллизатор или гарниссажный тигель ветвь № 4 — поддон кристаллизатора. Поэтому в измеренные потери ветви № 1 входят только потери электрода теплопроводностью. Измерения на ветви № 2 дают потери электрода излучением и жидкой ванны излучением и на испарение металла. Калориметриро1вание ветви № 3 дает потерн жидкой ванны теплопроводностью и слитка излучением, ветви № 4 — потери слитка теплопроводностью. [c.200]

На рис. 7-14 представлен примерный энергетический баланс печи для плавки в гарниссаже [Л. 41]. Статьи баланса распределяются следующим образом Як.изл —потери расходуемого электрода излучением, воспринимаемые стенками камеры печи Яа.изл — потери ванны жидкого металла излучением, также воспринимаемые стенками камеры Ра.конв — конвективные потери ванны жидкого металла через гарниссаж, отводимые водяным охлаждением тигля. Мощности ЯК.ПОЛ, идущая на расплавление электрода, и -Ра.пол, идущая на перегрев ванны (анода), а гарниссажных печах от- [c.202]

Связь между энергиями излучения и поглощения серых и абсолютно черного тел выражается законом Кирхгофа. Этот закон вытекает из условия термического равновесия двух тел, заключенных в теплонепроницаемую оболочку. Рассматриваемые тела, имеющие поверхности Р] и р2, излучают энергию Е1Р] и Е2р2- Если энергия, излучаемая оболочкой, е, а коэффициенты поглощения равны Л, и Лз, то энергия, поглощаемая телами, составляет ЕсА Р] и ЕсА2р2- По условию энергетического баланса [c.339]

Таким образом, результаты диагностических исследований (U-F)-плазмы практически не принесли каких-либо принципиально новых данных о ее составе и свойствах, подтверждая, однако, что скорость рекомбинационных процессов в ней очень велика и без принудительного охлаждения плазмы или разделения ее компонентов нельзя выделить продукты разложения UFe. Тем не менее существенный количественный результат диагностических исследований — очень высокая доля излучения в энергетическом балансе (и-Г-Аг)-нлазмы радиочастотного разряда в смеси аргона с UFg. Излучение лежит в области ближнего ультрафиолета и в видимой области. [c.512]

Другой путь выяснения механизма работы катода холодной дуги заключается в установлении энергетического баланса на катоде. Для этого следует тщательно выбрать систему координат и вычислить поток энергии для определенных участков системы. Для поверхности катода, поступающая энергия складывается из потенциальной и кинетической энергий положительных ионов, излучения и теплоотдачи раскаленных газов положительного столба, включая удары возбужденных атомов поток уходящей энергии (охлаждение) обусловливается электронной эмиссией, — если только это не автоэлектронная эмиссия,— испарением атомов и теплоотдачей в металл и в газ. Из данных табл. 29 и 30 можно видеть в противоположность более ранним исследованиям, что температура вдоль осп положительного столба распределена, как показано на рис. 132а, [c.289]

Я хотел бы подчеркнуть, что в настоящее время энергетический баланс в атмосфере начал очень серьезно пересматриваться. Ранее предполагалось, что поток энергии днем составляет 0,1—0,3 эрг см -сек, но теперь эта величина увеличена до 3—10 эрг1см сек. Она зависит от солнечной активности. Мощность ночного потока отличается от мощности дневного коротковолнового излучения Солнца в 3—10 раз, что подтверждается высотным распределением температуры известно, что на больших высотах температура имеет величину 1500—2000°С как в дневное, так и ночное время. Для этого необходим источник разогрева ночью. Работы, проведенные в последнее время, подтверждают, что поток электронов 1 эрг/см сек может дать этот эффект. Однако надо знать, какая доля энергии электронов идет на разогрев, ионизацию и другие процессы. [c.67]

Наши расчеты показали, что основными членами энергетического баланса разряда являются тепло, отданное в электроды, тепло излучения и тепло, отданное воздуху. Поэтому можно предположить, что если при уменьшении длительности уменьшается количество тепла, отданного в электроды, и возрастает количество теила, отданного излучением, то сумма этих дьух величин при некотором значении самоиндукции может иметь минимум, а тепло, отданное воздуху в этой точке, будет иметь максимум. [c.148]

Облучение заряженными частицами. Метод регистра цпи мгновенного уизлучения при облучении заряженны.ми частицами во многом аналогичен методу спектроскопии мгновенных заряженных частиц (см. 1 этой главы) с тем отличием, что высокая проникающая способность и изотропия у-излучения позволяют значительно упростить методику анализа. Энергия испускаемого моноэнергетического у-излучения зависит от энергетического баланса ядерной реакции и способа распада составного ядра и в предельном случае достигает весьма высокой величины (для реакции Чл р, у) Ве Ey= 7fi Л4эв). Выход мгновенного у-излучения в реакциях заряженных частиц высок, но спектр излучения часто сложен. [c.188]

Еще в средние века химики (вернее—алхимики) ставили задачу осуществить превращения элементов. Однако эти попытки до конца XIX в.—начала XX в. не имели ни теоретических, ни экспериментальных оснований . Лишь после того как в 1896 г. Беккерель открыл явление радиоактивности, в 1897 г. Томсон открыл электрон, а в 1898 г. ]Мария Складовская-Кюри и Пьер Кюри открыли радий и полоний, начали появляться теоретические и экспериментальные работы, показавшие реальную возможность превращения одних элементов в другие. В 1899 г. Резерфорд обнаружил а- и -излучения, а в 1900 г. Виллард открыл -(-излучение. В 1903 г. Резерфорд и Содди создали теорию распада радиоактивных веществ. В 1905 г. Альберт Эйнштейн вывел из теории относительности универсальное соотношение энергии и массы Е=тс (где с—скорость света в пустоте), которое затем было положено в основу расчета энергетического баланса ядерных реакций. Это открытие явилось началом новой эры в развитии физики и энергетики и стало фундаментальной основой для развития ядерной техники. [c.236]

Излучение водородной дуги при пониженном (0,05 атм) давлении изучалось Гейдрихом [141]. Рассчитано влияние излучения на энергетический баланс при налоншнии продольного магнитного поля (20 кгс). В одной из моделей плазма считалась непрозрачной для лаймановского излучения и полностью прозрачной для остального в более слоншой модели принималась во внимание частичная реабсорбция по всему спектру. При Г==2-10 ° К излучением отдается 15% мощности. [c.187]

Связь между лучеиспускательной и поглощательной способностями тела устанавливается законом Кирхгофа. Для вывода его рассмотрим теплообмен между двумя параллельными, близко расположенными (настолько, что излучение каждой из них обязательно попадает на другую) поверхностями, из которых одна, характеризующаяся абсолютной температурой Т, лучеиспускательной способностью Е и коэффициентом поглощения Л — серая, а вторая — абсолютно черная (рис. 2-27). Составим энергетический баланс для серой поверхности при Г> Гц. Серая поверхность излучает с каждого квадратного метра поверхности ккал1м -ч, причем вся эта энергия поглощается полностью второй поверхностью. Последняя, в свою очередь, излучает на нее Е ккал1м -ч, из этого количества Е А ею поглощается, а Е (1— ) отражается, вновь попадает на абсолютно черную поверхность и полностью ею шглощается. Следовательно, баланс [c.52]

Эффективное излучение часто не рассматривается отдельно в исследованиях энергетического баланса, отчасти потому, что оно может быть достаточно точно учтено при измерениях радиационного баланса, отчасти же потому, что оно относительно невелико. Тем не менее величина потоков, направленных внутрь и наружу (взятых в отдельности), оказывается безусловно значительной. В этом можно убедиться, использовав уравнение (VIII.2) для расчета собственного [c.254]

Осн. работы посвящены изучению радиоактивности. Проводил их совм. с И. Жолио-Кюри. С 1928 изучали систематически ядерные реакции и-частиц с легкими ядрами. Обнаружили бериллиевое излучение, которое, как показал Дж. Чэдвик (1932), было потоком нейтронов, Открыли (1934) явление т, н, искусственной радиоактивности. Важный цикл работ супругов Жолио-Кюри посвящен исследованию процесса образования у-квантами нар противоположно заряженных частиц — позитрона и электрона. Ф. Жолио-Кюри выполнил тщательный подсчет энергетического баланса этого процесса и экспериментально подтвердил теоретически предсказанные его особенности. Изучил также обратный процесс — аннигиляцию позитрона после его излучения радиоактивными ядрами при столкновении с электроном. После открытия деления урана провел ряд исследований и расчетов, важных Д./1Я осуществления цепной р-ции деления. Активно участвовал в создании во Франции ядерной энергетики, руководил строительством первого французского атомного реактора, пуш,ен-ного в 1948. [c.167]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология