Излучение испускание резонансное

Гамма-резонансная ядерная флуоресценция, т. е, испускание и поглощение -квантов при ядерных переходах без затраты энергии на отдачу ядра, была открыта Р. Л. Мессбауэром в 1958 г. Эффект назван поэтому его именем, как и разработанный метод спектроскопии. Источником излучения и объектом, поглощающим его, являются ядра одного и того же изотопа, соответственно, в возбужденном и основном состояниях. В ядерной физике ядра с одинаковыми зарядами и массовыми числами, но разными энергиями и временами жизни (полураспада) называют изомерами. Бремя жизни изомеров играет огромную роль в гамма-резонансной спектроскопии, определяя ширину линий. Большим достоинством метода является высокая монохроматичность -излучения (узость линии) и высокое спектральное разрешение. Положение резонансного сигнала или так называемый изомерный сдвиг зависит от электронного окружения ядер. Метод мессбауэровской спектроскопии позволяет получить такие же данные о градиенте электрического поля на ядрах, как и метод спектроскопии ЯКР, [c.88]

Энергия может излучаться двумя различными путями — за счет спонтанного излучения и стимулированного (вынужденного) излучения. Вероятность того, что одиночная молекула в возбужденном состоянии начнет спонтанно излучать энергию, пропорциональна кубу разности энергий данного возбужденного и основного состояний ку. С другой стороны, вынужденное испускание вызывается излучением с резонансной частотой V. Если имеются две частицы X и , находящиеся на уровнях, энергии которых отличаются на кх, то вероятность поглощения фотона [c.346]

Процесс, при котором атом возбуждается благодаря поглощению света и затем возвращается на нижний уровень с испусканием излучения, называется флуоресценцией. Наибольшая длина волны, способная возбуждать флуоресценцию (в случае атома водорода — линия 1215,7 А), называется резонансной линией, а испускаемое излучение с той же длиной волны, что и поглощенный свет, называется резонансным излучением или резонансной флуоресценцией. [c.29]

Изменение интенсивности при температурах пламени ИЛИ дугового разряда практически полностью определяется экспоненциальным множителем, поэтому интенсивность излучения быстро падает в короткую область спектра. Таким образом, эмиссионный спектр имеет иное распределение резонансных линий по интенсивности, чем спектр поглощения. Более интенсивными в испускании являются резонансные линии с большей длиной волны, более чувствительные в поглощении линии лежат в коротковолновой стороне от наиболее интенсивной в испускании резонансной линии (или совпадают с ней). Все без исключения результаты экспериментальных исследований подтверждают эту закономерность. В качестве иллюстрации в табл. 11 сопоставлены наиболее чувствительные в поглощении и испускании линии с одним и тем же нижним уровнем. [c.51]

Существуют два основных типа спектрометров для наблюдения и измерения ядерного магнитного резонанса (ЯМР). В более простом из них измеряется либо поглощение энергии, либо испускание резонансного излучения в момент совпадения частот магнитного и радиочастотного полей (точка резонанса). В приборах второго типа используется фурье-преобразование, что позволяет значительно увеличить отношение сигнал/шум. Мы рассмотрим эти приборы поочередно. [c.275]

Внутренняя конверсия уменьшает интенсивность рассеянного излучения. При резонансном поглощении у-излучения только 1/(1 + а) доля возбужденных состояний распадается, вновь испуская у-квант, а а/(1 + а) доля распадается с испусканием электронов конверсии. Поскольку для мессбауэровских низкоэнергетических переходов коэффициенты внутренней конверсии, как правило, очень большие, интенсивности электронов конверсии или рентгеновских лучей, испускаемых после конверсии, также велики. Измерение эффекта Мессбауэра этим методом для изотопа Ре проводилось в работе [9]. [c.132]

Испускание резонансного излучения подчиняется тем же типам уширения линий, что и поглощение, но благодаря более исключительным условиям, имеющим место в дугах, искрах, разрядах и т. д., эти эффекты более выражены и представляют большую трудность для теоретической интерпретации. [c.51]

Кроме уширения, сильные изменения формы линии испускания могут быть вызваны самопоглощением излучения. Атом с высокой вероятностью испускания резонансной линии имеет также высокую вероятность поглощения ее. Следовательно, резонансная линия может проявиться, за исключением условий низкого давления, в форме двух линий с седлом между макси- [c.51]

Источники света. Источниками ультрафиолетового и видимого света для проведения фотохимических исследований служат ртутные лампы. В зависимости от давления паров ртути, развивающегося при работе, различают лампы низкого давления 10 —1мм рт. ст., среднего давления 2-10 —2-10 мм рт. ст., высокого давления от 2-10 до (2- -3) 10 мм рт. ст. Излучение, возникающее при работе ртутных ламп, связано с переходами возбужденного атома ртути с соответствующих энергетических уровней в основное состояние. Если переход осуществляется с нижних энергетических уровней (6 Яь 6 Я ) в основное состояние (6 5о), происходит испускание так называемого резонансного излучения. В зависимости от строения внешней электронной оболочки атома может быть несколько резонансных линий испускания. Если атом в результате столкновений возбуждается до более высоких энергетических уровней, чем резонансный, то сначала происходит испускание кванта энергии, соответствующего разности этих уровней, а затем переход с резонансного уровня в основное состояние. На- [c.138]

Таким образом, мы пришли к результату (IX.18), который показывает, что для связанных в кристаллической решетке ядер всегда суш ествует вероятность —ехр [—2]У] испускания (поглощения) несмещенной спектральной линии, что и означает возможность наблюдения резонансного поглощения ядерного -излучения. [c.186]

Правило отбора по спину (А8 = 0), казалось бы, должно быть универсальным, так как не учитывает симметричность рассматриваемой молекулы. Однако запрещенные по спину переходы часто наблюдаются на практике. Это правило отбора также основано на предположении о независимости волновых функций, а точнее, независимости спиновой и пространственной составляющих электронной волновой функции. Воздействие на электрон магнитного поля, возникающего при смешении относительно него (электрона) положительно заряженных ядер, приводит к смешиванию спиновой и орбитальной компонент, т. е. к спин-орбитальному взаимодействию. Таким образом, представление о чисто спиновых состояниях необходимо модифицировать, вводя обмен спинового момента с орбитальным. Например, состояние, формально описываемое как синг-летное, может в действительности иметь некоторые признаки триплетного, тогда как формальный триплет обладает некоторыми характеристиками синглета. Тогда переходы между синглетами и триплетами можно рассматривать как переходы между чисто синглетными и триплетными компонентами смешанных состояний. Поскольку спин-орбитальное взаимодействие связано с движением ядер, его величина резко возрастает с увеличением заряда ядра ( 2" ). Таким образом, в случае тяжелых ядер запрещенные по спину переходы проявляются сильнее. Хорошим примером является резонансное излучение ртути. (Термин резонансное излучение относится к испусканию при переходе с первого возбужденного состояния в основное резонансное поглощение и повторное излучение также могут наблюдаться в этом случае.) Основное состояние ртути — это 5о, а первый возбужденный синглет — Рь Переходы [c.41]

Уравнение (1.73) аналогично уравнению (1.47). Из него следует, что сильное резонансное взаимодействие возможно только при отличном от нуля дипольном моменте перехода, связанном с излучением или поглощением фотона А это как раз и имеет место, если соответствующий переход наблюдается в спектрах испускания или поглощения света. Когда полосы в спектрах испускания и поглощения молекул с и й перекрываются лишь частично, резонансное взаимодействие ослабевает. Если полосы не перекрываются, резонансный обмен энергий может наблюдаться при непосредственных контактах ( столкновениях ) молекул. [c.34]

Ясно, что при описанных условиях наблюдать резонансное поглощение 7-квантов невозможно. Для того чтобы наблюдать резонансное поглощение 7-квантов, нужно как-то компенсировать энергию отдачи ядер и резко снизить скорость их теплового движения. В 1958 г. Мессбауэр разработал метод, позволивший резко уменьшить энергию отдачи ядер в процессе испускания и поглощения 7-лучей и тем самым создать условия, при которых эти процессы происходят практически без потерь энергии. Метод основан на том, чтобы наблюдать излучение и поглощение 7-лучей ядрами, находящимися в кристаллической решетке, т. е. в связанном состоянии. В этих условиях импульс и энергия отдачи передаются не одному ядру, как в газе, излучающему 7-квант (или поглощающему его), а всей кристаллической решетке в целом. Ввиду того что масса кристалла значительно больше массы ядра, потери энергии при излучении и поглощении 7-лучей становятся весьма малыми. В этом случае наблюдается резонансное поглощение строго определенной частоты (е О и О 0), 394 [c.394]

Атомы, возбужденные при поглощении излучения, вновь испускают эмиссионные линии не только той же длины волны, что и поглощенное излучение, но и других длин волн. Такая излучательная дезактивация носит название атомной флуоресценции. Когда наблюдают ту же длину волны, процесс называют резонансной флуоресценцией. Процесс флуоресценции фактически представляет собой комбинацию процессов поглощения и испускания. Флуоресцентные спектры обычно очень просты и накладываются на более сложные эмиссионные спектры, при этом флуоресцентные линии более интенсивны, чем эквивалентные эмиссионные линии. [c.41]

На рис. 18-5а поток электромагнитного излучения мощностью Ро падает на химическую пробу точно так же, как и в рассмотренном выше случае поглощения. Если какие-либо компоненты пробы имеют подходящие энергетические уровни, то часть падающего излучения будет поглощаться, и прошедший поток будет иметь несколько меньшую мощность Р. Таким образом, разность мощностей Ро — Р) между падающим (Ро) и прошедшим (Р) потоками идет на возбуждение химических частиц, присутствующих в пробе. На рис. 18-56 этот процесс изображен как стадия поглощения (Л). Возбужденные частицы будут самопроизвольно претерпевать дезактивацию, одним из возможных способов которой является испускание излучения. Если энергия испускается немедленно, то энергия и частота испускаемого фотона будут такими же, как и у первоначально поглощенного излучения. Это — так называемая резонансная флуоресценция она является одним из типов люминесценции и обозначена на рис. 18-56 символом Р. Существуют и другие виды люминесценции, в которых потеря поглощенной энергии осуществляется более сложным путем. Однако эти [c.612]

После этого перехода молекула может терять поглощенную энергию различными путями. Каждый путь зависит от кинетики различных конкурирующих процессов, некоторые из них указаны на рис. 19-19. Например, молекула, заселяющая возбужденный колебательный уровень электронного состояния 5г, может терять энергию в результате излучения фотона, равного по энергии разности между его существующим состоянием и основным состоянием. Однако в растворе эта излучательная потеря энергии имеет гораздо меньшую константу скорости ( 10 с 1), чем конкурирующий процесс колебательной релаксации (обозначенный буквами У/ на рис. 19-19). Колебательная релаксация заключается в переносе колебательной энергии к соседним молекулам и в растворе происходит очень быстро (йа 10 з с- ). По сравнению с этим в газовой фазе возбужденная молекула испытывает гораздо меньше столкновений, поэтому здесь колебательная релаксация является менее эффективной в газовой фазе обычно наблюдается испускание фотона, энергия которого равна поглощенной энергии. Этот процесс называется резонансной флуоресценцией и ему будет отведено-значительное место в рассмотрении атомной флуоресценции в следующей главе. [c.655]

Природу, структуру и электронное состояние промежуточного продукта. Для абсорбционной спектроскопии можно использовать источник белого света в сочетании со спектрографом для получения фотографически зарегистрированного обзорного спектра поглощающих соединений в реакционной системе. В других случаях для сканирования спектрального диапазона может применяться монохроматор с фотоэлектрическим приемником. Многие исследуемые короткоживущие интермедиаты обладают достаточно большим оптическим поглощением из-за наличия разрешенного электронного дипольного перехода на более высокий уровень энергии, В этом случае, например, триплетные возбужденные состояния могут наблюдаться по их триплет-триплетному поглощению. В общем случае индивидуальные полосы поглощения имеют тем большую амплитуду, чем они уже. Вследствие этого эффекта атомы имеют разрешенные линии поглощения с особенно большими амплитудами. При количественных измерениях поглощения обычно выбирается длина волны, при которой наблюдается сильная полоса поглощения и на нее не накладываются полосы поглощения других соединений, В экспериментах по оптическому поглощению в качестве источника света можно применять лазеры. Очень эффективны в лазерных абсорбционных исследованиях перестраиваемые лазеры на красителях, особенно для веществ с узкими полосами поглощения (таких, как атомы и малые радикалы), поскольку лазерное излучение отличается высокой монохроматичностью и узкой спектральной полосой. Повышения поглощения можно достигнуть, заставив световой пучок многократно пересекать образец с помощью соответствующего расположения зеркал в многопроходовом абсорбционном эксперименте. Вновь для этой цели превосходно подходят лазеры благодаря малой расходимости лазерного пучка. В ряде случаев можно создать источник света, который спектрально адекватен абсорбционным свойствам именно исследуемых соединений. Например, можно сконструировать электрические разрядные лампы, содержащие подходящие газы и испускающие резонансные спектральные линии (при переходе из первого возбужденного состояния в основное) многих атомов и простых свободных радикалов. Очевидно, что резонансные спектральные линии точно соответствуют длинам волн поглощения этих же веществ, соответствующим переходу из основного электронного состояния. Если эти атомы или простые радикалы присутствуют в реакционной смеси, то будет наблюдаться резонансное поглощение. Если спектральные ширины полосы испускания источника и полосы поглощения объекта исследования совпадают, то чувствительность абсорбционных измерений может быть высокой при различающейся избирательности, так [c.195]

Испускаемое таким образом излучение создает явление флуоресценции. Если в этом процессе участвуют те же самые два уровня энергии, излучение имеет такую же частоту, как падающее излучение, и оно называется резонансным излучением. Однако флуоресцентное излучение может иметь и более низкую частоту (см. рис. 110). Флуоресценция наблюдается не очень часто, так как за среднее время жизни возбужденной молекулы последняя испытывает очень много молекулярных столкновений и существует значительная вероятность дезактивации путем этих столкновений. Иногда, особенно в твердых телах, верхний уровень может оказаться исключительно стабильным. В этих случаях испускание излучения может быть сильно замедлено, и образец может светиться в течение нескольких секунд после выключения возбуждающего излучения. Такое явление называется фосфоресценцией. [c.345]

Оптические методы анализа основаны на измерении характе]5истик оптических свойств вещества (испускание, поглощение, рассеивание, отражение, преломление, дифракция, интерференция, поляризация света), проявляющихся при его взаимодействии с элекгромагнитшш излучением. По характеру взаимодействия электромагнитного излуч(шия с веществом оптические методы анализа обычно подразделяют на эмиссионный спектральный, атомно-абсорбционный, молекулярный абсорбционный спектральный (спектрофотометрия, фотоэлектроколориметрия), люминесцентный, нефелометрический, турбодиметрический, рефрактометрический, интерферометрическиг поляриметрический анализ, а также спектральный анализ на основе спектров комбинационного рассеяния (раман-эффект) и некоторые другие методы, также использующие взаимодействие электромагнитного поля с веществом — ядерный магнитный резонанс (ЯМР), электронный парамагнитный резонанс (ЭПР), ядерная гамма-резонансная спектроскопия (эффект Мессбауэра) и т. д. [c.516]

Л—получение инвертированной заселенности за счет поглощения излучения накачиваемой частоты V Б—испускание излучения резонансной частоты V, стимулированное излучением той же частоты. [c.348]

Хотя лампы с нитью накала находят ряд применений, когда лужно излучение с непрерывным спектром, значительно более высокие интенсивности почти монохроматического излучения получаются фильтрацией света ламп, испускающих больщую часть энергии в небольщом наборе узких полос или линий. Для этой цели можно использовать несколько типов газоразрядных ламп, наполненных инертными газами или парами летучих элементов (обычно металлов), дающих подходящие атомные линии испускания. При низком давлении почти вся излучаемая энергия может концентрироваться в резонансных линиях (соответствующих переходам из первого возбужденного состояния в основное). При этом достаточно монохроматичный свет может быть получен без применения фильтров. Типичными примерами являются лампы низкого давления с ксеноно-вым наполнением (Х= 147,0 нм) или ртутным наполнением (Я= 184,9 нм, 253,7 нм, ср. со с. 42). Во втором случае обычно присутствует небольшое количество инертного газа, который почти не дает вклада в испускаемое излучение. При повышенных давлениях и высокой рабочей температуре под действием разрядов через пары металлов в излучении ламп появляется большое число линий, уширенных давлением. Излучение собственно резонансной линии часто при этом поглощается более холодными парами металла вблизи стенок лампы. Ртутные разрядные лампы очень широко применяются в фотохимических экспериментах. В табл. 7.1 показаны относительные интенсивности основных линий для стандартных ламп низкого давления (интенсивность линии при >. = 253,7 нм принята за [c.180]

Факт несовпадения наиболее чувствительных линий в поглощении с чувствительными линиями, применяемыми в эмиссионном спектральном анализе, объясняется, в работе [3] очень просто. Эмиссионный спектр имеет иное расположение резонансных линий по интенсивности, чем спектр поглощения. Более интенсивными в испускании являются резонансные линии с большей длино й волны, более чувствительные в поглощении линии, лежат в коротковолновой стороне от наиболее интенсивной в испускании резонансной линии или совпадают с ней , — пишет автор работы 3]. Это объясняется тем, что интенсивность излучения резонансной линии зависит не только от концентрации атомов и в выражении [c.239]

При определенных условиях наблюдается испускание и поглощение гамма-квантов атомными ядрами ряда более тяжелых элементов, начиная с железа, без заметного изменения их энергетического состояния за счет энергии отдачи. Последняя распределяется между всеми атомами твердого вещества и, таким образом, снижается до величины, значительно меньшей очень малой естественной ширины возбужденных уровней, составляющей всего 10-10—10- 5 величины энергии возбуждения, и это позволяет наблюдать резонанс излучателя и поглотителя гамма-квантов — эффект Мёссбауэра. Важно то, что резонансная энергия гамма-квантов зависит от состава и электронной конфигурации твердого вещества. Это позволяет более глубоко изучать природу твердого вещества, определять его электронную структуру, валентное состояние элементов, находящихся в составе данного вещества. Излучателем и поглотителем гамма-квантов при излучении мёссбау-эровских спектров служат вещества, содержащие атомные ядра одного и того же элемента (например, атомы в возбужден- [c.133]

В настоящее время в качестве источников света для атомно-абсорбционного анализа наиболее часто используют различные газоразрядные источники, спектр испускания которых совпадает со спектром определяемого атома. В этом случае не представляет труда получить в спектре испускания линии с шириной, меньшей ширины спектральных линий определяемых атомов, поскольку атомы, как правило, находятся при высоких температурах, что приводит к уширению их энергетических уровней и соответственно спектральных линий. При работе выбирают в спектре испускания одну из линий, обусловленную переходом на основной уровень (резонансную линию), и определяют ослабление ее интенсивности при прохождении излучения через слой поглощающих атомов. Очевидно, что поглощать данную спектральную линию будут атомы, находящиеся в оснавном состоянии. [c.35]

Рассмотрим реальные физические процессы, происходяш,ие при резонансном испускании и поглош ении у-излучения ядрами, т. е. теорию эффекта Мёссбауэра. Будем считать теперь (как это и есть на самом деле), что ядро может перемещаться в пространстве, но в начальный момент времени оно покоится (этому требованию всегда можно удовлетворить подходящим выбором системы координат). Пусть в момент времени I ядро начинает излучать. Тогда, поскольку излученный квант обладает определенной энергией Й.(о и импульсом Йк, ядро согласно законам сохранения должно получить энергию отдачи и начать двигаться в обратном направлении со скоростью V. В начальный момент времени ядро имеет массу то и скорость V = 0. После процесса излучения масса ядра становится равной т, ядро приобретает скорость V (будем считать, что скорость направлена по одной из координатных осей), [c.180]

Резонансное поглощение. Вследствие пространственного расширения возбужденной плазмы и существующего в ней градиента температур внутри плазмы может происходить обратное поглощение спектральных линий (закон инверсии испускания и поглощения Кирхгофа). Это явление самопогло-щения наблюдается преимущественно для резонансных линий и искажает связь между интенсивностью и числом частиц. Так как во внешних более холодных зонах плазмы допплеровское уширение меньше, чем в более горячей центральной зоне, то поглощаются преимущественно центры линий. В предельном случае интенсивность центра линий становится пренебрежимо малой по сравнению с интенсивностью обоих крыльев линии (самообраш -ние линий). Линии, отличающиеся склонностью к самопоглощению и само-обращению, в спектральных атласах приводят с индексом R (от reversal — обратный ход). Наблюдая резонансное поглощение в сложном спектре, можно найти, какие линии соответствуют переходам на основной уровень. Резонансное поглощение наблюдается также в случае прохождения резонансной линии от внешнего источника излучения через диссоциированный до атомов пар соответствующего простого вещества. Интенсивность первичного светового потока ослабляется при этом соответственно уравнению [c.186]

Когда система поглощает излучение резонансной частоты, она оказывается в возбужденном состоянии затем, испуская излучение той же частоты, она переходит в невозбуж-.денное состояние. Если число поглощений и испусканий излучения одинаково, поглощение незаметно. Для наблюдения поглощения необходимо, чтобы по крайней мере часть молекул переходила из возбужденного состояния в невозбужденное неоптическим путем (отдавая свою энергию не излучению), При этом в молекуле или кристалле энергия может, передаваться колебаниям ядер — это так называемая спин-решеточная релаксация. Сложность явления ЭПР состоит в ТОМ, что поглощаемое резонансное излучение имеет магнит-. [c.104]

В 1958 г. Р. Л. Мессбауэр открыл излучение без отдачи энергии и резонансное поглощение улучей ядрами в твердых телах (рис. 31.11). Природа этого эффекта заключается в следующем. Испускание и поглощение квантов ядром сопровождается изменением энергии перехода при учете энергии отдачи ядра Ец, которую можно рассчитать по формуле [c.745]

В данном конкретном случае рекомбинацию при обращенном процессе Оже можно обнаружить, если удается наблюдать излучение с диффузных уровней или резонансные эффекты в поперечных сечениях рассеяния одних частиц другими. Первый метод был использован для обнаружения обращенной предиссоциации в радикале А1Н, о чем уже говорилось раньше (стр. 182), а также для изучения образования СО2 из СО + О и ЫОг из N0 + О, хотя в последних случаях спектр испускания почти непрерывный и не позволяет сделать такие же определенные выводы, как для А1Н. Второй метод применялся при исследованиях преионизированных [c.191]

В. с. могут терять избыток энергии, переходя в основное состояние (или нижележащие В. с.) путем испускания фотонов, безызлучат. резонансного переноса энергии или при столкновениях с др. молекулами. Поэтому B. . имеют огранич. время жизни, определяемое суммой констант скорости всех процессов дезактивации. В многоатомных молекулах происходят внутримолекулярные процессы перераспределения энергии между разл. видами возбуждения. В равновесных условиях при данной Аре заселенность разл. состояний зависит от их энергии в соответствии с распределением Максвелла - Больцмана. При т-рах порядка неск. сот К заселены гл. обр. самые нижние электронное и колебат. состояния, а вращат. и спиновые состояния заселены почти равномерно. Под действием излучения соответствующей частоты возникает сверхравно-весная концентрация B. ., зависящая от интенсивности поглощаемого света и времени жизни (времени релаксации) В. с. [c.408]

V ) и имеет определенное направление распространения, индуцир. излучение имеет ту же частоту V и то же направление распространения. Вероятность вынужденного испускания зависит от частоты у воздействующего излучения она пропорциональна фактору 5(у, Уз,) и имеет значение тем большее, чем ближе у к резонансной частоте Уз,. Важным является то обстоятельство, что вероятность вынужденного испускания пропорциональна интенсивности воздействующей волны (плотности фотонов). [c.561]

В Л. отдельные акты вьшужденного испускания превращ. в генерацию когерентного электромагн. излучения благодаря положит, обратной связи, при к-рой один испущенный фотон многократно вызывает новые акты вынужденного испускания точно таких же фотонов. Первоисточником волны являются спонтанно испущенные фотоны, из к-рых наиб, число имеют резонансную частоту 21, под их воздействием начинается индуцир. испускание на той же частоте Постепенно фотоны с частотой станут доминировать над всеми остальными, т.е. система начнет излучать монохроматич. электромагн. волну. [c.562]

РАДИОПРОЗРАЧНЫЕ МАТЕРИАЛЫ, см. Радиопоглощающие и радиопрозрачные материалы. РАДИОСПЕКТРОСКОПИЯ, методы исследования состава, строения, реакц. способности и др. св-в в-в, основанные на изучении спектров электромагн. излучения в диапазоне )адиоволн от 5 10 до Ю м (частоты от 6 - Ш до неск. ц). Благодаря малой энергии квантов и малой естеств. ширине спектральной линии в диапазоне радиоволн можно получить высокое разрешение спектра, а его параметры (положение, интенсивность, ширину и фор.му линий) определить с большой точностью. Это позволяет регистрировать резонансное поглощение или испускание электромагн. энергии, возникающее вследствие очень небольших расщеплений энергетич. уровней, к-рые невозможно обнаружить с помощью др. спектроскопич. методов. [c.171]

Для исследования строения электронных оболочек атомов и молекул используют резонансное испускание и поглощение у-квантов атомными ядрами в твердых телах без потери части энергии на отдачу адра (см. Мёссбауэровская спектроскопия). Измеряя интенсивность прошедшего через поглотитель у-из-лучения в зависимости от скорости перемещения источника излучения (или поглощения), получают мёссбауэровский спектр, характеристиками к-рого являются положение линий, их число, относит, интенсивность, форма и площадь. Зависимость вероятности эффекта Мёссбауэра от т-ры и давления используют для установления координац. чисел, наблюдения фазовых переходов, определения дефектов в кристаллич. решетках, возникающих вследствие радиац. повреждений, [c.512]

Переход энергии фотона в магнитную энергию МН/1 не является простым процессом, он напоминает поглощение видимого излучения механизм этого процесса рассматривается в гл. XXIII. Однако при магнитном резонансном поглощении пренебрегают самопроизвольным излучением радиации для высоких энергетических уровней и учитывают только вынужденное испускание. Суммарным эф- [c.231]

Мессбауэр установил, что резоиаисиое испускание, поглощение или рассеяние у-кваитов атомными ядрами, связанными в твердом теле, при определенных условиях происходит практически без расхода энергии на отдачу ядра. В этом случае взаимодействующий 7-квант обменивается импульсом не с отдельным ядром, а со всем кристаллом в целом, масса которого несоизмеримо больше массы 7-кванта. Поэтому кинетическая энергия испускающего или поглощающего 7-квант ядра практически не изменяется, а энергия 7-кванта равняется энергии квантового излучательного перехода. Вследствие этого наблюдаются очень узкие спектральные линии излучения и поглощения 7-лучей (10 —10 ° эВ). По существу, Мессбауэр разработал метод и сформулировал условия наблюдения резонансного поглощения 7-кваитов ядрами в твердом геле. [c.207]

В мессбауэрографии используют резонансное рассеяние 7-квантов (резонансную флуоресценцию 7-излучения) на кристаллах. Такое рассеяние — результат явлений возбуждения падающим излучением соответствующих уровней мессбауэровских ядер и последующего испускания 7-квантов. Эти процессы происходят с исключительно высокой согласованностью во времени и пространстве в связи с чрезвычайно малой энергетической шириной 7-квантов (10 эВ при соответствующей величине для характеристического рентгеновского излучения примерно 1 эВ). В эксперименте регистрируют зависимость числа резонансно рассеянных 7-кваитоБ от [c.207]

Эффект Мёссбауэра является результатом процессов испускания и резонансного поглощения у-лучей низкой энергии атомами твердого тела, совершающихся без отдачи. Самое важное свойство мёссбауэровского у-излучения заключается в чрезвычайно малой ширине его спектральной линии, вследствие чего измеримы весьма небольшие отклонения, обусловленные окружением испускающего или поглощающего атома. [c.434]

Сагден с сотрудниками предложил ряд спектроскопических методов определения концентрации атомов Н в пламени [572], базирующихся на измерениях интенсивности излучения резонансных линий щелочных металлов, добавляемых в горючую смесь, и констант равновесия соответствующих процессов (например, Li -f Н,0 LiOH -f- Н) (см. также [12231), и метод определения концентрации ОН [1008] по интенсивности сплошного спектра испускания, связанного с процессом Na -f- ОН = = NaOH + hy. [c.59]

Частота прецессии ядра равна частоте электромагнитного колебания, нсобхсдимого для перевода ядра из одного спинового состояния в другое. При таком ядерном переходе происходит изменение угла, образованного осью ядерного магнита с направлением внешнего магнитного поля. Это изменение можно индуцировать наложением электромагнитного поля с маг штным вектором, вращаюш,имея в плоскости, перпендикулярной основному магнитному полю. Если частоты Бращаюш,егося магнитного поля и прецессии ядер совпадают по величине, то говорят о выполнении резонансных условий. При этом может происходить поглош,ение и одновременное испускание энергии. Таким образом, ядерный магнитный резонанс (поглощение или испускание энергии) наблюдается в том случае, когда ядро (/ > > 0) помещено в постоянное магнитное поле и подвергается действию электромагнитного излучения нужной частоты. [c.71]