Разделитель пучка

Необходимо сделать еше два замечания. Во-первых, если надо использовать счетчик квантов (например, родамин Б) для прямых измерений относительного спектрального распределения пучка, не используя разделитель пучка и не калибруя его (например, как на рис. 74,Л), то примеси посторонних длин волн можно избежать, перемещая фотоэлемент или фотоумножитель слегка в сторону от оптической оси. В этом случае прямой проходящий луч света регистрироваться не будет. Если флуоресцирующий экран остается перпендикулярным падающему лучу, то изменение поляризации луча не будет вносить ошибки. Во-вго-рых, для получения воспроизводимых результатов родамин Б или другое флуоресцирующее вещество должно быть тщательно очищено. Если присутствуют небольшие количества примесей, поглощающих в области, где поглощение выбранного соединения мало, эти примеси будут поглощать значительную долю падающего света и квантовый выход будет зависеть от длины волны. [c.198]

Рис, 2.3. Сравнение эффективности разделителей пучка в интерферометрах. [c.52]

В реальном МЦИ два разделителя светового пучка Mi и М изготавливаются в виде плоскопараллельных стеклянных пластин одинаковой толщины, на которые наносится отражающий слой. Параллельное смещение пучка этими плоскопараллельными пластинами зависит от длины волны Я используемого света (дисперсия в стекле). Дополнительное требование к регулировке при использовании полихроматического или белого света заключается в следующем соответствующие длины световых траекторий в стекле разделителей световых пучков Mi и М должны быть одинаковыми и обеспечивать симметричные условия, необходимые для плоского интерферометра (фиг. 36). Рассмотрим теперь луч света, проходящий через Mi и М , направление которого определяется вектором р. После прохождения через разделители светового пучка направления лучей должны быть одинаковыми. Это условие можно сформулировать в общем виде следующим образом [c.89]

Чтобы удовлетворить системе уравнений (66) и получить основное положение при использовании белого света, в общем случае необходимо иметь три вращающихся зеркала и одно зеркало с поступательным перемещением. Стеклянные пластины разделителей светового пучка должны быть плоскопараллельными, иметь одинаковую толщину и одинаковые преломляющие свойства, чтобы при использовании белого света получались интерференционные картины с высокой контрастностью. [c.91]

Подготовка. Четыре зеркала устанавливаются в виде параллелограмма (угол 0) и освещаются параллельным пучком света. Полупрозрачные диэлектрические слои разделителей световых пучков должны быть специально рассчитаны на выбранный угол (в данном случае 0 = 60°, фиг. 33) и длину волны Я используемого света, чтобы интенсивности сравнительного и измерительного пучков были одинаковыми. Расстояния между зеркалами 2а и а должны быть выдержаны с точностью не ниже 1 мм (см. разд. 2.3, когерентные длины физических источников света). На фиг. 36 схематически показаны последовательные этапы юстировки [c.91]

Сначала измерительный и сравнительный пучки параллельных лучей совершенно не выставлены, т. е. они пересекаются после зеркала М под произвольным углом, и соответствующие им волновые фронты, приходящие от разделителя светового пучка М1, смещены относительно друг друга. Большое угловое расхождение устраняется при помощи вспомогательного зеркала М, установленного за М [62]. Это зеркало отражает оба параллельных пучка обратно в сторону источника света. После вторичного разделения двух параллельных пучков в зеркале образуется четыре [c.91]

Описанная выше юстировка обеспечивает основное положение зеркал, которое по возможности стараются приблизить к основному геометрическому положению зеркал в идеальном интерферометре, чтобы получить высокую контрастность или цветовую насыщенность при использовании квазимонохроматического или белого света соответственно. Реальный симметричный интерферометр с разделителями световых пучков М и М конечной толщины аналогичен идеальному плоскому интерферометру (разд. 2.1). При дальнейшем описании настройки интерферометра в процессе практического использования будет предполагаться, что источник света является точечным (как в идеальном интерферометре). Источник света создает плоские волновые фронты измерительного и сравнительного пучков при помощи линзы 1 (фиг. 37). [c.94]

Тогда лучи г, обозначенные штриховыми линиями, будут совпадать с соответствующими лучами измерительного пучка перед входом в рабочую часть, т. е. образуются пары лучей, которые существовали в исходном пучке до первого разделителя Мь [c.113]

На практике выгоднее, чтобы плоскость фокусировки (т — tm была расположена в центре рабочей части г = 112), где смещение Ау равно нулю, если лучи имеют приблизительно параболическую форму (измерительные лучи не обязательно должны быть параллельными). Тогда пары лучей измерительного и сравнительного пучков образуются в результате разделения одного пучка в разделителе (одинаковая координата по оси у на входе, равная уо). Это улучшает интерференционный контраст (разд. 3, п. б ). Таким способом все поле показателей преломления изображается без погрешностей смещения, как в идеальном интерферометре. Небольшие погрешности смещения, обусловленные отклонением от параболической формы лучей, будут рассмотрены в дальнейшем для нескольких моделей пограничного слоя. [c.115]

В сечении 2 = 0,5/ из-за смещения пучка в окне, через которое пучок выходит из кюветы, и смещения в разделителе светового пучка Ai. [c.118]

НЫЙ СДВИГ А 2 и разность оптических путей Д г-л. При основном расположении зеркал МЦИ соответствующие лучи сравнительного и измерительного пучков одинаково смещаются в разделителях светового пучка Му и М, поэтому на выходе из МЦИ фазы и направления лучей совпадают (фиг. 37). [c.144]

На фиг. 57 показано изменение траектории ближайшего к стенке луча в разделителе светового пучка М аналогично фиг. 51 и 52. [c.144]

Фиг. 57. Влияние толщины стеклянной пластины разделителя светового пучка Мг (обозначения, как на фиг. 52).

Влияние разделителей светового пучка можно исключить, поменяв измерительное и сравнительное плечи интерферометра (фиг. 37) [79, 80]. Тогда отклоненный луч измерительного пучка будет падать [c.145]

На некоторых промышленных предприятиях применяются разделители, содержащие мембраны в виде полых волокон малого диаметра. Некоторые из этих разделителей были разработаны специально для обессоливания морской воды /63 — 65/, однако часть конструкционных идей можно использовать также и в устройствах для разделения газов. Полые волокна служат разделительными барьерами вместо пластмассового рукава ипи плоских мембран. По форме разделители с мембранами в виде полых волокон подобны и-об-разным трубчатым теплообменникам, в которых один из концов труб замкнут. Один конец пучка волокон заливается эпоксидным компаундом, которому придают форму, соответствующую внутреннему диаметру отрезка трубы. Поток не проникшего через мембраны газа с высоким давлением, протекающий внутри разделителя и омывающий пучок волокон, направлен в сторону, противоположную потоку проникшего газа в отдельных волокнах. [c.350]

Трубопроводы среднего давления диаметром до 100 мм должны испытываться под давлением 2,5 МПа (25 ат) [6.8]. Трубопроводы среднего давления диаметром более 100 мм должны иметь внутреннюю насадку или испытываться под давлением, которое не менее чем в 50 раз превышает максимальное абсолютное рабочее давление. В трубопроводах с насадкой в виде пучков трубок, включая разделители и другие устройства, недопустимы незаполненные пучками трубок или другими наполнителями свободные промежутки, длина которых равна или более 0,5 внутреннего диаметра наружной трубы. Вместо вентилей следует пользоваться, например, кранами, пробки которых заполнены пучками трубок. Заполненный трубопровод должен испытываться под давлением, которое не менее чем в И раз превышает максимальное абсолютное рабочее давление. Трубки в пучках при монтаже не должны быть расплющены. [c.97]

Паркер [143] вмонтировал флуоресцентный счетчик квантов в спектрофлуориметр для непрерывного измерения квантовой интенсивности возбуждающего света. Это позволяет непосредственно измерять исправленный спектр возбуждения, компенсировать флуктуации света лампы при измерении спектра флуоресценции и определять кривую спектральной чувствительности монохроматора флуоресценции в ультрафиолетовой области. Эти приспособления будут подробно обсуждены в разделах III, Ж, 3 и III, К, 1—3, а здесь мы рассмотрим преимущества и недостатки их применения для измерения интенсивности света. Предположим, что пучок света из монохроматора М фокусируется вогнутым зеркалом R (см. рис. 74, Б) на кювету С, в которой происходит фотохимический или фотофизический процесс. Для регулирования светового потока, падающего на кювету С, разделитель пучка В, представляющий собой прозрачную кварцевую пластинку, помещают в пучок света под углом, при этом он отражает часть света на флуоресцирующий экран F, от которого свет попадает в фотоэлемент или фотоумножитель Р. Если раствор F подобран удачно (согласно условиям, описанным выше), то сигнал фотоумножителя будет приблизительно пропорционален квантовому потоку, попадающему на С, независимо от длины волны. Слово приблизительно необходимо по нескольким причинам. Во-первых, отралотельная способность разделителя пучка изменяется с длиной волны. Во-вторых, световая волна с электрическим вектором, параллельным поверхности В, будет отражаться более эффективно, чем свет с электрическим вектором, перпендикулярным этому направлению. Если бы пучок света был совершенно неполяризован при всех длинах волн, это не имело бы никакого значения. Однако свет, выходящий из монохроматора, особенно в случае решеточных монохроматоров, заметно поляризован, а степень поляризации может меняться с длиной волны, следовательно, есть дополнительная причина для изменения полной отражательной способности разделителя пучка. [c.196]

М(, — разделители световых пучков А ,, Л1/ отражающие зеркала т —нормаль к зеркалу в ПЛОСКОСТИ чертежа (5 — средние точки зеркал угол поворота зеркала вокруг нормали к плоскости чертежа, проходящей через точку ( — угол наклона зеркала относительно оси, проходящей через точку <3 и являющейся линией пересечения плоскости зеркала и плоскости параллелограмма —смещение средней точки зеркала в напраолсппи нормали к зеркалу ш 6 = 60° —угол наклона зеркал к падающему пучку света 2а, д — стороны параллелограмма О — начало центрального луча (ось х, перпендикулярная плоскости чертежа, с началом в точке О здесь не показана) 6 — источник света конечнг.гх размеров (координаты х , 2 ) А — общая ось вращения плоскостей зеркал, нормальная к плоскости чертежа, основное положение зеркал [c.83]

СКИМ местом точек отражения является сфера. Разделители иучков М1 и М совмещены, и центральные точки зеркал и находятся в центре сферы. Теория общего случая излагается в работе [52] в векторной форме, введенной Зильберштейном [53] как общий метод исследования распространения лучей в оптических системах, Однако, как показали Каль и Беннет, если МЦИ настраивается при белом свете и стеклянные основания разделителей световых пучков М ц УИ имеют одинаковую толщину, то интерферометр должен иметь симметричную плоскую конфигурацию (фиг. 34). [c.85]

Это можно использовать в юстировочных целях для получения точной настройки на полосу бесконечной ширины. На практике для получения поля максимальной интенсивности (общий случай основного расположения зеркал) настройку на максимальную и равномерную освещенность (в плоскости изображения ti — г) лучше проводить визуально, наблюдая одновременно за полем при помощи вспомогательной линзы (изображенной штриховыми линиями на фиг. 37, а). Поле зрения должно быть равномерно затемненным. Отклонения от требуемого расположения зеркал (>Я/8) прршодят к появлению света на темном поле, на котором контрасты легче улавливаются глазом, чем в поле полосы бесконечной ширины с максимальной интенсивностью. Если используется источник белого света, то при смещении разделителя светового пучка образуется полоса бесконечной ширины с однородной окраской (соответствующей спектру белого света), а не происходит смена [c.95]

За пределами рабочей части световой пучок распространяется прямолинейно и пересекает разделитель М (для простоты изображен только полупрозрачный слой без стеклянного основания) и объектив 2- Второй пучок, показанный тонкой линией, который входит в, рабочую часть несколько выше первого, остается параллельным ему. За объективом 2 оба луча пересекаются в фокальной плоскости — tf на расстоянии = е / от оптической оси. Лучи сравнительного пучка отражаются от Ж и дают изображение источника света LSfr на оптической оси. Здесь предполагается, что зеркала МЦИ находятся в основном положении (общий случай). [c.113]

Профиль показателей преломленпя над нагретой стенкой линейный зеркала МЦР1 — в основном положении — разделитель светового пучка —объектив 2— координата в рабочей части / — длина модели уо — координата у светового пучка на входе в рабочую [c.114]

Спирт в цилиндрической кювете находится в состоянии нестационарной конвекции. Разность температур, соответствующих соседним интерференционным полосам, равна Д =0,03° С. Диаметр d- 30 мм. Интерферограмма получена при настройке на полосу бесконечной ширины. Мг —зеркало М. — разделитель светового пучка з — объектив — плоскость фокуси- [c.124]

Шлирную линзу, соответствующую фазовому объекту, можно считать элементом оптической проекциоиной системы, содержащей, кроме нее, объектив /.2 и разделитель светового пучка М (фиг. 50). Объектив 2 сфокусирован на шлирную линзу (щ—г ) и создает [c.124]

Мз — разделитель светового пучка Д, — объектив Ро. Рд — точки входа лучей в рабочую часть (нндекс w обозначает стенку) —точки объекта, расположенные в рабочей [c.128]

ДУ) — погрешность смещения, обусловленная пограничным слосм — погрешность смеш е-ния, обусловленная разделителем светового пучка М толщина пластины разделителя [c.144]

Иа рис. 5-17 приведена оптическая схема ИК-детектора с преобразованием Фурье. Излучение от ИК-источника проходит через интерферометр. Разделитель лучей иронускает часть иучка к движущемуся зеркалу, отражая другую его часть на закрепленное зеркало. После отражения иучков от движущегося и закреиленного зеркала свет рекомбинируется на разделителе лучей. Зеркала расположены таким образом, что длины путей пучков света различны. Поэтому ири объединении лучей они не совпадают по фазе, в результате чего наблюдается интерференция с усилением и ослаблением. Рис. 5-18 иллюстрирует возникновение интерференции с усилением и ослаблением для монохроматического света. Система интерференционных полос с усилением и ослаблением для всех длин волн, достигающих детектора, называется интерферограммой (интерференционной картиной) (рис. 5-19). [c.87]

Излучение источника фокусируется зеркалами на диспергирующее устройство (призма из высококачественного кварцй фракционная решетка). Там пучок разлагается в спектр, изображение которого тем же зеркалом фокусируется на выходной щели монохроматора. Выходная щель из полученного спектра вырезает узкую полосу спектра чем уже щель, тем более монохроматична выходящая полоса. С помощью зеркала монохроматизированный пучок разделяется на два одинаковых по интенсивности луча один проходит через кювету сравнения, а другой - через кювету с образцом. Вращающейся диафрагмой перекрывают попеременно то луч сравнения, то луч образца, разделяя эти лучи во времени. После прохождения кювет световой поток зеркалами направляется на детектор, которым обычно служит фотоэлемент или фотоумножитель. После детектора сигнал усиливается и поступает на специальное электронное устройство -разделитель сигналов, где он раздваивается на два канала сигнал образца и сигнал сравнения. В обоих каналах сигналы усиливаются и подаются на самописец, который регистрирует отношение степени пропускания световых лучей через кювету образца к пропусканию светового потока через кювету сравнения. Логарифм данного отношения равен разности оптических плотностей образца и эталона эту величину можно записать, если перед самописцем установлено логарифмирующее устройство. В этом случае спектр будет представлять зависимость оптической плотности от длины волны или волнового числа и зависит от концентрации измеряемого образца. Для получения спектра, не зависящего от концентрации раствора, экспериментально полученный спектр перерисовывают по точкам, пользуясь законом Бугера-Ламберта-Беера, в спектр в координатах lg (или )- X (или V), Нерегистрирующие спектрофотометры - однолучевые приборы, измеряющие по отдельным точкам (спектрометрический метод). В сочетании с измерительной системой по схеме уравновешенного моста это наилучшие приборы для точных количественных измерений, которые осуществляются путем сравнения сигналов при попеременной установке в световой пучок образца и эталона. Основной их недостаток состоит в большой затрате времени для записи спектра, а не полосы поглощения при единственном значении длины волны. [c.185]

Другой способ разделения по массам был предложен Паулем и Штейн-веделем [1579]. В этом методе пучок ионов направляется вдоль оси системы электродов, выполненных в форме, изображенной на рис. 15. Поперечное сечение электродов представляет две идентичные гиперболы. Потенциал в двумерном электрическом поле образуется четырьмя подобными электродами потенциалы соседних электродов равны по величине, но противоположны по знаку и могут быть описаны формулойф= фо (л —у )12г1 , где фо — напряжение, прилагаемое к электродам, а 2го— расстояние между противоположными электродами, фо представляет собой радиочастотное напряжение в несколько мегагерц, наложенное на малое напряжение постоянного тока время пролета ионов велико по сравнению с периодом колебания поля. Ион, введенный в пространство вдоль оси электродов, в зависимости от своей массы, частоты и амплитуды напряжения на электроде может либо столкнуться с электродом, либо пройти сквозь поле. Был построен ряд приборов описанной выше конструкции [1545, 1580, 1581]. Анализ уравнений движения ионов в приборе показывает, что теоретически возможно осуществить такой выбор параметров, что ионы с определенной массой будут обладать конечной амплитудой, независимо от их направления до вхождения в поле, начальной энергии и исходного положения в плоскости л —у, в то время как ионы с соседними массами будут обладать бесконечной амплитудой. Система привлекает возможностью применения ее в качестве разделителя изотопов, но практически это трудно осуществить, так как необходим ионный пучок с резко очерченным сечением порядка 0,1 мм . Рассмотренный выше прибор был использован для получения пучков ионов магния и рубидия, причем интенсивность пучка ионов магния достигала 15 мш. При сильном ограничении размеров сечения ионного пучка для ионов рубидия с энергией 100 эв было достигнуто разрешение, равное нескольким сотням, однако ионный ток был при этом менее 10 1 а. Было достигнуто также разрешение свыше 1500 [1235]. [c.39]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология