Аргон термодинамические диаграммы ГОЗ

При рассмотрении изобарных диаграмм состояния сплавов можно вообще не рассматривать газовую фазу, так как постоянное давление поддерживается при помощи инертного газа (например, аргона), в то время как давлением пара металла в большинстве случаев можно пренебречь. Учет газовой фазы не изменял бы поэтому числа термодинамических степеней свободы. [c.156]

Для расчета термодинамических параметров широко используют таблицы и диаграммы состояния. В криогенной технике наибольшее распространение получили диаграммы р—С, 8—Т, 5—I, Т—I (о расчетах на ЭВМ см. гл. VI). Свойства воздуха, кислорода, азота и аргона (уравнения, таблицы и диаграммы состояния) описаны в работах [11, 12, 55, 59]. [c.7]

Для определения содержания азота в сыром аргоне, полученном по схеме 3, необходимо знать содержание азота в жидкости, возвращаемой в верхнюю колонну воздухоразделительного аппарата. На основании термодинамического расчета, в котором была использована диаграмма фазового равновесия тройной смеси аргон — азот — кислород, содержание азота в жидкости, возвращаемой из аргонной колонны в верхнюю колонну, составляет 0,2%. Тогда на основании материального баланса аргонной колонны находим, что в сыром аргоне будет содержаться 9,1% азота. [c.150]

На сегодняшний день считается разработанным метод расчета термодинамических свойств квазиидеальной плазмы (область I на диаграмме ])ис. 1) в условиях полного равновесия или термодинамического локального равновесия. Хороший обзор методов расчета термодинамических свойств плазмы в этих условиях содержится, например, в [89, 91 ] и, видимо, на них останавливаться в данном параграфе нецелесообразно. В табл. 1 приведен лишь перечень некоторых работ по расчетному определению термодинамических свойств плазмы водорода, гелия, неона, аргона, лития, калия, цезия, водяного пара, воздуха, углекислого газа, азота, аммиака, кислорода и углерода, а также диапазоны температур и давлений (или плотности), в которых выполнены расчеты. [c.11]

Относительное расположение линии плавления аргона в области отрицательных давлений и границ термодинамической устойчивости для кристаллической и жидкой фаз на рис. 3.14 говорит в пользу возможности фазового равновесия кристалла и жидкости в широкой области метастабильных состояний. Спинодаль кристаллической фазы при низких температурах располагается по давлению заметно ниже линии плавления. Можно видеть, что и жидкая фаза на метастабильном участке линии равновесия сохраняет устойчивость до состояний, близких к низкотемпературному пределу линии плавления. На фазовой диаграмме (рис. 3.14) имеется точка, в которой условие [др/ду)т = О выполняется для обеих конденсированных фаз. Это состояние соответствует точке пересечения границ устойчивости кристалла и жидкости. [c.67]

В настоящее время практически для всех газов, используемых в криогенной технике, построены термодинамические диаграммы [64, 77, 87], позволяющие с достаточной точностью проводить расчеты основных термодинамических процессов. Кроме того, в последние годы в результате работ ряда исследователей в СССР и за рубежом для большинства технически важных криопродуктов были составлены урав-вения состояния, справедливые для широкого диапазона температур и давлений, на основании которых были рассчитаны подробные таблицы значений термодинамических свойств. Эти данные в своем большинстве хорошо согласуются с наиболее надежными эксперимев-тадьными данными по теплофизическим свойствам криопродуктов, что является подтверждением высокой точности использованных для их расчета аналитических зависимостей р — У—Т. Из этих работ прежде всего необходимо отметить справочные данные по свойствам четырех технически важных криопродуктов воздуха, азота, кислорода и аргона [12, 13], в которых наряду с термическими и калорическими величинами приводятся и подробные таблицы коэффициентов переноса. Теплофизические свойства- неона, аргона, криптона и ксенона приведены в [61], двуокиси углерода - в [14], метана - в [25], этилена — в [44], гелия - в [129], природных газов - в [52]. Кроме того, данные по основным физическим свойствам криопродуктов для тех диапазонов и температур, [c.5]

Важно помнить, что расчетные методы, описанные выше, основаны на допущении, что твердая фаза является чистой, т. е. отсутствует растворимость растворителя в твердой фазе. Обычно это допущение является неплохим, особенно если два компонента значительно отличаются размерами и формой молекул. Однако известны многие случаи, когда оба компонента по крайней мере частично растворимы в твердой фазе, и тогда необходимо вводить поправки на растворимость и неидеальность как в твердой, так и в жидкой фазах. Это усложняет термодинамический анализ, и, что более важно, растворимость в твердой фазе может существенно повлиять на фазовую диаграмму. На рис. 8.24 представлены данные по растворимости твердого аргона в жидком азоте. Верхняя линия соответствует расчетным результатам, полученным при допущении, что л , (аргон) =1, где верхний индекс з обозначает твердую фазу. Нижняя линия отображает результаты, полученные при использовании экспериментальных значений растворимости азота в тве рдом аргоне [х (аргон =5 1]. Из этого случая видно, что пренебрежение растворимостью растворителя в твердой фазе вносит серьезную ошибку. [c.342]

В литературе известны две работы, посвященные шучению фазового равновесия в системе арго н—кислород. Бурбо и Ишкин [Л. 1] применили для исследования так называемый лейденский метод, в соответствии с которым прошводится определение температуры и давления конца конденсации смеси известного состава, а затем на основании термодинамических соотношений вычисляется состав равновесного пара. Авторы пртодят в своей работе табличные данные для трех изотерм (87, 90 и 95° К) и диаграммы Т-х-у для трех давлений 1,0 1,4 и 2,0 ата. Свойства смеси, определяемые малой разницей в температурах кипения чистых компонентов (около 3°С), делают весьма трудным практическое использование диаграмм Г—х—г/для построения диаграмм х—у (составы равновесных жидкости и пара при постоянном давлении), которые необходимы для расчета ректификации аргоно-кислородных смесей. [c.99]

Экспериментальные исследования термодинамических, в основном термических, свойств воздуха и его компонентов — азота, кйслорода и аргона — проводились во многих лабораториях мира, разными исследователями, па различным методикам и в paзличныx диапазонах температур и давлений. На основании опытных данных рядом исследователей составлялись различного вида уравнения и диаграммы состояния и таблицы термодинамических свойств. К сожалению накопленный материал не был в достаточной мере систематизирован разрозненные попытки систематизации приводили к тому,, что при сопоставлении их результатов наблюдались заметные расхождения [35]. В связи с этим в последние годы по поручению ВНИИкимаша на кафедре термодинамики Одесского института инженеров морского флота (ОИИМФ) была проведена работа по анализу, обобщению и увязке между собой всех имеющихся опытных данных по термодинамическим свойствам воздуха и ero основных компонентов — азота, кислорода и аргона — с составлением уравнений состояния, подробных таблиц термодинамических. свойств й диаграмм состояния. [c.19]

Нужно сказать, что на основе групповых разложений и диаграммного метода за последние 10 лет были достигнуты значительные успехи в развитии классической теории плотных газов и невырожденного электронного газа. Так, в работах [31, 33] на основе подробного анализа диаграмм, встречающихся нри групповом разложении двухчастичной корреляционной функции, для последней, без предположения о слабости взаимодействия, было построено замкнутое интегральное уравнение. Правда, это уравнение весьма сложно но структуре и для его решения необходимо разрабатывать численные методы. Такие расчеты для упрощенных вариантов указанного выше уравнения были проделаны для обычных газов с различными потенциалами взаимодействия [34], а также для электронного газа [35]. В работе [36] вычислена критическая точка и кривая фазовых переходов для аргона. При этом получилось удивительное совпадение вычисленного значения критической температуры 150, 66° К с экспери-д[ентальным значением 150 +0,5° К. Существует несколько другой подход к идее использования диаграммного метода, основанный на современной теории возмущений. Разлагая статистическую сумму в ряд теории возмущений, можно каждому члену его сопоставить определенные диаграммы, классифицировать их и путем последующего суммирования получить выражения для термодинамических величин [37, 38]. Помимо указанных методов изучения систем взаимодействующих частиц, существуют и другие, в частности метод функциональных разложений, предложенный Гуриковым [39] и позже Верлетом [40]. Здесь были получены результаты, совпадающие с результатами Меерона [31] и др. [c.237]

При определении числа теоретических тарелок будем рассматривать воздух как бинарную смесь, условно относя аргон к кислороду. При таком приближении термодинамические параметры воздуха определим, используя /, х, р. Г-диаграмму смеси азот — гаслород. Поскольку продукционный азот отбирается из верхней части колонны в состоянии насыщенного пара, го энтальпия в точке 4 /4=8122 кДж/кмоль. В верхнюю часть колонны низкого давления подается азотная флегма в состоянии насыщет-ной жидкости, ее энтальпия в точке 9 /д=2721 кДж/кмоль. В процессе дросселирования энтальпия азотной флегмы остается неизменной, поэтому h=Is=272 кДж/кмоль. Продукционный кислород отбирается из конденсатора-испарителя в состоянии насыщенной жидкости, его энтальпия в точке 10 /ю=8457 кДж/кмоль. Аргонная фракция отводится из средней части колонны в состоянии насыщенного пара, энтальпия азотной фракции в точке 12 /i2= 14 297 кДж/кмоль. Азотная флегма отбирается из карманов в состоянии насыщенной жидкости, энтальпия в точке 7 /7=3726 кДж/кмоль. Кубовая ж идкость отбирается из колонны в состоянии насыщения, ее энтальпия в точке 3 /з=/г=5778 кДж/кмоль. Энтальпию подаваемого в колонну воздуха определим из энергетического баланса [c.268]