Шум акустический спектральная плотность

Оценим теперь возможность регистрации потока случайных акустических событий. Согласно упоминавшейся теореме Карсона, если интенсивность потока равна V, спектральная плотность процесса в рассматриваемом случае составит [c.131]

Известно, что частотный спектр акустического излучения при протечке жидкостей и газов через узкие щели и отверстия широк и простирается от десятков герц до многих сотен килогерц. Согласно данным, полученным на основании обобщения теоретических и экспериментальных результатов разных групп исследователей, можно принять, что спектральная плотность акустических шумов утечки (протечки), т.е. мощность акустического излучения в единичной полосе частот, убывает с частотой по закону [63]. [c.265]

Величина радиуса корреляции зависит не только от степени неоднородности полупространства (от материала и размеров зерен крупного заполнителя бетона), но и от спектральной плотности структурного шума, зависящей, в свою очередь, от характеристик зондирующего сигнала и, естественно, от акустических свойств среды, вследствие изменения затухания от частоты. [c.639]

Спектральная плотность измеряется относительно общего среднего квадрата процесса. А — когерентный спектр выхода Б -- спектр акустического сигнала. [c.238]

При использовании акустических методов для измерения расхода предлагается измерить пульсационную составляющую скорости давления или связанную с ними интенсивность акустических шумов, излучаемых потоком. Измерение пульсирующего давления для двухфазного потока в трубе не представляет особой сложности, так как осуществляется в пристеночной области, а измерительные элементы не находятся непосредственно в потоке. Таким образом, для технической реализации этого метода необходимо определить корреляцию между интенсивностью пул ации и усредненной скоростью потока. Причем важно определить, с какими конкретно характеристиками пульсации коэффициент корреляции имеет наибольшее значение. Это позволит конкретизировать измеряемые параметры амплитуду низкочастотных пульсаций давления, интенсивность акустических шумов в определенной полосе звуковых частей либо изучать изменение спектральной плотности сигналов датчиков. [c.201]

В возбудителях подобного вида можно использовать периодические удары, а при очень большой частоте таких ударов может быть возбужден непрерывный акустический шум в широкой полосе частот. Для этого применяют в качестве ударяющих частиц песчинки или частицы порошка. Из формул (4.1)-(4.4) видно, что значение а близко к верхней граничной частоте возбуждаемых колебаний, до которой их спектральную плотность можно считать постоянной. Из (4.3) следует, что а 2(о,.д/ р) / К и увеличивается при уменьшении размера и плотности шарика р. Последнее достигается использованием песка или мелкодисперсного порошка. Например, при исследовании характера распространеьшя упругих волн в стенке корпуса реактора применяли источник, в котором мелкодисперсный порошок увлекался струей воздуха и поток частиц с силой разбивался о поверхность объекта исследования, создавая упругие волны с частотами до 1,5 МГц. Ясно, однако, что песчинки или частицы порошка имеют неправильную форму и различаются размерами, поэтому приведенные соотношения могут служить лишь для оценок с использованием среднестатистических размеров частиц. [c.81]

Спектральная плотность акустической эмиссии при фрикционном взаимодействии твердых тел. Существенный вклад в АЭ при трении вносит непре -рывная составляющая, регистрация и анализ которой и составляют основу АЭ-трибомониторинга. Для его осуществления наиболее эффективно использование параметров, основанных на анализе частотных спектров непрерывной АЭ и сопоставлении интенсивности их различных частотных составляющих. При этом существенно уменьшаются погрешности, связанные с различием характеристик датчиков, их монтажом и перестановкой. Однако измерение спектров в широкой полосе частот весьма трудоемко. Поэтому разумным представляется развитый нами подход [56], основанный на сопоставлении интенсивностей двух-трех спектральных составляющих АЭ-процесса, совпадающих с основными собственными частотами применяемого датчика. Выбор последних определяется характером конкретной задачи мониторинга. Для обоснования выбора указанных частот необходимо знать основные закономерности формирования частотного спектра АЭ при трении. [c.185]

Наиболее информативно в условиях больших уровней шума положение максимумов спектральных пиков акустических сигналов на частотной оси и соотношение их высот. Спектральная плотность случайного процесса, регист -рируемого идеальным акустическим преобразователем Спр(<и) связана со спектральной плотностью возбуждающего процесса Св(оо) и частотной характеристикой Кф((и) физической системы, по которой сигнал передается от [c.257]

Вероятность прямого однофононного процесса невелика, так как спектральная плотность акустического спектра на ларморовских частотах мала и, кроме того, акустические волны такой частоты имеют очень большую длину и относительное смещение двух соседних диполей весьма незначительно. В результате модуляция локальных магнитных полей оказывается очень слабой. [c.103]

Для изучения равновесий в гомогенных жидких системах применяются методы, основанные на изучении концентрационной зависимости следующих групп свойств механические — плотность, вязкость поверхностные — поверхностное натяжение оптические — показатель преломления спектральные — оптическая плотность или интегральная интенсивность полос поглощения в различных областях спектра (главным образом в ИК, видимой и УФ) поглощение в области радиочастот (резонансная спектроскопия) акустические — скорость распространения звука (адиабатическая сжимаемость) тепловые — теплоты смешения, теплопроводность электрические и магнитные — электропроводность, доли переноса тока, электронотенциалы, магнитная восприимчивость, диэлектрическая проницаемость. [c.382]

Однако решить секулярное уравнение удается только при периодическом расположении элементов решетки, так как при этом уравнение можно существенно упростить (разд. И, 4.2). В случае простой решетки Браве решение секулярного уравнения содержит три частотные ветви, которые соответствуют трем возможным независимым ориентациям вектора поляризации волн решетки и которые называются акустическими ветвями, так как при больших длинах волн они описываются соотношением (П. 117) (где Ср—скорость звука). В случае сложных решеток, элементарная ячейка которых содержит п структурных элементов, к акустическим ветвям добавляются 3(/1—1) оптических ветвей, которые при определенных условиях отделены друг от друга и от акустических ветвей энергетическими щелями. Тот факт, что реальные твердые тела должны иметь конечное значение теплоемкости в противоположность бесконечно большому значению теплоемкости бесконечной решетки, учитывается введением периодических граничных условий и проведением нормирования плотности спектрального распределения к 3N степеням свободы. Колебательный спектр периодической решетки характеризуется наличием особенностей у функции распределения частот. Это обусловлено тем, что в пространстве волнового вектора вследствие дискретности решетки на поверхностях (f) = onst имеются критические точки, групповая скорость в которых равна нулю. [c.60]

Предельной является цепь со статистически беспорядочным расположением элементов А и В. Такая цепь — простейший пример неупорядоченной решетки. Сравнение спектра этой цепи со спектром регулярной цепи. ..АВАВ... позволяет получить первое представление о влиянии неупорядоченности и дефектов на распределение частот. Плотность спектрального распределения частот р(о)2) для статистически беспорядочной цепи АВ представлена на рис. П. 13 [Дин (1960), ср. также Мартин (1960, 1961) Дин (1961) Матсуда, Ожита (1967)]. В протироположность спектру цепи с чередующимися элементами в этом случае между оптическими и акустическими ветвями щелей практически нет. У верхнего края акустической ветви число частот резко уменьшается, а в оптической ветви появляется множество новых максимумов, которые связаны с локальными колебаниями в цепи (ср. разд. 11,4.5). Если линейная цепь из элементов одинаковой массы все больше принимает конформацию, отличную от конформации полностью вытянутой цепи, то ее спектр все больше изменяется [Янник (1968)]. С увеличением в цепи числа статистически распределенных гош-конформаций плотность спектрального распределения частот на обоих краях спектра уменьшается и, наконец, в области и = (72) %тах становится равной нулю, В возникающих в результате этого щелях появляются частоты локальных колебаний оставшихся участков цепи с транс-конформацией. Строго линейная одномерная цепь является прежде всего простой математической моделью в общей теории колебаний. Однако она имеет мало общего с реальной цепной молекулой. По крайней мере следует учитывать, что [c.82]

НОГО процесса можно получить, складывая частоты акустической и оптической мод с одинаковыми значениями к из интервала от О до л/2а. Конечно, спектральная интенсивность таких процессов в общем случае намного меньше интенсивности основных переходов. Более того, она не постоянна для всех значений к, так как плотность состояний намного выше около центра и концов зоны Бриллюэна, по крайней мере для оптической ветви. Двухфононные (а иногда и трехфононные) процессы особенно важны в случае ионных и ковалентных кристаллов, поэтому они обсуждаться здесь не будут. [c.367]