Шум в единичной полосе

Выражение (4.3.20) определяет главный и общий вывод о том, что максимально достижимая чувствительность в единицу времени равна корню квадратному из отношения средней мощности сигнала и мощности шума в единичной полосе е [4-2, 4,7, 4.8] [c.192]

Спектральная плотность дискретной АЭ совпадает с соответствующей характеристикой случайного процесса в общем случае и равна мощности процесса в единичной полосе частот на единичной нагрузке. Для стационарных импульсных случайных процессов справедлива формула Карсона (см. главу 6). [c.166]

Так как помехи и шумы являются случайными функциями времени, распределение их частот характеризуется спектральной плотностью G( o), представляющей собой мощность случайного процесса в единичной полосе частот, выделяемую в единичной нагрузке. Для электрического сигнала (шума, помехи) единичной нагрузкой является резистор с номиналом 1 Ом, для упругой волны - механический импеданс величиной в 1 Н/(м/с) = 1 кг/с. Энергия ре- [c.177]

Известно, что частотный спектр акустического излучения при протечке жидкостей и газов через узкие щели и отверстия широк и простирается от десятков герц до многих сотен килогерц. Согласно данным, полученным на основании обобщения теоретических и экспериментальных результатов разных групп исследователей, можно принять, что спектральная плотность акустических шумов утечки (протечки), т.е. мощность акустического излучения в единичной полосе частот, убывает с частотой по закону [63]. [c.265]

Вт/Гц, приходящегося на единичную полосу частот. [c.84]

Вся серия может быть выведена из единичной полосы, подобной полосе в этане с АГ = 6. Важность этого положения будет рассмотрена в гл. 8. а-Полосы поляризованы перпендикулярно короткой оси молекулы. Это значит, что свет, поляризованный в плоскости молекулы, наиболее сильно поглощается в направлении короткой оси Ъ молекулы. Поэтому а-полосы называют также -полосами Закономерности, указанные для а-полос (как и в случае р-полос), приложимы только к серии фенов их применение к углеводородам, имеющим более одного секстета, приводит к неопределенности и противоречиям / [c.70]

Если а измеряется в радианах, то расстояние т вдоль VR, занимаемое единичной полосой длин волн, определяется как [c.133]

Рассмотрим сначала такое расположение, когда входная щель Wi равномерно освещается источником света с постоянным распределением по длинам волн, т. е. источником, который испускает одинаковое число эйнштейнов в секунду в каждой единичной полосе длин волн по всему спектру. Предположим, что входная щель имеет очень малую ширину Wj. Изображение W i, получаемое в области VR при длине волны к, будет иметь ту же ширину Wi. Поскольку расстояние Wi вдоль FR соответствует интервалу длин волн [c.133]

Инфракрасные спектры газообразной СОг имеют вращательно-колебательный дублет при 4,23 и 4,28 ц. Следовало ожидать, что физически адсорбированная СОг даст единичную - полосу между 4,23 и 4,28 [х, поскольку такие молекулы СОг не будут свободно вращаться. Исследование было проведено авторами [c.745]

Первичные амины имеют типичный дублет около 3300 и сильную полосу около 1600. Бензоилирование хлористым бензоилом приводит к появлению в ИК-спектре полосы а.мидной карбонильной группы. Единичная полоса вторичной аминогруппы в случае дисперсных красителей не всегда проявляется. Однако отсутствие этой полосы не является основанием для утверждения об отсутствии вторичного амина. Полосы третичной аминогруппы не на- [c.370]

Если спектроанализатор содержит набор АФ с разными средними частотами и и одинаковыми полосами пропускания Рф, перекрывающими диапазон частот н -.. (OB, то совокупность выходных напряжений набора АФ, отсчитываемых через определенные интервалы времени, характеризует исследуемый процесс в целом. Временная последовательность совокупностей отсчетов огибающих выходных напряжений набора АФ может служить спектральной характеристикой, просто реализуемой при АСА. Назовем ее аппаратурным частотным спектром [14, 23]. Аппаратурным частотным спектром (АЧС) S(временную последовательность спектров, каждый из которых образован совокупностью отсчетов максимальных за время А/,- переменных напряжений на выходах набора высокоизбирательных АФ с одинаковыми, приведенными к единичной, полосами пропускания [c.62]

Здесь первые скобки содержат плотность энергии магнитного поля на единицу полосы частот, а вторые объем сквида. Таким образом, е является энергетической мерой чувствительности сквида, показывающей, какое минимальное изменение магнитной энергии в сквиде может быть им обнаружено (при измерении в единичной полосе частот). Эта величина имеет размерность действия, поэтому может измеряться в постоянных Планка к. У лучших сквидов с очень малой индуктивностью величина е приближается к квантовому пределу, [20, 26, 27]. Но эти приборы малопригодны для измерения внешних полей в силу малости размера приемной петли (десятки микрон). Такой сквид слабо связан с внешним полем. [c.35]

Расчет статических напряжений на седле кольцевых и полосовых клапанов выполняется по (17). Из пластины мысленно вырезается полоса единичной ширины и расчет напряжений и деформаций [c.215]

При расчете изгибных напряжений на седле для пластин прямоточного клапана полоса единичной ширины рассматривается как многопролетная балка, опорами которой служат перемычки между ячейками седла. Максимальные изгибные напряжения подсчитываются по формуле [c.215]

Полоса единичного усиления, т. е. частота, при которой А равно единице. . 100 Гц—100 МГц Выходное напряжение......иа 1—5 В ниже напряжения питания [c.39]

Анодный эффект — характерное явление, наблюдаемое при электролизе расплавленных солей. Это явление заключается в том, что нормально протекающий процесс электролиза внезапно прерывается, напрял ение на единичной ванне резко возрастает, а ток уменьшается. Газы, легко удалявшиеся до этого от анода в виде пузырьков, теперь, при анодном эффекте, как бы обволакивают анод газовой пленкой и оттесняют электролит от поверхности анода. Между анодом и электролитом появляется световая полоса— кольцо, состоящее из множества мельчайших искр. Анодный эффект, как правило, является вредным для промышленного электролиза, так как увеличивает расход энергии, ведет к разрушению анодов и т. п. [c.254]

Проинтегрировав это выражение по 0 в пределе О — я/2, получаем суммарное нормальное давление засыпки на полосу изоляции единичной ширины в пределах верхней части трубы, расположенной между концами ее вертикального и горизонтального диаметров [c.91]

ТО ширина ПОЛОСЫ частот очень мала, как можно увидеть на рис. 2 8. Таким образом, отклик на единичный импульс будет очень широким и небольшим по амплитуде С другой стороны, для малых Г, ширина полосы частот велика и отклик на единичный импульс очень высокий и узкий В пределе, когда Г О, ширина полосы частот становится бесконечной, как для простого усиления на рис 2 8, и отклик на единичный импульс стремится к дельта-функции Следовательно, широкие полосы частот соответствуют узким функциям отклика на единичный импульс, и наоборот, узкие полосы частот соответствуют широким функциям отклика на единичный импульс [c.63]

Современные аналитические двухлучевые приборы, наиболее широко распространенные в исследовательских лабораториях спектрохимического характера, обычно позволяют регистрировать пропускание образца с точностью +0,5%. В интервале пропускания 20—70 и это эквивалентно ошибке в измерении оптической плотности образца +1,5—2,0%. Если же учесть, что такая же ошибка допускается при проведении базовой линии, то точность единичного измерения оптической плотности образца оказывается равной 3—4%. Поскольку градуировочный график (или оптическая плотность эталонной полосы в методе с внутренним стандартом) получается на основании измерений, включающих в себя такие же ошибки, то очевидно, что предельная точность, которую можно достигнуть при прямых спектральных измерениях с переходом к нулевым толщинам и концентрациям, составляет 5 6%. Правда, при использовании оптической или [c.180]

Ядерный магнитный резонанс применяется для анализа микрогетерогенности смесей с помощью различных компьютерных программ. Сегментальная подвижность, связанная с высокоэластическим состоянием, приводит к расширению линий в спектре ЯМР. Поэтому в случае смесей полимеров, обладающих различными Тс, протонный ЯМР может быть использован для оценки степени гомогенности. Появление в интервале температур между температурами стеклования компонентов смеси единичной широкой полосы свидетельствует об очень хорошем смешении, т.е. пространственная гомогенность имеет порядок 1 нм. [c.577]

Следует полагать, что существует еще только один более высокий промежуточный уровень скрученности между соленоидом и наполовину разделенной хромосомой, известный под названием хроматид. Последние представления об этом промежуточном уровне предполагают, что это единичное волокно [46]. При очень тщательном манипулировании можно разделить хроматид человека на единичные волокна длиной 2—10 мкм и толщиной 400 нм. Они представляются похожими на толстостенные трубки, которые могут образоваться при закручивании соленоида плотно вокруг себя наподобие пружины. Кажется вероятным, что эти спирали чувствительны к дифференциальному прокрашиванию основными красителями и в результате этого образуется набор полос, наблюдаемый в образцах окрашенных хромосом (38). Независимо от биологического значения, единичные волокна достигают фактора упаковки ДНК, равного 40. В результате остается только конечный фактор упаковки 6, необходимый для достижения полностью конденсированной ДНК, обнаруженной в хромосоме (39), то есть фактор 3 для хроматида. [c.52]

Не всегда сигналы в спектре ПМР являются одиночными, простыми, как на рис. 4.14. Если в молекуле, а к такому типу молекул относится большинство, имеются неидентичные по электронному окружению протоны, то единичные сигналы могут расщепляться на 2 (дублет), 3 (триплет), 4 (квартет, или квадруплет), 5 (квинтет), 6 (секстет) и более компонент, т. е. может возникать тонкая структура полос спектра ПМР. Подобное расщепление происходит в результате спин-спинового взаимодействия протонов и проявляется в спектрах ПМР при высоких напряженностях магнитного поля, т. е. на приборах с высоким разрешением. Разрешение прибора определяется величиной химического сдвига сигнала протона. Так, на приборах с рабочей частотой У(, = 60 МГц абсолютное значение (не в величинах 6) химического сдвига Av = 300 Гц, тогда как на приборе в 100 МГц Av = 500 Гц. [c.125]

С другой стороны, для тепловых приемников справедливо соотношение Рга п= Ро А1Ах, где к — отношение сигнал/шум, при котором работает прибор — удельная чувствительность приемника, соответствующая эквивалентной мощности шумов для единичной площадки при единичной полосе пропускания регистрирующей системы А=к8 — его площадь т —постоянная времени регистрирующего устройства. При заданной скорости сканирования спектра для уменьшения временных искажений постоянная времени выбирается таким образом, чтобы 0,25 Av, что дает выражение для минимального потока, регистрируемого приемником [c.111]

Колебательный спектр комплексного соединения весьма тонко реагирует на нарушения симметрии последнего. Так, в работе Саккони и Сабатини [13] обнаружено спектроскопическое проявление эффекта Яна — Теллера в гексааммиакате меди. Гексааммиакаты марганца (П), железа (П), кобальта (П), никеля, цинка, кадмия, имеющие октаэдрическую конфигурацию, характеризуются единичными полосами бс на 650 В спектре аммиаката меди в связи со слабым сжатием октаэдра по одной из осей эти полосы расщепляются соответственно на три и две компоненты. Работа Формена и Оргела [14] посвящена эффекту Яна — Теллера в ацетилацетонате марганца (П1). Так как ион Мп " имеет электронную конфигурацию ( 2 ) (в>), октаэдрическая симметрия его комплексов должна быть сильно искажена. Понижение симметрии в расположении лигандов сопровождается усложнением инфракрасного спектра поглощения [c.122]

Те же авторы аналогичным образом показали существование двух форм катиона малахитового зеленого. В этом случае наблюдалось расщепление единичной полосы поглощения на две полосы при понижении температуры до И4°К. Таким образом, и здесь, по-видимому, могут существовать две формы, хотя их,мржйб различить только при низких температурах (вероятно, вследствие малой величины энергии активации взаимного превращенйя этих форм). - I [c.483]

Обзор алленовых структур, данные о спектрах которых обработаны математически, был сделан Шеппардом и Симпсоном [20]. Уотиз и Селмер [19] исследовали одиннадцать различных алленов, семь из которых содержали группы СООН, СОЫНг или СООК, непосредственно связанные с концевой алленовой связью. Для последних наблюдался дублет при 1950 и 1930 см тогда как для четырех других, у которых такие заместители отсутствовали или алленовая группа находилась внутри цепи, была получена только единичная полоса поглощения. Эти данные позволяют провести некоторую дифференциацию алленовых соединений. Сопряженные аллены очень редко встречаются, и были исследованы лишь немногие соединения в частности, для магналицина характеристическая полоса оказалась смещенной до 1900 см . Как и у алкинов, у этих соединений смещение меньше, если имеется сопряжение с обеих сторон алленовой группировки, и полоса появляется вблизи 1930 см.- . [c.73]

Типичным примером комплексов с переносом заряда с участием растворителя являются комплексы галогенов [31, 52, 189, 190, 253]. На рис. 5.1. .представлена кривая поглощения иода в различных растворителях в области 280—600 нм. В тетрахлориде углерода, обладающем очень низкой сольватирующей способностью, единичная полоса поглощения иода появляется при 520 нм. Если СС14 заменять растворителями, способными образовывать комплекс с переносом заряда (бензол, мезитилек, диэтиловый эфир и т. д.), эта полоса немного сдвигается в сторону УФ-области и, кроме того, появляется новая полоса большей интенсивности при 300 нм, отвечающая комплексу с переносом заряда иод — молекула растворителя. Его энергия зависит от потенциала ионизации донора растворителя), сродства к электрону акцептора (иода) и, возможно, от силы взаимодействия между ними. Такие полосы переноса заряда характеризуются большой шириной линий. Существуют определенные предположения, что ширина увеличивается с уменьшением устойчивости комплекса [232 — 234]. [c.98]

Карбонильные группы дают сильное поглощение и обычно легко распознаются, благодаря обширной справочной литературе. Частота единичной карбонильной полосы антрахинона (1675 см ) понижается при введении в а-положения гидроксильных или аминогрупп. Она расщепляется в случае 1-аминоантрахинона на 1665 и 1610 и проявляется как единичная полоса 1610 в 1,4-диаминоап-трахиноне. Вследствие таких эффектов амидного резонанса и водородных связей, присутствие хинонов следует подтверждать изменением цвета красителя при переведении его в куб и окислении. [c.371]

Единичная полоса или край тсампое — светлое содержит более широкий спектр частот, чем периодическая решетка. При адаптации к единичной полосе было 0биаруд е1Г0 1426], что пороги повышаются в широком диапазоне частот (адаптация к синусоидальной решетке наблюдается в узкой полосе частот). [c.313]

Взаимное перекрытие спектров излучения многих газов и паров и затруднительность технического осуществления СФ-газоанализаторов, работающих на единичной спектральной линии или полосе, является причиной того, что практически спектрофотометрический метод анализа газов является неизбирательным нли малоизбирательным. Поэтому его применение целесообразно только в случаях бинарных газовых смесей, и притом таких, для которых другие методы использовать затруднительно или невозможно. К подобным слу< аям относится определение малого содержания (но не микросодержания) одних инертных газов в других (например, примеси азота в аргоне, гелни и др.). [c.606]

В результате был получен набор сетчатых полимеров, у которых темпе-рат> ра стеклования лежит вблизи комнатной температуры, и естественно, что материалы на основе этих сеток обладали отчетливо выраженной вязкоупругостью. Такие полимеры обладают способностью к ползучести в очень ши-роюм интервале абсолютных величин податливости и скоростей процесса. Это приводит и к отчетливо выраженной зависимости цены полосы, приведенной к единичному напряжению, от времени (рис.74). [c.256]

В атомных napax и р-рах нек-рых в-в испускание фотонов происходит при переходе в осн. состояние Sg из того же возбужденного состояния, к-рое образовалось при поглощении фотона при этом энергии испускаемого и поглощенного фотонов одинаковы (резонансная Л.) в спектрах испускания и поглощения (возбуждения) наблюдаются совпадающие узкие линии. Чаще, однако, в молекулах, особенно многоатомных, часть поглощенной энергии превращ. в тепловую (происходит диссипация энергии), что приводит к сдвигу спектра испускания относительно спектра возбуждения в низкочастотную (длинноволновую) область (закон Стокса). Спектры высвечивания и возбуждения Л. (имеется в виду наиб, низкочастотная полоса в спектре поглощения) зеркально симметричны относительно прямой, проходящей через точку их пересечения перпендикулярно оси частот, если по оси ординат откладывать интенсивность Л. P(v), выраженную в числе фотонов на единичный интервал частот в единицу времени, или молярный коэф. поглощения e(v), [c.615]

Согласно интерференционной картине, за фазовой пластинкой (фиг. 23, б) теоретически при соответствующей экспозиции можно получить интерференционный минимум любой четкости. Почернение фотопленки приблизительно пропорционально логарифму энергии экспозиции, равной произведению освещенности на время экспозиции. Влияние постепенного увеличения экспозиции можно проследить по фиг. 23, б. Для единичной амплитуды световая энергия точно равна порогу чувствительности нри определенном времени экспозиции. В этом случае на фотографии получаются симметричные максимумы (амплитуды больше 1) и минимумы, причем па линии раздела волнового фронта образуется широкий минимум. При десятикратном увеличении экспозиции порогу чувствительности будет соответствовать амплитуда, равная 0,1. В этом случае измерительным лучам соответствует очень узкая незасве-ченная полоса на засвеченном фоне. Дальнейшее снижение этого минимума огранпчеио размером зерна фотопленки и особенно рассеянным светом, энергия которого при некотором значении экспозиции достигает порога чувствительности пленки, после чего минимум засвечивается. По данным Вольтера, оптимальное время экспозиции составляет половину времени, при котором энергия рассеянного света достигает порога чувствительности. Однако в экспериментах по исследованию шлиры такие большие экспозиции нежелательны по другим причинам. [c.58]

Таким образом, квадрупольный фильтр масс является фильтром с полосой пропускания, разрешение которого зависит от соотношения постоянного и переменного потенциалов, т. е. наклона линии A/Q = onst на рис. 9.4-4. Обычно разрешение относят к единичной массе, в этом случае оно указывает, например, что можно различить тп/г = 100 и тп/z = 101. Все ионы с величинами m/z от 99,50 до 100,49 считаются ионами с m/z = 100. Следовательно, квадрупольный фильтр масс пригоден для определения номинальных молекулярных и фрагментных масс. [c.264]

Валентная зона а-А120з включает низкоэнергетическую полосу квазиостовных 025-состояний, отделенную ЗЩ (-8,6 эВ) от основной связьшающей полосы гибридных А1—0-состояний. Диэлектрическая щель (прямой переход в точке Г) составляет величину -6,31 эВ минимальная величина непрямого перехода оценена -6,29 эВ. Вершина ВЗ содержит квазиплоские зоны, указывая на значительные эффективные массы дырочных носителей. Дно ЗП содержит единичную энергетическую зону с усредненной эффективной массой -0,4 е, что согласуется с экспериментальными данными по транспортным свойствам а-А120з, согласно которым основным типом носителей являются электроны [36]. [c.119]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология