Ветвь частотная

Аналитически резонансные угловые скорости можно определить, подставив в уравнение (463) к = пы. При этом уравнение становится биквадратным и, следовательно, легко разрешимым. Наблюдения показывают, что вблизи рабочих скоростей роторов ряда сепараторов наблюдаются недопустимые вибрации, которые можно объяснить совпадением собственных частот колебаний вращающегося вертикального вала с частотой вынужденных колебаний, обусловленных вращением горизонтального вала электродвигателя. Для иллюстрации данного положения на частотную характеристику сепаратора СОМ-3-1000 (рис. 256) была нанесена прямая, параллельная оси ш и отстоящая от нее по оси к на расстояние, соответствующее частоте возмущений от электродвигателя, равной 142 рад/с. Эта прямая располагается достаточно близко от нижней ветви частотной характеристики в зоне рабочей скорости сепаратора, т. е. в этой зоне собственная частота колебаний ротора близка к частоте колебаний электродвигателя. [c.368]

Исходя из того, что нижняя ветвь частотной характеристики является пологой кривой и расположение ее по оси к зависит незначительно от изменения жесткости горловой опоры, становится понятным, почему для ряда сепараторов обнаруживается явление повышенных колебаний ротора па рабочем режиме. Для предотвращения указанного явления требуется отстройка собственной частоты колебаний вертикального вала от частоты [c.368]

Первый этап включает исследования относительно простых систем, в которых заряжение двойного электрического слоя и электрохимическая реакция протекают независимо друг от друга, так что цепь переменного тока, моделирующая границу электрод—электролит, содержит две ветви — частотно-независимую емкость двойного слоя и импеданс фарадеевского процесса. В этом случае предполагается, что величина емкости двойного слоя не изменяется при введении в электролит веществ, способных реагировать на электроде, или при изменении их концентрации. [c.7]

Кривая, к которой приближаются ветви амплитудно-частотной характеристики при стремлении к нулю вынуждающей силы в нелинейной системе без демпфирования. [c.9]

Определяющими параметрами при оценке наличия утечки на данной ветви трубопровода являются ширина этого графика, по которой определяют количество различных амплитуд шума на трубе, и амплитуда наиболее повторяющегося шума. Утечка - это постоянный шум, т.е. в определенной полосе частотного спектра его амплитуда с определенным допуском постоянна. И на ветви трубопровода, где есть утечка, датчик в основном воспринимает эту амплитуду шума. Т.е. чем уже ширина графика и больше амплитуда наиболее повторяющегося шума, тем датчик расположен ближе к утечке. [c.558]

Таким образом, теория Дебая рассматривает сложное движение центров масс связанных между собой N элементов решетки. Это сложное движение (колебания решетки) предполагается эквивалентным движению ЗЫ независимых одномерных гармонических осцилляторов. Координаты этих гармонических осцилляторов называются нормальными координатами, а их колебания называются нормальными колебаниями. Внутренняя энергия и теплоемкость твердого тела состоят из аддитивных вкладов отдельных нормальных колебаний. Для расчета теплоемкости (вывода формулы, описывающей зависимость теплоемкости от температуры) необходимо знать частотный спектр нормальных колебаний. Частотный спектр нормальных колебаний может быть рассчитан теоретически путем использования так называемого секулярного уравнения. В случае простой решетки решение секулярного уравнения содержит три частотных (акустических) ветви, которые соответствуют трем возможным независимым ориентациям вектора поляризации волн решетки, т. е. трем типам упругих волн, возбужденных в решетке (двум поперечным и одной продольной). Простота формулы Дебая и является следствием ряда упрощений, сделанных при ее выводе. [c.112]

Теория позволяет вычислить температурную зависнмость теплоемкости, если известна модель межатомных сил. В ряде простых случаев теоретические расчеты хорошо совпадали с результатами экспериментальных исследований. Однако расчет частотного спектра, знание которого позволяет вывести формулу для теплоемкости, оказывается очень трудной задачей. Для этого необходимо знать все силовые постоянные и потенциал взаимодействия между атомами. Однако и тогда решение секулярного уравнения оказывается достаточно сложным. Кроме того, в реальных твердых телах приходится иметь дело со сложными решетками. Если элементарная ячейка такой решетки содержит п структурных элементов, то к акустическим ветвям, получающимся при решении секулярного уравнения, добавляются 3 (п—1) оптических ветвей, которые при определенных условиях отделены друг от друга и от акустических ветвей энергетическими щелями. Все это значительно осложняет расчет спектра нормальных колебаний. [c.113]

Р и с. 40. Частотные ветви для продольных колебаний цепи (состоящей из восьми точечных масс) с фиксированными (О) и свободными ( ) концами. Частота отложена как функция волнового числа к, [c.154]

Из этого уравнения видно, что частота (Оз является периодической функцией волнового числа кд. Удобно нанести на график эту зависимость как непрерывную функцию (рис. 40). Форма кривой не зависит от длины цепи. Эта кривая называется частотной ветвью. На рис. 40 показаны восемь отдельных частот для цепи со свободными и фиксированными концами, состоящей из восьми точечных масс. Для более длинной цепи на этой ветви будет большее число точек, и для бесконечно длинной цепи бесконечный ряд частот сплошь покроет интервал от О до 2шо- [c.155]

Рис. 42. Частотные ветви для двухатомной одномерной решетки,

Метод, описанный в параграфе III.3, позволяет оценить число колебательных частотных ветвей. Этот метод можно применять к полимерным молекулам различной [c.160]

Рис. 43. Число частотных ветвей для различных цепей.

Как показано на рис. 44, повторяющаяся единица состоит из двух масс, каждая из которых имеет три степени свободы. Поэтому мы хотим найти 6Л нормальных колебаний, лежащих на шести частотных ветвях. Для бесконечно длинной цепи число элементарных ячеек IV становится бесконечным, но мы все-таки попытаемся отнести частоты к шести ветвям. Как показано в параграфе III.4 и на рис. 43, четыре из этих ветвей являются акустическими, а две — оптическими. Одна оптическая и три акустические ветви соответствуют поперечным колебаниям, тогда как одна оптическая и одна акустическая ветви обусловлены продольным колебанием масс mj и /Пг- В отличие от линейной цепи, рассмотренной в параграфе II 1.2, для зигзагообразной цепи частотные ветви не вырождены. [c.162]

Уравнение (41) описывает только две частотные ветви, но они дважды проходят через весь интервал 1IX (см. рис. 40 и 42), как показано на рис. 47, а. Квадрат частоты отложен как функция 1 /к в интервале от О до Чч a. [c.169]

Рис. 47. Частотные ветви для плоскостных колебаний плоской зигзагообразной цепи.

Эти две частотные ветви показаны пунктиром на рис. 50 для равных масс и на рис. 51 — для неравных масс. [c.172]

Для конечной цепи, состоящей из N повторяющихся единиц, все нормальные колебания становятся активными в ИК- и КР-спектрах. Общее число колебаний равно ЗnN (п — число атомов в повторяющейся единице) они распределяются по Зп частотным ветвям. Для данной частотной ветви интенсивность поглощения очень сильно уменьшается при переходе от 1 Д = О до 1 1/2й, так что во многих [c.173]

Если разомкнутая система является астатической, т. е. содержит интегрирующее звено, то при — О ветви ее амплитудно-фазовой частотной характеристики уходят вдоль мнимой оси в бесконечность (рис. 4.4). Для распространения критерия Найквиста на астатические системы ветви амплитудно-фазовых частотных характеристик должны быть дополнены дугами окружности бесконечно большого радиуса, как показако на рис. 4.4 (44). [c.116]

На рис. 51 показаны шесть частотных ветвей для цепи с различными массами и длиной повторяющейся единицы, равной <1. Они были рассчитаны численно (см. раздел 5Ж)-На рис. 52 показаны 12 ветвей для повторяющейся единицы размером 2й. Они получаются складыванием рис. 51 по вертикальной линии при 1/А, = Ы. Теперь вдвое больше колебаний потенциально активны в ИК- и КР-спектрах. На рис. 52 точки на ветвях соответствуют 1 /Я = О, но на рис. 51 эти точки будут при 1 /А, = О и 1 /2с/. [c.174]

Рис. 50. Шесть частотных ветвей для полиэтилена, т) Плоскостные колебания (а) — Ш] ( ) (б) — а. ( ) (в) — ( )

Рис. 51. Шесть частотных ветвей для плоской зигзагообразной цепи винилового полимера = 14, /П2 = 83.

Кроме того, на рис. 53—58 показаны частотные ветви для скелетных колебаний полиоксиметилена, для которого мы предположили плоскую зигзагообразную структуру цепи и тетраэдрические углы. Для kg мы взяли значение С — О-валентной силовой константы диметилового эфира, [c.180]

Повторяющаяся единица содержит 4 атома углерода цепи в результате имеем 12 частотных ветвей. [c.180]

Рис. 53. Акустические частотные ветви 01 (к).

КР СНзО сфотографирован Ричардсоном и др. [82], причем наблюдалась протяженная вращательная структура полос vz и V4 (табл. 13). Частично разрешенные Q-ветви зарегистрированы для полос VI, 2v5 и 2v6, тогда как три других норЗмальных колебания не наблюдались. Полносимметричная полоса при 2200 см- обусловлена валентным колебанием С—D. Эта полоса также зарегистрирована в ИК-спектре с разрешением 0,05 см- [170], разрешение в спектре КР составляло 0,5 см . Это позволяет проверить надежность результатов по данным спектров КР, полученным хотя и с меньшей точностью, но не только из Р-и Q-ветвей, как в случае ИК-спектров, а из О- и S-ветвей, частотная протяженность которых почти вдвое больше, чем для полосы в инфракрасном спектре. Было достигнуто частичное разрешение /(-структуры (вероятно, единственный случай такого [c.253]

С кибернетической точки зрения, которая не рассматривает нейрофизиологические и биохимические процессы функционирования мозга, нейрон представляет собой сложный дискретнонепрерывный преобразователь дискретной частотно-модулирован-ной информации. Кибернетическая модель нейрона, имитирующая биологический нейрон, представляет собой пороговый элемент в виде у-го узла, имеющего ряд активных и неактивных входов (рис. 2.14). Каждый /-й вход, отображаемый входной направленной ветвью с весовым коэффициентом И , имитирует синапс биологи- [c.85]

Амплитудно-фазовая частотная характеристика консервативного эвена при ш = 1/Т имеет разрыв, и две ее ветви совпадают с вещественной осью. Соответствующие этим амплитудно-фаэовым частотным характеристикам логарифмические амплитудные и фазовые частотные характеристики изображены на рис. 2.16. Кроме того, показаны логарифмическая амплитудная и фазовая характеристики колебательного звена, имеющего = 0,5. В э ом случае логарифмическая амплитудная характеристика интересна тем, что она проходит через точку пересечения низкочастотной и высокочастотной асимптот. [c.83]

Шестая группа - это системы мониторинга утечки. Системы мониторинга необходимы дая предварительного обнаружения утечки, т.е. для отыскания дефектной ветви фубопровода в сложной разветвленной системе. Эти приборы состоят из автономных датчиков - регистраторов, одного считывающего усфойства, служащего также для перезаписи информации с датчиков на компьютер, и дискеты с профаммным обеспечением. Системы работают следующим образом. Автономные датчики устанавливаются на ветвях фубопровода, в которых предполагается утечка, и в течение 2. .. 3 часов (в основном в ночное время, когда внешние шумы минимальны) регисфируют амплитуду акустического шума (в определенной полосе частотного спектра), возникающего на водопроводной фубе. После окончания записи в течение суток с датчиков снимают информацию и переписывают в компьютер. [c.557]

Первое экспериментальное подтверждение предсказания И. Я. Померанчука о том, что изотопы могут значительно влиять на теплопроводность, было получено Т. Джеболом и Дж. Халлом в 1958 г. [172]. Они нашли, что теплопроводность обогащённого до 95,8% кристалла германия в максимуме примерно в 3 раза больше, чем германия с природным изотопическим составом. Это увеличение теплопроводности качественно согласуется с теорией [149], хотя оказалось значительно меньше ожидавшегося 15-кратного увеличения, рассчитанного исходя из 15-кратного уменьшения параметра изотопического беспорядка. В работе [172] высказано предположение, что расхождение теории и эксперимента вызвано наличием в Ge ветви акустических фононов с сильной дисперсией, особенно вдоль кристаллографических направлений [001] и [111]. Для этой ветви фононные моды вблизи границы зоны Бриллюэна имеют низкую энергию, и трёхфононные процессы рассеяния без сохранения квазиимпульса остаются важным каналом теплового сопротивления до температур ниже, чем 0о/Ю 40 К (для Ge 0d = 375 К). Позже Дж. Каллауэй [173] получил хорошее согласие между своей моделью теплопроводности и экспериментальными данными работы [172] за исключением области температур вблизи максимума теплопроводности. Указанная выше особенность фононного спектра германия приводит к тому, что уже на достаточно низких частотах плотность фононных состояний отклоняется вверх от квадратичной дебаевской зависимости. В силу этого частотная зависимость скорости изотопического рассеяния [c.83]

Рассмотрим в заключение спектр конечного кристалла (конечная цепь). Этот случай подробно рассматривается в гл. IV, но мы хотим упомянуть здесь о нем в связи с температурной зависимостью разрешенных полос поглощения. Поскольку теперь мы рассматриваем изолированный сегмент конечной длины, то борновские граничные условия не выполняются и нельзя строго применять правила отбора, справедливые для бесконечно длинной цепи. В качестве примера снова рассмотрим цепь, которая, как и на рис. 23, состоит из шести повторяющихся единиц. При температуре абсолютного нуля заселено только основное состояние. Как мы покажем в гл. IV, активными являются не только переходы О—О, но также и другие, а именно О—1, О—2 и т. д., приче.м в ряду от О—О до О—5 интенсивность переходов уменьшается. Такой низкотемпературный спектр схематично показан на рис. 25, а . При комнатной температуре, кроме основного состояния, заселены другие низкознерге-тические состояния решетки, поэтому всевозможные переходы становятся активными в ИК-спектре (рис. 25, б), но переход О—О все равно остается самым интенсивным. Слабые линии (в данном случае их 35) обычно не проявляются как отдельные полосы поглощения, а проявляются в виде широкой размытой полосы поглощения. Во многих случаях мультиплетность линий проявляется в виде непрерывного поглощения, в результате чего наблюдается возрастание фона в спектре поглощения. Можно было бы ожидать, что при низких температурах мы будем наблюдать пять отдельных линий (рис. 25, а). Спектр такого типа показан на рис. 72, а (гл. IV) для крутильных колебаний СНг-групп в С2 Ндо при —160° [30]. Эта цепь состоит из 22 групп СНг. В гл. IV она рассматривается как набор 22 связанных осцилляторов. Колебательная энергия определяется частотными ветвями (рис. 26, а) как функция —> [c.106]

Для двухатомной одномерной цепи распределение частот можно описать следующим образом. Их можно отнести к шести частотным ветвям, каждая из которых состоит из N колебаний. Три из этих ветвей являются акустическими ветвями, а три другие — оптическими. В действительности ветвей лишь четыре, так как ветви, соответствующие поперечным колебаниям, дважды вырож-, дены. На рис. 42 показаны частотные ветви для цепи со свободными концами, состоящей из восьми двухатомных [c.159]

В разделе ЪЕ были перечислены различные причины, по которым правила отбора могут не выполняться и все колебания частотной ветви могут стать активными. Поэтому полезно рассчитать величины всех частот в ветви. Для этого зададимся средними значениями силовых констант (см. табл. 23) = 4,20-10 дин см кь = 0,37-10 дин1см] г = 0,034-10 дин/см [9] и рассчитаем поведение всех частотных ветвей. Частоты колебаний, лежащих в плоскости, были получены численным решением уравнений (32а — г) на электронной машине. Две частотные ветви колебаний, лежащих вне плоскости, даются уравнением (44). На рис. 50 построены шесть ветвей для поли- [c.178]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология