Альфа-частица эффект

Какие из описанных ниже экспериментов самым непосредственным образом подтверждают гипотезу де Бройля о волновых свойствах материи а) дифракция рентгеновских лучей б) фотоэлектрический эффект в) рассеяние альфа-частиц при прохождении через металлическую фольгу г) излучение абсолютно черного тела д) дифракция электронов [c.380]

Одной из наиболее интересных черт альфа-распада оказалась взаимозависимость между периодом полураспада и энергией испускаемых альфа-частиц. Можно ожидать, что при повышении энергии альфа-частицы период полураспада соответственно понизится. Это в точности и наблюдали. Однако величина эффекта абсолютно неожиданна. Для изотопа 232-р . альфа-частицы имеют энергию около 4 Мэе, а для Ро они имеют энергию около 8,8 Мэе. Однако период полураспада равен l,4 10 лет, в [c.395]

Для создания модели альфа-распада необходимо рассмотреть дв 1 типа сил. Известно, что одинаковые по знаку заряды отталкиваются друг от друга в соответствии с законом Кулона, и следует считать, что этот эффект имеет место для ядра и альфа-частицы, находящейся на некотором расстоянии от ядра. Это подтверждено рассеянием альфа-частиц ядром Однако, когда альфа-части- [c.396]

С классической точки зрения может показаться, что именно такой энергетический порог, определенный из значения Q, будет необходим для бомбардировки незаряженными частицами, такими, как гамма-лучи или нейтроны. Напротив, если бомбардирующие частицы имеют заряд, может показаться, что минимум их энергии должен быть больше потенциального барьера бомбардируемого ядра, прежде чем произойдет ядерное превращение. Это, однако, не вполне соответствует действительности. Точно так же, как существует конечная вероятность того, что альфа-частица вылетит из ядра в результате туннельного эффекта, существует и конечная вероятность того, что бомбардирующая заряженная частица тоже проникнет через потенциальный барьер. Однако эти два процесса [c.414]

Правильная модель атома должна объяснять многие экспериментальные наблюдения над атомами, такие, как, например, фотоэлектрический эффект, электропроводность газов, электрическая нейтральность атомов, образование рентгеновских лучей, результаты опытов Резерфорда по рассеянию альфа-частиц. [c.68]

Рассмотрим эффекты, которые возникают при действии электронов с энергией меньшей нескольких сот электрон-вольт. Мы уже видели, что эти электроны уносят более 80% общей энергии, рассеянной при действии различных видов радиации, за исключением испускания быстрых нейтронов в присутствии тяжелых элементов мишени. Следует напомнить, что эти электроны получаются 1) под действием гамма- и бета-излучений в результате большого числа последовательно идущих процессов 2) под действием протонов, дейтонов и альфа-частиц после небольшого числа последовательных процессов и 3) непосредственно под действием облучения осколками деления. [c.210]

НИИ для избыточных свободных носителей тока. Эти вопросы будут рассмотрены в разделе III, В, 2. Порядок величины возникающих эффектов для данного количества рассеянной энергии зависит также от вида радиации. Допустим, что рассеянию подвергается как и в больщинстве опытов, описанных в экспериментальной части, энергия в количестве эе/г. Было показано, что при дозе такого порядка протоны, дейтоны или альфа-частицы образуют от 10 до 10 дефектов на грамм, тогда как при соответствующей дозе бета-излучения эта величина составляет от 10 до 10 . [c.217]

До сих пор для регистрации радиоактивного излучения наиболее часто используются самогасящиеся газоразрядные счётчики ( счётчики Гейгера ), работающие в режиме тлеющего разряда. Эти детекторы изготавливаются в виде цилиндра, по оси которого расположена тонкая нить, являющаяся анодом, а стенки являются катодом (стенки выполняются либо из металлического сплава, либо из стекла, на внутреннюю поверхность которого нанесён металл или графит). При правильном выборе напряжения на аноде попадание даже одного электрона внутрь детектора вызывает лавинную ионизацию, распространяющуюся вдоль всей длины нити. Амплитуда импульса при этом не зависит от первичной ионизации. Для прекращения разряда применяются специальные добавки (гасящие добавки). Детекторы, выполненные с окошком в торцевой части, закрыты листком слюды, являются селективными для регистрации бета-излучения, так как альфа-частицы задерживаются слюдой, а эффективность регистрации гамма-излучения (которая определяется вероятностью ионизации рабочей среды счётчика вследствие фото-эффекта, комптон-эффекта или образования пары электрон-позитрон) при относительно малых энергиях невелика. При уменьшении толщины слюды будет частично регистрироваться и альфа-излучение. [c.105]

С радиобиологической точки зрения наиболее перспективными для радиотерапии считаются а-излучатели благодаря более короткому пробегу частиц и более высокому значению ЛПЭ по сравнению с мягкими -излучателями [10, И]. Эти свойства проявляются в более высоком радиобиологическом эффекте (РБЭ) избирательного воздействия альфа-частиц на больные клетки при минимальном повреждении здоровых клеток [21]. [c.351]

Одной из наиболее интересных черт альфа-распада оказалась взаимозависимость между периодом полураспада и энергией испускаемых альфа-частиц. Можно ожидать, что при повышении энергии альфа-частицы период полураспада соответственно понизится. Это в точности и наблюдали. Однако величина эффекта абсолютно неожиданна. Для изотопа альфа-частицы имеют [c.395]

Для создания модели альфа-распада необходимо рассмотреть два типа сил. Известно, что одинаковые по знаку заряды отталкиваются друг от друга в соответствии с законом Кулона, и следует считать, что этот эффект имеет место для ядра и альфа-частицы, находящейся на некотором расстоянии от ядра. Это подтверждено рассеянием альфа-частиц ядром Однако, когда альфа-частицы подходят достаточно близко к ядру, то на некотором расстоянии от него должна быть точка, в которой начинает преобладать значительно большая сила, которая действует на очень малом, расстоянии и удерживает альфа-частицы в ядре. Следует подчеркнуть, что такая сила должна действовать только на очень малом расстоянии, т. е. должна уменьшаться значительно быстрее, чем по закону 1/г . Другими словами, эта сила очень велика на поверхности ядра, но равна нулю уже на некотором малом расстоянии от поверхности ядра. Такая модель отвечает типу кривой потенциальной энергии, показанной на рис. 11-7. [c.396]

С классической точки зрения может показаться, что именно такой энергетический порог, определенный из значения Q, будет необходим для бомбардировки незаряженными частицами, такими, как гамма-лучи или нейтроны. Напротив, если бомбардирующие частицы имеют заряд, может показаться, что минимум их энергии должен быть больше потенциального барьера бомбардируемого ядра, прежде чем произойдет ядерное превращение. Это, однако, не вполне соответствует действительности. Точно так же, как существует конечная вероятность того, что альфа-частица вылетит из ядра в результате туннельного эффекта, существует и конечная вероятность того, что бомбардирующая заряженная частица тоже проникнет через потенциальный барьер. Однако эти два процесса в известном смысле абсолютно различны. В соответствии с моделью распада ядра альфа-частица с большой частотой имеет энергию, соответствующую энергии стенок потенциального барьера, и поэтому вероятность ее проникновения через потенциальный барьер велика. Бомбардирующая же альфа-частица имеет только одну определенную энергию и встречается с ядром только один раз. [c.395]

Тяжелые частицы (альфа-частицы) создают зону чрезвычайно высокой ионизации легкие бета-частицы, или электроны, выбитые рентгеновскими лучами и гамма-лучами, создают в микроскопическом масштабе очень низкую плотность ионизации, вызывая соответственно совершенно другие биологические эффекты. [c.415]

Ожидалось, что эффект почти не будет зависеть от уровня радиации, так как доминирующим типом радиации, действию кото-рой подвергаются мембраны клеток легкого, являются альфа-частицы [29]. [c.425]

Методика изучения радиоактивных явлений основана главным образом на некоторых эффектах, вызываемых альфа-(а), бета-(р) н гамма-(у)-лучами (III 2). Сюда относится прежде всего фосфоресценция многих твердых веществ, в частности кристаллического ZnS. Если покрыть им, например, картон и затем приблизить к последнему радиоактивный препарат, то в темной комнате ясно наблюдается свечение такого экрана. При помощи лупы или микроскопа с небольшим увеличением легко заметить, что свечение слагается в основном из отдельных вспышек (сцинтилляций), обусловленных ударами о вещество экрана а-частиц. Особенно удобно наблюдать сцинтилляции в спинтарископе, конструкция которого показана на рис. XVI-1 А — радиоактивное вещество, —экран, В— увеличительное стекло). Сами по себе сцинтилляции являются наиболее наглядным доказательством реальности существования атомов (III 1). [c.489]

Однажды Гейгер подошел ко мне и сказал Не считаете ли Вы, что юный Марсден, которого я обучаю методам наблюдения радиоактивности, мог бы начать небольшое исследование Я был с ним согласен и ответил Почему бы не поручить ему проверить, не рассеиваются ли отдельные альфа-частицы на большие углы Откровенно говоря, я не верил, что это возможно, так как мы знали, что альфа-частица-очень быстрая и массивная частица, обладающая большой энергией, и если рассеяние обусловлено накапливаюшимся эффектом ряда небольших рассеяний, шансы рассеяния альфа-частицы в обратном направлении очень малы. И вот я помню, что через два-три дня Гейгер пришел ко мне в большом возбуждении и сказал Нам удалось обнаружить, что некоторые альфа-частицы возвращаются назад... Это была самая невероятная вещь, которая произошла за всю мою жизнь. Это было почти так же невероятно, как если бы вы выстрелили 15-дюймовым снарядом по куску папиросной бумаги, а снаряд рикошетом вернулся назад и попал в вас . [c.332]

Гамовым и независимо от него Гарнэем и Кондоном на основе методов квантовой механи-ки" . Следуя за их рассуждениями, можно показать, что в первом кваитозомеханиче-ском приближении потенциальную яму надо рассматривать как квадратную яму (рис. 11-9), в которой альфа-частица предполагается движущейся свободно. Хотя модель, допускающая наличие в ядре альфа-частицы как такозой и то, что ядро— простая потенциальная яма, является крайне упрощенной, ее применение оправдывается тем, что и такая модель дает вполне хорошие результаты. Рассмотрение альфа-частицы с энергией Е показывает, что существует конечная вероятность вылета частицы из ядра путем просачивания сквозь потенциальный барьер (так называемый туннельный эффект). Это подтверждается существованием решения волнового уравнения для частицы вне барьера. [c.397]

В последнее время с ростом числа онкологических заболеваний активно ведутся поиск и исследование радионуклидов, которые обладали бы оптимальными для радиотерапии свойствами. К числу таких свойств относят испускание частиц с высокой линейной передачей энергии при ограниченной длине пробега. Наиболее эффективной считают радиоиммунотерапию (особенно на начальной стадии появления опухолевых клеток) как дополнение к другим традиционным методам. Наиболее подходящими по свойствам считаются альфа-излучатели, благодаря более высокой линейной передаче энергии ( 80 кэВ/мкм) и очень маленькой длине пробега частиц (50-90 мкм), по сравнению с бета-излучателями. Подсчитано, что количество альфа-рас-падов на единицу массы ткани, необходимое для достижения одного и того же терапевтического эффекта, примерно на 3 порядка меньше, чем число бета-распадов, т. е. для полного уничтожения опухолевой клетки достаточно 1-3 прохождений альфа-частицы через ядро клетки. Данные свойства делают альфа-излучающие радионуклиды пригодными для терапии злокачественных опухолей. Исследования показали, что альфа-излучатели успешно можно применять для лечения микрометастазов в начальной стадии развития, лейкемии, рака лёгких. Они также позволяют бороться с такой болезнью как СПИД на стадии, не превышающей образования нескольких клеток. [c.552]

Из этих слов можно почти что сделать вывод, что исследователь находился у цели. Уж не нашел ли он способ высвобождать энергию атома путем его разрушения Трезвый, чуждый всякой сенсации текст отчета Резерфорда от апреля 1919 года, опубликованный в июньском номере Философикл мэгэзин , мог вызвать разочарование Столкновение альфа-частиц с легкими атомами — IV. Аномальный эффект на азоте . Однако в основе этой статьи лежало еще одно фундаментальное открытие. [c.83]

В 1934 г. Фредерик и Ирен Жолио-Кюри опубликовали работу о своем открытии искусственной радиоактивности. Бомбардируя альфа-частицами, излучаемыми полонием, пластинку алюминия, они наблюдали, что наряду с испускаемыми мишенью нейтронами регистрируются положительно заряженные электроны — позитроны. Откуда же взялись позитроны Их не было в первоначальном излучении полония, они появились лишь тогда, когда излучение полония проходило через алюминий. Самое удивительное было то, что когда прекращалась бомбардировка алюминия альфа-лучами, испускание позитронов продолжалось, С гениальной интуицио Жолио-Кюри объяснили полученный ими эффект тем, что пока алюминий бомбар- [c.274]

Радиационное разложение. Альфа-активность Ри (1,36 х X 10 расп/мин-г) непрерывно разрушает PuFg. Под действием а-частиц, проходящих через кристаллическую решетку, разрываются связи и происходит разложение PuFg на фтор и низшие фториды плутония. Конечным эффектом является разложение, так как обратная реакция рекомбинации низших фторидов плутония с фтором с образованием PuF, имеет очень высокую энергию активации и поэтому не может иметь существенного значения. Скорость радиационного разложения твердого PuFg составляет около 1,5% в день. [c.318]

Химические свойства плутония обычно совершенно не зависят от радиоактивности элемента, тем не менее в отдельных случаях следует учитывать относительно короткий период полураспада Ри . Удельная активность Ри з9 периодом полураспада 24 360 лет составляет 140 ООО ООО а-частиц в минуту на миллиграмм. Альфа-излучение в растворе оказывает химическое воздействие, проявляющееся в постепенном уменьшении среднего валентного состояния растворенного плутония. Этот эффект был впервые обнаружен Каша и Шелайном [103] в солянокислом растворе. Характер восстановителей, образующихся под действием -частиц не известен. По-видимому, а-частицы, взаимодействуя с водой, образуют свободные радикалы и перекись водорода. Атомарный водород и перекись водорода могут взаимодействовать как восстановители, а свободные радикалы НО и НО и та же перекись водорода—как окислители. Скорость самовосстановления незначительна, однако в экспериментах, продолжающихся длительное время, она все же существенна. В растворе хлорной кислоты изменение среднего валентного состояния плутония в среднем составляет—0,0118 2Рп в день, что соответствует восстановлению 0,59% плутония (VI) до плутония (IV) в день. Рабидо [1021 установил, что 10 М раствор плутония (IV) самопроизвольно восстанавливается со средней скоростью 0,0150 эквивалентов Б день. Так как скорость восстановления под действием а-излучения является медленной, то между ионами плутония устанавливается равновесие. Если исходным был раствор плутония (VI), то основным продуктом восстановления будет плутоний (V), однако это произойдет только в том случае, если последний устойчив (т. е. при кислотности меньше 0,2 М). При большей кислотности основным продуктом восстановления будет плутоний (IV), при очень длительном процессе почти весь плутоний восстановится до трехвалентного состояния. [c.359]

Теоретическая неорганическая химия (1969) -- [ c.397 , c.398 ]

Теоретическая неорганическая химия (1971) -- [ c.379 , c.380 ]

Теоретическая неорганическая химия (1969) -- [ c.397 , c.398 ]

Теоретическая неорганическая химия (1971) -- [ c.379 , c.380 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология