Звуковая волна поперечная

Допущение Дебая состоит в том, что функция распределения g(v), соответствующая низким частотам, экстраполируется на область высоких частот. Кроме того, в теории Дебая делаются некоторые другие упрощения. Описывая колебания как звуковые волны, следует принять, что в данном направлении могут распространяться продольные колебания (смещения вдоль направления распространения волны со скоростью с ) и поперечные (со скоростью Сг) с двумя взаимно перпендикулярными составляющими. В теории Дебая, в частности, предполагается, что скорость распространения колебаний не зависит от частоты колебаний. Допускается также, что скорости С и Сг не зависят от направления распространения волны, т. е. анизотропия кристалла не учитывается. [c.73]

Эти волны представляют собой обыкновенные звуковые волны (одна продольная и две поперечные), а константа V имеет смысл скорости звука. [c.74]

При углах падения немного более 30° наблюдается интересное явление согласно закону преломления для синуса должно было бы получиться значение более единицы, что, как известно, невозможно ни при каком действительном угле. Для нас это означает только сигнал тревоги — соответствующая волна уже не распространяется свободно в твердом теле. В таком случае оставшаяся волна, разумеется, должна сохранить полное звуковое давление падающей волны поперечная волна в области углов более 33,2° полностью отражается. [c.42]

В обоих устройствах (см. рнс. 8.8 и 8.9) звуковые волны излучаются в основном перпендикулярно к поверхности. Однако характеристика направленности продольных волн на рис. 8.8 еще почти соответствует звуковому лучу (как на рис. 4.15), а луч поперечной волны на рис. 8.9, поскольку его направление поляризации радиально н параллельно к поверхности, имеет [c.173]

Измеряли также скорость распространения продольных звуковых волн, создаваемых импульсным генератором с частотой 8—10 кГц. Скорость распространения поперечной волны рассчитывали по формуле [c.153]

Т1 — тепловое , или продольное , время релаксации Т2 — поперечное время релаксации и — скорость распространения звуковой волны [c.295]

Упругие колебания с частотой выше воспринимаемых человеческим ухом звуковых колебаний (свыше 20 кГц) называют ультразвуковыми колебаниями. В ультразвуковой дефектоскопии используют колебания с частотой 0,5—25 МГц, Скорость распространения волны определяется физическими свойствами среды. В зависимости от направления колебаний частиц среды и направления распространения волны различают продольные и поперечные во.тны. В продольной волне колебания частиц совпадают с направлением распространения волны, а в поперечной волне они перпендикулярны распространению волны. Поперечные волны могут быть возбуждены только в твердых средах, продольные — в любых. [c.279]

Акустические свойства. О распространении звуковых волн в твердом водороде имеются ограниченные сведения. Известно, что в нем распространяются продольные и поперечные волны. Скорость распространения продоль- [c.76]

Скорость звуковых волн, м/с продольных с =4730 поперечных С( = = 2300. Удельное акустическое сопротивление Zs, МПа-с/м. [c.68]

Коэффициент Пуассона v=0,249. Скорость звуковых волн при 293 К продольных 4170 м/с, поперечных С( = 2410 удельное акустическое сопротивление Zs=29 МПа-с/м. [c.128]

Модуль нормальной упругости при 20 °С монокристалла (111) Е= = 29,8 ГПа, для (1010) =81,0 ГПа, а для (0001) =28,0 ГПа. Сжимаемость при 20°С %=2,13-10 " Па- . Скорость распространения звуковых волн при 20 °С продольных С(=2700 м/с, в поперечных с< = = 1500 м/с. [c.137]

Для проверки гипотез о природе наблюдаемых релаксационных явлений были проведены исследования сдвиговых вязкоупругих свойств некоторых из перечисленных выше растворов методом измерения комплексного коэффициента отражения поперечной звуковой волны от границы раздела жидкость — твердая среда [16]. Так как теории акустического поглощения и динамических вязкоупругих свойств растворов полимеров основаны на одной и той же модели гауссовых субцепей, то согласно теоретическим представлениям следует ожидать, что релаксация сдвиговой и объемной вязкостей должна иметь место на одних и тех же частотах. Однако измерения показали [17] (рис. 1), что динамическая сдвиговая вязкость растворов ПС и ПИБ не зависит от частоты в интервале от 30 до 150 МГц, и ее значение в пределах погрешности эксперимента совпадает с высокочастотным предельным значением Дг оо, [c.188]

Напомним, что продольные звуковые волны называются так потому, что частицы жидкости совершают колебания вперед и назад по направ- тению движения волны, в данном случае вдоль оси X. Здесь понятие частица имеет тот смысл, который фигурирует в физике сплошных сред. Кроме продольных звуковых волн в жидкостях могут быть поперечные звуковые волны, о которых далее будет сказано отдельно. [c.65]

Теперь надо сказать о поперечных звуковых волнах, которые часто называются сдвиговыми волнами. В плоских сдвиговых волнах частицы жидкости колеблются перпендикулярно направлению распространения волны. Скорость распространения поперечных синусоидальных звуковых волн t в жидкостях следует уравнению [c.71]

Звуковую волну, как и любую другую, можно характеризовать волновым вектором к и частотой о , причем между частотой и волновым вектором существует простая линейная связь си = зк, где з — скорость звука. В упругом теле, в отличие от жидкостей и газов, звуковые волны бывают трех типов. Одна — продольная, а две — поперечные. Скорости волн с помощью уравнений теории упругости выражаются через упругие характеристики тела. Продольная и поперечные скорости несколько различаются по величине скорость продольного звука прод больше скоростей поперечного звука поп которые в изотропном упругом теле равны между собой (эффектов, обязанных своим существованием анизотропии, мы рассматривать не будем). Итак, звуковые волны в твердом теле бывают [c.297]

Звуковые волны различаются и по своему типу — они могут быть продольными, поперечными, крутильными, изгибными — в зависимости от характера и направления передачи колебаний от источника. В жидкостях и газах звуковые волны являются продольными, так как направление колебаний частиц среды и направление возвращающих упругих сил совпадают с направлением распространения волны. В твердых телах наряду с продольными возникают и поперечные волны, обусловленные колебаниями не только вдоль направле- [c.15]

Электромагнитные волны отличаются от звуковых волн тем, чтО они являются поперечными, а не продольными. Поэтому любое излучение следует рассматривать как суперпозицию двух волн одного периода и фазы, каждая из которых поляризована в одной из двух взаимно перпендикулярных плоскостей. [c.409]

В соответствии с уравнением (54.13) максимальная частота связана со скоростями продольной и поперечных волн, т. е. со скоростями звуковых волн в кристалле. Кроме того, поскольку характеристическая температура 6 равна по определению /гу /А [см. уравнение (54.16)], очевидно, что существует связь и между О и скоростями С и С(. Действительно, легко установить, что такая связь выражается уравнением [c.429]

Для нахождения связи скорости распространения звука, массы атомов и энергии химического взаимодействия [20] воспользуемся известным уравнением скорости распространения поперечных звуковых волн в твердых телах [c.229]

Сигнальное устройство размещается внутри трубы, укрепленной на передающей плите, и представляет собой специально доработанный применительно к сейсморазведке ракетный двигатель на твердом топливе с сопловым блоком, направленным вверх. Для снижения звуковых волн при эксплуатации двигателя, мешающих анализу сейсмограмм, предусмотрен гаситель, установленный на трубе. Для обеспечения работы в импульсном и вибрационном режимах и их регулирования в двигателе используются заряды из баллиститного топлива в виде пакета тонкоствольных трубок. Поверхностный вариант устройства может применяться для возбуждения продольных и поперечных волн в зоне малых скоростей, причем характеристики излучаемых моноимпульсных сигналов близки к соответствующим характеристикам известных мощных источников. Подводный вариант снабжен цилиндрическим насадком с отверстиями, закрепленном на сопловом блоке, который при работе может оставаться в относительно неподвижном состоянии. Устройство имеет матую массу, легко и быстро собирается, относительно безопасно, отрицательного экологического влияния на природу не оказывает. Его принципиальная схема показана на рис. 4.10. [c.97]

В табл. 7.2 приведены упругие константы некоторых твердых материалов здесь же даны значения скорости распространения звуковых волн продольных (при продольных Ссо (при кс й) и поперечных Сд (при й). [c.536]

Вообще говоря, эту величину х можно было бы определ1 ть по затуханию поперечных волн сдвига в сыпучей среде. Однако все исследователи, изучавшие распространение звуковых волн в грунтах и засыпках, интересовались до сих пор преимущественно распространением и затуханием лишь продольных волн сжатия — разрежения и не работали со столь низкими икфразвуковыми частотами, как 1—10 Гц. [c.170]

Для трехмерных кристаллов в ряде простых случаев выполняется теория теплоемкости, развитая Дебаем. Согласно этой теории тепловые колебания N атомов кристалла можно приближенно представить как совокупность ЗЫ независимых друг от друга звуковых волн, или фононов (продольных и поперечных). Связь между нх энергией е и импульсом р имеет виде = ар, где а—скорость звука. Фононы можно рассматривать как квазичастицы, подчиняющиеся статистике Бозе — [c.252]

АКУСТИЧЕСКАЯ СПЕКТРОСКОПИЯ, изучает распространение в в-ве звуковых волн малых амплитуд. В случае продольных волн частицы или малые элементы объема, содержащие не менее 10 молекул, колеблются вдоль направления распространения волны, в случае поперечных-в плоскости, перпендикулярной этому направлению. Продольные волны создают последовательно чередующиеся адиабатич. сжатия и разрежения среды, сопровождающиеся изменением т-ры и соответствующим смещением равновесия хим. р-ций. В областях сжатия и разрюжения возникают небольшие локальные отклонения от термодинамич. равновесия, не приводящие (в случае звуковых колебаний малых амплитуд) к фазовым переходам. Среда стремится вернуться в состояние термодинамич. равновесия, т.е. возникают релаксац, процессы, к-рые приводят к поглощению энергии волн. Убывание амплитуды (избыточного давления АР) плоской волны, распространяющейся вдоль направления х, описывается ур-нием АР(х) = АРое где ДРо начальная амплитуда, а-коэф. поглощения, зависящий от частоты [c.80]

В случае звуковых волн в твердых телах добавляется еще и то, что может измениться сам тип волны продольные вол- ломлен ие°п й волныТа ны могут превратиться в поперечные и плоской границе раздела [c.39]

Уточненный метод измерения напряжения в болтах упоминался в работе [1447]. Вместо того чтобы измерять удлинение болта по сравнению с его длиной в ненагрун<енном состоянии длину болта определяют с помощью продольных и поперечных звуковых волн. Отношение обоих результатов тоже является критерием величины напряжения. [c.636]

Из волнового уравнения (14) следует, что скорость распространения продольной звуковой волны в стержне, размер поперечного сечения которого люньше длины волны звука, определяется выражением [c.23]

Дебай показал, что низкие частоты колебания соответствуют большим длинам волн, во много раз превышающим диаметр атома, и их можно рассматривать на основании обычной теории деформации упругих твердых тел. Существуют два вида колебаний волны сжатия (обычные звуковые волны, фононы) и поперечные волны, в которых смещение атомов перпендикулярно направлению распространения волн. Простой анализ (аналогичт ный анализу поведения частицы в ящике, рис. 9.4 и 9.5) приводит к следующей функции распределения частот [c.335]

Дебай (1912) предложил рассматривать твердое тело как однородный изотропный упругий континуум, пренебрегая атомарной структурой. Согласно теории упругости, в такой упругой среде каждому волновому вектору отвечают одна ветвь продольных и две взаимовырожденные ветви поперечных упругих волн (звуковых волн) с частотами с) = сг и = i . Скорости распространения продольных волн с и поперечных волн соответственно равны [c.100]

При нахождении распределения частот Дебай [4] не принимал во внимание атомную структуру твердого тела и рассматривал его как однородную изотропную упругую среду. В таком случае можно считать колебания атомов эквивалентными упругим волнам, распространяющимся в непрерывной среде подобно звуковым волнам. Можно рассматривать ети волны как суперпозицию трех волн, распространяющихся под прямыми углами, именно — одной продольной волны в направлении движения и двух эквивалентных поперечных волн. С помощью теории упругости можно показать, что в случае упругих волн, распространяющихся в твердом теле объема V, число собственных колебаний dn с частотами в одном направлеяии, лежащими в интервале от V до V+ IV, дается выражением [c.426]

Скорость распространения звуковых волн в СёзАзг найдена при исследовании взаимодействия геликонов с акустическими фоно-нами [59]. При этом было найдено, что скорость поперечных волн в СёзАза Упоп = 1700 м сек, а скорость продольных волн Кп од = = 3500 м сек. [c.101]

В твердых телах, кроме продольных, могут распространяться звуковые волны, вызывающие смещение частиц, перпендикулярное к направлению распространения волны. Такие волны называют поперечными или волнами сдвига. Скорость распространени поперечных волн в [c.10]

Попробуем оценить теперь, в какой мере реальные для биохимических систем клетки частоты возможных звуковых полей могут обеспечить геометрические задачи морфогенеза. Ясно, что речь может идти лишь о волнах, длины которых сравнимы с размерами клеток, т. е. о звуковых волнах длиной порядка 1 — 100 МК-, при нормальной скорости звука их частоты порядка 10 —10 гц. Однако в желеобразных протоплазматических структурах распространяются преимущественно лищь поперечные сдвиговые волны. Их скорость, как показал А. П. Сарвазян с сотрудниками [253] порядка 1 м1сек. Соответственно, необходимые длины волн могут быть получены при частотах — порядка 10 —10 гц. Этот диапазон частот вполне биохимически реален — на таких частотах работают основные ферменты. Подробнее мы рассмотрим эти вопросы в 9-й рл. Сейчас же достаточно отметить, что числа оборотов большинства ферментов соответствуют слышимому диапазону частот (см-, табл. 2 в гл. 4). Это наводит иа приятные размышления о природе слуха, происхождении музыкального восприятия и о многом другом, что принадлежит уже области биохимической эстетики, а не биохимии морфогенеза. [c.160]

Причины возникновения поперечных колебаний пламенп при столкновении осесимметричных струй те же, что и при соударении плоских [6]. Вращение элемента пламепи и периодический его отрыв обусловлены спиральным развитием возмущения по струе, т. е. результатом сложения двух колебательных движений, происходящих перпендикулярно друг другу и смещенных по фазе на i /2. Смещение конца активной 6] струи в месте столкновения приведет к появлению вращающегося элемента пламени, который создает при своем движении избыточное давление, воздействующее на струю. Самоподдержание вращения элемента пламени, таким образом, является результатом автоколебательного процесса, в котором обратная связь осуществляется звуковой волной от движущегося элемента пламени. [c.71]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология