Ионная атмосфера эффективный радиус

Здесь а — радиус иона, е — диэлектрическая постоянная растворителя и % — параметр, играющий важную роль в теории электролитов. Работа (10.80) направлена на преодоление сил взаимодействия каждого из ионов с окружающими его противоположно заряженными ионами, создающими вокруг рассматриваемого иона ионную атмосферу . Эффективный суммарный заряд этой ионной атмосферы (численно равный, по причине нейтральности раствора, тоже г е) можно считать распределенным по сфере, радиус которой на 1/х превышает радиус иона. Вследствие этого потенциальная энергия одного иона (точнее, работа извлечения его из раствора) равна [c.362]

Диффузный слой простирается далеко внутрь раствора, но в нем можно выделить эффективную часть на расстоянии Я от плоскости Гг. Длина является аналогом радиуса ионной атмосферы в растворе сильного электролита (см. стр. 185). Как и этот радиус, она обратно пропорциональна квадратному корню из концентрации. Если все заряды эффективного диффузного слоя собрать в тонкий слой на расстоянии h, то они нейтрализуют заряд поверхности электрода. [c.129]

Сравнивая (5.46) с (5.44), можно сделать заключение, что влияние суммарного поля ионной атмосферы таково, как если бы весь ее заряд (—2,е был распределен по сферической поверхности радиуса 1/х. Поэтому 1/х можно рассматривать как эффективный радиус ионной атмосферы. Из (5.42) видно, что эта величина уменьшается с увеличением заряда ионов и их [c.206]

В диффузном слое напряженность электрического поля значительно меньше, а потому диэлектрическая постоянная приблизительно равна диэлектрической постоянной в объеме раствора (е2 Ер). Толщина диффузного слоя теоретически бесконечна, но практически вводят некоторую эффективную толщину б, аналогичную эффективному радиусу ионной атмосферы в теории Дебая— Гюккеля [c.193]

Величина 1/ /, как и радиус в уравнении для нотенциала центрального иона, носит название эффективного радиуса ионной атмосферы и может быть уподоблена радиусу проводящей сферы, у которой заряд такой же, как и у ионной атмосферы. Из уравнения (9) следует, что эффективный радиус ионной атмосферы 1/ / будет тем меньше, чем выше концентрация раствора и больше заряд ионов. С увеличением концентрации раствора будет возрастать вклад ионной атмосферы в изменение энергии раствора и соответственно неидеальность раствора. [c.16]

Величина 1/х, обратная параметру Дебая х, имеет смысл расстояния, на котором потенциал убывает в е раз по сравнению с потенциалом поверхности В теории растворов электролитов аналогичная величина называется радиусом экранирования, и.чи толщиной ионной атмосферы. В случае плоской заряженной поверхности ее уместнее называть эффективной толщиной двойного электрического слоя. [c.598]

В данном исследовании п равно /j. Так как второй член в уравнении (98) мал по сравнению с первым, то некоторая неопределенность величины п существенно не влияет па результат. В соответствии с методом Генри [62], в котором для ионной атмосферы противоионов принимается распределение типа Дебая — Хюккеля и ионный радиус Г , равным 2,5 А, полный заряд мицеллы q был рассчитан из результатов измерений подвижности, эффективного радиуса мицеллы и вязкости при помощи уравнения [c.160]

С физической точки зрения добавленные соли создают ионную атмосферу вокруг активированного комплекса, которая стабилизирует 1) ионные переходные состояния с большей плотностью заряда (большой заряд при небольшом эффективном радиусе), чем у исходных ионов 2) дипольные переходные состояния с более разделенными зарядами, чем в молекулах исходного вещества. Применение данных о влиянии ионной атмосферы, полученных в равновесных условиях и входящих в уравнения (1.180) и (1.182), исходит из предположения, что свойства ионной атмосферы вокруг короткоживущего переходного состояния близки к таковым в равновесии [134]. [c.145]

Сходство это формальное, так как в уравнении (10) величина й имеет иной физический смысл и значительно большую величину, чем в уравнении, соответствующем плотному слою в первом случае (I — эффективная толщина диффузного двойного слоя, соответствующая толщине ионной атмосферы в теории сильных электролитов, во втором — радиус иона. (Прим. ред.) [c.698]

Эффективный радиус ионной атмосферы, определяемый как—, [c.346]

Толщина диффузной части возрастает с увеличением энергии теплового движения, т. е. с ростом температуры. При одинаковой температуре и концентрации диффузность двойного слоя уменьшается с увеличением валентности (т. е. заряда) ионов, что снова совпадает с влиянием валентности на эффективный радиус ионной атмосферы. [c.346]

Такое влияние концентрации раствора на толщину двойного слоя не является неожиданным. Заряд электрода электростатически притягивает ионы противоположного знака и отталкивает одноименные. Упорядоченному расположению ионов, вызываемому электростатическим взаимодействием с электродом, препятствует тепловое движение. С подобной картиной мы встречались, рассматривая - образование ионных атмосфер (гл. П). Эффективный радиус ионной атмосферы, определяемый как 1/х, тоже увеличивался с разбавлением раствора. В этом смысле размытая часть двойного слоя подобна ионной атмосфере, строение которой также диффузно. [c.316]

Можно определить (неточно) величину 1/х как эффективный радиус ионной атмосферы . [c.384]

В сухой день атмосфера содержит около 500 ионов на 1 см эта концентрация, несомненно, увеличивается в присутствии грозовых туч. Ясно поэтому, чтобы проводящий поверхностный слой ионизированного воздуха был эффективным, он должен обладать во много раз большей концентрацией ионов. Фактически необходимо, чтобы в полушарии радиусом 250 м излучалось около 10 ионов в секунду, чтобы нейтрализовать заряд, создаваемый со скоростью одного кулона в секунду, что соответствует зарядному току в 1 а. [c.226]

Потенциал ионной атмосферы станет равным потенциалу центрального иона по абсолютному значению тогда, когда заряд ионной атмосферы равномерно распределится по сфере радиуса 1/х. Поэтому величину 1/и рассматривают как эффективный радиус ионной атмосферы, называемый также д аевской длиной (рис. vn. 16) . [c.436]

Ряд особенностей наблюдается в связнодиспероных системах и при другом явлении переноса — при протекании электрического тока под действием приложенной извне разности потенциалов. Будем, как и прежде, рассматривать дисперсную систему в виде куба единичного объема, к двум сторонам которого приложена разность потенциалов АЧ измеряется текущий через систему электрический ток /. В качестве модели такой дисперсной системы можно избрать большое число искривленны.х каналов (капилляров) переменной ширины, сливающихся друг с другом и затем снова разветвляющихся особенно упорядоченная система таких электропроводящих каналов возникает в пенах и высокоцентрированных прямых эмульсиях (см. рис. X—2). Если радиус каналов много больше толщины ионной атмосферы, то основное отличие удельной электропроводности подобной системы Ху от электропроводности дисперсионной среды Х.о связано лишь с чисто геометрическим фактором уменьшением эффективного сечения проводников, по которым течет ток, и некоторым увеличением их длины за счет извилистости каналов. Определение электропроводности позволяет оценить объемное содержание дисперсной фазы Уотн эмульсии или для пен — обратную величину — кратность К (см. 2 гл. X) [c.201]

Таким образом, важйейшим средством усиления устойчивости коллоидных систем является повышение стабилизирующей роли прослоев между частицами, причем не столько за счет их утолщения, сколько за счет улучшения вязко-прочностных показателей. Слои, по толщине близкие эффективным радиусам ионных атмосфер, обеспечивают раздельное существование частиц за пределами зоны действия сил молекулярного сцепления, если они обладают высокой вязкостью или механической прочностью. При этом отпадает необходимость в электрической интерпретации природы разделяющего слоц и соответственно усиливается значение сольватационного фактора устойчивости. По П. А. Ребиндеру [33], наличие достаточно прочных слоев является главным условием стабилизации, без которого невозможно получение высокоустойчивых систем, в особенности концентрированных. [c.83]

Для растворов следует использовать эффективный радиус частицы а,, равный г + / (/—толщина гидратной оболочки), и эффективный заряд 2, который меньше заряда иона вследствие ионной атмосферы. Скорость движения частицы хфактери- [c.254]

Все они — бесцветные вещества, их можно иолучить ирп нагревании металла в атмосфере водорода (МдНа под мерен-ным давлением). Соединения имеют более высокую плотность, чем исходные металлы, причем различие в илотности металла и соответствующего гидрида наибольшее для щелочных. металлов (25—45%) и меньшее для щелочноземельных (5—10%). Твердый такой же хороший ионный проводник, как ЫС1, и в 1000 раз лучший, чем При электролизе расплава ЬШ со стальными электродами ири температуре лишь немного выше температуры плавления на катоде выделяется литий, а на аноде — водород. Эти ионные гидриды имеют значительно более высокие температуры плавления, чем рассмотренные выше молекулярные гидриды, например (591 °С, К аН 700—800°С (с разложением) гидриды других щелочных металлов разлагаются до плавления. Все они энергично реагируют с водой, выделяя водород и давая раствор гидроксида. Существует значительное структурное сходство между этими соединениями и фторидами (эффективный радиус иона Н составляет 1,3—1,5 А, радиус Р — 1,35 А). [c.9]

Из этого уравнения видно, что потенциал г 3атм в точке г-=0 имеет такое значение, как будто на расстоянии 1/х находится точечный заряд — ZmQQ или, учитывая сферическую симметрию системы, как будто вся ионная атмосфера с этим зарядом сосредоточена на шаровой поверхности с радиусом 1/х вокруг центрального иона. Поэтому параметр гд= /х, имеющий размерность длины, называют эффективной толщиной ионной атмосферы или дебаевским радиусом (дебаевской длиной). Это один из важнейших параметров, характеризующих ионную атмосферу в заданных условиях. [c.193]

Специфич. связывание осуществляется путем образования ионных пар или комплексов с участием про-тивоионов и заряженных участков полииона. При этом соответствующий связанный участок полииона эффективно разряжается. Как правило, экспериментально трудно разделить оба типа связывания. Однако наличие специфич. связывания доказывается при изучении связывания различных противоиоиов одним и тем же полиионом. Так, ион полифосфата существенно сильнее связывает Na +, чем ионы тетраметиламмония (ТМА+), хотя радиусы соответствующих гидратированных ионов очень близки. Связывание полифосфатами ионов щелочных металлов возрастает в ряду К+<Ка+<Ь1 +, хотя с позиций связывания ионной атмосферы следовало бы ожидать обратной картины. Такая же последовательность связывания наблюдается для нуклеиновых к-т и полиакриловой к-ты. [c.48]

Здесь Го —сумма вандерваальсовых радиусов ионов. Параметр X имеет геометрический смысл обратной величины эффективного радиуса ионной атмосферы, определяя расстояние от иона, за пределом которого осуществляется полное экранирование взаимодействий. [c.69]

Когда радиусы этих ионов вычислены, их можно использовать для нахождения радиусов других ионов с тем же числом электронов, но с различными эффективными зарядами, действующими на эти ионы, снова допуская, что протяженность электронной атмосферы в пространстве обратно пропорциональна эффективному заряду. Так, радиус О можно рассчитать из радиуса F , радиус Са+" из радиуса К и т. д.Радиус Li+ получается из радиуса О— и из расстояний в LigO после введения обсуждаемой ниже ( 14.6) поправки на заряд ионов и координационное число. Полученные таким путем результаты приведены в табл. 16. [c.220]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология