Радиусы ионов

Эффективные радиусы атомов и ионов в соединениях определяют по ра ности межъядерного расстояния и известного эффективного радиуса одной из частиц. Так, разными методами установлено, что ионный радиус иона F составляет 0,133 нм. С другой стороны, расшифровка рентгенограмм кристалла NaF дает значение d = = 0,231 нм. Следовательно, радиус иона Na+ равен 0,098 нм. [c.153]

Движущую силу — напряженность поля // при вычислении абсолютных подвижностей принимаем равной единице. Следовательно, скорость движения ионов обратно пропорциональна их радиусу. Рассмотрим ряд Ы+, На+, К" . Так как в указанном ряду истинные радиусы ионов увеличиваются, то подвижности должны уменьшаться в той же последовательности. Однако в действительности это не так. Как видно из табл. ХУП, 2, подвижности увеличиваются при переходе от к К" почти в два раза. Из этого можно сделать заключение, что в растворе и в ионной решетке ионы обладают разными радиусами. При этом чем меньше истинный радиус иона, тем больше его эффективный радиус в электролите. Это явление можно объяснить тем что в растворе ионы не свободны, а гидратированы или, в общем случае, сольватированы. Тогда эффективный радиус [c.430]

В сильных электролитах при больших разведениях многие величины, характеризующие свойства растворенных веществ, оказываются аддитивно складывающимися из соответствующих свойств ионов. Такими величинами являются кажущийся объем соли, теплота гидратации, сжимаемость и некоторые другие. Это естественно, поскольку при полной диссоциации соли в разбавленном растворе свойства одних ионов никак не влияют на взаимодействие других ионов с растворителем. Однако представление того или иного измеренного (вернее, вычисленного по результатам измерений) термодинамического свойства растворенной соли как суммы свойств ионов этой соли и нахождение величины слагаемых этой суммы невозможно без использования какого-либо более или менее произвольного предположения. Теплоты (энергии) гидратации отдельных ионов могут быть получены из вычисленных по уравнению (XVI, 55) теплот гидратации солей, если предположить, что энергии гидратации ионов и С1 одинаковы (с учетом различия в ориентировке молекул воды около аниона и катиона) . Другой метод определения теплоты гидратации заключается в подборе аддитивных слагаемых таким образом, чтобы величины энергий сольватации ионов линейно зависели от величин, обратных радиусам ионов. Вычисленные разными способами теплоты гидратации того или другого иона полуколичественно согласуются между собой. Теплоты гидратации одновалентных ионов имеют величины по- [c.420]

Магний заметно отличается от бериллия размерами атома и нона (радиусы ионов Ве + и Mg + соответственрю равны 0,034 и 0,078 нм). От своего соседа по периоду — алюминия — магний отличается меньшим числом валентных электронов и относительно большим размером атома. Таким образом, у магния металлические признаки проявляются сильнее, чем у бериллия и алюминия. В частности, для магния менее характерно образование ковалентной связи, чем для бериллия и алюминия, и более характерно образование ионной связи. В этом отношении он ближе к типичным металлическим элементам — элементам подгруппы кальция. [c.476]

Потенциальная энергия двух противоположно заряженных ионов на этом расстоянии равна 2 кТ, при этом кинетическая энергия недостаточна для преодоления взаимного притяжения ионы остаются связанными в пару, которая не участвует в электропроводности, хотя и не является настоящей молекулой. Можно подсчитать число ионов, которые находятся вокруг иона противоположного знака между критическим расстоянием д и расстоянием наибольшего сближения. Таким способом определяется число ионных пар, степень их диссоциации и константа диссоциации ионных пар по закону действия масс. Б воде при 25° С для одно-одновалентного электролита критическое расстояние невелико (( = 3,57 А), число ионных пар очень мало, имеется почти полная диссоциация. Для ионов с большими зарядами, а также в растворителях с небольшой диэлектрической проницаемостью величина д имеет большие значения, и ассоциация увеличивается. Ассоциация зависит также от радиуса ионов и растет с уменьшением этого радиуса (т. е. увеличением расстояния наибольшего сближения), Так, в растворах ЬаРе (СМ) 6 в смешанных растворителях, диэлектрическая проницаемость которых О <57, константа диссоциации ионных пар уменьшается с уменьшением О в количественном согласии с теорией. Это падение константы лежит в пределах от 10" до 10 . В растворе с /п=0,01 степень диссоциации ионных пар по мере уменьшения О изменяется от 0,3 до 0,03 число ионных пар очень велико. В водных растворах с 0 = 81 содержание ионных пар при малых концентрациях составляет доли процента. [c.416]

Атомная масса. . . Валентные электроны Металлический радиус атома, нм. ... Радиус иона, нм Энергия ионизации эВ. . . Э+- Э2+, эВ. . . Содержание в земной ко- [c.470]

Ес.чи в чистый растворитель с диэлектрической ироннцаемостью 1], ввести электролит, то часть молекул растворителя будет ориентироваться в электрическом поле, создаваемом зарядами ионов электролита. Диэлектрическая проницаемость растворителя должна при этом уменьшаться, так как некоторые из его молекул окажутся ориентированными вокр>т ионов и сделаются пассивными но отношению к внешнему полю. Поэтому диэлектрическая проницаемость раствора ииже, чем исходного растворителя, причем она достигает наименьшего значения в непосредственной близости от иоиа. В случае ионов разных размеров, но с одинаковым зарядом уменьшение диэлектрической проницаемости тем заметнее, чем меньше радиус иона. В соответствии с этим Уэбб подставляет в формулу Борна для каждого радиуса отвечающее ему значение диэлектрической проницаемости Р ,, K( тi)poe всегда меньше, чем диэлектрическая проницаемость чи т()г(J растворителя. [c.56]

Образовавшийся комплекс радиуса Гз (га = г+2ги,), где г — кристаллохимический радиус иона, а Ги — радиус молекулы воды), вносится в раствор. Выделяющаяся энергия рассчитывается по формуле Борна — Уэбба [c.59]

X — величина, обратная радиусу ионной атмосферы (м- , см ) [c.8]

Условный радиус иона, нм 0,026 0,039 0,050 О.Об З [c.271]

Успешное применение предельного закона обязано тому факту, что в очень разбавленных растворах изменение концентрации не влияет заметным образом на ближайшее окружение иона. Так, в 0,001 М Na l среднее расстояние между ионами 94 А, в то время как радиус ионной атмосферы 100 А [см. уравнение (XV.7.10)]. Это достаточно большие расстояния, чтобы не искажать результатов, предсказываемых теорией Дебая — Хюккеля. (Это значит, что число пар ионов на расстояниях, меньших, скажем, 20 А, достаточно мало, чтобы не влиять на поведение системы.) [c.452]

Ковалентный атомный радиус, нм 0,077 Условный радиус иона Э ", нм. 0,148 Условный радиус иона нм. 0,015 Энергия ионизации Э —Э+. эВ 14,53 Содержание в земной коре, мол. доли, %. .. 0,25 Природные изотопы. ..... N [c.344]

Ес. 1и бы не было влияния кристаллического поля, то радиусы ионов должны были бы монотонно уменьшаться по мере увеличения заряда ядра (порядкового номера элемента), что на рис. 211 показано пунктирной кривой. Она проходит через точки, соответствующие сферически симметричным ионам Са2+ ( ), Мп2+ 2п2- - ( 10). [c.509]

Валентные электроны. ... Металлический радиус атома, нм Ковалентный радиус атома, нм Условный радиус иона Э-" , нм Условный радиус нона нм Энергия ионизации эВ Содержание на Земле, мол. доли, %. ........ [c.390]

Условный радиус иона [c.435]

Сопоставляя данные, приведенные в табл. 4.3, с такими характеристиками металлов, как первый потенциал ионизации, работа выхода электрона, радиус иона, электроотрицательность, сродство к электронам и стандартный электронный потенциал в водных растворах, можно прогнозировать энергетические взаимодействия активных групп маслорастворимых ПАВ и металлов, а также ориентировочно оценивать дипольный момент и относительную степень ионности металлсодержащих маслорастворимых ПАВ. [c.202]

Ковалентный радиус атома, нм Металлический радиус атома, нм Условный радиус иона нм. Условн1,1Й радиус иона нм. Энергия ионизации Э —Э" , эВ. Сродство к электрону, эВ. . . . Содерж.чние в земной коре, мол. [c.309]

На ри(. 211 приведен график зависимости радиусов ионов ряда Са " —от порядкового номера элемента. Эти ионы имеют электронные конфигурации [c.509]

Величину г[) в соответствии с уравне 1ием (3.48) можно рассматривать как потенциал, создаваемый в точке нахождения центрально-ю нона другим ионом с противоположным знаком, находящимся от центрального иона на расстоянии 1/х- Величина 1/х называется характеристической длиной. Так как потенциал создается не единичным ионом, а всей ионной атмосферой, то 1/% можно отождествить с радиусом ионной атмосферы. Величину х> а следовательно, н характеристическую длину 1/х мо.жно рассчитать по уравнению <3.38). [c.87]

Металлический радиус атома, нм Условный радиус иона ЭЗ+, нм. Энергия иониза ции Э- Э+, эВ Содержание в зем ной коре, мол доли, %. . . Стабильные природ ные изотопы [c.524]

Условный радиус иона [c.528]

Условный радиус иона Э " , нм 0,059 0,066 0,066 [c.538]

Условный радиус иона Э2+, нм Условный радиус иона нм [c.568]

Несмотря на значительное расхождение между результатами различных методов, моукно заметить, что все они приводят к заклю-ченинэ об увеличении числа гидратации с уменьшением радиуса ионов и с ростом их заряда. [c.67]

Условный радиус иона, нм [c.580]

Металлический радиус атома, нм. 0,155 Радиус иона Э , нм 0,068 Энтальпия гидратации Д//рцдр. Э , кДж/моль. . . —500 Энерг и ч ионизации, эВ [c.485]

Условный радиус иона Э+, нм 0,096 0,166 0,137 [c.619]

По уравнению (J2.4) емкость обратно пропорциональна толщине двойного слоя. Возможность с катия д[к(1фузного слоя до размеров меньших, чем радиусы ионов, приводит к повышенн1.тм значениям емкости. Таким образом, теория Гуи—Чапмана, объясняя лучше, чем теория Гельмгольца, электрокинетические явления, оказывается менее удовлетворительной при использовании ее для количественных расчетов емкости двойного слоя. [c.266]

Из условия г = оо, фт = 0 получаем сг = 0. Теперь определим Сь считая, что растворы являются сильно разбавленными. Тогда расстояния между ионами очень велики по сравнению с радиусами ионов и ионы можно рассматривать как точки. Точечный ион с зарядом ег, удаленный в бесконечно разбавленном [c.407]

Такое расхождение связано с тем, что теория Гуи — Чап-мапа не учитывает собственного объема ионов, которые отождествляются с материальными точками, обладающими только зарядами. В результате этого ничто не препятствует ионам в принятой модели подходить сколь угодно близко к поверхности металла. Расположенная в растворе часть двойного слоя может оказаться локализованной, несмотря на свою диффузность, в очень тонком слое, значительно меньшем радиуса иона. В этом легко убедиться, если, подобно тому как это делалось в теории Дебая — Гюккеля, ввести характеристическую длину /д, определяющую толщину плоского конденсатора, эквивалентного по емкости диффузионному двойному слою. Характеристическую длину можно найти, приравняв правые части уравнений (12.4) и (12.7) [c.266]

Из приближенного уравнения (XV.7.6) видно, что вблизи иона на расстоянии г < 1/к потенциал складывается из двух частей кулоновского потенциала центрального иона zizlDr и — постоянного кулоновского потенциала, образованного зарядами — Zje, сферически симметрично распределенными на поверхности сферы радиусом 1/х вокруг иона z,e. Такое распределение зарядов получило название ионной атмосферы (ионное облако), а 1/х — среднего радиуса ионной атмосферы. [c.448]

Действительные же значения радиусов ионов (кроме Са , лежат ииже пунктирной кривой. Объяснить этот факт можно с позиций ТКП. Отрицательный ааряд электрона, находящегося на ёе -орбитали, концентрируется в области между лигандами (см. рис. 207, б). Электронная же плотность -электрона концентрируется непосредственно в направлении лигандов ( . рис. 207, а). Следовательно, е -электроны, экранируют ядро иона (заслоняют его от лигандов) в меньшей степени, чем d -электроны. Поэтому появле 1ие электрона на е -орбитали приводит к относительному усилению притяжения отрицательно заряженного лиганда к положительно заряженному иону -элемента и их сближению. Это объясняет уменьшение эффективного ра- [c.509]

Рис. XVII, 6, Зависимость поправки к формуле Стокса от радиуса ионов (/-.)

Металлический радиус атома, нм У лоиный радиус иона, нм [c.594]

Можно предположить, что произведение подвижности, а следовательно, и Е квивалентной электропроводности на вязкость не зависит от типа растворителя и является величиной постоянной (при условии, что и радиус иона остается постоянным] [c.441]

Аналитическая химия (1973) -- [ c.13 , c.22 , c.24 , c.27 , c.68 , c.78 , c.158 , c.170 , c.179 , c.206 , c.229 ]

Аналитическая химия кобальта (1965) -- [ c.7 ]

Аналитическая химия (1965) -- [ c.16 , c.18 , c.20 , c.185 , c.197 , c.231 , c.251 , c.631 ]

Учебник общей химии 1963 (0) -- [ c.81 ]

Химия (1975) -- [ c.89 ]

Физическая химия Том 1 Издание 5 (1944) -- [ c.166 , c.194 , c.200 ]

Теоретическая электрохимия (1981) -- [ c.111 ]

Химия и технология ферритов (1983) -- [ c.12 , c.13 , c.24 ]

Химия несовершенных ионных кристаллов (1975) -- [ c.0 ]

Термохимия комплексных соединений (1951) -- [ c.46 , c.100 , c.101 , c.166 , c.171 , c.173 , c.176 , c.177 ]

Неорганическая химия Том 1 (1970) -- [ c.63 ]

Основы общей химии Том 2 Издание 3 (1973) -- [ c.146 , c.466 ]

Краткий химический справочник Издание 2 (1978) -- [ c.22 , c.23 ]

Справочник химика Издание 2 Том 1 1963 (1963) -- [ c.381 , c.383 ]

Справочник химика Том 1 Издание 2 1962 (1962) -- [ c.381 , c.383 ]

Справочник химика Том 1 Издание 2 1966 (1966) -- [ c.381 , c.383 ]

Справочник химика Изд.2 Том 1 (1962) -- [ c.381 , c.383 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология