Переход сфера цилиндр

РАСПРЕДЕЛЕНИЕ МИЦЕЛЛ ПО РАЗМЕРАМ РАВНОВЕСИЕ МОНОМЕР-МИЦЕЛЛА, ОБРАБОТКА ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫХ ДАННЫХ ПО МОЛЕКУЛЯРНЫМ МАССАМ, ПЕРЕХОД СФЕРА-ЦИЛИНДР И ПРОСТАЯ МОДЕЛЬ АССОЦИАЦИИ [c.118]

Переход сфера - цилиндр и простая модель ассоциации [c.134]

В гелях гребнеобразных полимеров и блок-сополимеров обычно образуются лиотропные жидкокристаллические структуры следующих типов нормальные, обращенные (гексагональные и кубические), ламелярные и складчатые [58]. Структура геля блок-сополимера при изменении его состава может меняться в пределах одной и той же морфологии, а при изменении соотношения блоков происходит переход от одной морфологии к другой (сфера — цилиндр — ламель). Термотропные жидкокристаллические полимеры, характеризующиеся самопроизвольно возникающей анизотропией физических свойств, образуются только при их нагревании или охлаждении. [c.31]

Чем ниже межфазное натяжение, тем меньше этот барьер, и, с этой точки зрения, легче должен происходить разрыв нити. Однако скорость перехода от цилиндра к сфере снижается, так как она зависит от величины межфазного натяжения. Когда межфазное натяжение приближается к нулю (в случае смешивающихся жидкостей), исследуемый объем жидкости принимает сферическую форму крайне медленно, и жидкость даже при небольших скоростях имеет вид вытянутых (нитевидных) образований, что проще всего наблюдать при слабом перемешивании хорошо растворяющихся интенсивно окрашенных веществ в воде. [c.242]

Запись вращательной части статистической суммы в виде уравнения (8) связана с возможностью перехода молекулы из одной ямы в другую. Подобное состояние молекул в кристалле определяется как ротационно-кристаллическое и типично для молекул, по форме близких к сфере, цилиндру и т. п. [15]. [c.51]

К — коэффициент, зависящий от концентрации напряжений в месте перехода сферы в цилиндр и характеризую- [c.355]

Рассмотренные выпуклые днища могут работать, как и цилиндрические обечайки, на наружное избыточное давление. В этом случае размеры такого днища должны обеспечивать не только прочность, но и устойчивость формы его. Для определения толщины стенки 8 таких днищ имеются весьма громоздкие эмпирические зависимости, но они не учитывают влияния формы днища на концентрацию напряжений в месте перехода сферы в цилиндр [c.356]

Последние формулы позволяют построить эпюры изгибающих моментов, задаваясь длиной в дуги меридиана, и убедиться в том, что введение плавного перехода от цилиндра к сфере резко уменьшает местные напряжения, не вызывая существенного повышения расчетного напряжения. [c.81]

Следовательно, при малых скоростях истечения жидкости из капиллярного отверстия фильеры и при относительно низких вязкостях полимера должно наблюдаться каплеобразование, которое при более высоких скоростях истечения и более высоких вязкостях переходит в стабильное струйное истечение, стабильность которого обеспечивается потенциальным энергетическим барьером перехода от цилиндра к сфере. [c.146]

Инженерная проблема переноса излучения формулируется для области, ограниченной п дискретными поверхностями. В случае необходимости для замыкания границ области используется воображаемая черная поверхность при температуре окружающей среды (окружающая среда вне незамкнутой области образует черное тело). В некоторых случаях (особенно для полой сферы, полого цилиндра или бесконечных параллельных пластин) можно точно сформулировать задачу, переходя от дискретного (и тем самым приближенного) представления поверхности в виде суммы участков конечных размеров к непрерывному представлению в внде интегралов по элементарным площадкам. Можно начать с точной интегральной формулировки и перейти к дискретной. Для краткости ограничимся только случаем, когда поверхности дискретны. [c.469]

В условиях малой относительной влажности при описании оптических свойств почвенно-эрозионного аэрозоля, частицы которого не покрыты водной оболочкой, приходится принимать во внимание такой фактор, как несферичность частиц [112, 218, 291]. Как известно, теория Ми строго приложима лишь к частицам, представляющим собой сферы, сфероиды и бесконечно длинные цилиндры. Для всех других форм рассеивающих свет частиц необходимо численное решение уравнений Максвелла, граничные условия для которых определяются конкретной формой аэрозольной частицы. Ясно, что для реального многообразия форм аэрозольных частиц почвенного происхождения, их распределения по размерам и ориентаций в пространстве такие расчеты с учетом атмосферной динамики, помимо их исключительной трудоемкости, едва ли могут оказаться достаточно репрезентативными, поскольку при переходе от индивидуальной частицы к ансамблю аэрозольных частиц неизбежно усреднение и, следовательно, потеря значительной доли информации. [c.102]

Дно цилиндра может быть рассчитано по известным формулам для плоских и сферических равномерно нагруженных плит и днищ. На практике толщина плоского дна берется в 1,5—2 раза больше толщины цилиндрической стенки. При диаметрах цилиндров выше 300 мм рекомендуется делать сферическое дно, описанное радиусом, равным внутреннему диаметру Ов) цилиндра. Радиус перехода от сферы к цилиндру берут в этом случае равным 0,2 [c.174]

Если откачка производится из скважины с коротким фильтром длиной и радиусом Го, то переход от цилиндрической скважины к сферическому источнику осуш ествляется посредством введения приведенного радиуса г , определяемого из условия равенства боковой поверхности цилиндра и сферы и выражается так [c.75]

Другая, более совершенная, конструкция представлена на фиг. 37. Литой корпус I, состоящий из верхнего цилиндра а и нижнего б (меньшего диаметра), крепится при помощи лап в к верхним поперечным балкам станины. Переход от нижнего цилиндра к верхнему обработан внутри на сферу 2. В корпус вставлен цилиндрический стакан 3, который в верхней своей части 4 имеет прилив, также обработанный (снаружи) на сферу, при посредстве которой он устанавливается на внутренней сферической поверхности корпуса. В стакане установлены радиальные и радиально-упорные подшипники, в которых укреплен [c.70]

Коробовое днище представляет собой как бы часть сферы, края которой отбортованы на цилиндр (фиг. 167), Таким образом, оно описано дугами двух радиусов — радиусом сферы R и радиусом торо-вого перехода г. Очевидно, что расчет по предыдущей формуле дает напряжение только в сферической части дна. В зоне перехода возникнут значительные напряжения изгиба тем большие, чем меньше [c.170]

Следует уточнить, что линейный закон может иметь в действительности две различные интерпретации. Для образцов с плоской симметрией линейность наблюдается в том случае, когда плоская реакционная поверхность принадлежит и к твердому реагенту, в к твердому продукту реакции, если он образует защитный слой. Однако для образцов с цилиндрической или сферической симметрией линейный закон переходит в закон сжимающегося цилиндра (или сферы) только в первом случае. Если же стадия, определяю-щая скорость реакции, локализована на поверхности защитного слоя продукта реакции, то радиус слоя имеет тенденцию к увеличению, поскольку отношение удельных объемов больше единицы (стр. 71). Очевидно, и поверхность при этом увеличивается, и скорость постоянно растет, как в цитировавшемся примере сульфидирования серебряной проволочки (рис. 43). [c.121]

Переход от случая отрицательных частиц — электронов к случаю положительных ионов ничего по существу не меняет. Только знак потенциала во всех формулах и выводах изменяется на обратный. Некоторое изменение в цилиндрической (а также и сферической) задаче вносит делаемый Ленгмюром переход к тому случаю, когда носители заряда того или другого знака двигаются не от внутреннего цилиндра (внутренней сферы) к ко аксиальному внешнему цилиндру (или концентрической внешней сфере), а в обратном направлении. Это сказывается в изменении значений функций р и р. Реальные слз аи такого рода встречаются при движении электронов и ионов в слое, прилегающем к цилиндрическому или сферическому электроду — зонду, помещённому в нейтральную газоразрядную плазму. Результаты теории пространственных зарядов Ленгмюра приложимы в этом случае при условии, что длина свободного пути частиц больше толщины рассматриваемого слоя пространственного заряда, так что столкновениями электронов или ионов с нейтральными частицами газа и ионизацией путём столкновений I и II рода внутри слоя можно пренебречь. [c.297]

Критерии, используемые для предсказания перехода реакций углерода с газами в зону II в случае реакций первого пол рядка, представлены в табл. 4 приведены результаты Тиле [ЮО] для плоского и сферического образцов. Переход в зону II осуществляется, когда ф > Фи, где срц — величина ф для начала зоны II она составляет 2, 4 или 6 для плоского образца, цилиндра или сферы соответственно. Во всех случаях, когда Ф < 0,2 или 0,3, реакция со всеми этими образцами почти целиком реализуется на внутренней поверхности, т. е. контролируется химическим процессом, и в этом интервале получают истинную энергию активации. [c.191]

На новом изображении системы отмечены характерные точки линии пересечения 3 — нижняя, 5 — верхняя, 2 я 4 — точки перехода видимого участка линии пересечения на горизонтальной проекции в невидимый, 1 — экстремальная (самая левая) точка, в которой цилиндр касается меридиана сферы, лежащего в плоскости Е. Остальные проекции линии пересечения построены способами, рассмотренными в гл. П1. При наличии двух проекций каждой точки третью проекцию можно выполнить как заменяющую. Так, проекция 2 может быть построена как заме- [c.65]

Обработку торцовых кромок у конусов и сферических днищ производят на карусельном или лоботокарных станках, однако их обработка затрудняется тем, что детали аппаратов имеют отклонения от цилиндрической формы. Поэтому для днищ, имеющих отбортовки (плавные переходы от сферы или конуса к цилиндру), при разделке кромок под сварку рекомендуется применять копирующие устройства, которые обеспечивают движение резца по кривей борта днища. На фиг. 150 приведено приспособление для снятия односторонней фаски со стороны основного слоя. [c.223]

Для заготовок типа стакана (рис. 34, в—е) внутренние радиусы сопряжения плоского дна со стенкой выбирают в зависимости от диаметра полости г = 1,5 мм при /> 10 мм г = 2,5 мм при й=30 мм г = 3 мм при >60 мм. Дно заготовки рекомендуется оформлять в виде поверхности усеченного конуса с а = 3 27° при отношении диаметров 1/(1 = 2. Дно может быть сферическим с радиусом сферы, равным половине диаметра цилиндра или больше его. На внутренней поверхности дна может быть выдавлен стержень диаметром >1,5 мм и высотой меньше диаметра полости радиус перехода г < 1 мм. Наружная поверхность дна может быть оформлена без обработки резанием. На наружной поверхности дна можно делать углубления различного поперечного сечения и глубиной до 2 мм без уклона при большей глубине должен быть уклон ГЗО. Внутренние радиусы г переходов в углублениях на дне 0,3 — 1 мм при высоте выступа соответственно больше или меньше 1 мм (рис. 34, ж). [c.156]

Р безотрывный характер, то с увеличением Ке эта закономерность нарушается. Наблюдается переход от обтекания с преобла" дающим влиянием вязкости (стоксовский режим) к течению, при котором эффект вкзкости проявляется вблизи тела, а завихренность сосредотачивается в окрестности тела и в следе. Для плохообтекаемых тел (сфера, цилиндр и т. д.) даже относительно небольшое увеличение значения Ке приводит к отрыву потока. Так, для твердой сферы уже при Ке 20 наблюдается отрыв потока с образованием возвратно-вихревых течений в кормовой области. [c.12]

Приближенно толщину плоского донышка цилиндра можно определять по формуле 1= (1,5н-2,5)5 переход от цилиндра к плоскому донышку рекомендуется выполнять с радиусом г = 0,250в, но не меньше 30 мм. Сферические днища выполняют с радиусом сферы сФ = (1- 2)/ в, а переход от цилиндра к сфере — с радиусом [c.319]

Изложенные выше соображения позволяют подойти к анализу явления прядомости жидкости, т. е. способности ее к одноосной деформации без потери сплошности. Поскольку переход от цилиндрической формы нити к сферической связан с преодолением энергетического барьера, т. е. с временным увеличением поверхности, то при отсутствии внешних воздействий на цилиндрическую жидкую нить, локально искажающих ее форму, она может быть теоретически одноосно деформирована на бесьо-нечную длину. В реальных условиях формования жидких нитей возникает большое число причин для изменений формы цилиндрической нити, превышающих критическую величину потенциального барьера. Поэтому практически жидкая нить оказывается нестабильной и легко обрывается. В ряде работ подробно анализируются причины обрыва вискозных нитей в производстве. Любое разруягение (обрыв) жидкой нити представляет собой процесс, протекающий во времени, которое задается при прочих равных условиях скоростью деформации жидкости, т. е. скоростью сужения струи, превращающейся в каплю. Скорость деформации жидкости эквивалентна скорости вязкого течения ее под действием приложенного усилия. Следовательно, продолжительность жизни цилиндрической жидкой нити, выведенной из неустойчивого равновесия (т. е. после преодоления энергетического барьера перехода от цилиндра к сфере), будет определяться соотношением сил поверхностного натяжения, под действием которых происходит сужение струи, и вязкости жидкости. Было предложено следующее выражение для оценки времени существования жидкой нити t [c.148]

Сказанное нашло свое отражение в нормах практического расчета, в которых цилиндры и сферы, нагруженные газовым давлением, считаются тонкостенными для отношспнй 6 г 0,6 для цилиндров и 6 R 0,356 для сферических оболочек. Что касается влияния краевых сил, возникающих в сечениях стыка с днищами, то, так как эти силы (благодаря наличию во всех случаях практики плавного перехода) практически невелики, ими пренебрегают или учитывают некоторым уменьшением допустимого напряжения и т. п. [c.251]

Согласно представлениям, изложенным выше, собственный (вап-дер-ваальсов) объем молекулы складывается из объемов шаровых сегментов, каждый из которых соответствует объему одного атома, окантованного сферой с межмолекулярным радиусом Я- В случае полимеров длинную цепь, построенную таким образом, можно приближенно окантовать цилиндром с радиусом г. Сечение такого цилиндра для полиэтилена изображено на рис. 4.11. Тогда поставленная задача может быть в первом приближении решена для стержней с последующим переходом к обычным моделям полимеров [42]. [c.143]

Согласно принципу Сен-Венана действие самоуравновешивающейся симметрично распределенной по краю радиальной или моментной нагрузки быстро затухает и имеет влияние лишь в точках, весьма близких к нагруженному краю (вызывает, как говорят, местный эффект). Строгие решения во всех случаях, когда они были найдены, подтвердили, во-первых, это положение и, во-вторых, обнаружили то, что вызываемые краевыми силами напряжения имеют затухающий волнообразный характер, т. е. затухают весьма быстро, переходя поочередно от зон с положительными значениями к зонам с отрицательными значениями. Функции, имеющие такой характер, могут быть, как известно, представлены в виде / (л ), где / (х) — периодическая функция, а е " член, представляющий затухание, причем к — весьма значительно, так как затухание должно быть быстрым. Вследствие этого слагаемые основных уравнений, в которые входит первая производная, содержащая к множителем, велики по сравнению со слагаемыми, содержащими са.мую функцйю. Вторая же производная/ ймеющая множителем к , велика по сравнению с функцией и с первой производной. Поэтому в системе уравнений (96) можно отбросить члены, сбдержащие функцию и ее первую производную. Осуществление этой идеи дало весьма благоприятные результаты для сферы и цилиндра. [c.64]

Если при некоторых д, расположенных несколько дальше точки максимума (рис. 7.1), кривая вКд перестанет быть функцией д, получим кривую, аналогичную обшей модели (рис. 7.6). В том случае, если этот момент наступит при д = 116, т.е. когда 1п К выше 5 = 116 равен lnK J5, вклад мицелл,содержащих 116 ипи более мономеров, в общее распределение для кривой С будет меньше 2% и станет еше меньше при понижении концентрации мицепп. В этом случае вплоть до величин ККМ порядка 10 3 распределение по размерам будет лишь незначительно зависеть от вклада больших мицелл, распределение останется узким и характерным для малых мицепп. Это эквивалентно положению, при котором переход от сферы к большому цилиндру недостаточно благоприятен дпя образования последнего. Горб на кривой 1п д от вблизи максимума В на рис. 7,6 соответствующий глубине и виду обычно мелкого минимума на профиле свободной энергии от д ) "защищает" узкое распре- [c.137]

ВИЯ, и результирующая кривая ИПпК от д. Взаимные переходы малых и больших мииелл могут вызываться заменой противоионов на такие, которые обнаруживают способность к более сильному специфическому связьшанию с поверхностью мицелпы [33]. Следует ожидать, что уменьшение ДСд ,под влиянием специфичео-кого связывания в большей степени будет проявляться у больших цилиндров, чем у сфер, так как в первом случае имеет место более высокая плотность поверхностного заряда. [c.138]

Напряжения в зоне перехода значительно снижаются, если даю сферическое, а.переходчот сферы к цилиндру плавный, с радиусом сопряжения. Чем больше этот радиус, тем меньше местное напряжение изгиба в зоне сопряжения. [c.71]

Нетрудно показать, что для больших мишеней при Е > 1, когда накладывающиеся одна на другую сферы сливаются в цилиндр, выражение (П1.2) переходит в пЬпг". [c.74]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология