Режим течения переходный

Т. е. режим течения переходный. [c.176]

Для пластичных жидкостей устойчивый ламинарный режим движения наблюдается при Re 2000, переходный режим соответствует 2000 < Re < < 3000, при Re >3000 наступает турбулентный режим течения. [c.161]

Это свидетельствует о том, что в шламовом пространстве, по крайней мере в его нижней части, режим течения переходный или турбулентный, [c.31]

При увеличении частоты вращения вместо двух устойчивых циркуляционных контуров (ламинарный режим течения) наступает нестабильный режим течения с несколькими хаотично перемещающимися центрами вторичной циркуляции (переходный режим течения)— [c.279]

Переходный режим течения (Ке= [c.151]

В точке А волнообразование отсутствует и существует лишь поверхностное трение между точками А и В режим ламинарен, причем волнообразование относительно велико между точками В я С — переходная область отточки С течение изменяется, приобретая турбулентный характер. Точка В соответствует 900—1000, а точка С— л 1300—1500. Начиная от точки В, характеризующей окончание ламинарного режима, возникает турбулентный режим течения. Большие волны жидкости, существовавшие в ламинарной области, начинают разрушаться. Образующиеся меньшие волны снижают перепад давления, пока в точке С не будет достигнута полностью развитая турбулентность. [c.256]

Конвективная составляющая, связанная с межфаз-ным теплообменом, 0 со,1у- До тех пор пока условия течения газа через непрерывную фазу не становятся турбулентными или, по крайней мере, не входят в переходный режим течения, межфазный теплообмен конвекцией через газ имеет только вторичное значение по сравнению с механизмом переноса теплоты за счет перемешивания [c.447]

Числа Рейнольдса, при которых может возникнуть переходный режим течения, существенно изменяются в зависимости от типа пластин. Как правила, во всех типах пластинчатых теплообменников турбулентный режим течения возникает при числах Рейнольдса, превышающих 1000, и ламинарный режим — при числах Рейнольдса до 10. При значениях чисел Рейнольдса между этими предельными значениями характеристики теплообменника рассчитываются очень приближенно, и почти всегда необходима экспериментальная проверка результатов расчета. [c.83]

Для небольшого теплообменника, в котором используются гофрированные пластины с колосовидным рисунком гофра, переходный режим течения существует прн числах Рейнольдса, равных 10—150 (рис. 2). [c.83]

Типичные случаи. В табл. 16.1 для ряда типичных теплообменников приведены некоторые оптимальные параметры соответствующих моделей. Заметим, что в каждом из них мощность модельной устаповки составляет менее 10% мощности натурной. В большинстве случаев опыты проводились с целью получить характеристики для целого семейства данных натурных аппаратов. В табл. 16.1 сопоставлены основные параметры опытных и натурных теплообменников. Уменьшение мощности было достигнуто (по крайней мере отчасти) с помощью уменьшения размера теплообменной матрицы. Часто дальнейшее уменьшение мощности достигалось за счет уменьшения разности температур, а в одном случае эффективное уменьшение мощности было достигнуто в результате применения воздуха при атмосферном давлепии вместо гелия при высоком давлении. Это дало возможность уменьшить тепловой поток в 20 раз, сохранив неизменным подогрев на единичном отрезке приведенной длины (отношении длины к диаметру) по сравнению с натурным теплообменником. Интересно заметить, что во всех случаях, кроме одного, режим течения для одного или обоих теплоносителей соответствовал переходной области диапазон чисел Рейнольдса от 500 до 5000). Опыты на моделях имеют особую важность, поскольку нет другого надежного способа выявить влияние отклонений в геометрии, свойственных интересующим нас теплообменникам, в этой переходной области течения. [c.314]

Для того чтобы определить, ламинарно течение или турбулентно на некотором расстоянии х от передней кромки пластины, вычисляют число Рейнольдса с характерным размером х и сравнивают его с Re . При Reрежим течения ламинарный, при Re>Re — переходный или турбулентный. Из приведенного выражения для Re и аналогичного выражения для произвольного числа Re с характерным размером х следует, что число Рейнольдса представляет собой отношение сил инерции к силам вязкости. [c.29]

Здесь X — расстояние от передней кромки пластины.) Наиболее характерным признаком такого перехода на пластине является резкое увеличение толщины пограничного слоя и напряжения трения на стенке. Одной из особенностей пограничного слоя на пластинке является то, чго вблизи передней кромки он всегда ламинарен и только на некотором расстоянии х р начинается переход в турбулентный режим течения. Ввиду сложности движения в переходной области и небольшой ее протяженности обычно пренебрегают конечными размерами этой области, т. е. считают, что переход ламинарного пограничного слоя в турбулентный происходит прп X = скачком. [c.282]

В работе [14] представлены результаты расчета длительности одномерного режима изменения скорости и теплового потока в течение переходного процесса в каждой точке области расчета до момента начала влияния передней кромки. Считалось, что влияние передней кромки имеет форму волны, начинающейся на передней кромке и распространяющейся по течению. Предполагалось, что во всех точках, находящихся ниже по потоку от этой волны, осуществляется режим одномерной теплопроводности, а выше по потоку от нее — режим действительно нестационарной конвекции, при котором двумерные поля скорости и температуры зависят от х, у я т. [c.447]

В первой работе [128] измерения проводились при постоянной плотности теплового потока q" от поверхности в чистую воду с температурой 4°С. В зависимости от величины q" в разных экспериментах устанавливался ламинарный, переходный или турбулентный режим течения. За начало гидродинамического и теплофизического переходов в динамическом и тепловом слоях принимались точки, в которых наблюдалось отклонение максимальных значений скорости и избыточной температуры поверхности от зависимостей для ламинарного течения. Полученные данные показывают, что переход как в динамическом, так и в тепловом свободноконвективном слое происходит одновременно. Было установлено, что критериальный параметр пропорционален и в безразмерном виде имеет форму где G и Gr рассчитываются с помощью зависимостей [c.158]

Рассматривается прямоугольная полость высотой 20 см и шириной й, вертикальные стенки которой поддерживаются при температурах 100 и 30 °С, а горизонтальные не пропускают тепла. Считая, что полость заполнена воздухом, определить значение с1, при котором режим течения начинает меняться от режима теплопроводности к переходному режиму, а также когда он переходит в режим пограничного слоя. [c.341]

Обнаружено также, что средние числа Нуссельта для установившегося режима больше соответствующих значений для ньютоновских жидкостей на величину до 15 %. Временной максимум был отмечен у среднего коэффициента трения, поскольку максимальный градиент скорости на стенке имел место до того, как достигался установившийся режим течения. Кроме того, анализ показал, что поверхностные коэффициенты трения в переходном и установившемся режимах для пластических жидкостей Бингама оказываются существенно выше, чем для ньютоновских жидкостей. Однако это увеличение объяснялось главным образом наличием то, поскольку влияние более высокого градиента скорости было сравнительно невелико. [c.433]

Расчет тонкослойных кольцевых аппаратов имеет ту особенность, что режим течения рабочих жидкостей может быть ламинарным, переходным и установившимся турбулентным. [c.80]

Так как Ке = 4590, режим течения рассола — переходный. Критерий Нуссельта определяется по графику (рис. 4.1 [4]) в соответствии с которым [c.199]

На практике явление срыва стационарного противоточного течения дисперсного потока при некоторых максимальных для данной системы значениях расходов фаз получило название явления захлебывания)). Физический смысл его заключается в следующем [26]. При однородном по д движении частиц в дисперсном потоке в среднем имеет место равновесие между силой тяжести с учетом выталкивающей силы Архимеда и силой сопротивления. Такое равновесие математически выражается уравнением (3.3.2.51) и может реализоваться при двух (или даже при трех) значениях концентрации частиц. При захлебывании оба равновесных состояния исчезают, так как сила сопротивления, действующая на частицы, становится больше движущей силы и условие равновесия перестает выполняться. При этом реальный дисперсный поток в зависимости от типа дисперсной системы ведет себя различным образом. В системе твердое вещество— жидкость захлебывание приводит к переходному (нестационарному) процессу, в результате которого дисперсная фаза выбрасывается из канала вместе со сплошной фазой. В системе газ—жидкость в среднем поток остается стационарным, однако начинается интенсивная коалесценция пузырей, которая приводит к переходу в пенно-турбулентный режим течения и снижению силы сопротивления, действующей на пузыри. В системе жидкость— жидкость может наблюдаться как выброс дисперсной фазы, так и интенсивная коалесценция капель с последующей инверсией фаз. [c.187]

Переходный режим — режим обтекания элементов мешалки становится турбулентным, но генерируемые мешалкой пульсации затухают вблизи ее, режим течения жидкости в аппарате остается ламинарным. Этот режим наблюдается при Ке = 50 1000. [c.314]

Переходный режим течения (Яе = 2100- -10 ) Согласно работе Хаузена [15] уравнение типа Нуссельта [c.32]

Таким образом в современных схемах электроснабжения КЗ сопровождается посадками напряжения на время 0,5—2 с или прекращением электроснабжения на 2—5 с (на время действия АВР или АПВ). Даже при значительном удалении КЗ от трансформаторов ГПП происходит переток мощностей от синхронных двигателей (перешедших в генераторный режим) к асинхронным, что обусловлено падением напряжения. Поскольку переходный период длится короткое время, синхронные двигатели продолжают нормально работать после восстановления напряжения. Однако в течение переходного периода (0,5—2 с) происходит снижение напряжения на стороне 0,4 кВ, вызывающее отпадение сердечников магнитных пускателей или [c.389]

Для переходного режима, когда часть газа имеет вяз-костный режим течения, а часть — молекулярный, пропускная способность трубопровода определится [c.72]

Для воздуха границы вакуумных режимов 18<р <560, следовательно, имеем переходную область, т. е. вязкостно-молекулярный режим течения. [c.73]

Второй метод определения обтекаемой поверхности требует создания в аппарате настолько высокого вакуума, чтобы взаимные столкновения молекул разреженного газа, протекающего между зернами слоя, были крайне редки по сравнению с ударами этих молекул о поверхность зерен (кнудсеновский или молекулярный режим течения газа). Теория этого метода, расчетное уравнение для определения и необ) одимая аппаратура разработаны в СССР Дерягиным с соавт. [55]. Предложены также [56] расчетные уравнения и для переходного режима ме- [c.50]

Значение Ке = 3450 соответствует переходному режиму течения. С некото ры1М запасом считаем режим течения ла1минарным. [c.177]

При выборе обобщенного расчетного уравнения масообмена необходимо определить режим течения ламинарный (Re< Re i) (см. раздел 4.2), а также [c.153]

На рис. 2.1 показано развитие пограничного слоя при обтекании плоской пластины. На входной кромке толщина пограничного слоя равна нулю и увеличивается далее с расстоянием х. В сечении, где Ке = шх1 > Кекр, наступает турбулентный режим. При этом весь пограничный слой приобретает структуру турбулентного потока за исключением тонкого подслоя у стенки, который по-прежнему остается ламинарным. Таким образом, пограничный слой может быть ламинарным или турбулентным с ламинарным подслоем. Переход от ламинарного пограничного слоя к турбулентному не имеет четкой границы, а занимает в диапазоне значений Ке некоторую область, называемую переходной. Соответствующий ей режим течения называется переходным. Границы переходного режима тем шире, чем выше вязкость среды и чем, следовательно, труднее возникает турбуленхность. Экспериментально установлено, [c.65]

В кольцевом канале теплообменника труба в трубе часто возникает ламинарный или переходной режим течения теплоносителя. В этом случае формирование пограничного слоя по длине ребер оказывает существенное влияние на теплообмен и учитывается в расчетах коэффициентов теплоотдачи. Коэффициенты теплоотдачи при ламинарном или переходном режиме течения могут быть увеличены за счет разделения и перемешивания потока продольными ребрами на определенных интервалах длин. Ребра разделяют поток в радиальном направлении от основания до наружной кромки, которая вызывает закручивание теплоносителя и перетекание его в соседние радиальные каналы. Данный эффект перемешивания обычно учитывается при расчетах коэффициентов теплоотдачи введением длины участка неременшвания по аналогии с длиной участка стабилизации потока. Очевидно, это приводит к увеличению и перепаду давления. Оптимальная длина участка перемешивания 300—1000 мм. [c.19]

J — переходный режим течения, области VII — VIII - --перемена градиента [c.103]

Переход от ламинарного к турбулентному движению характеризуется критическим значением Ке р. Так, при движении жидкостей по прямым гладким трубам Ке р = 2320. При Re << 2320 течение обычно является ламинарным, поэтому данную область значений Не называют областью устойчивого ламинарного режима течения. При Не 2320 ча1це всего наблюдается турбулентный характер движения. Однако при 2320 <1 Ке <3 10 ООО режим течения еще неустойчиво турбулентный (эту область изменения значений Не часто называют переходной). Хотя турбулентное движение при таких [c.41]

В экспериментах наблюдался начальный режим одномерной теплопроводности, аналогичный теплопроводности в полубеско-нечном твердом теле. В течение этого начального периода температура на большей части поверхности была равномерной. Первоначально толщина пограничного слоя начинала расти примерно с постоянной скоростью почти по всей поверхности. В соответствии с результатами предыдущих теоретических исследований толщина пограничного слоя достигала максимума в течение переходного процесса, а затем снижалась до местного стационарного значения. Отмечалось, что процесс одномерной теплопроводности в каждой точке заканчивался в момент, когда влияние передней кромки распространялось до рассматриваемой точки. Эти результаты качественно согласуются с данными теоретических расчетов [44]. [c.442]

При КСпл свыше 1500 режим течения становится переходным, а при Ке л > 2000 — турбулентным. В этом случае распределение скоростей следует "закону стенки" (2.26) анализ течения необходимо вести по приведенной выше канве, исходя из этого закона. [c.189]

Для чисел Рейнольдса в потоке высокого давления, лежащих в диапазоне 10- —Ю , опыты Петерса [3.165] по переносу импульса показали, что переходный между турбулентным и ламинарным режим течения осуществляется в виде случайного чередования полос двух режимов толигина пограничного слоя ири этом равна средневзвешенному по этим перемежающимся полосам значению толщины ламинарного слоя (3.109) и турбулентного слоя (3.125). Отток через стенку способствует затуханию турбулентности. [c.102]

Считается, что верхним пределом по числу Рейнольдса для волнового режима течения является значение Re = 250. Однако в обзоре [5] экспериментальных работ утверждается, что переход к турбулентному режиму происходит в диапазоне 250 < С Reer < 500. Это может быть объяснено недостатком чисто гидродинамического критерия перехода к турбулентному режиму или переходной природой и свойствами поверхности волн. Иногда для определения критического числа Рейнольдса используют экспериментальные данные по массопереносу в жидких пленках. Тем не менее следует принять, что переходный режим, несомненно, существует. Режим течения пленки следует рассматривать как турбулентный при Re > 500. [c.14]

При значениях Ке ниже так называемого критического числа Рейнольдса Ке , = 2300 поток в прямых трубопроводах остается ламинарным. При значениях Ке > 10 режим носит характер развитого турбулентного режима. В интервале 2300 < Ке < 10 режим называется переходным и характеризуется не очень интенсивным турбулентным перемешиванием в потоке и некоторой неустойчивостью течения, спонтанно (самопроизвольно) переходяш им из турбулентного режима в ламинарный и обратно. [c.37]

Переходный режим течения (2100<Ке<Ш000). Для приведенных чисел Рейнольдса наблюдается -значит ель-ный разброс экспериментальных данных. Вероятные коэффициенты теплоотдачи в этой области обычно представляют графически в виде кривых. Уравнение (111-29) представлено в виде ряда кривых (рис. 111-11) зависимости /-фактора от критерия Рейнольдса до Ке = 2100. При этом отношение 1н/0 взято в качестве параметра. Через конечные точки проведены плавные кривые таким образом, что все они являются касательными к кривой соответствующей принудительной конвекции при развитом турбулентном режиме. [c.204]

Переходный режим течения характеризуется появлением продольной компоненты скорости у стенки поры. Он представляет собой как бы смесь ламинарного и кнудсеновского течений. Этот режим можно оценить по эмпирическому уравнению Адзуми . Адсорбционный поток в твердых микропористых средах возникает под действием градиентов концентрации, обусловленных главным образом адсорбцией медленных молекул внутри пор различного размера. При выделении этих молекул внутри пор имеет место частичное устранение эффекта Кнудсена. [c.614]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология