волновая теория и кривые энергии

Возбуждение спиновых волн происходит за счет энергии колебаний однородной прецессии. Это приводит к дополнительному затуханию однородной прецессии, проявляющемуся в расширении резонансной кривой. Спиновые волны с частотой (о,,,, = (в/2, как следует из расчетов Сула, имеют при подмагничивающем поле, несколько меньшем резонансного, бесконечно большую длину волны. Этот результат свидетельствует о внутреннем противоречии в теории. Действительно, спин-волновое представление неоднородностей намагниченности является хорошим приближением лишь в области длин волн, много меньших, чем размеры образца [14, Г8]. Когда же длина волны становится соизмеримой с размерами образца, необходимо учитывать влияние его формы на структуру поля колебаний. [c.384]

Рассмотрим теперь теорию межмолекулярного взаимодействия, которая позволяет получить кривую потенциальной энергии взаимодействия при всех расстояниях в рамках единых представлений, не накладывая никаких ограничений на расстояния между частицами, на перекрывание их волновых функций и т. д. Заметим, что в силу своего общего характера эта теория применима также и для изучения взаимодействий между различными локализованными и непосредственно несвязанными друг с другом группами электропов внутри одной и той же молекулы. [c.233]

Расчет потенциальной кривой молекулы представляет как раз одну из основных задач теории химической связи. Эмпирическая формула для расчета была предложена Морсом и носит его имя. Проблема химической связи с точки зрения квантовой механики сводится к вопросу, какую же волновую функцию следует применить в каждом конкретном случае и какой физической картине отвечает новое распределение электронной плотности в данной молекуле. Современная теория химической связи, базирующаяся на квантовой механике, исходит из того, что никаких особых сил химического взаимодействия, кроме электрических, не существует. Гравитационные и магнитные силы, действующие между электронами и ядрами, гораздо меньше электрических и их можно не учитывать. Электронные взаимодействия, хотя и носят электростатический характер, представляют собой (вследствие волновых свойств электронов) взаимодействие не точечных зарядов, а электронных облаков. Это обстоятельство является решающим и именно оно создает трудности для расчета энергии молекул по уравнению Шредингера. Требуется отыскать решение этого уравнения уже не для отдельного атома, а для всей молекулы в целом (вводя в него параметры, характеризующие данную молекулу). Строго решить уравнение Шредингера не удалось пока ни для одной молекулы. [c.71]

Как и для димеров щелочных металлов вращательные и центробежные постоянные гетероядерных молекул были рассчитаны по теории возмущений для модели вращающегося осциллятора двухатомной молекулы [20]. Необходимые для расчета колебательные энергии и волновые функции найдены в результате решения радиального волнового уравнения на основе найденных потенциальных кривых. В табл. 3 приведены рассчитанные колебательные энергии и вращатель- [c.69]

Полученные результаты не согласовывались с волновой теорией света, поскольку согласно последней интенсивность излучения должна быть пропорциональна квадрату частоты, как это показано кривой I на рис. 2.20. Чтобы привести теорию в соответствие с новыми экспериментальными фактами, Планк предположил, что энергия, излучаемая каким-либо телом—поверхностью Солнца или светящейся нитью лампы накаливания,— вьщеляется в результате того, что атомы такого тела ведут себя как крошечные колеблющиеся частицы, или осцилляторы, каждый из которых излучает энергию с определенной частотой. Эти осциллирующие атомы способны поглощать и излучать энергию подобно скрипич-.ной струне, которая получает энергию от смычка и затем излучает ее в виде звуковой энергии с определенными частотами. На основании математических рассуждений, которые здесь не будут рассматриваться, Планк установил существование мельчайших порций энергии, которые могут поглощать или излучать атомы. Другими словами, он установил определенный нижний предел, или минимальное количество энергии, которое может быть испущено в одном акте излучения. Планк назвал такую порцию энергии квантом энергии, или фотоном, и показал, что она пропорциональна частоте связанного с ней излучения. [c.37]

Действительно, теория вандерваальсовых сил в ее обычном релей-шредингеровском варианте предполагает отсутствие перекрывания орбиталей как для основных состояний атомов, так и любых возбужденных состояний. Именно при этих предположениях вычисляется аттрактивная ветвь потенциальной кривой взаимодействия. В то же время расчет ре-пульсивной ветви как раз наоборот исходит из предположения о перекрытии волновых функций взаимодействующих частиц. Таким образом, как справедливо отмечается в [1], вычисление равновесного значения потенциальной энергии Wp основано па нахождении минимума кривой, построенной с использованием взаимно исключающих друг друга допущений. [c.93]

Теория дает весьма ограниченную информацию о процессах диссоциативной ионизации. Относительно благополучно здесь обстоит дело для двухатомных молекул. Метод расчета сечения образования осколочных ионов двухатомных молекул с известными потенциальными кривыми при больших энергиях электронов был предложен в работе [1550]. Рассмотрим, например, диссоциативную ионизацию молекулы водорода. На рис. 8 приведены потенциальные кривые для основных электронных состояний молекулы и молекулярного иона. Обозначив ыеждуядерное расстояние, соответствующее потенциальной энергии иона, равной энергии его диссоциации, через Гс и ядерную волновую функцию молекулы нулевого колебательного уровня через о. для вероятности того, что вертикальный переход приведет к колебательному возбуждению иона, превосходящему энергию диссоциации, и следовательно, сможет образоваться осколочный ион, будем иметь [c.369]

Теория ионизации при ударе быстрой частицы принципиально не отличается от теории возбуждения. Единственное различие здесь состоит в том, что конечное состояние ионизуемого атома или молекулы отвечает непрерывному энергетическому спектру, что учитывается соответствующими волновыми функциями. С наибольшей точностью была вычислена функция ионизации атомов Н, Не и молекулы Нг. На рис. 101 и 102 со-поставлен ) вычисленная (верхние кривые) [924 а] и измеренная кривые зависимости сечения ионизации Не (рис. 101 [1154]) и Нг (рис. 102[1212]), Аналогичные кривые для неона и ртути представлены на рис. 103 (Ке) и 104 (Н ). На этих рисунках верхние кривые являются теоретическими кривыми зависимости сечегшя ионизации от величины К I (К — энерги с [c.408]

Особенно велико расхождение между теорией и экспериментом в области, близкой к границе поглощения, отвечающей малой кинетической энергии фотоэлектронов. В этой области кинетическую энергию К-электрона, вырванного из атома, нельзя считать намного большей, чем энергия ионизации электрона в К-оболочке атома, и основная теоретическая предпосылка, определяющая возможность апроксимации волновой функции электрона в металле плоской волной, оказывается невыполненной. Замечательно, что именно в этой области особенно сказываются преимущества теории атомного поглощения рентгеновских лучей, в которой в качестве волновой функции конечного состояния, вырванного в процессе поглощения рентгеновских лучей электрона, принимается собственная функция сплошного энергетического спектра атома (кривая 2). Впрочем, последняя теория достаточно хорошо согласуется с экспериментсм (как это следует из рис. 38) на всем протяжении снектра, включая и ту, удаленную от скачка поглощения область энергий, в которой, казалось бы, должны сказаться преимущества теории Блохинцева и Гальперина. [c.176]

Таким образом, частота со (волповое число) спектральной полосы, отвечающей поглощенному кванту, равна частоте со (волновому числу) собственных колебаний молекулы. В действительности о отличается от со на очень небольшую величину в согласии с более строгой теорией, учитывающей ангармоничность колебаний. Реальная молекула не является гармоническим осциллятором. Потенциальная кривая двухатомной молекулы изображена на рис. 19, б, из которого видно, что лишь при малых значениях колебательного квантового числа и колебания можно считать гармоническими. По мере роста и расстояния между соседними колебательными уровнями сближаются, и при определенном максимальном значении V = Умакв энергия молекулы достигает предельного значения ако и молекула [c.65]

На рис. 501 изображено поведение звуковых лучей в том случае, когда источник звука помещен в слое, отмеченном верхней пунктирной прямой, т. е. в слое, лежащем вне оси звукового канала, нанесенного сплошной прямой. Здесь тоже возникают каустики, отмеченные жирными кривыми, но чередования максимумов силы звука и зон молчания теперь должны возникать даже на самой оси звукового канала. В эти зоны может частично проникать некоторая звуковая энергия за счет эффектов дифракции волн. Вообще точная теория явления не может быть дана- при лучевой тщшовке вопроса необходимо применять аппарат волновой акустики. [c.794]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология