Температура адиабатической стенки

Рассматривая аналогию, можно сделать (интересный вывод включение сопротивления за предела ми узла без внешнего соединения (например, узел 4) не оказывает влияния иа потенциал этого узла. Это значит, что температура адиабатической стенки ие зависит от поглощательной способности поверхности этой стенки. [c.501]

Воспламенение прн адиабатическом сжатии отличается от самовоспламенения в нагретом сосуде тем, что стенки сосуда, оставаясь холодными, не принимают участия в инициировании активных центров цепной реакции и не влияют на минимальную температуру воспламенения. Поэтому температура адиабатического воспламенения выше температуры самовоспламенения в нагретом сосуде. [c.127]

Анализ полученного решения показывает, что при значении е = 0,3 температура в центре потока в случае ньютоновской жидкости оказывается примерно равной температуре стенки, а в случае аномально-вязкой жидкости — даже ниже, чем температура у стенки (рис. 11.31). Это снижение температуры обусловлено эффектом охлаждения, являющегося следствием адиабатического расширения расплава. Влияние аномалии вязкости проявляется в том, что с увеличением п область интенсивного тепловыделения сужается. Это и приводит к дальнейшему понижению температуры. Учет зависимости вязкости от температуры должен привести к дальнейшему уменьшению расчетного значения интенсивности тепловыделения в пристенном слое, поскольку увеличение температуры всегда сопровождается падением вязкости. Поэтому можно считать, что профиль температур будет еще сильнее выравниваться и перепад температур по сечению окажется невелик [c.133]

Анализ решения показывает, что при значении е = 0,3 температура в центре потока в случае ньютоновской жидкости оказывается примерно равной температуре у стенки, а в случае аномально-вязкой жидкости — даже ниже этой температуры (рис. V. 1). Это снижение температуры обусловлено эффектом охлаждения, являющегося следствием адиабатического расширения расплава. Влияние аномалии вязкости проявляется в том, что с увеличением п область интенсивного тепловыделения сун<.ается. Это и приводит к дальнейшему понижению температуры. Учет зависимости вязкости от температуры должен привести к дальнейшему уменьшению расчетного значения интенсивности тепловыделения в пристенном слое, поскольку увеличение температуры [c.173]

Для ОПЫТОВ используются механически изолированные устройства, которые считаются и термически изолированными, если помещенный в них термометр показывает постоянную температуру независимо от того, как изменяется температура окружающей среды. Следует также устранить электрические соединения со средой — иначе описание подобного устройства вполне может быть отнесено и к термостату. Должны быть также исключены и магнитные взаимодействия. Стенки, которые отделяют подобное устройство (систему) от окружающей среды, носят название адиабатических стенок. Двойные стенки, из пространства между которыми выкачан воздух, являются практически почти адиабатическими. [c.36]

Следует отметить, что зто исследование было выполнено для адиабатической стенки. В этом случае имеются наиболее благоприятные условия для существования равновесия, поскольку рекомбинируют лишь частицы, диффундирующие в направлении невозмущенного потока. Кроме того, в зоне максимальной температуры скорости малы. На больших высотах процессы, способствующие достижению равновесия, затягиваются. [c.51]

Две массы одной и той же жидкости т и т", имеющие температуры / и заключены в адиабатическую оболочку. Эта оболочка может свободно перемещаться под действием постоянного внешнего давления Р. Массы жидкости первоначально отделены друг от друга (мысленной) адиабатической стенкой и тоже находятся под давлением Р. После (мысленного) удаления этой стенки масса жидкости т, равная т +т"), приобретает температуру I. Требуется выявить связь между I, 1, Г, т, т". [c.127]

Адиабатическая стенка а) максимальный подъем температуры [c.45]

Регулирование температуры адиабатической камеры. Это регулирование осуществляется раздельно для крышки, боковых стенок и дна камеры. Датчиками разности температур служат дифференциальные термобатареи, размещенные между экраном и камерой. Термобатареи соединены с гальванометрами (типа М21) Гз, Г4 и Г , световые указатели которых управляют работой тиратронных пропорциональных фотореле Рг, Рз и Р4 соответственно. [c.183]

Камера погружена в большую ванну с постоянной температурой воздуха (3), ограниченную адиабатическими стенками. Ясно, что области (1) —(3) на рис. 2.3 соответствуют области [c.25]

Как уже отмечалось в предыдущей главе, реакторы с неподвижным слоем также могут быть адиабатическими. В других случаях тепло реакции может отводиться или подводиться через стенку реактора. В аппаратах с неподвижным слоем стенка не всегда соответствует стенке трубы. Например, в реакторе синтеза аммиака катализатор помещен между множеством узких трубок, параллельных оси большой трубы (диаметр 1,5 м) эта труба и является в данном случае трубчатым реактором . Такое устройство реактора дает возможность регулировать температуру по всему сечению аппарата, а не только по его периметру. При этом предположение об однородности условий но всему сечению реактора становится более оправданным. Мы будем исследовать только стационарные режимы такого рода одномерных реакторов, для которых единственной независимой переменной является расстояние от входа в реактор. Более сложные задачи связаны с чрезвычайными математическими трудностями и до сих пор изучены плохо. Действительно, в то время как реактор идеального смешения описывается алгебраическими или трансцендентными уравнениями в стационарном режиме и [c.255]

Как и при анализе адиабатического режима, энергетический баланс устанавливает соотношение между температурой Т и сте- [c.98]

Когда реакция протекает адиабатически, т. е. в условиях, когда стенки реактора изолированы настолько хорошо, что потери тепла в направлениях, перпендикулярных потоку, пренебрежимо малы. В этом случае температура будет возрастать или снижаться вдоль оси реактора в зависимости от того, является ли реакция экзотермической или эндотермической, причем характер изменения легко определить, зная теплоту реакции. Для этой цели составляется тепловой баланс, учитывающий изменение температуры от входа в реактор до заданного поперечного сечения в зависимости от величины переменной у, которая характеризует степень превращения в этом поперечном сечении. Константа скорости (зависимость которой от температуры предполагается известной) таким образом становится функцией у, после чего интегрирование указанных уравнений может быть осуществлено либо численными, либо графическими методами. Эти методы описываются в Приложении И к настоящей главе [c.51]

Адиабатические реакторы. Использование общей модели (IX.20) позволяет производить расчеты и адиабатических реакторов. В режиме, близком к адиабатическому, работает большинство технических аппаратов с теплоизоляцией. Расчеты тепловых потоков через наружную стенку реакторов показывают, что при условиях высокотемпературной регенерации потери тепла вызывают снижение температуры реакционной смеси на величину, соизмеримую с ошибкой измерения (—5°). Проведенные в ряде работ [16—20] оценки изменения по длине адиабатического реактора теплот процессов, плотностей и теплоемкостей реагирующих веществ указывают на целесообразность учета такого изменения, если перепад температуры в реакторе не ниже 100 °С. [c.315]

При адиабатическом процессе в уравнении теплового баланса можно пренебречь количеством тепла < 5, передаваемого через стенку. Уравнение (П1-17а) позволяет определить условия изотермичности, при которых температура вдоль слоя в любое время будет практически постоянной. [c.86]

Этот метод достаточно прост, однако проведение экспериментов в широком диапазоне температур для различных видов сырья и при различных конверсиях требует длительного времени. Кроме того, нужно быть уверенным, что теплопотери через стенку в реальном реакторе незначительны и режим действительно близок к адиабатическому. Поэтому экспериментальные исследования используют лишь для выборочной проверки точности расчетных методов. [c.131]

Для оценки стационарных режимов зернистого слоя в целом необходимо, таким образом, хотя бы качественно исследовать характер решений уравнений (VI.144) и (VI.145). Заметим, что первые два члена этих уравнений описывают перенос вещества и тепла, соответственно в поперечном и продольном направлениях. Возможны два предельных режима теплопереноса [36]. Первый — почти адиабатический, когда отвод тепла на стенку незначителен и практически все тепло реакции уходит на нагревание реагирующего потока. В этом режиме первый член уравнения (VI.145) пренебрежимо мал повсюду, кроме ближайшей окрестности стенки реактора. Переход трубчатого реактора в почти адиабатический режим является крайне нежелательным, поскольку при этом не решается главная задача аппарата этого типа — обеспечение отвода тепла реакции на стенку — и температура в центре реактора быстро возрастает, вызывая угрозу перехода процесса в диффузионный режим. Желательным обычно является другой предельный режим работы реактора, который можно назвать почти изотермическим. В этом режиме тепло реакции отводится в основном на стенку, а изменение температуры по длине реактора мало. Соответственно второй член уравнения (VI. 145) мал по сравнению с первым и в первом приближении может быть отброшен. Из сравнительной оценки обоих членов ясно, что условие работы реактора в почти изотермическом режиме имеет вид [c.254]

Линии сжатия и расширения — политропы с переменным показателем, что наглядно показано на диаграмме 5, Т (рис. 18.1, б). В начале сжатия (точка а) температура газа ниже температуры стенок цилиндра и поршня. Поэтому процесс сжатия происходит с подводом тепла при показателе политропы большем, чем показатель адиабаты. При сжатии температура газа повышается, и направление теплообмена изменяется, как только температура газа превышает температуру стенок цилиндра и поршня. Газ начинает отдавать тепло, а показатель политропы изменяется от п > /г в начале сжатия до и < /г в конце сжатия. При равенстве температур газа и окружающих стенок на мгновение теплообмен прекращается, и сжатие становится адиабатическим (п = к). [c.231]

Прозрачность стекла позволяет наблюдать за ходом процесса. В адиабатических процессах, протекающих при температурах примерно до 120 °С, кожух из стекла, вакуумированный до остаточного давления 10 мм рт. ст., обеспечивает достаточную термоизоляцию аппарата. При более высоких температурах, а также при использовании крупногабаритных аппаратов в качестве термоизоляционного материала применяют стекловолокно в слое изоляции оставляют смотровую щель, предназначенную для визуального наблюдения за ходом процесса (см. разд. 7.7). Важным преимуществом стекла является его высокая коррозионная стойкость. Поэтому многие химические реакции и процессы разделения проводят в аппаратах и установках, изготовленных из стекла или других керамических материалов. Широкому применению стекла в химической промышленности способствует высокая твердость и незначительная шероховатость поверхности стеклянных изделий. Стенки стеклянных аппаратов во время работы незначительно загрязняются и легко поддаются очистке. Ценным свойством стекла является также сравнительно небольшой коэффициент линейного расширения. Использование стеклянных аппаратов при переработке фармацевтических продуктов и однократной или двойной перегонке воды дает возможность получать продукты без запаха, вкуса й, главное, без примесей металлов. [c.325]

Н е и 3 л у ч а ю щ и й газ, черные п о в е р х н о с т и. Предположим, что в данном участке объем наполнен газом, который не излучает и не поглощает тепло. Сосуд состоит из п стенок с поверхностями, отражающими диф-фузно. Допустим, что излучение шодчиняется закону косинуса, температура постоянна на каждой поверхности, а передача тепла конвекцией -во внимание не принимается. Для некоторых ногверхностей темпе(ратура задана, а температура остальных считается изменярощейся адиабатически. Требуется вычислить лучистый теплообмен между различными поверхностями и неизвестные температуры адиабатической поверхности. Предполагается, что угловые коэффициенты. между любыми поверхностями известны. [c.498]

Второй пример. Температуры двух соприкасаюшихся источников теплоты отличаются на конечную величину. Но источники разделены адиабатической стенкой. [c.281]

Температуры не изменяются и не выравниваются. Переход теплоты от источника с более высокой температурой к источнику с более низкой температурой заторможен наличием адиабатической стенки. Заменим адиабатическую стенку на диатермическую торможение устранится, температуры обоих источников теплоты нестатически сравняются. [c.281]

Второй пример. Температуры двух соприкасающихся источников теплоты, разделенных адиабатической стенкой, отличаются на конечную величину. Но температуры не изменяются и не выравниваются, так как переход теплоты от источника с более высо] ой температурой к источнику с более низкой телшературой заторможен наличием адиабатической стенки. Если заменить адиабатическую стенку на диатермическую, торможение устранится и температуры обоих источников теплоты нестатически сравняются. [c.273]

Например, если задаться постоянными свойствами жидкости с изотермическим профилем скоростей, то с помощью существующего в этом случае решения уравнений можно определить изменение профиля температур в осевом направлении. Бирд [8] решил уравнение для жидкости, кривая течения которой описывается показательной функцией в случае как изотермической, так и адиабатической стенки. [c.39]

Тур [9] решает подобную проблему, учитывая сжимаемость жидкости и связанные с этим эс екты нагревания или охлаждения. Зигель и сотр. [10] рассматривают ньютоновскую жидкость с граничными условиями, которые обеспечивают постоянство потока у стенки капилляра. Простейший случай течения ньютоновской жидкости с не зависящими от температуры свойствами был проанализирован Бринкманом [11] для изотермической и адиабатической стенок. [c.39]

Коэффициент теплопроводности адиабатического калориметра оценивается в 0,05 ккал1(м -ч-град). Поглощающий объем представляет собой углеродную сферу дна.мстром 2 см. Устройство терморегуляции поддерживает разность температур в Г С между поглощающим объемом и адиабатической стенкой. Постройте график изменения температуры в зависимости от времени, если дозиметр находится в радипционных полях с мощностью дозы [c.129]

Как показали результаты этих исследований, при поглощенной дозе 10 Мрад ударная прочность образцов полиэтилена низкой плотности возрастает в среднем в два раза, а предел прочности при растяжении — на 257о- Это обстоятельство позволяет уменьшить толщину стенки мешков, рассчитанных на насыпной вес 20 кг, со 125 до 75 мкм. При реализации этого процесса на пилотной установке, выполненной на базе ускорителя с энергией электронов 500 кэв и мощностью пучка 10 кет, ее производительность составит 180 кг/ч ( 43 м /мин при толщине пленки 75 мкм). Поскольку пробег электронов с энергией 500 кэв в полиэтилене составляет 1400 мкм, то для эффективного использования энергии пучка облучение проводят на бобине или змейкой. При облучении пленки на бобине происходит быстрый разогрев материала, что обусловлено как высокой мощностью поглощенной дозы, так и плохими условияхми для отвода тепла. Максимальное повышение температуры (адиабатические условия), которое развивается внутри материала, состоящего из нескольких облучаемых одновременно слоев, может быть найдено из формулы [106] [c.97]

В случае осцилляций, монотонного сжатия или расширения газового пузырька без фазовых переходов ( = О и 21 = —922) при конечных, но не очень больших изменениях его радиуса, распределение температур около стенки пузырька / = а) качественно показано на рис. 1.6.1, а. Сплошная кривая соответствует сн "атию, а штриховая — расширению при осцилляциях кривая распределения температур колеблется от сплошной к штриховой с периодом осцилляций пузырька. При этом температура центральной части пузырька изменяется по закону, близкому к адиабатическому, в соответствии с изменением объема пузырька. [c.114]

Адиабатический реактор (глава VIII) Реактор с постоянной температурой стенки Секционно- изотерми- ческий реактор Прямо- и иротиво-точный реакторы [c.254]

Рис. 1Х.9. Путь реакции в трубчатом только на неоольшом входном реакторе, охлаждаемом со стенки. участке) скорость прироста температуры будет меньше, чем в адиабатических условиях, т. е. > 1. Если, однако, правая часть уравнения (IX.50) положительна, температура будет увеличиваться вплоть до точки В, а затем начнет падать. Поэтому путь реакции АВС может дважды пересекать крпвую на которой скорость реакции максимальна, и прп любом значении существует некоторая оптимальная температура на входе Т

Для случая неаднабатнческих реакторов и реакторов, снабженных рубашками, простейший метод, позволяющий в первом приближении учесть изменение температур, предусматривает допущение о локализации этих градиентов у стенки. Иными словами, предполагается, что по поперечному сечению реагирующей среды температура системы имеет постоянное значение Т( (как это имеет место в реакторе идеального вытеснения), но у стенки она меняется до значения Тц7, причем изменение носит ступенчатый характер (рис. 10,г). Такое допущение, несомненно, является весьма грубым, хотя оно и лучше допущения о равенстве и Т у. С учетом сказанного расчет адиабатического реактора проводят так же, как и реактора идеального вытеснения (как это указано в 2.2, а также в Приложении II к настоящей главе), с той лишь разницей, что теперь в уравнение теплового баланса вводится член, характеризующий теплопередачу через стенку. Для наглядности рассмотрим цилиндрический реактор вытеснения, у которого 11А — площадь стенки, соответствующая элементу объема реактора с1Уг, приведенного на рис. 9. Если г — радиус цилиндра, то нетрудно видеть, что ёА =2с1Уг/г. Следовательно, количество тепла, перенесенного от среды к стенке в элементе йУг, будет равно [c.54]

При Н > 1Г почти изотермический режим работы реактора с малым изменением температуры по длине слоя невозможен. Эффективность тенлонередачи на стенку уже недостаточна для отвода тепла реакции, и процесс становится почти адиабатическим. Дальнейшее развитие процесса может иметь двоякий характер. Во-первых, вследствие [c.255]

Для объяснения энергетики звукохимических процессов предложены две теории тепловая и электрическая. Согласно тепловой теории молекулы переходят в возбужденное состояние в результате значительного повышения температуры внутри кавитационного пузырька в процессе его адиабатического сжатия. Электрические теории объясняют процесс активации молекул возникновением и накоплением электрических зарядов на стенках кавитационного пузырька. Установка для звукохимических реакций состоит из реактора и генератора ультразвуковых колебаний [И]. [c.25]

Следует отметить, что снижение или компенсация теплопотерь оказывает заметное влияние на эффективность колонны, поскольку когда колонна теряет тепло, сверху вниз к потоку фпегмы орошения добавляется дополнительная флегма за счет конденсации части паров у стенок. Если же при компенсационном методе через боковую поверхность колонны к ней подводится дополнительное тепло ( отрицательные теплопотери), то, наоборот, в направлении сверху вниз поток фпегмы будет убывать за счет испарения его у стенок. Если дпя идеального случая ректификации в адиабатических условиях рабочей пинией является прямая а6 (см. рис. 6.1), то дпя двух вышерассмотренных случаев эта рабочая пиния будет кривой, соответственно аЬ" к ад. Так, если колонна работает с теппопотерями (кривая аб ), в составе кубовой жидкости пегкокипящего компонента будет меньше, чем при подводе тепла через стенки колонны ( х"< х ). Таким образом при выборе оптимальных условий работы лабораторной колонны необходимо избегать подвода тепла и при компенсационном нагреве лучше допустить небольшие теплопотери, поддерживая температуру обогрева на 1-5 °С ниже температуры стенки колонны. [c.145]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология