Квантованная частотная

Поместив вещество в сильное магнитное поле, к нему подводят радиочастотные колебания от генератора и с помощью специальной схемы измеряют величину поглощения электромагнитных колебаний образцом при медленном изменении напряженности магнитного поля или частоты генератора. При выполнении условий резонанса А = = /гv будет наблюдаться сильное поглощение электромагнитных колебаний образцом. При изменении магнитного поля (магнитная развертка спектра) условие резонанса достигается изменением ДЯ при постоянной энергии кванта. При работе с постоянными магнитами величина ДБ остается неизменной, а условие резонанса достигается небольшим изменением энергии кванта (частотная развертка). [c.343]

Наиболее детальной характеристикой поля излучения в пространстве является понятие монохроматической интенсивности излучения. Эта величина характеризует поток энергии, переносимый квантами энергии единичного интервала частот около значения V, пересекающими единичную площадку, нормальную данному направлению в пространстве, и движущимися внутри единичного телесного угла, ориентированного в этом направлении. Если пространственные и частотные распределения интенсивностей известны для каждой точки пространства, то имеется полная картина протекания процесса излучения. Однако необходимость в столь детальном описании возникает обычно лишь при теоретическом анализе. В инженерной практике интерес представляют существенно более осредненные характеристики процесса, такие, как [c.191]

Фотолиз воды основан на прямом распаде молекулы воды под воздействием кванта Ну поглощенного света. Энергия кванта света, достаточная для прямого разрыва связи в молекуле воды, равна 237,4 кДж/моль, что соответствует длине волны 5,07-10 м. Необходимая интенсивность фотолиза достигается в области спектра излучения короче 4-10- м, что соответствует примерно 293 кДж/моль. Наиболее благоприятно процесс протекает в диапазоне волн 1,90—2,44-10 м. В виде такой энергии до земной поверхности доходит лишь примерно 3 % от суммарной энергии солнечного излучения (из-за падения плотности частотного спектра излучения Солнца и непрозрачности атмосферы). Прямое фотолитическое разложение воды поэтому наблюдается в верхних слоях атмосферы под действием короткого ультрафиолетового излучения с энергией 3 эВ. Между тем средняя энергия фотонов, [c.335]

Из (30.47), (30.48) следует, что есть энергия в единице объема, или плотность энергии, приходящаяся на частотный интервал dis . Эту величину можно найти, умножив число осцилляторов поля на среднее число квантов, на осциллятор Щц и на энергию кванта о) [c.352]

В соответствии с этим уравнением возможны только дискретные орбиты. Радиусы их относятся как квадраты целых чисел, которые, как уже упоминалось, называются квантовыми числами соответствующих орбит. Например, радиус орбиты с квантовым числом ге = 3 получается из уравнения (9), если в него подставить ге = 3. Согласно теории Бора, электрон, движущийся по этой орбите, не должен испускать свет. Испускание света должно происходить тогда, когда электрон перескакивает с одной орбиты на другую с меньшим квантовым числом. Частота этого света определяется вторым квантовым условием Бора, так называемым частотным уравнением- Это условие формулируется так разница энергий исходной и конечной орбит равна произведению кванта действия на частоту [c.98]

Устройства для оценки частоты, описанные в этом и предыдущем параграфах, можно использовать в качестве некогерентных детекторов при частотной манипуляции вместо наборов фильтров, применявшихся в системах, описанных в гл. 8 и 9. Процессы на выходах корреляционных детекторов огибающей для М возможных частот соответствуют выборочным значениям ( ), взятым через соответствующие интервалы. Дарлингтон [8] предложил также использовать описанное в этом параграфе устройство в качестве демодулятора при АИМ-ЧМ. Модулятор состоит из устройства выбора и запоминания, за которым следует генератор с регулируемой частотой. Эта система похожа на модулятор при частотной манипуляции за исключением того, что последний содержит квантующее устройство между устройством выбора и запоминания и генератором с регулируемой частотой, которое отсутствует в данном случае. Однако качество системы с частотной манипуляцией было проанализировано точно в гл. 9, тогда как для системы с АИМ-ЧМ можно получить только приближенную оценку. [c.351]

Борец-04 СУ с частотным регулированием на базе контроллера Квант-1 [c.114]

Случайные пофешности реконструкции, обусловленные квантовой природой рентгеновского излучения, принципиально не устранимы, и их анализ позволяет однозначно оценить предельные возможности метода ПРВТ при фиксированном числе квантов, сформулировать требования к экспозиции энергии излучения, точности измерения проекций и пространственно-частотным характеристикам томофамм, обеспечивающим необходимый уровень метрологии. [c.121]

На процесс инициирования в чисто фотохимической полимерпзации температура не оказывает никакого влияния Е = 0), так как распад инициатора вызывается квантами света. Суммарная энергия активации фотохимической полимеризации составляет только 5 ккал/моль (20,9-10 Дж/моль). Это показывает, что фотохимическая полимеризация в отличие от других реакций радикальной полимеризации мало чувствительна к изменению температуры. Однако влияние температуры на фотохимическую полимеризацию не является таким простым, как это кажется на первый взгляд, так как большинство применяющихся в таком процессе инициаторов также может подвергаться чисто термическому распаду. Поэтому при повышенных температурах, кроме фотохимического распада инициаторов, может в заметной степени идти их термическое разложение. В таких случаях необходимо учитывать термическое и фотохимическое инициирование. Энергия активации инициирования и кажущаяся энергия активации чисто термической полимеризации являются величинами того же порядка, что и при полимеризации в присутствии инициаторов, однако эта реакция протекает со значительно меньшей скоростью, что объясняется низкой вероятностью инициирования такой полимеризации вследствие крайне малых величин (10 —10 ) частотного фактора. [c.224]

Столкновение световой волны с фронтом когерентных гиперзвуковых волн приводит к частотной модуляции рассеянного света (аналог эффекта Допплера) и, следовательно, к расширению его частотного состава. Заметим, что такое (относительноеДсо/ш) расширение оказывается значительно более узким (Асо 10 —10 Гц), чем рамановское (Ао)л 10 Гц), обусловленное изменением колебательной энергии молекулы при столкновении ее со световыми квантами. Нас будет здесь интересовать третья разновидность уширения спектра рассеянной световой волны, обусловленная некогерентным броуновским (хаотическим) движением частиц среды. Это, получившее название рэлеевского , уширение спектральной линии рассеяния имеет наименьшую из трех ширину (Дсй 10 —10 Гц), и наблюдение его стало возможным лишь сравнительно недавно. [c.51]

Наиболее удивительный из известных до сих пор в литературе пример туннелирования атомов водорода относится к реакции в твердой фазе. При облучении твердого ацетонитрила у-квантами образуются свободные электроны, ранее связанные с молекулами матрицы. Под воздействием видимого света эти молекулы превращаются в метильные радикалы, которые затем взаимодействуют с измеримой скоростью с СНзСН по реакции СНзН-СНзСЫ—>-СН4- - СНгСЫ. Кинетику данного процесса можно изучать с помощью метода электронного спинового резонанса, измеряя либо скорость исчезновения метильных радикалов, либо скорость образования радикалов СНгСЫ. Детектирование соответствующих радикалов можно проводить как после, так и в процессе воздействия видимого света. Значения констант скорости, измеренные всеми этими методами, по существу совпадают между собой. Такая согласованность методик фактически создает уверенность в том, что наблюдаемые константы относятся к рассматриваемой реакции. Самые первые эксперименты [100] были проведены при температурах 77 и 87 К, а последующие [101] — при температурах 69, 100 и 112 К. Соответствующий аррениусовский график сильно искривлен, причем кажущаяся энергия активации изменялась от 1,2 до 2,8 ккал/моль. Между тем значение энергии активации этой реакции в газовой фазе [102] в температурном интервале 373—573 К составляет 10,0+0,5 ккал/моль. Авторы [101] дали количественное объяснение результатов этих экспериментов, рассчитав туннельное прохождение через одномерный барьер вычислительными методами [66], о которых речь шла выше. Они приняли, что высота истинного барьера в твердой фазе равна энергии активации высокотемпературной реакции в газовой фазе и что классический частотный фактор твердофазной реакции равен частоте валентного колебания связи С—Н в СНзСМ. Они подбирали форму и параметры энергетического барьера, который наилучшим образом описывает эксперимент. Авторы рассмотрели параболический барьер и барьер Эккарта [см. формулу (177)]. Однако лучшие результаты были получены с гауссовым барьером, V (х) = = ехр (—х а ), где а=0,636 А, что является физически объяснимым. Было найдено, что при таких низких температурах факт0 ры туннелирования исключительно велики и лежат в цн- [c.338]

Переход без излучения из одного состояния, в котором энергия квантована, в другие состояния—с неквантованной энергией, часто называют явлением Оже. Это явление впервые наблюдалось в рентгеновых лучах и затем было обнаружено в атомных спектрах. В общем, когда серия квантовых уровней одного частотного энергетического состояния атома или молекулы налагается на континуум другого состояния, то возможен переход из одного состояния в другое без излучения, т. е. без изменения электронной, колебательной или вращательной энергий при условии, что не нарушены соответствующие правила отбора электронных переходов. Наложение подобного характера имеет место в состояниях В VI С (см. рис. 25), так как предел диссоциации в состоянии С лежит ниже, чем в состоянии В. Когда две кривые пересекаются в точке Р, может произойти переход без излучения в сопчасии с принципом Франка—Кондона. [c.238]

Усиливается ли выброс медиатора в синапсе при развитии ПТП На этот вопрос можно получить ответ, если использовать квантовый анализ процесса выделения медиатора. Впервые такой анализ удалось осуществить Ямамото (Yamamoto, 1982). В его опытах регистрировались внутриклеточные унитарные ВПСП в нейронах поля САЗ поперечных срезов гиппокампа в ответ на стимуляцию гранулярных клеток. Оценивались два параметра синаптической передачи квантовый состав (т) и величина кванта (<7). Оказалось, что для данной синаптической передачи т = 8.3, <7 = 0.28 мВ. При развитии частотной потенциации при неизменном значении величины кванта наблюдалось двукратное увеличение квантового состава, что указывает на увеличение числа выделяемых квантов медиатора во время развития данной формы облегчения в гиппокампе. Вероятно, использование такого метода на срезах будет успешным при анализе других форм пластичности, в том числе и ПТП. [c.56]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология