Коэффициент телом

А. С. Ахматов рассматривает формирование граничных смазочных слоев как одно из явлений кристаллизации. Граничные слои, по мнению А. С. Ахматова, представляют собой моно- или поликри-сталлические тела, возникающие за счет зародышевой функции первичного слоя. Смазочные материалы в очень тонких слоях под двусторонним влиянием поверхностей трущихся металлов обнаруживают исключительные антифрикционные свойства. Молекулы смазочных веществ в граничных слоях обеспечивают достаточно большую прочность на сжатие и легкость сдвигов в горизонтальном направлении. Этим и объясняются небольшие коэффициенты трения при скольжении смазанных поверхностей. Тонкие смазочные слои могут не только в значительной степени снижать силу трения, но и оказывать большое влияние на величину износа. Причем, как показали исследования П. А. Ребиндера. Б. В. Дерягина и др., во многих случаях смазка, достаточно интенсивно снижающая силу трения, может значительно увеличивать износ. [c.131]

Смешанные проводники — тела, сочетающие электронную и ионную проводимости, например растворы щелочных и щелочноземельных металлов в жидком аммиаке, некоторые твердые соли. Их электропроводность, а также знак температурного коэффициента проводимости зависят от состава проводника и температуры (от относительного вклада электронной и ионной составляющих), изменяясь от значений, характерных для чисто ионных проводников, до значений, присущих металлам. [c.103]

Кратко рассмотрим системы газ — твердое тело с наличием реакции в пределах твердой фазы. Такие системы представляют интерес в каталитических реакциях, когда катализатор выступает в виде микропористого твердого тела, через которое могут мигрировать реагенты и реакционные продукты под влиянием градиента концентрации, следуя закону диффузии Фика. Эффективный коэффициент диффузии зависит от механизма диффузии через поры (которая может быть обычной газовой диффузией или кнудсенов-ской диффузней, сопровождающейся мобильностью адсорбированных слоев), а также от геометрии пор. Проблемы оценки корректной величины эквивалентного коэффициента диффузии по известным значениям диаметров пор и их геометрии обсуждались в некоторых аспектах Франк-Каменецким [11], а также в работах [12-15]. [c.46]

Поправочный коэффициент ф — единственная возрастающая функция безразмерного комплекса —SH) D j(где ДЕ —энергия активации реакции Rr—газовая постоянная Го — температура поверхности А.тв — теплопроводность твердого тела). В изотермических условиях этот безразмерный комплекс равен нулю, например, когда теплота реакции незначительна или константа скорости реакции нечувствительна к температуре, или теплопроводность твердого тела бесконечно велика. Безразмерный комплекс может принимать как положительные, так и отрицательные значения, в соответствии с тем, является ли реакция экзо- или эндотермической. [c.48]

Из сравнения уравнения (10.23) с (10.13) видно, что выражения Кь /Ф и кь (отнесенные к поверхности жидкость — твердое тело) отличаются только числовым коэффициентом. Ограничение величины й,-оо соответствует случаю, в котором скорость реакции настолько велика, что величина с при х = О практически равна. улю на всей каталитической поверхности. [c.118]

На рис. П. 14 по оси ординат отложены рассчитанные таким образом коэффициенты % гидравлического сопротивления обтекаемых тел, а по оси абсцисс числа Рейнольдса Кес, отнесенные к диаметру шара или трубки и к истинной скорости потока Ыс. Как видно из рис. П. 14, коэффициенты гидравлического сопротивления в слое ксл значительно превышают значения Ход свободных одиночных элементов особенно в вязком режиме течения, а при больших значениях начинают сближаться. [c.69]

Для элементов слоя из непористого материала определение Хт трудностей не представляет. Для пористых материалов необходимо учитывать теплопроводность среды, заполняющей поры и структуру пор. Отличие пористых тел от зернистых засыпок состоит в том, что твердая фаза здесь является сплошной, а газовая или жидкая может быть дисперсной. На коэффициент теплопроводности пористого тела Хтэ влияет как внутренняя пористость, так и средний диаметр пор, Точнее, отношение этой величины к длине свободного пробега молекул газа, заполняющего поры [3, 18]. [c.107]

Метод определения коэффициентов теплоотдачи в процессе регулярного режима охлаждения твердых тел-калориметров подробно разработан Кондратьевым [72]. [c.149]

Коэффициент теплоотдачи определяет в данном случае количество тепла, которое передается в единицу времени (час) через единицу поверхности (л ) при разности температур между поверхностью тела и жидкостью в Г С. [c.29]

Это о.значает, что коэффициент лучеиспускания С серого тела при определенной температуре и длине волны пропорционален степени его черноты. [c.129]

Общее количество энергии в диапазоне длин волн от О до оо, излучаемой при определенной температуре, например 1200° К, поверхностью 1 JИ в течении 1 часа дано площадью, ограниченной кривой Т = 1200 и осью абсцисс. Эта площадь выражается интегралом / Ык ккал/м час. Коэффициент лучеиспускания черного тела равен в данном случае площади, лежащей под кривой Планка, выраженной в тепловых единицах и деленной на четвертую степень соответствующей абсолютной температуры. [c.130]

Сз — коэффициент лучеиспускания абсолютно черного тела в ккал/м час °К . [c.131]

Ти Га —температуры поверхностей тел в °К а — коэффициент облученности системы. [c.132]

В случае лучистого теплообмена между двумя телами на облучаемую поверхность попадает лишь часть энергии, излучаемой другой поверхностью. Эта часть характеризуется коэффициентом облученности. [c.132]

Переводной коэффициент обозначается сг. Данные для определения эквивалентной охлаждающей поверхности согласно Хот-телю приведены на фиг. 60 для двух рядов трубок, расположенных в шахматном порядке, и на фиг. 61 —для двух рядов трубок, расположенных в коридорном порядке. Приведенные на фигурах кривые позволяют определить величину а для двух случаев либо при наличии отражательной нетеплопроводной стенки, расположенной за вторым рядом трубок, либо без нее. [c.136]

Р — поверхность теплоизлучающего или теплопоглощающе-го тела (к которому следует отнести коэффициент а ) в [c.139]

По табличным данным коэффициент лучеиспускания трубы равен 4,0. Количество тепла, излучаемого в окружающую среду относительно небольшим телом, равно [c.140]

Графическое представление этой зависимости, называемое реологической кривой (или кривой течения), приведено на рис. 11.1 (кривая 4). В равенство (11.3), кроме коэффициента вязкости г входит также постоянная Тд, называемая начальным (или предельным) напряжением сдвига. Считается, что при т < Тц жидкость ведет себя как твердое тело, 336 [c.336]

А.ТВ — коэффициент теплопроводности твердых тел, ккал/(м-ч- град), ккал/(м сек-град) или вт/(м-град) [c.313]

Для твердых тел значение X обычно берут из таблиц для жидкостей и газов коэффициент теплопроводности чаще всего определяют по формулам [c.86]

Коэффициент к для серебра равен 2,3, для алюминия и никеля— 2,5, для меди — 2,0, для цинка — 2,4 и т. д. Теплота плавления тела с изменением давления, а следовательно, и температуры плавления, практически не изменяется. [c.124]

Коэффициент активного тепловыделения % представляет собой относительную долю теплоты, использованной на нагревание рабочего тела (на повышение его внутренней энергии АС/) и на совершение внешней работы J PdV, от общей теплоты Q, введенной в цикл [c.155]

Здесь а - коэффициент теплоотдачи - температура поверхности тела Г, -температура в ядре потока. [c.169]

Как было отмечено выше, закономерности регулярного режима первого рода разработаны Г. М. Кондратьевым в предположении, что теплофнзические коэффициенты тела а, X, с и коэффициент теплоотдачи а не зависят от температуры. Однако опыт показывает, что при перепадах температур 30°С теплофизические свой- [c.20]

Удельные теплоемкости абсолютно сухих тел (со) отличаются друг от друга незначительно и лежат в пределах от 0,2 до 0,4. Химико-минералогическая природа твердого скелета капиллярно-пористого тела мало влияет на термические коэффициенты. Тела одинаковой пористости имеют примерно одинаковые коэффи-цненты теплопроводности. [c.81]

Многие процессы теплообмена связаны с изменением агрегатного состояния или физико-химической природы материала. При этом теп-.илри - ические коэффициенты тела изменяются скачкообразно, и для переходов требуется теплота плавления (сорбции, испарения) или тепота химических реакций. Решение подобного рода задач имеет большое практическое значение в металлургии, строительной теплотехнике и в других прикладных дисциплинах. [c.421]

Проводники I рода, или эл( Ктронопроводящие тела. К ним относятся металлы, их некоторые оксиды и углеродистые материалы. Прохождение тока в проводн1 ках I рода обеспечивается элект- юнамн. Удельное сопротивление проводников I рода лежит в интервале от 10 до 10 Ом-м, температурный коэффициент про- [c.102]

Обе фазы могут быть жидкими, или одна — жвдкая, а другая — твердая (например, фаза 2 — пористый катализатор или фаза 1 — растворяемое твердое тело). Если фаза 2 жидкая, то рассматриваемая проблема усложняется, так как необходимо учитывать механику жидкости. Если фаза 2 — газ или жидкость, близкая к идеальной, то значения коэффициентов диффузии могут быть рассчитаны. В связи с этим внимание будет сосредоточено на случае, когда фаза 2 жидкая, с освещением в отдельных случаях специфических аспектов проблемы, которые возникают, когда фаза 2 [c.13]

Исторически первой теорией массопередачн была пленочная теория Нерн-ета [1], предположившего, что к поверхности твердого тела прилегает неподвижный слой жидкости, массопередача в котором носит стационарный характер. Эти предположения сразу же приводят к выводу о линейном распределении концентрации в гипотетической пленке и прямой пропорциональности между потоком массьг (/) и коэффициентом молекулярной диффузии (О). Теория Нернста, однако, не дает возможности определить величину /, поскольку она не позволяет вычислить толщину плепки. [c.169]

Другая теория, весьма близкая к взглядам Нернста, была предложена-Лэнгмюром [2]. Для поверхности раздела твердое тело — жидкость Лэнгмюр также постулировал неподвижность пленки, в которой сосредоточено основное сопротивление массопередаче. Для систем жидкость — газ он предполагал лищь отсутствие относительного движения жидкостной и газоЬой пленок, допуская при.этом возможность строго ламинарного движения (с однородным профилем скоростей) в направлении, параллельном поверхности раздела. Это предположение не изменило основных выводов пленочной теории. Х отя гипотеза о неподвижных пленках и вытекающий из нее вывод о линейной зависимости между коэффициентами массоотдачи и молекулярной диффузии оказались неверными, пленочная теория сыграла пoлoжиteльнyю роль в развитии представлений о мас-сообмене. Предположение об особом значении процессов, происходящих в тонком слое вблизи поверхности раздела фаз, допущение о наличии термодинамического равновесия на границе раздела фаз, а также вывод этой теории об аддитивности диффузионных сопротивлений — в большинстве случаев сохраняют свое значение и в настоящее время. [c.169]

В связи с проблемой турбулентного переноса на границе твердое тело— жидкость Рукенштейн [24—26] предложил еще один своеобразный вариант теории обновления. Заметив, что наблюдаемая в некоторых экспериментах зависимость коэфф щиеита массопередачн от коэффициента молекулярной диффуз т имеет тот же вид, как и в случае ламинарного обтекания плоской пластинки (к Рукенштейн предположил, что на границе раздела имеется ламинар- [c.174]

Сз [ккал1м час °К ] — коэффициент лучеиспускания черного тела. с [м/сек] — скорость. с [ккал1кг °С] — удельная теплоемкость, с [кг/ж ], [кмоль/м ] — концентрация. [c.5]

Различные конструктивные мероприятия, увеличивающие теплообмен (например, увеличение эффективной поверхности путем оребрения) должны осуществляться на стороне меньшего коэффициента теплоотдачи. Это производится, например, у газопагрева-теля, в котором газ нагревается насыщенным паром. В данном случае не имеет значения, происходит ли на стороне конденсирующегося пара пленочная конденсация или капельная, несмотря на то, что при капельной конденсации коэффициент теплоотдачи в 10 раз больше. Если вычислить коэффициент теплопередачи в этих [c.155]

Оребрение поверхности грубок предназначено для увеличения поверхности теплообмена со стороны теплоносителя, имеющего меньший коэффициент теплоотдачи. Ребристые трубки чаще всего применяются в воздухо- или газонагревателях, в воздухоохладителях и сушильных установках, реакторах и т. п. Применение их оправдано в случаях нагрева воздуха или газа горячей водой или паром, а также во всех других случаях, когда один из геплоноси-телей имеет большой, а другой — очень маленький по сравнению с первым коэффициент теплоотдачи, в результате чего получаются очень низкие значения коэффициента теплопередачи к и соответственно большие размеры поверхности нагрева. [c.199]

Как видно, критерий Био отличается от критерия Нуссельта тем, что в знаменателе вместо коэффициента теплопроводности среды "к стоит коэффициент теплопроводности твердого тела Отыскиваемая температурная переменная может быть записана в виде безразмерного симплекса Т Ткоторый находится с помощью зависимости [c.300]

Твердые и жидкие тела имеют очень мальп коэффициент расшпрения. Поэтому плотность их с изменением температуры и давления практически не изменяются и при технических расчетах ее обычно принимают постояшюй для любых состояни) этих тел. [c.9]

Тур и Марчелло [231] рассматривали пленочную и пенетращюнную теории как крайние случаи процесса переноса, для которых в формулах коэффициента массоотдачи показатель степени при коэффициенте диффузии принимает предельные значения, равные 1 и 0,5, соответственно. Они считали, что в реальных условиях значения показателя степени могут колебаться между этими величинами. Предложенная ими пленочно-пенетрационная модель также основана на идее обновления поверхности турбулентными вихрями, но с более гибким учетом периода обновления. При малых временах пребывания вихря на поверхности процесс массопередачи нестационарен (пенетрационная теория), тогда как при больших временах успевает установиться постоянный градиент концентраций и наблюдается стационарный режим (пленочная теория). Для произвольных значений времен обновления модель учитьгеает оба механизма массопередачи — стационарный и нестационарный. Математическая формулировка пленочно-пенетрационной модели сводится к решению уравнения (4.12) при условии, что постоянное значение концентрации задается не на бесконечность, как в модели Хигби, а на конечном расстоянии от поверхности тела. Величина этого расстояния, как правило, неизвестна, и не указаны какие-либо надежные модели ее определения. [c.175]

Влияние давления и температуры. Функция Лорентц-Лo]Jeнцa была выведена вскоре после создания Максвеллом электромагнитной теории света с целью объяснения для любого соединения соотношения между коэффициентом преломления и плотностью при изменении тел.пературы. Сам Лорентц считал, что эта функция недостаточно точно согласуется с хорошими экспериментальными данными о влиятши температуры [541. Эйкман [21, 201 вывел следующую эмпирическую функцию [c.258]