Оценка интенсивности теплового излучения

Оценка интенсивности теплового излучения от пожара разлива и от огненного шара (ОШ) [c.191]

В понятие дозы входит интегральная оценка интенсивности падающего на человека теплового излучения за период воздействия, учитывающая изменение интенсивности теплового излучения во времени и возможное перемещение человека [204]. Перевод значения дозы теплового излучения в вероятность летального исхода человека осуществляется полуэмпирической пробит-функцией, совмещающей теоретическое распределение вероятности данного события и экспериментальные данные по тепловому поражению человека [204. [c.393]

ОЦЕНКА ИНТЕНСИВНОСТИ ТЕПЛОВОГО ИЗЛУЧЕНИЯ [c.178]

Пассивные методы включают абсорбционный и эмиссионный варианты. Первый основан на измерении поглощения детектируемыми компонентами прямого излучения Солнца, Луны, звезд, а также рассеянного дневным небом излучения Солнца. Аппаратура с достаточно высоким спектральным разрещением (< 0,01 см ) дает возможность проводить измерения спектрального пропускания Г(ш) или спектрального поглощения А(а>) атмосферного воздуха при оценке фоновых содержаний СО, СО2, NO2, N2O. В основе эмиссионного метода лежит перенос теплового излучения в атмосфере от детектируемых молекул. Поскольку максимум интенсивности их излучения (температура газа обычно лежит в пределах 220-500 К) приходится на спектральный диапазон от 6 до 13 мкм, то измерения эмиссионным методом проводятся в ИК-, а также в микроволновых диапазонах, где интенсивность собственного излучения газов еще достаточно велика (оценка содержаний Н2О, О3, СО2). К эмиссионным пассивным методам обычно относят и измерения резонансного комбинационного рассеяния на детектируемых молекулах. Это предельный случай КР, когда частота возбуждающего излучения приближается к собственным частотам энергетических переходов молекул детектируемого газа, что приводит к резкому увеличению интенсивности рассеяния. Резонансное рассеяние обычно наблюдается в УФ-диапазоне спектра (например, для молекулы N0 — это 200-220 нм), т.е. в области электронных переходов. [c.936]

Данное пособие разработано с целью ознакомления студентов с принципами расчета энергетических показателей технологического оборудования и оценки масштабов разрушения от возможного взрыва. Также рассмотрена оценка химической обстановки на промышленных объектах в случае выброса аварийных химически опасных веществ (АХОВ). Кроме того, приводятся методы расчета интенсивности теплового излучения при пожарах проливов легковоспламеняющихся жидкостей (ЛВЖ) и горючих жидкостей (ГЖ) и расчета интенсивности теплового излучения огненного шара . По каждому пункту приводятся примеры. [c.2]

Под тепловым воздействием здесь будем понимать различные аспекты поражения человека (боль, ожоги, летальный исход) и окружающих объектов (воспламенение, разрушение) вследствие воздействия на них потока тепловой энергии от пожара разлития. Как отмечалось выше, основным механизмом передачи тепловой энергии от очага горения к окружающим телам является тепловое излучение. Таким образом, оценка теплового воздействия пожара разлития заключается в определении интенсивности теплового излучения и применении соответствующих критериев поражения для человека и окружающих объектов. [c.406]

Очевидно, что в подобного типа электрических разрядах температура электронов намного выше температуры газа Тт, т.е. здесь имеет место хотя и стационарное, но отнюдь не равновесное состояние заселение верхних уровней происходит за счет ударов первого рода, а переход возбужденных атомов и ионов на нижележащие уровни (девозбуждение) — в основном за счет спонтанной эмиссии. В описанных случаях, конечно, можно говорить лишь о той или иной степени приближения к использованным выше теоретическим моделям. Так, газ в электротермическом атомизаторе настолько близок к состоянию термодинамического равновесия, что имеющимися незначительными отличиями можно для практических целей полностью пренебречь для описания же общих свойств пламен модель термодинамически равновесной плазмы, строго говоря, не годится. В частности, многие пламена интенсивно излучают в инфракрасной области спектра, в то время как энергетические потери на излучение покрываются за счет нагревания газа в ходе реакции горения. Таким образом принцип детального равновесия в пламенах не выполняется даже грубо приближенно. Тем ие менее для описания механизма поглощения и излучения отдельных спектральных линий атомов в пламенах оказывается возможным при определенных условиях воспользоваться законами теплового излучения, в частности, законом Кирхгофа. То же можно сказать о некоторых формах электрических разрядов. В этих случаях отпадает необходимость в оценке эффективных сечений элементарных процессов, так как распределение атомов по возбужденным состояниям оказывается возможным рассчитать более простыми способами. [c.23]

В рассмотренном случае теплообмен путем излучения протекал эффективнее, чем теплообмен за счет теплопроводности газа. Однако это обстоятельство не имеет общего характера, так как при оценке предполагалось, что и образец и стенки представляют собой черные тела это приводит к повышению реальной эффективности теплообмена. Действительно, во многих работах, выполненных с помощью термовесовых установок, показано, что условия термического равновесия в вакууме, где они принципиально могут создаваться только благодаря тепловому излучению, значительно хуже, чем в присутствии газа, даже если его давление и невелико. Это особенно проявляется тогда, когда газ имеет высокую теплопроводность, например в случае водорода или гелия. Не исключена возможность, что иногда относительно интенсивная конвекция позволяет объяснить эффективность теплоотвода с помощью газа. В ряде случаев [28] нужная эффективность теплоотвода достигается при контакте между реагентом и стенкой, па которой он находится. Скорость такого теплоотвода возрастает при наличии газа. Иногда для облегчения теплоотвода в систему вводят инертный газ, несмотря на то что диффузия химических частиц при этом затрудняется. [c.157]

Поскольку образцы облучали в реакторе в присутствии интенсивного потока тепловых и быстрых нейтронов, то они очень сильно активировались. В ряде случаев некоторые образцы через 3 мин после окончания облучения имели интенсивность излучения примерно 100 мр ч. В присутствии такого излучения сцинтилляционный счетчик в условиях высокой геометрии не может нормально работать. Предварительная оценка показывает, что с помощью счетчика Черенкова в этих условиях можно без помех определять 20—30 мкг кислорода. [c.300]

На перспективность использования борных источников ионизирующих излучений, возникающих за счёт реакции бора-10 с нейтронами, указывалось также в связи с рассмотрением вопроса об инициировании радиационнохимических процессов в газовой фазе, поскольку использование этих источников (по сравнению с 0- и 7-излучениями) позволяет существенно увеличить плотность ионизации и добиться более высокого радиационного выхода, чем, например, в случае использования существующих типов плутониевых сс-источников, для которых этот выход не превышает 5 10 частиц/см [34]. По оценкам работы [34] в случае воздействия потока тепловых нейтронов интенсивностью 10 нейтронов/см - с на борсодержащий слой толщиной [c.202]

Такие параметры, как интенсивность теплового излучения и размеры взрывоопасной зоны, могут бьггь использованы в методиках оценки последствий аварий на пожаро-, взрывоопасных объектах [12] и аварий со взрывами топливно-воздушных смесей [13] для определения экономических и социальных ущербов, а также косвенных оценок экологических ущербов в результате аварии. [c.193]

В дополнение к проведенным лабораторным исследованиям был проведен опыт по оценке поведения эмульсионных пленок, нанесенных на бурый уголь прц воздействии на эту пленку теплового излучения И разбрызганной воды. Опыт имитировал действие солнечной энергии и дождя. В течение иескольких дней,, около 40 ч, штабель угля, покрытый водомазутной эмульсией, интенсивно облучался мощным направленным тепловым потоком от четырех электроламп по 0,39 кет каждая. Температура поверхностного слоя (пленки эмульсии) поддерживалась на уровне 40—45° С. Как и следовало ожидать, при этой температуре-пленка эмульсии не разрушалась, на штабеле не было обнару- [c.95]

Максимально возможная заселенность верхнего лазерного уровня (1,12,2) создается при насыщении перехода Q2(12) возбуждающим излучением. Оценка доли молекул, находящихся на исходном уровне (0,12,2), по приведенным в [6] формулам для температуры газа 300 К дает / = 6,5-10 . Для давления 133 Па и указанной температуры это составляет 2,1-lO " молекул в 1 см , так что при насыщении перехода в начальный момент времени после включения накачки на верхнем лазерном уровне окажется около 1,05-10 молекул/см , причем тепловая заселенность нижнего лазерного уровня составляет всего около 1,3% этого значения. Таким образом, / y 0,65 см- (усиление излучения около 282 дБ/м), т. е. фторметан как активная среда при достаточно интенсивной накачке может обеспечить получение высоких коэффициентов усиления и интенсивной генерации излучения с длиной волны 496 мкм (практически такой же коэффициент усиления получается для перехода в основном колебательном состоянии с длиной волны 452 мкм). [c.172]

Результаты различных дифракционных исследований тетрафторида ксенона дают интересный материал для сравнений. Очень сильное поглощение рентгеновского /(а-излучения Сп атомом инертного газа и сравнительно слабая рассеивающая способность атомов галогена существенно затрудняют рентгеноструктурные исследования, однако несмотря на эти препятствия в течение очень короткого времени было выполнено три рентгеноструктурные работы [9—11], а вслед за этим исследования структуры, проведенные методом дифракции нейтронов [14] и электронов [15]. В одном из двух подробных рентгеноструктурных исследований интенсивность измеряли визуально, а во втором — с помощью счетчика. При визуальном исследовании было измерено 268 отражений, но 54 из них был приписан нулевой вес остальные отражения были включены в анализ по методу наименьших квадратов, при этом был получен конечный фактор достоверности, равный 0,097 при включении анизотропных тепловых параметров. Однако следует отметить, что при использовании изотропных тепловых параметров эта величина получалась почти такой же (0,100), следовательно, физический смысл учета анизотропии теплового движения в данном кристалле остается неясным. С помощью счетчика было измерено 286 отражений, из них 96 имели значение, отличное от н /ля полагают, что они обусловлены только атомами фтора. Значение оказалось более низким, чем в случае визуальной оценки интенсивностей (0,059), однако различия между значениями расстояний Хе—F, найденными в двух независимых исследованиях (1,961 0,026 [10] и 1,921 0,021 [5]), незначительны. Из пространственной группы следует, что молекула должна быть плоской, но не обязательно квадратной тем не менее, судя по результатам обеих работ, молекула Хер4 является квадратной. [c.404]

При количественных (спектроскопических) исследованиях радиационно-теплового переноса, количественном спектральном анализе и т. д. необходимо использовать оценки абсолютной интенсивности (поглощения или излучения) и абсолютные значения спектральных показателей поглощения. В этой главе кратко излагаются общие принципы, применяемые при измерениях абсолютных интенсивностей изолированных спектральных линий и колебательно-врагцательных полос (разд. 6.2—6.8), и описываются эксперименты по определению интенсивностей в молекулярных и атомных спектрах (разд. 6.9—6.13). Как будет показано, обычно можно получить хоропше оценки абсолютных интенсивностей при соблюдении достаточной тщательности и если может быть сконструирована изотермическая экспериментальная установка, пригодная для количественных измерений. [c.77]

Опыты Беккереля показали, что уран в темноте и без подвода энергии извне продолжает годами излучать с неуменьшающейся интенсивностью. Резерфорд произвел приближенную оценку величины энергии, связанной с радиоактивным излучением источник этой энергии был по-прежнему неизвестен. При использовании концентрированных препаратов радия Кюри провели измерения суммарного теплового эквивалента энергии радиоактивного излучения и установили, что он равен 100 кал1час на 1 г радия. [c.13]