Влияние температуры на энергию поверхностного слоя

При исследовании влияния температуры на поверхностное натяжение жидкостей были получены данные, представленные в таблице 1.4 (1—вода, 2—метанол, 3 — этанол, 4—бутанол, 5—анилин, 6 — нитробензол, 7 — хлорбензол, 8—гексан). Определить внутреннюю энергию и энтропию поверхностного слоя. Какие выводы следуют из линейного характера зависимости а = /(Т) и отрицательного знака температурного коэффициента поверхностного натяжения [c.22]

Условия проявления смазочного действия СОЖ значительно отличаются от условий работы смазочных материалов в узлах трения различных машин. Существенной особенностью при резании металлов является высокая химическая активность поверхностей трения к внешйей среде. Постоянно образующиеся новые поверхности характеризуются большим запасом свободной энергии, имеют высокую адсорбционную и хемосорбционную способность. В зоне резания под действием высоких температур, контактных давлений и активирующего влияния металлических поверхностей компоненты СОЖ разрушаются с образованием реакционно-активных составляющих (радикалов, ионов), вступающих в химическое взаимодействие с контактными участками резца и стружки с образованием прочных смазочных пленок. Поверхностно-активные компоненты СОЖ облегчают также образование стружки, пластифицируя металл и способствуя образованию поверхностного слоя меньшей прочности, чем основной металл. [c.386]

ВЛИЯНИЕ ТЕМПЕРАТУРЫ НА ЭНЕРГИЮ ПОВЕРХНОСТНОГО СЛОЯ [c.16]

Работа 3. Исследование влияния температуры на энергию поверхностного слоя [c.34]

При индукционном нагреве металлов поверхностные слои, обращенные к индуктору, подвергаются вследствие поверхностного эффекта более интенсивному нагреву, чем глубинные. Поэтому величины удельного сопротивления р и магнитной проницаемости ц, зависящие от температуры, в поверхностном слое будут отличаться от их значений в глубинных точках. Особенно резкое изменение в характере поглощения электромагнитной энергии в. металле происходит при переходе через точку Кюри, когда резко падает до единицы (см. рис. 1-9). Вследствие изложенного распределение плотности тока и величины напряженностей электрического и магнитного полей в реальных случаях индукционного нагрева будут заметно отличаться от соответствующих величин для изотропного металла. Такое различие в протекании процессов в металле в этих двух случаях оказывает весьма большое влияние на процесс нагрева при поверхностной закал- ке, так как благодаря большой поверхностной удельной мощности (порядка 0,5—1,0 кет см -) нагрев поверхностного слоя металла происходит весьма интенсивно, и на протяжении немногих миллиметров по глубине перепад температур доходит до сотен градусов, в результате чего в толще металла образуются как бы два слоя — поверхностный, температура которого выше точки Кюри, где х =1,0, и нижележащая толща металла, температура которого ниже точки Кюри и где (Л, сохраняет свое начальное значение. Удельное сопротивление р изменяется с глубиной непрерывно, причем рост р при температурах выше точки Кюри значительно более медленный, чем в пределах температур ниже точки Кюри. Для исследования электромагнитных процессов в металлах в действительных случаях индукционного нагрева следует рассмот- [c.41]

В широком смысле слова эрозия — процесс поверхностного разрушения вещества под действием внешней среды. Эрозия происходит при обтекании изделий потоком твердых, жидких или газообразных частиц или при электрических разрядах. Вследствие ударов о поверхность металла мельчайшие частицы потока разрушают его поверхностный слой. Эрозия заметно возрастает с увеличением кинетической энергии действующих частиц, с повышением шероховатости поверхности. Если частицы или изделие, на которое они воздействуют, находятся при высоких температурах, то процесс эрозии значительно усиливается термическим влиянием. При наличии агрессивной среды, являющейся носи- [c.85]

Нелинейность механизма реакции на поверхности катализатора может обусловливаться нелинейностью стадий адсорбции-десорбции [стадии 1 и 2 в механизме (V. 39)] или стадий взаимодействия различных поверхностных веществ [стадия 3 в механизме (V. 39)]. Нелинейность может быть также обусловлена изменением каталитических свойств поверхности в зависимости от условий протекания реакций. В этом случае система уравнений (V. 40) должна быть дополнена дифференциальным уравнением, описывающим изменение свойств поверхности катализатора. Действие обратной связи выражается во влиянии результатов протекания реакции на ее скорость. Возможны различные механизмы действия обратной связи, объясняющие возникновение автоколебаний скорости гетерогенно-каталитической реакции [12] 1) зависимость константы скорости (энергии активации, предэкспоненцпального множителя) элементарных реакций от степени покрытия поверхности адсорбированными веществами 2) существование поверхностного слоя катализатора, температура которого может значительно отличаться от температуры глубинных слоев катализатора. [c.125]

Для металлов существует небольшая отрицательная темпе-гурная зависимость Ер, следовательно, и (г относительно Е — энергии дна зоны проводимости. Однако она в значительной мере компенсируется изменением потенциа.тьной энергии Е вследствие расширения решетки [51]. Обычный усредненный температурный эффект составляет 10 эВ/К. В случае полупроводников положение более сложное Ер слабо зависит от температуры для собственных полупроводников, для образцов с большим содержанием примесей эта зависимость становится бо.тее сильной и в промежуточной области Ер сильно зависит от температуры. Обычно при повышении температуры Ер перемещается к середине запрещенной зоны. Влияние на поверхностный слой, которое зависит как от п.лотностей и энергий поверхностных центров захвата электронов, так и от расширения решетки, предсказать трудно. [c.107]

Если поверхностная энергия субстрата больше поверхностной энергии адгезива или энергия адгезии выше энергии когезии, то избыточный свободный объем не выходит на межфаз-ную границу и полимерная матрица находится в напряженном состоянии, т. е. в ней возникают остаточные (внутренние) напряжения. В работах [106, 124—126] показано, что возникающие в процессе формирования адгезионных систем остаточные напряжения разного происхождения (вследствие химической или температурной усадки, релаксации деформации, накопленной в субстрате и т. д.) оказывают существенное влияние на структуру пограничных слоев. Если деформирование полимера под действием остаточных напряжений происходит в области гелеобразования сетчатого полимера [127—128], то наблюдается частичная механодеструкция сетки адгезива, эффективная густота сетки снижается, соответственно уменьшается температура стеклования адгезива. Поскольку остаточные напряжения, возникающие в результате того или иного взаимодействия адгезива и субстрата, снижаются по нормали к поверхности субстрата, возникает неоднородность структуры адгезива. Толщина слоя с измененной структурой имеет значение порядка радиуса [c.90]

Из литературных данных следует, что с ростом температуры уменьшается энергия, расходуемая на деформацию металла на его поверхности и в тонких поверхностных слоях, а это в свою очередь ведет к росту износа материала. Установлено, что во всех случаях, когда присутствует смазка в трущемся контакте, повышение температуры вызывает рост коэффициента трения и износа. Это особенно заметно проявляется в тех узлах трения, в которых смазочный эффект определяется физической адсорбцией молекул смазочного вещества. В литературе недостаточно и часто противоречиво освещается влияние температуры на трение и износ пар, смазываемых химически образованными смазочными пленками. И только вопросы смазки сульфидами изучены более полно. [c.267]

Проследим, например, влияние температуры. Если последняя не высока, то скорость химического взаимодействия в поверхностном слое мала. Лишь незначительное количество молекул окислителя из числа достигающих поверхности графита вступает с ним в реакцию, так как для этого они должны обладать сравнительно большой энергией активации. При низких температурах это будет иметь место только у ограниченного числа частиц. [c.149]

Аморфизация кварца в процессе измельчения может быть вызвана, вообще говоря, либо пластической деформацией частиц, либо оплавлением их поверхностных слоев за счет высоких температур в местах контакта с мелющими телами. Можно, однако, полагать, что в условиях наших опытов обычного оплавления частиц кварца фактически не происходило. Для плавления кварца необходимы температуры, превышающие 1700° С, тогда как сталь, из которой изготовлены мельница и мелющие тела, плавится при значительно более низкой температуре, 1500° С. Возникновение в местах контакта температур выше температуры плавления одного из контактирующих тел вряд ли возможно. В пользу этого же соображения свидетельствуют и сравнительно низкие кинетические энергии мелющих тел, так что разрушение происходит, в основном, сжимающими усилиями. Кроме того, как уже указывалось, на примере массивных образцов было установлено, что пластическое деформирование имеет место и в случае самых хрупких материалов. С другой стороны, на процесс аморфизации, как и измельчения, сильно влияют малые дозы поверхностно-активных веществ. Такое влияние нельзя объяснить, если считать причиной аморфизации плавление поверхности уже разрушенных частиц. [c.110]

Действительно, концентрация насыщения раствора при неизменной дисперсности минерала (влияние упругой деформации на поверхностную энергию пренебрежимо мало) зависит только от температуры, и кратковременное пересыщение в прилегающем тонком слое раствора, вызванное приложенным напряжением вследствие увеличения химического потенциала кристалла, приводит к немедленному обратному осаждению всей растворившейся твердой фазы в виде осадка с ненапряженной решеткой (эпитаксия скажется только на первых моноатомных слоях, что имеет значение для равновесного потенциала металла и скорости растворения минерала в ненасыщенном растворе, но несущественно для минерала в пересыщенном растворе в связи с быстрым образованием толстого слоя осадка). В результате на поверхности кристалла, покрытого этим осадком, восстановится прежнее фазовое равновесие, и влияние напряжений не удастся зафиксировать. Поэтому механохимическое растворение минералов следует изучать в растворах, далеких от насыщения, используя нестационарные кинетические методы. [c.35]

В работах Быховского [115] исследовано влияние термоосмоса на растекание ряда жидкостей по металлам при наличии градиента температуры. При растекании капли по твердой подложке от ее холодного конца к нагретому граница капли, пройдя некоторое расстояние, останавливается. Это связано с уравновешиванием двух противоположно направленных потоков — термокапиллярного и термоосмотического. Расчеты, проведенные с учетом также гидростатического давления в капле и разности поверхностных энергий подложки под каплей и перед ее фронтом, позволили получить оценки произведения изменений удельной энтальпии АН на толщину граничного слоя к, и коэффициента термоосмоса %. Для октанола-2 на поверхности германия термоосмотическое течение было направлено в горячую сторону АНк — —37,2 эрг-см/г. Коэффициент % оказался равным примерно 2-10 см /с. Близкие количественны результаты получены также для капель октанола, ундекана, додекана и дибутилфталата на пластинке титана. Таким образом, явление термоосмоса играет существенную роль также и при неизотермическом растекании жидкостей, в том числе и неполярных, по поверхности полупроводников и металлов. [c.338]

Как показано ранее (см. стр. 33), энергия молекулярного притяжения частиц в конкретной дисперсной системе сохраняется постоянной при введении электролитов или при повышении температуры. Однако изменение молекулярного взаимодействия достигается путем образования адсорбционных слоев поверхностно-активных и макромолекулярных веществ (см. главу 2). Ниже будет более подробно рассмотрено влияние электролитов на устойчивость дисперсных систем. Энергия ионно-электростатического отталкивания в сильной степени зависит как от 1 )4-потенциала, так и от толщины диффузного двойного слоя. Обе величины определяются концентрацией и валентностью ионов электролита в системе. [c.46]

При переходе к высоким температурам величина энергии активации может изменяться из-за появления в ней слагаемого, характеризующего теплоту образования активных мест. Таким образом, рассматриваются изменения скорости реакции и энергии активации как результат постепенного спекания поверхности катализатора вследствие приближения поверхностных атомов к термодинамическому равновесию. Влияние этих изменений на количественные изменения кинетики реакции и адсорбции в указанных работах специально обсуждается. Такой эффект, по-видимому, может иметь значение как дополнительный фактор, усложняющий закономерности кинетики в реальных адсорбированных слоях. [c.262]

Данные, полученные для наполнителей с различной поверхностной энергией, свидетельствуют о малой зависимости изменения подвижности боковых групп и сегментов от природы поверхности наполнителя. Отсюда следует важный вывод о том, что в изменении подвижности основную роль играет геометрическое ограничение числа возможных конформаций макромолекул вблизи поверхности частиц, т. е. энтропийный фактор. Эти ограничения препятствуют такой плотной упаковке молекул, которая могла бы иметь место в объеме. Подтверждением сформулированному положению могут служить результаты исследования молекулярной подвижности в граничных слоях жесткоцепного полимера — ацетата целлюлозы. На рис. III. 24 представлены зависимости tg6 от температуры для ацетата целлюлозы в объеме и на поверхностях модифицированного и немодифицированного аэросила. Как видно, в случае жесткоцепного полимера эффекты изменения подвижности вблизи границы отсутствуют. Действительно, конформационный набор молекул жесткоцепного полимера, который весьма ограничен по сравнению с гибкоцепным полимером, не может столь же сильно изменяться вблизи границы раздела, как в случае гибких молекул, и эффект изменения подвижности цепей не проявляется. Аналогичные результаты были получены для поверхностных слоев акри-латно-эпоксидно стирольных композиций, где с увеличением жесткости цепей эффекты влияния поверхности уменьшались [226]. [c.126]

СТ2ДИИ процесса кристяллизяции я именно, в появлении начальных зерен или зародышей кристалла. Вследствие теплового движения, в некотором месте расплава происходит соединение молекул в комплекс с правильной ориентировкой. Такой кристаллик, состоящий всего из нескольких молекул, является очень неустойчивым сооружением. Большая часть молекул такого кристаллика расположена в поверхностном слое, поэтому общая свободная энергия его может быть больше, чем свободная энергия такого же числа молекул жидкости, несмотря на то, что энергия внутренних молекул кристаллической решетки меньше, чем у жидкости. Чем меньше такой кристаллический зародыш, тем больше влияние поверхностного слоя и тем неустойчивее образовавшийся комплекс. Такие кристаллики после зарождения очень легко распадаются. Этим объясняется то, что самопроизвольная кристаллизация иногда происходит не при температуре кристаллизации, а при более низкой температуре, т. е. когда жидкость переохлаждается. [c.186]

Влияние температуры на разделение водных растворов проявляется особенно сложно в мембране, когда молекулы растворенного вещества и воды сами могут проявлять изменяющееся сродство к воде, вследствие чего ступенчатое увеличение кинетической энергии может привести к отклонению в поведении воды при растворении определенных веществ и не вызывать отклонения при растворении других веществ. Увеличение давления обычно приводит к увеличению скорости проникания данного вещества через мембрану. Это влияние давления может быть нивелировано за счет мембранной структуры при различных взаимодействиях между мембраной и проникающими веществами (и между самими проникающими веществами), концентрации раствора и зарядных характеристик мембран и растворенного вещества. Кроме того, повышение давления сверх некоторого значения приводит к сжатию самой мембраны, в результате чего уменьшаются свободный объем (пористость) и проницаемость. С повышением давления изменяется не только средняя пористость мембраны, но также может уменьшаться пористость по толщине мембраны со стороны высокого давления. Например, при давлении раствора 68,95 МПа наблюдалось 20-кратное изменение проницаемости мембраны при этом 50% падения давления приходилось на последние слои мембраны, составляющие 20% от ее толщины [137]. При поддерживании высокого давления происходит изменение свободного объема в поверхностном случае, в то время как нагревание вызывает сжатие во всех трех изм >ениях. Оба эффекта действуют синергетично, что приводит к уменьшению пористости. [c.76]

Испареяне. Молекулы жидкости движутся с самыми разнообразными скоростями. Для того чтобы молекула, находящаяся в поверхностном слое, могла вылететь за пределы жидкости, ее кинетическая энергия должна быть больше, чем работа, которую нужно при этом затратить против сил сцепления, тянущих ее внутр. жидкости. Если вьшетает больше молекул, чем возвращается обратно, жидкость испаряется. Если, наоборот, молекулы в большем числе возвращаются в жидкость, чем вылетают из жидкости, происходит конденсация пара. Легко видеть, что влияние температуры на процесс испарения очень велико. В жаркий день или вблизи печки все сохнет гораздо быстрее, чем на холоде. Значит, испарение теплой жидкости идет интенсивнее, чем холодной. Это легко объяснимо. В теплой жидкости большее число молекул обладает скоростью, достаточной для того, чтобы преодолеть силы сцепления и вырваться за пределы жидкости. Итак, испарением называется процесс превращения жидкости, не достигшей точки кипения, в пар. Испарение происходит не по всему объему жидкости, а только на поверхности. В холодильной технике говорят испарение , теплота и температура испарения жидкости, подразумевая под этим также и кипение. [c.15]

Результатом измельчения — как следствие взаимодействия твердых поверхностей (либо одних частиц с другими, либо частиц с мелющими телами) — является также эмиссия электронов и триболюминесценция. Эти эффекты были впервые обнаружены при исследовании влияния механической обработки катодов счетчиков Гейгера-Мюллера на их темповой фон. В дальнейшем (1949 г.) Крамер [2Г)0] обнаружил эмиссию электронов с механически обработанных твердых тел при их нагревании. Эмиссия электронов и триболюминесценция исследованы как с энергетической, так и с кинетической стороны. Энергия электронов пе превышает обычно 1 эв, и следовательно, наблюдаедсый эффект вызван эмиссией из тонкого поверхностного слоя частиц. Электроны из более глубоколежа-щих слоев поглощаются в материале. В эависимости от природы измельчаемого материала энергия активации (или температура), требуемая для возбуждения излучения, весьма различна, а интенсивность излучения резко падает во времепи. [c.291]

Отжиг оказывает очень сильное влияние на структуру и свойства монокристаллов. С повышением температуры отжига длина складок увеличивается (рис. 3.5). Изменение длины складок возможно лишь при наличии определенной подвижности, которая, как полагают, связана с существованием дефектов на поверхности слоев. Увеличение толщины ламелей приводит также и к росту температуры плавления. Можно найти теоретическую связь между длиной складки и температурой плавления 114] рассчитанная равновесная температура для цепей бесконечной длины составляет Тт = 141 °С. Экспериментальные нерасчетные данные представлены на рис. 3.6. Угловой коэффициент теоретической кривой составляет 2а,Т т/АЯ , где — свободная поверхностная энергия, Тт — равновесная температура плавления при бесконечной длине складки, ЛЯ, — теплота плавления. [c.50]

Большинством исследователей давно было признано, что наблюдаемое уменьшение теплот хемосорбции с покрытием поверхности, особенно на начальных стадиях процесса адсорбции, может быть также частично обусловлено биографической неоднородностью. Весьма вероятно, что преимущественно будут заполняться места, обладающие высокой энергией адсорбции, как, например, ступени Френкеля, дислокации и ребра кристаллов. Однако эти места преимущественной адсорбции составляют в целом только малую часть всей поверхности и естественно предположить, что после того как они будут заполнены, их влиянием на Q можно будет пренебречь. Таким образом, простая модель активных мест не может объяснить зависимости Q от 0 при больших заполнениях поверхности. Однако имеется возможность обойти это затруднение, если принять для поверхности более динамичную модель. Нет оснований а priori считать, что дефект поверхности является неподвижным и как бы закрепленным на месте, а его передвижение во время хемосорбции дает возможность единичному дефекту посетить и активировать целый ряд адсорбционных мест. С другой стороны, если при температуре опыта вторичные процессы, протекающие в адсорбированном слое, способны создавать новые места для адсорбции или регенерировать исходные, то вновь можно себе представить, как дефекты будут влиять на хемосорбцию большого числа атомов. Так, например, регенерация дефекта может произойти как в результате поверхностной диффузии атомов от дефекта после диссоциации молекулы, так и в результате миграции хемосорбированных атомов (например, атомов Н) в междуузельные положения. Хемосорбция кислорода на некоторых металлах (например, меди, железе, кобальте) неотличима от окисления, так как после начальной стадии хемосорбции атомы металла мигрируют при 20° С (и даже при более низких [c.500]

Чтобы понять механизм окисления, приходится изучать и по мере возможности предугадывать окислительные характеристики окисных слоев для всевозможных сочетаний металл — газ. Необходимо знать состав и структуру устойчивых соединений, образующихся при таком сочетании. Так как энергетическое состояние на поверхности раздела, равно как и на всякой поверхности вообще, отлично от энергетического состояния в толще материала, на подходящей поверхности могут образовываться металлические соединения, в обычных условиях неустойчивые в толще материала. Так, никель образует только один устойчивый окисел, а именно закись никеля N 6, но на поверхности окиси алюминия АЬОз возможно образование в значительном количестве и полуторной окиси никеля N 203 то же самое относится и к образованию двуокиси никеля N 02 на поверхности ТЮ2 [1]. В таких случаях структура образующихся окислов никеля псев доморфна структуре поверхности, на которой они образуются. Закись никеля N 0, которая, как известно, в нормальных условиях кристаллизуется только в решетке каменной соли, при образовании в виде слоя на поверхности икеля может приобрести ромбоэдрическую структуру [2]. Еще об одном экспериментальном факте, который можно увязать с влиянием поверхностной энергии, сообщает Гульбрансен [3]. Вюстит РеО, обычно неустойчивый при температурах ниже 570° С, образуется при окислении железа при этих температурах в виде тонкой пленки под окалиной, состоящей из окиси железа РегОз. Чем ниже температура образования такой пленки вюстита, тем меньше ее толщина, хотя пленку удавалось обнаруживать даже при 400° С. По уравнению [c.12]

По сравнению с методом определения равновесной температуры плавления экстраполяцией температур плавления низкомолекулярных соединений преимущество рассматриваемого метода состоит в том, что экстраполяция проводится в более узком интервале. Это уменьшает влияние температурной зависимости теплоты плавления. Кроме этого, в уравнение (9) входит отношение поверхностной свободной энергии к теплоте плавления, которое меньше изменяется с температурой, чем сама теплота плавления. Остающимися источниками систематической ошибки при экстраполяции с использованием уравнения (9) могут быть 1) негомогенность образцов, которая способна приводить к понижению температуры плавления, если обусловлена присутствием растворителя (разд. 8.5.4), 2) неточное определею толщины ламели (при наличии на ее поверхностях аморфных слоев и при наклоне полимерных цепей к основанию ламели), 3) неверность предположения о независимости поверхностной свободной энергии от длины складки цепи и от кшформаиии цепи в месте складьюания (разд. 5.1.2 [c.50]

В большинстве случаев мономолекулярный адсорбционный слой не компенсирует полностью избыточную поверхностную энергию и влияние поверхностных сил может распространяться иа второй, третий и последующие адсорбционные слои. Эта возможность реализуется, когда газы и пары адсорбируются ири температурах ниже критической. В этом случае образуются полимолекулярные слои вещества на поверхности адсорбента. Полимолекулярную адсорбцию можно представить как результат вынужденной конденсации пара под действием поверхностных сил. Если в области образования мономолекуляр-110Г0 слоя величина адсорбции существенно замедляет свой рост с увеличением давления пара, то в области давлений, 6.1ИЗКОЙ к давлению насыщенного пара, она резко начинает [c.141]

Необходимо отметить, что точность определения абсолютных значений телмиератур мезоморфных переходов микроскопическим методом ограничена ие точностью детектирования температуры, которая может быть довольно высокой, а объективно существующей зависимостью температур переходов от толщины слоя жидкого кристалла. Как показано в работе [5], при изменении толщины образца от 1 до 1000 мкм температуры плавления и изотропного перехода классического жидкокристаллического вещества л-азоксианизола (ПАА) смещаются от 114,5 и 130 °С до 118,3 и 135,8 °С соответственно. Это смещение автор связывает с увеличением влияния поверхностной энергии при уменьшении толщины слоя в настоящее время этот эффект не поддается аналитическому описанию. [c.71]

Подвижность поверхностных атомов возрастает с температурой. Это с особенной ясностью вытекает из данных Бэккера измерявшего влияние адсорбционного слоя бария на термоэлектронную эмиссию вольфрама. Барий наносился на одну сторону плоской вольфрамовой ленты, периодически накаливаемой до 1000° К на короткие промежутки времени, в течение которых производились измерения силы эмиссионного токз. Вначале практически вся эмиссия происходила лишь на той стороне, где был нанесён барий затем, по мере миграции бария, эмиссия появлялась и с другой стороны, постепенно усиливалась и в конце концов сравнивалась с эмиссией лицевой стороны. Скорость миграции источника эмиссии (т. е. атомов бария) с лицевой стороны на обратную возрастала с температурой. Аналогичная миграция на вольфраме наблюдалась и для калия 2. Яркий свет на возможный механизм миграции проливают соображения Леннарда-Джонса относительно потенциальной энергии адсорбированных атомов. В атомных масштабах силовое поле поверхности изменяется не только в направлении нормали, но и вдоль поверхности. Атом, достаточно близкий к поверхности, чтобы заведомо находиться в пределах её поля притяжения, т. е, в пределах адсорбционного слоя может иметь различную потенциальную энергию в зависимости от того, находится ли он прямо над атомом подлежащей поверхности или над межатомным промежутком. Представим себе атом, приближающийся к твёрдой поверхности, двигаясь вдоль нормали до точки, соответствующей минимуму его потенциальной энергии на этой нормали значение этого минимума будет зависеть от того, проходит ли эта нормаль через атом на поверх-н, сти подлежащего тела или через межатомное пространство. Лен-нард-Джонс показал, что потенциальная энергия атома, адсорбиро- [c.285]

Влияние толщины покрытия из эпоксидного полимера на его температуру стеклования также зависит от того, какова поверхностная энергия субстрата. В работе [134] методом обращенной газовой хроматографии определяли температуру стеклования эпоксидного полимера (ЭД-20 + ПЭПА) по перегибу кривой зависимости удерживаемого объема от обратной температуры 1 Уя—1/Т. Как видно из рис. 4.8, а, в случае низкоэнергетической поверхности температура стеклования практически не изменяется с изменением толщины полимера. Наибольшее увеличение Тс пленки толщиной 0,01-10 м авторы связывают с ограничением подвижности полимерных цепей вблизи твердой поверхности. Характер изменения Тс для поверхностей высокой энергии отражает сложную структуру пограничного слоя. Для пленок толщиной 0,ОЫО —0,03-10 на кривой зависимости [c.92]

Для изучения состояния хемосорбирова1Гной молекулы на поверхности адсорбента применен метод полупроводниковых зондов. Опыты проводились в ячейке, состоящей из элек-тронной пушки с фокусирующим и управляемым пучком, 1Я1тических затворов и подвижной кварцевой рамки, иа которую наносится адсорбент слоем в 10—30 мк. На примере окиси циика, как адсорбента, и молекулы водорода установлено, что электропроводность тонких пленок окиси цинка сильно увеличивается при хемосорбции атомов водорода, тогда как молекулы водорода не изменяют ее электропроводности при температурах ниже 100 С. Установлено также, что при комнатной температуре электропроводность чистой окиси цинка ие меняется под действием электронов с энергией вплоть до 80 эв. Под действием же электронов с энергией 20 оп электропроводность окиси цинка с адсорбированным на ее поверхности водородом увеличивается, что связано с поверхностной диссоциацией молекул водорода под влиянием электронного пучка. [c.259]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология