Теплопроводность ниже А-точки

При индукционном нагреве полноту использования электроэнергии можно обеспечить двумя способами экранированием с помощью совершенного ферромагнетика (печи i железным сердечником) или уменьшением длины волны за счет увеличения частоты тока. Чем больше частота тока, тем более неравномерна теплогенерация по сечению тела, обусловливающая перегрев поверхности тела по сравнению с его центром. Ферромагнетики при температурах ниже точки Кюри в значительно большей степени склонны к неравномерности теплогенерации, чем парамагнетики. Изменение температуры при нагреве тела вызывает непрерывное изменение удельного сопротивления и магнитной проницаемости, вследствие чего изменяются магнитное поле и условия теплогенерации. Практически это обычно приводит к увеличению плотности тока у поверхности тела и к интенсификации теплогенерации в этом слое. Если поставлена задача минимизировать время нагрева массивного тела, то частота тока должна быть тем меньше, чем больше диаметр тела и меньше его теплопроводность. [c.239]

Постоянная температура детектора по теплопроводности — обязательное условие его применения. Детектор обычно устанавливают в том же термостате, в котором помещена колонка (это делают в большинстве приборов), или в отдельном термостате, температура которого может быть установлена в зависимости от состава анализируемых смесей. Основное условие при этом температура детектора и подводящих линий не должна быть ниже температуры колонки, что гарантирует от конденсации компонентов анализируемой смеси. Она может быть несколько ниже точки кипения наиболее конденсирующегося (тяжелого) компонента пробы, поскольку на выходе из хроматографической колонки всегда имеют дело с разбавленными газами, а следовательно, с парциальными давлениями значительно ниже атмосферного, что снижает температуру их конденсации. [c.69]

Как уже упоминалось, при проведении ТГХ дозатор должен быть как можно более охлажденным. В то время как при изотермической ГХ дозатор должен иметь температуру, более высокую, чем нижний предел интервала кипения исследуемой смеси, в ТГХ в крайних случаях он может нагреваться до температуры, которая на 150 С ниже точки кипения самой высококипящей фракции образца, если соблюдаются следующие условия а) образец должен иметь минимально возможный объем, менее 1 мкл б) при внесении образца не должно происходить его охлаждения в системе должна быть обеспечена хорошая теплопроводность и теплоемкость в) система должна быть химически инертной (поверхности должны быть чистыми, каталитически неактивными обычно они состоят из окиси титана или кварца с наполнителями, повышающими теплоемкость) [c.303]

КИЙ гелий внезапно перестает кипеть, так как при очень высокой теплопроводности пузырьки не образуются и все испарение идет с поверхности. Наиболее удивительная особенность .-перехода состоит в том, что это явление сопровождается переходом к состоянию полной упорядоченности в веществе, остающемся жидкостью. Из диаграммы s — Т (см. рис. 62) видно, что ниже >.-точки энтропия уменьшается чрезвычайно быстро, НеП имеет такую же высокую упорядоченность, как кристалл твердого гелия. Явления, связанные с .-переходом и определяемые квантовыми эффектами, ведут к появлению ряда аномалий. [c.137]

Что касается теплопроводности решетки, то ее величина тем меньше, чем ниже частота тепловых колебаний решетки. Как и для любого резонатора, частота будет тем меньше, чем больше масса резонатора (и это указывает на то, что выгодны тяжелые атомы) и чем слабее упругая связь между атомами. [c.41]

Если острие с несущим его устройством необходимо охлаждать до 100 К или ниже, то между нитью, несущей острие, и стенками охлаждающей бани помещают в качестве термического барьера (рис. 8) сплав для контроля телшературы. Это делается потому, что для чистых металлов не только теплопроводность и электропроводность, но и скорости их изменения с температурой становятся очень большими при низких температурах, так что малые изменения силы тока могут вызывать внезапные большие изменения температуры. [c.190]

Температуру ниже точки замерзания воды можно получить, пользуясь охладительными смесями, в которых охладителями являются водные растворы солей [см. примечание 17, стр. 190]. Их приготовляют из снега или льда. Размельчать лед экономнее всего в больших деревянных ступках с помощью толкушек из твердого дерева или в мельницах для льда. Куски льда должны быть величиной с грецкий орех. Перед засыпкой смеси дают стечь воде. Для хранения охладительных смесей очень удобны вследствие малой теплопроводности деревянные ведра и чаны. [c.37]

Природа инертного газа, содержащегося в исходной смеси-влияет главным образом ма и и 7. Если азот заменить углекислым газом, теплоемкость которого больше, а теплопроводность меньше, то скорость горения уменьшается [391. Если азот заменить аргоном, теплоемкость которого гораздо ниже, то скорость горения возрастает [69]. Замена аргона гелием еще больше увеличивает скорость горения (гл. IX, раздел 6). Это находится в качественном согласии с большей теплопроводностью гелия. Данные показывают, однако, что увеличение скорости горения отнюдь не пропорционально увеличению теплопроводности смеси, а значительно слабее. Поэтому приходится предположить для гелиевых смесей или более высокую температуру воспламенения, или большее значение Хь, или то и другое одновременно. Это не представляется неразумным с точки зрения кинетики, так как 7,- должна быть тем выше, чем ниже местная концентрация активных центров, т. е. чем выше коэфициент диффузии по той же причине скорость реакции в любом слое йх уменьшится и толщина зоны пламени [c.211]

В эти суммарные коэффициенты входят отдельные компоненты, перечисленные в разделе 111.3 и определяемые аналогичными зависимостями. Однако то обстоятельство, что теплота в зернистом слое в отличие от вещества распространяется как через жидкую, так и через твердую фазу, приводит к существенному нарушению подобия коэффициентов диффузии и теплопроводности в области малых критериев Рейнольдса. Как будет показано ниже, при Кеэ < 20 составляющая переноса теплоты за счет процессов молекулярной теплопроводности обеих фаз на порядок больше, чем конвективная составляющая. [c.112]

В инжекционных горелках для смешения топлива с воздухом используется инжекционное действие газа, быстро вытекающего из сопла в смеситель. В промышленных печах чаще используются горелки среднего давления с давлением газообразного топлива 1,3—3 ama. В этих горелках инжектируется 80—100% воздуха, необходимого для горения (в соответствии с требуемой длиной пламени). Так как в камеру сгорания поступает хорошо подготовленная смесь газа с воздухом, то она быстро сгорает с образованием короткого и несветящегося пламени. Пламя можно получить еще более коротким или вообще устранить его путем пропускания смеси газа и воздуха через узкие отверстия или щели керамической вставки у устья горелки. Поверхность керамической вставки со стороны печи раскалена до высокой температуры, при которой смесь очень быстро сгорает. Газ горит только вблизи поверхности керамической вставки, так как теплопроводность этого материала настолько мала, что смеси, протекающей через щели со скоростью большей, чем скорость распространения пламени (в результате чего не может произойти проскока пламени в смесительную камеру), достаточно, чтобы охладить щели до температуры ниже температуры воспламенения. Оба типа этих горелок приведены на рис. А, Б. У некоторых новейших типов этих горелок используется пористый керамический материал, в котором поры выполняют функцию отверстий. [c.40]

Одним из таких способов является воздушное охлаждение. Несмотря на то, что воздух в сравнении с водой является плохим теплоносителем (при ii = 20° его теплоемкость примерно в 4 раза, а теплопроводность в 2,4 раза ниже воды), конструкции ABO и схемы обвязки в технологических линиях позволяют эффективно применять их вместо теплообменников с водяным охлаждением. Однако системы с ABO будут эффективны только в том случае, если 75—90% общей тепловой нагрузки может [c.8]

Для получения токов смещения такой величины, которая обеспечивает необходимую интенсивность теплогенерации, к контактным поверхностям нагреваемого тела с помощ,ью так называемых рабочих конденсаторов подводится такая разность потенциалов, которая, обеспечивая достаточную напряженность электрического поля в диэлектрике,-не приводит к электрическому пробою в нагреваемом материале. Для этого рабочее напряжение принимают обычно в 1,5—2 раза ниже, чем напряжение пробоя. Так как последнее зависит ет свойств материала, способа его укладки, отсутствия или величины воздушного зазора на высокой стороне конденсатора, то величина допустимого напряжения поля есть величина переменная, колеблющаяся в пределах 1—6 кВ/см. Общие соображения могут быть высказаны в отношении частоты тока. До значения 300 МГц длина волны превосходит 1 м, что обеспечивает равномерный нагрев диэлектрика вне зависимости от его теплопроводности. При дальнейшем уменьшении длины волны, если она становится соизмеримой с толщиной нагреваемого тела, будет происходить поверхностный нагрев тела и выравнивание температуры будет зависеть от теплопроводности. [c.215]

Гелий в жидком состоянии образует две разновидности гелий и гелий II. Гелий I существует при температурах выше 2,172 К, а гелий II — при температурах ниже этой точки. Переход модификации I в II сопровождается аномалиями в ходе теплоемкости и других свойств. Гелий II — удивительное вещество он сверхтекуч— его вязкость в 10 раз меньше вязкости водорода в газообразном состоянии, теплопроводность в 3-10 раз больше, чем у гелия I. В результате слабовыраженных сил межатомного взаимодействия гелий остается жидким при столь низких температурах (около 2 К), при которых межатомные расстояния сравнимы с длиной волны де Бройля. Поэтому гелий следует квантовым законам ( квантовая жидкость ), ведет себя иначе, чем обычные жидкости. [c.198]

Гелий — вещество, в котором решающую роль играют квантовые эффекты. При атмосферном давлении он может находиться в жидком состоянии при температуре ниже 4,22 К. Гелий является единственным в природе веществом, которое при обычных давлениях не переходит в твердое состояние вплоть до нуля Кельвина. Это свойство гелия связано с очень слабым взаимодействием атомов. В твердом состоянии гелий может находиться только под давлением. Так, для получения твердого гелия при температуре 27 К требуется давление примерно 10 Па. При температуре 2 172 К и давлении насыщенных паров 5,-10 Па в жидком гелии происходит фазовый переход второго рода, сопровождающийся резким изменением теплоемкости, теплопроводности, вязкости и других свойств. График температурной зависимости теплоемкости жидкого гелия в окрестности этой температуры напоминает греческую букву Я (рис. 6.10). Температура, равная 2,172 К, называется Х-точкой. Состояние гелия выше температуры 2,172 К называется гелием-1, ниже ее — гелием-П. [c.164]

Твердое состояние устойчиво для гелия лишь под давлением не ниже 2,5 МПа. При охлаждении до —271 "С под более низким давлением жидкий гелий переходит из обычной своей формы (т. н. гелий I) в другую модификацию (т. н. гелий И). Если гелий 1 по свойствам подобен прочим сжиженным газам, то свойства гелия II совершенно необычны. Так, он обладает сверхтекучестью, т. е. обнаруживает практически полное отсутствие вязкости, а теплопроводность его несравненно выше, чем даже у типичных металлов. [c.38]

Свойства сплавов самые разнообразные. Они зависят от состава сплава и его внутренней структуры (строения). Температура плавления сплавов обычно ниже, а прочность и твердость выше, чем у компонентов, образующих их. Например, сплав из 40% кадмия (темп. пл. 32Г С) и 60% висмута (темп. пл. 27Г С) плавится при 144° С. Сплав золота с серебром характеризуется очень большой твердостью, в то время как сами металлы сравнительно мягкие. Сплавы обладают меньшей электро- и теплопроводностью, чем металлы, их образующие. [c.281]

При способе абсолютной калибровки постоянство температуры тока детектора весьма важно. Следует также учитывать, что если расчет хроматограммы ведут по высоте пик, то величина температурных отклонений супце-ственно сказывается на точности определений. Высота пик связана с временем выхода компонентов, величина же плош адей пик не зависит от времени выхода компонента из колонки. Постоянство температуры детектора по теплопроводности является основным условием получения воспроизводимых надежных результатов. Важно также, чтобы температура детектора и подводящих газопроводов не была ниже температуры колонки. Этим исключается конденсация анализируемых компонентов. [c.29]

На рис. 25 схематически изображены изменения величины и формы целого зерна через каждые 10 мин разваривания. Набухание зерна и уменьшение прочности ткани пограничных участков длятся примерно 20 мин. В этот период происходит повышение парового давления и соответственно температуры в разварнике до 120— 125°С. В следующие 10 мин, когда температура достигает 135— 140°С, растворяется крахмал в периферийных участках зерна,-и вокруг центральнъй его части образуется слой гидратированного крахмала. Спустя еще 10 мин, в течение которых температура повышается до 146—148°С, растворение и разрушение ткани несколько продвигаются к центру зерна. Так как теплопроводность крахмалистой полужидкой массы, окружающей твердую часть зерна, по-нижена то вода и тепло в центральные слои проникают медленно, поэтому процесс периодического разваривания целого зерна затягивается от 65 до 75 мин. [c.76]

Область ниже точки А соответствует сгоранию с ионижением давления и увеличением удельного объема, как это имеет место при распространении пла-люни теплопроводностью и диффузией.Скорость распространения волны горения для любой точки адиабаты Я так же, как для адиа-оаты простой ударной волны,оире-дс гяется по уравнению (20.5) произведением начального удель- [c.305]

Конденсация пара в присутствии неконденсирующихся газов. Если смесь конденсирующегося пара и несжимаемого в данных условиях газа привести в соприкосновение с поверхностью, температура которой ниже точки росы для данной смеси, то часть пара сконденсируется. При отсутствии явления капельной конденсации на охлаждающих поверхностях образуется сплошной слой конденсата, а непосредственно над слоем конденсата образуется слой смеси неконденси-рующегося газа и пара, причем концентрация пара в этом слое ниже, чем в основной массе смеси. Как указывает Льюис, благодаря разности парциальных упругостей пара в смеси и у поверхности пленки конденсата пар диффундирует из ядра потока через газовый слой к пленке конденсата и конденсируется на поверхности пленки. Таким образом, теплота конденсации и теплота перегрева переносится через слой кон денсата. Однако теплота конденсации не переносится через пленку газа (это возможно лишь при особых условиях, когда вследствие низкой температуры охлаждающей поверхности паро-газовая смесь охлаждается ниже точки росы еще в газовом слое, где и выделяется тогда теплота конденсации). По мере того как основная масса смеси проходит около холодной поверхности, смесь охлаждается, а выделяющаяся при этом теплота перегрева передается через слой газа, а затем, путем теплопроводности, через слой конденсата к стенке. Следовательно, скорость конденсации пара зависит от скорости его диффузии через пленку не-конденсирующегося газа и подчиняется законам диффузии, тогда как перенос теплоты перегрева подчиняется обычным законам теплопередачи. [c.211]

Свойства парафинов, церезинов и восковых композиций во многом определяются их фазовым состоянием, от которого зависят твердость, пластичность, оптические свойства, электро- и теплопроводность, прозрачность, осность кристаллов этих продуктов и их кристаллическая структура. Так, твердые углеводороды, находящиеся в высокотемпературной фазе, характеризуются пластичностью и способностью отдельных частиц слипаться при сжатии, а углеводороды в низкотемпературной фазе отличаются твердостью и хрупкостью. В работе [60] установлена связь электрической проводимости с фазовым состоянием и показано, что с повышением температуры изменяется кристаллическая структура твердых углеводородов, которая из ромбической переходит в гексагональную. В зависимости от фазы изменяется и осность кристаллов ниже температуры затвердевания кристаллы парафинов являются оптически положительными одноосными, ниже точки перехода кристаллы становятся оптически положительными двуосными. С фазовым состоянием связана прозрачность твердых углеводородов, которая отмечается при температурах между точками плавления и перехода и исчезает при дальнейшем охлаждении. Твердые фазы различаются также спектральными характеристиками и оптическими свойствами. [c.42]

Для проверки этой гипотезы Радосевич и Вильямс сравнили теплопроводность МЬСо,9в в сверхпроводящем и нормальном состояниях. Если теплоперенос осуществляется в основном электронами, то переход в сверхпроводящее состояние приводит к понижению теплопроводности, потому что электроны проводимости объединяются в куперовские пары. Такое уменьшение X наблюдается для большинства сверхпроводников. Оказалось, что для ЫЬСо.ое решеточная теплопроводность ниже Т е возрастает, что свидетельствует об уменьшении фонон-электронного рассеяния. Таким образом, этот результат подтверждает, что в карбидах фононы рассеиваются главным образом электронами проводимости, хотя зависимость Р и не наблюдается (рис. 101). Дополнительное подтверждение необычайно сильного электрон-фононного взаимодей- [c.196]

Оба манометра содержат тонкую проволоку, помещенную в вакууме и нагреваемую электрическим током. Пирани [17] применял проволоку из металла с большим температурным коэффициентом сопротивления, включая ее в цепь моста Уитстона. Термонариы] манометр представляет собой чувствительную термопару, прикрепленную к нагреваемой проволоке. Оба манометра пе являются абсолютными. Верхний предел рабочего диапазона давлений определяется теплопроводностью газа, которая становится почти постоянной при давлении около 1 мм Нд и выше. Манометр сопротивления впервые был рассчитан на удовлетворительную работу нри давлении до 3 мм Нд. Нижнего предела теоретически нет однако на практике измерять давления ниже 10 мм Hg такими приборами трудно. Это объясняется несколькими причинами. Тепло от нагрето проволоки отводится через газ за счет тенлонроводпости онор и путем излучения всякое изменение теплопроводности соединений тонкой проволоки с ее опорой будет изменять градуировку По мере того как понижается давление, тепловые потери от молекулярного переноса уменьшаются, тогда как потери на излучение остаются почти неизменными (см. гл. I, п. 7). Дюмонд и Пикельс [c.119]

Чистый никель ведет себя так же, как и медь, потому что температура его плавления выше, хотя теплопроводность ниже. Сплавы никеля режутся лучше, некоторые из них требуют предварительного подогрева, в то время как железоникелевые и никелевомарганцовые сплавы можно резать без подогрева. Кислородно-флюсовая резка применяется для разделки скрапа на габаритные куски, когда механическая резка обходится слишком дорого. [c.620]

Почти одновременно с намагничением изменяются и другие свойства вещества удельная теплоемкость, электрическое сопротивление, коэфициент Томсона, теплопроводность, упругость и тепловое расширение. Эти свойства рассмотрены Герлахом [63]. Электрическое сопротивление никеля, например, показывает только незначительное изменение наклона кривой в точке Кюри, но температурный коэфициент сопротивления дает острый пик. К сожалению, температурный коэфициент сопротивления сплавов достигает максимума немного ниже точки Кюри [64а, 646] и не всегда является надежным показателем для магнитных измерений. Уникальный метод определения точки Кюри был предложен Брайянтом и Веббом [65]. Он основывается на том факте, что высокочастотное сопротивление ферромагнитного проводника является функцией его проницаемости. Этот метод не требует специальной печки и дает возможность производить непрерывные наблюдения над изменениями проницаемости при различных температурах. Ограничения этого метода заключаются в том, что он не допускает измерений в очень широком диапазоне плотности потока кроме того, образец должен быть приготовлен в виде проволочки или длинной ленты. Сопротивление образца примерно при 400 kHz в секунду измеряется посредством высокочастотного моста сопротивлений или методом сравнения сопротивлений [66]. Высокочастотное сопротивление резко падает в точке Кюри. [c.26]

Обозначим через а радиус нити, через Ь радиус сосуда, в котором производится опыт, через х расстояние от данного поперечного сечения нити до капли, через х/ теплопроводность материала нити, через t разность температуры нити и среды. Если принять в первом приближении, что в каждом поперечном сечении нити температура постоянна по всему сечению tonравда-ние этому предположению приведено ниже), то дифференциальное уравнение стационарного переноса тепла по нити с одновременным притоком тепла от среды к нити принимает простую форму [c.26]

Еще более эффективно использование неучастия Не во внугреннем тепловом потоке, посредством которого, как указывалось выше, осуществляется очень высокая теплопроводность Не II. В приборе Лейна, Нира и др., изображенном на рис. 41, оба сосуда В тя. С заполнены гелием ниже точки превращения. Внутренний сосуд оканчивается узким капилляром К, к которому припаяна более широкая трубка Т для отбирания проб. При нагревании сосуда В электрическим нагревателем Н сверхтекучий гелий течет к более высокой температуре, тогда как нормальный гелий [c.108]

Еще более эффективно использование неучастия Не во внутреннем тепловом потоке, посредством которого, как указывалось выше, осуществляется очень высокая теплопроводность гелия II. В приборе Лейна, Нира и др. [287], изображенном на рис. 33, оба сосуда В и С заполнены гелием ниже точки превращения. Внутренний сосуд оканчивается узким капилляром 1, к которому припаяна более широкая трубка Т для отбирания проб. При нагревании сосуда В электрическим нагревателем Н сверхтекучий гелий течет к более высокой температуре, тогда как нормальный гелий течет к более холодному месту, увлёкая Не . Поэтому последний концентрируется у поверхности в капилляре. После нагревания в течение 10 минут испарившийся из капилляра гелий был обогащен изотопом Не в 130 раз, причем в пар перешла половина всего его количества, содержавшегося в сосуде В. Этот результат был получен при 2,01° К. [c.103]

Вопрос этот был решен экспериментами Кеезома и Клузиуса [51], которые исследовали, как меняется температура перехода жидкий гелий I—жидкий гелий II с увеличением давления, использовав прибор, в котором они ранее измеряли теплоемкость жидкого гелия. Калориметр наполнялся жидким гелием, сначала под давлением его насыщеннь1х паров, потом при повышенных давлениях. Гелиевая ванна криостата поддерживалась нри постоянной температуре ниже точки перехода, а в вакуумное пространство вводилось некоторое количество газа для создания теплопроводности. Температура, при которой происходило превращение, определялась из графика сопротивление бронзового термометра— время при непрерывном медленном охлаждении калориметра. В табл. 87 приведены результаты исследования. Температура дана по шкале 1929 г. [c.258]

Температура нагрева газа повышается с увеличениеи интенсивности обдува дуги, но при этом необходимо уменьшить диаметр трубы, в которой горит дуга, что связано с усилением отвода тепла к стенкам. В этих условиях керамические огнеупорные материалы разрушаются (под действием высокой температуры) и требуются материалы с высокой теплопроводностью. Охлаждая тонкую теплопроводную стенку снаружи водой, можно даже при 0оль-1ИХ тепловых потоках поддерживать температуру внутренней поверхности стенки ниже точки плавления материала. [c.17]

Механизм. Когда смесь конденсирующихся паров с неконден-сирующимся газом приводится в соприкосновение с поверхностью, температура которой ниже точки росы, происходит частичная конденсация. При отсутствии капельной конденсации на охлаждающей поверхности собирается слой конденсата, в непосредственном соседстве с. которым располагается пограничный слой смеси неконденсирующегося газа и пара концентрация пара в пограничном газовом слое ниже, чем в основной массе смеси. Как выяснил Льюис [68], вследствие раз1Ности парциальных давлений пара в основной массе смеси и на поверхности раздела газ — жидкая пленка, пар из основного объема диффундирует через газовый пограничный слой и превращается в жидкость на поверхность раздела. Таким образом, скрытая теплота конденсации и физическое тепло, теряемое паром, передаются через слой конденсата. Однако скрытое тепло не проходит через газовый пограничный слой в тех случаях, когда при очень холодной поверхности температура в газовом пограничном слое оказывается равной точке росы, вызывая его затуманивание . По мере протекания вдоль охлаждающей поверхности основная масса смеси остывает и физическое тепло путем конвекции и теплопроводности передается через газовый пограничный слой, откуда, пройдя через слой конденсата и металлическую стенку, передается охлаждающей среде. Таким образом, скорость конденсации обычно определяется законами диффузии пара через пограничный слой неконденсирующегося газа, тогда как перенос физического тепла происходит по обычным законам теплообмена — теплопроводностью и конвекцией. [c.481]

Исследования показывают, что макрофизические свойства вещества (например, поверхностное натяжение, вязкость, теплопроводность) только косвенно зависят от структуры молекулы (лишь в той степени, в какой структура влияет на массу, объем, форму, поляризуемость и дипольный момент молекулы). Непосредственное влияние на макрофизические свойства вещества оказывают перечисленные свойства молекулы, а поскольку некоторые из них являются аддитивными величинами, то, следовательно, можно сделать вывод о возможности косвенного аддитивного определения макрофизических свойств вещества. Примеры таких расчетов будут приведены ниже. [c.76]

В случае процессов, протекаюших в пламени, обратная теплопроводность осуществляется непосредственно через реагирующую газовую смесь, а не через катализатор. (Здесь имеет значение также и обратная диффузия свободных радикалов.) Если обратная теплопроводность не достаточно интенсивна, то темпе-рг1тура холодного газа, поступающего в реакционную зону, оказывается ниже температуры воспламенения и он выдувает пламя. [c.165]

Рис. 5.3 иллюстрирует режимы кипения для жидкого анота жидкий метан ведет себя так же. Когда жидкий азот растекается по основанию, имеющему температуру 20°С ( Т 210 С), значение скорости выкипания должно приблизительно равняться 0,1 кг/(с м ). Однако основание охлаждается, температура его снижается, а вместе с ней уменьшается и тепловой поток, который достигнет минимума в точке Лейденфроста, когда основание замерзнет (в данном случае приблизительно при -170 °С). Если основание охладится до температуры ниже этой точки, тепловой поток будет возрастать до максимального значения, когда температура достигнет приблизительно -180 °С. Реальную температуру основания определяют исходя из его теплопроводности или, если основание - жидкость, конвективной теплопроводности.

Теплопроводность измеряется с помощью компенсационных приборов, работающих на принципе мостика Уинстона. Теплопроводность СО2 составляет 60% теплопроводности воздуха, в то время как теплопроводность СО лишь не намното ниже теплопроводности воздуха. К сожалению, теплопроводность оксида серы (IV) составляет лишь треть от теплопроводности воздуха таким образом, если дымовые газы содержат неоколько процентов ЗОг (при сжигании сернистого топлива), то измеренное содержание СО2 будет значительно выше, чем оно было бы в отсутствие оксида серы. [c.75]

Андерсен [261, который провел обширные исследования влияния давления на термические характеристики полимеров, отмечает, что теплоемкость очень медленно падает с ростом давления в стеклообразном состоянии. То же самое справедливо и для расплавов полимеров. Конечно, если давление вызывает температурные переходы, Ср изменяется заметно падает при застекловывании и сильно возрастает и затем снижается при кристаллизации. Таким образом, при переработке полимеров можно ожидать существенного влияния давления на Ср при температурах среды несколько выше Tg и но не ниже этих температур. Для практических целей можно считать, что Ср от давления не зависит, медленно меняется при температурах ниже и Гт и в расплаве (15—30 % на 100 С), сильно возрастает при плавлении (в 5—10 раз) и скачкообразно возрастает приблизительно на 10 % при переходе через температуру стеклования. В табл. 5.1 для ряда промышленных полимеров приведены значения Ср при комнатной температуре, а также значения плотности, коэффициентов теплопроводности и термический коэффициент линейного расширения. [c.128]

Если горизонтальный слой жидкости сильно подогреть снизу, то между нижней и верхней поверхностями возникает разность температур А7= Г) - > О (рис. 18.5,а). При малой разности температур А Г, ниже некоторого критического значения АГ р, подводимое снизу тепло распространяется вверх путем теплопроводности и жидкость остается неподвижной. При разности температур выше критической аГ> АГ -р в жидкости начинается конвекция холодная жидкость опускается вниз, а нафетая поднимается вверх. Распределение этих двух противоположно направленных потоков оказывается самоорганизованным (рис. 18.5,а), в результате чего возникает система правильных шестиугольных ячеек (рис. 18.5,6). [c.377]

Как правило, не удается найти какой-либо регулярный характер этой зависимости даже для близких по составу соединений. Например, в то время как по отношению к ССЦ достигается рекордная чувствительность, чувствительность к аналогичному соединению, в котором два атома хлора заменены на атомы фтора (С02р2), в 10 раз ниже и находится на уровне чувствительности детектора по теплопроводности. [c.63]

Согласно зонной теории, у металлов валентная зона перекрывается с зоной проводимости, небольшое число высокоподвижных электронов, находящихся в ней,. обеспечивает электронную проводимость металлов.уУ титана, циркония и гафния валентная зона ( -подуровень) не заполнена электронами полностью, вследствие этого s-электроны проводимости могут переходить в валентную зону. Поэтому электропроводность титана значительно ниже электропроводности меди (от1 0,03сгси), У которой валентная зона заполнена полностью, и s-электроны не могут в ней находиться. То же самое можно сказать и о теплопроводности, так как она обусловлена в основном [c.211]

Вскоре Д. Аллен, Р. Пейерлс и М. Аддин в Кембридже установили, что понятие теплопроводности в обычном смысле как отношения теплового потока к градиенту температуры в гелии II теряет смысл. Оказалось, что величина теплового потока зависит не только от градиента температуры, но и от размеров прибора, с помощью которого производятся измерения. Для капилляра заданного диаметра, в котором находится гелий, при постоянном градиенте температуры теплопроводность гелия при охлаждении ниже Х-точки резко возрастает, достигая максимума при 2 К, и затем снова падает при дальнейшем понижении температуры. [c.235]

Расчет температуры вос-пла.менення возможен в то.м случае, когда известен коэффициент теплопередачи а. Он легко может быть вычислен, если отвод тепла от внутренних слоев реакционной смеси к стенке осуществляется путем теплопроводности. Соответствующий расчет выполнен Д. А. Франк-Каменецким. Ниже приводятся схема и результаты расчета. [c.451]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология