Методы измерения высоких давлений Единицы давления

МЕТОДЫ ИЗМЕРЕНИЯ ВЫСОКИХ ДАВЛЕНИЙ ЕДИНИЦЫ ДАВЛЕНИЯ [c.73]

Разделим обсуждение р—V— Г-измерений при высоких давлениях на четыре части. К первой части относятся прямые измерения р, V и Т. Следует отметить, что в отличие от измерений при низких давлениях при высоких давлениях относительные методы почти не применялись, вероятно, из-за сложности постановки эксперимента. Кроме того, число вариантов различных методов для измерений при высоких давлениях меньше, чем для измерений при низких давлениях. Во второй части этого раздела описываются методы последовательного расширения, а в третьей и четвертой частях — соответственно расчет вириальных коэффициентов из экспериментальных данных и система относительных единиц (единиц Амага), часто используемых в р—V—Г-измерениях при высоких давлениях. [c.95]

На основании анализа возможных причин отклонений от термодинамического равновесия в пламени можно сделать следующее заключение 1) отличие реального состава продуктов сгорания от расчетного и охлаждение пламени могут не препятствовать установлению локального равновесия в единице объема газа и получению достоверных экспериментальных температур, но значения их будут меньше расчетных 2) при обычном и повышенных давлениях процесс изл учениЯ также может не препятствовать установлению равновесия и получению достоверных экспериментальных значений температур 3) наличие хемилюминесценции, аномально высоких значений энергии электронного возбуждения и энергии колебательного движения, а также процесса излучения при разрежении в зависимости от степени эффекта и используемого экспериментатором метода измерения (без соответствующих поправок) может привести к значительным ошибкам при измерении температур. Поэтому экспериментальные измерения температур желательно проводить двумя независимыми методами или полученные экспериментальные значения сравнивать с расчетными при условиях горения, близких к адиабатическим. [c.32]

Вначале проводят опыт при 35 °С, когда вся установка находится при одной температуре. Эти данные необходимы для обработки результатов, полученных при более высоких температурах. Измерения, как уже было указано, состоят в установлении зависимости между давлением и объемом системы (при постоянной температуре), выраженной в единицах длины сильфона. Затем повышают температуру сосуда 1 до 100 °С и проводят те же измерения, поддерживая сосуд с сильфоном при 35 °С. Измерения проводят и при других температурах, а затем вновь термостатируют всю систему при 35 °С и повторяют измерения с целью проверить герметичность системы и постоянство в ней количества вещества. Так как это количество неизвестно, то необходимы дополнительные реперные данные, т. е. сведения о мольных объемах исследуемого вещества при умеренно высоких давлениях и 35 °С. Обладая такими данными можно вычислить и массу и объем газа, находящегося в пьезометре путем аппроксимации методом наименьших квадратов, проводя измерения в той области давлений, где справедливы эти данные. [c.346]

Известно, что среднее время пребывания твердых частиц в неподвижном псевдоожиженном слое (время удержания) примерно пропорционально перепаду давления в единице толщины слоя однако эта зависимость не учитывает распределения твердых частиц внутри слоя. В то же время неравномерное распределение частиц при каталитических реакциях может вызвать высокий расход катализатора, низкую конверсию, чрезмерную интенсификацию побочных реакций, понижение коэффициента полезного действия установки и т. д. Время удержания твердых частиц в псевдоожиженном слое можно определить путем измерения перепада давления, но этот метод недостаточно точен, поскольку значительная часть энергии газового потока расходуется на ускорение движения частиц и преодоление трения. Скорость перемещения частиц в реакционном пространстве является важной переменной, характеризующей протекание каталитических реакций. Однако определение этого параметра в условиях переноса катализатора представляет значительные трудности, если нет возможности непосредственно Измерить время удержания катализатора и установить его распределение в слое. [c.235]

Степень диссоциации, по Аррениусу, не может быть больше единицы и меньше нуля и не должна зависеть от метода ее определения. Однако опыты показали, что для многих электролитов при увеличении их концентрации степень диссоциации, найденная из данных измерения электропроводности, существенно отличается от ее значения при определении другими методами измерением электродвижущих сил, определением понижения температуры замерзания, осмотического давления растворов и т. д. Разница превышает возможные ошибки опыта, увеличивается по мере возрастания концентрации, а в области высоких концентраций степень диссоциации становится больше единицы. Такое значение степени диссоциации не может иметь того физического смысла, который следует из теории Аррениуса. Вычисляемые по теории Аррениуса константы диссоциации сильных электролитов резко изменяются с концентрацией, т.е. не являются константами. Вопреки предположениям Аррениуса о существовании в растворах равновесия между диссоциированными и недиссоциированными молекулами, даже в концентрированных растворах солей современными спектральными методами комбинационного рассеяния не удалось обнаружить линий и полос, которые можно было бы приписать недиссоциированным молекулам. [c.138]

При испытаниях на безнасосной лабораторной установке масло продавливают через образец фильтрующего материала сжатым воздухом или азотом. Ранее для измерения количества масла, прошедшего через фильтрующий материал в единицу времени, применяли объемный способ, однако в настоящее время распространяется метод синхронной автоматической регистрации количества масла, давления перед фильтрующим материалом и времени фильтрования [76]. При этом методе, обладающем высокой точностью, перечисленные параметры измеряют соответственно датчиком количества масла (рычаг с тензометрическим устройством, фикси-рующ им его пе ремещение), датчиком давления и отметчиком времени, показания которых регистрируются осциллографом. [c.198]

В 1960 г. проведены измерения давления пара твердого тория методом Лэнгмюра [562]. Испарение велось с поверхности цилиндров из тория, полученного разложением ТЬЛ4 в высоком вакууме. Нагревание осуществлялось током высокой частоты. Скорость испарения определялась по потере веса образца и по количеству конденсата колориметрически. Из равенства скоростей иснарения со сплошного и насверленного цплиндров авторы заключили, что коэффициент а для тория равен единице. [c.245]

Рассмотренный в предыдущем разделе метод тепловой десорбции , предложенный Нельсоном и Эггертсеном, одинаково пригодный как для нёпористых, так и для пористых твердых тел, дает очень близкие к статическому методу результаты. С этой точки зрения он должен быть наиболее подходящим для измерения изотерм адсорбции на пористых адсорбентах с целью определения характера пористости структуры. К сожалению, с помощью этого метода невозможно измерить полную изотерму адсорбции, так как при концентрациях адсорбата выше 30% чувствительность катарометра снижается, а с приближением к 100% полностью теряется Между тем, именно область высоких парциальных давлений особенно важна для изучения пористой структуры большинства твердых тел. Однако Нельсон и Эггертсен использовали лишь одну возможность вариации p/ps адсорбата, изменяя состав газовой смеси при постоянном ее давлении, близком к атмосферному. Хелли указал на другую возможность, заключающуюся в изменении общего давления смеси при постоянном его составе. Именно эта возможность дает наиболее удобный метод для измерения полной изотермы адсорбции до относительных давлений p/,ps, близких к единице. Согласно закону Дальтона, парциальное давление Рд адсорбата в газовой смеси равно [c.208]