Метод качания колебания

Взвешивание с точностью до 0,0001 г- Метод качаний. По этому методу взвешивае мое тело уравновешивают при помощи гирь и рейтера до третьего знака, а четвертый знак, т. е. десятые доли миллиграмма, находят, наблюдая за колебаниями стрелки. Для этого предварительно определяют цену деления шкалы весов три данной нагрузке. Предположим, что весы недогружены в пределах 0,001 г. Определяют точку равновесия (нулевую точку) , как было указано выше. Если за О считать крайнее правое деление шкалы, тогда щКщ (по — нулевая точка). Затем весы перегружают на 1 мг, передвигая рейтер слева направо, и вновь определяют точку равновесия Пг. В этом случае И2> о- Если считать, что отклонение стрелки весов прямо пропорционально грузу, то можно оказать, что груз в 1 мг отклонит стрелку на Лг— 1 делений. Отсюда находим пену одного деления (5), составляя пропорцию [c.366]

В современных призменных весах имеются успокоители колебаний стрелки весов — демпферы. В демпферных весах за нулевую точку и точку равновесия принимают деление шкалы, против которого останавливается стрелка. У весов, которые не имеют демпферов, эти точки определяют методом качаний. Этот метод основан на измерении 3—5 последовательных отклонений стрелки. Первые 2—3 колебания после включения весов не принимают во внимание, а последующие 5 отклонений стрелки в одну и другую сторону фиксируют с точностью до десятых долей по шкале. Нулевую точку рассчитывают, например, следующим образом. [c.146]

Однако наиболее точные результаты измерения твердости получают на маятниковых приборах по методу затухания колебаний маятника, опирающегося при своем качании на поверхность пленки. Твердость покрытий измеряют количественно на маятниковых приборах МЭ-3 (рис. 31) при 20—200°С лли М-3 (рис. 32) при 20 1°С в условных единицах, соответствующих отношению времени затухания колебаний маятника, установленного на лакокрасочной пленке, ко времени затухания колебаний того же маятника, установленного на пластинке из фотостекла. [c.183]

Нулевая отметка - это среднее арифметическое показаний отклонений стрелки от положения равновесия, наблюдаемых при качаниях ненагруженных весов. Нулевую отметку проверяют перед каждым взвешиванием и определяют ее методом качаний, основанным на измерении 3-5 последовательных отклонений стрелки в одну и другую сторону. Первые 2-3 колебания после осторожного опускания коромысла арретиром не принимают во внимание, а последующие отклонения стрелки записывают. Например, получены отклонения стрелки влево 5,6 5,8 и 5,9 (рис. 68). Среднее значение 17,3 3 = 5,8. Отклонения вправо составили 14,9 и 14,7. Среднее значение 29,6 2 = 14,8. Тогда нулевая отметка равна 1/2(5,8 + 14,8) = 10,3. Для проверки полученного результата повторяют определение положения нулевой отметки три раза, каждый раз опуская коромысло весов при помощи арретира, а затем поднимая его. [c.125]

Для определения параметров решетки нет необходимости осуществлять полное вращение кристалла на 360°. Для получения слоевых лини достаточно кристалл колебать на 15— 20°. Это значительно сократит экспозицию и ускорит работу. Такой метод съемки называется методом колебаний, или качаний. [c.110]

Следует отметить, что при обычных аналитических работах определение нулевой точки (а также точки равновесия) можно значительно упростить, если пользоваться методом коротких качаний. Этот метод основан на том, что если стрелка весов при своих колебаниях отклоняется от среднего деления шкалы не более чем на 4 деления, то затухание колебаний становится настолько незначительным, что может во внимание не приниматься. Поэтому можно нулевую точку с достаточной точностью определить, сделав только два отсчета (один при отклонении вправо, другой—влево) и взяв из полученных величин среднее. [c.29]

Однако так же, как порошковый метод утрачивает свою силу при низкой симметрии, метод вращения не пригоден при слишком больших элементарных ячейках. Отражения на каждой слоевой линии располагаются так тесно, что зачастую они перекрываются и разделить их оказывается невозможно. Эту трудность можно отчасти преодолеть, если не вращать кристалл на 360°, а только разрешить ему осциллировать в небольшом интервале углов, например поворачиваться на 5 или 15°. При этом слоевые линии содержат незначительное число пятен, так как в отражающее положение попадает меньше наборов плоскостей. На рис. 6.16 с рентгенограммой вращения сопоставлена рентгенограмма качания, полученная для 15°. Даже при небольшом угле колебания здесь все же существует возможность перекрывания некоторых отражений, и было бы гораздо удобнее, если бы в каком-нибудь методе это предотвращалось. [c.133]

Метод коротких качаний. Если амплитуда колебаний мала (от одного до трех делений по обе стороны от среднего), разница между последовательными качаниями незначительна. В этом случае среднее арифметическое последовательных отклонений стрелки влево и вправо приближается к точке равновесия. Поэтому делают два замера и берут среднее из них. Такой прием существенно экономит время. Определять ли массу непосредственно с точностью до 0,1 мг или рассчитывать последнюю цифру результата по чувствительности весов, дело выбора аналитика зная чувствительность весов, взвешивание прямым методом можно выполнить очень быстро. [c.305]

Иногда удается, используя метод изотопического замещения, отличить в одном и том же спектре полосы трансляционного от полос вращательного движения. Так, например, некоторые полосы внешних колебаний в кристаллах НС1 по частоте меняются значительно больше, чем другие, при сравнении их с полосами в спектре D 1 эти полосы связаны с вращательными качаниями, поскольку моменты инерции D 1 и НС1 сильно различаются, тогда как нх массы отличаются ненамного [85а]. [c.302]

Определение твердости при помощи маятника. Этот метод также основан на принципе качания. Определяют продолжительность затухания колебаний маятника, закрепленного иа перекладине с одни.м или двумя стальными шариками, которые устанавливают на поверхности плоского горизонтального образца с испытуемой пленкой лакокрасочного материала. Такие приборы описаны рядо.м авторов " . [c.489]

Для наиболее точных работ принят метод чувствительного взвешивания, но для всех практических целей, за исключением случая, когда пользуются полумикрометодами, употребляется комбинация метода чувствительного взвешивания и метода равных качаний. Так, если весы отрегулированы на чувствительность 25 и отклонением от нуля можно пренебречь, 0,2 мг сместят положение покоя на 0,5 деления шкалы. Это означает, что если стрелка при колебаниях доходит до д делений с одной стороны, то с другой стороны это будет х 4- 1 или х . На этом основании правильное положение рейтера может быть найдено более быстро, чем методом последовательного приближения. Проследив за стрелкой, устанавливают неравенство колебаний. Так, три лишних деления налево покажут, что рейтер должен быть перемещен на 0,6 мг влево (шкалу для рейтера весом 5 мг лучше всего снабдить делениями от нуля по левую сторону от точки равновесия и до 10 — по правую сторону). Рекомендуется всегда ставить рейтер в положение, указанное этими приближениями, и испытывать таким образом их точность, так как может произойти ошибка в 0,1—0,2 мг или же взвешиваемый объект может оказаться гигроскопичным и увеличиться в весе. Эти преимущества [c.45]

В обычных аналитических работах вполне удовлетворительную точность дают взвешивания методом коротких качаний или методом одного отклонения . Первый метод основан на том, что при состоянии, близком к равновесию, качания становятся настолько короткими, что при однократном колебании стрелки-указателя нельзя заметить их замедления, и потому средняя точка одного качания соответствует точке равновесия. Колебания стрелки могут меняться от четырех делений обычной шкалы до самых коротких колебаний, которые еще можно заметить. Колебания от 1/2 до 2 делений шкалы достаточны, и обычно бывает удобным при определении равновесия считать центр шкалы средней точкой колебания. Обычная установка аналитических весов дает колебания в 5 делений на [c.34]

Если арретировать весы так, чтобы стрелка коромысла качалась в узких пределах, то возможно определить нулевую точку без записи качаний. В этом случае по существу видно, около какого деления происходят колебания стрелки. Этот метод взвешивания — метод коротких качаний требует некоторого навыка арретирования весов. [c.42]

Взвешивание с точностью до 0,0001 г. Таюте взвешивание проводят по методу качаний. По этому методу взвешииаемое тело уравновешивают при помощи рирь и рейтера до третьего знака, а четвертый нак, т. е, десятые доли миллиграмма, находят, наблюдая за колебаниями стрелки, Д,"я этого предварительно определяют цену деления шкалы весов при данной нагрузке. Предположим, что весы недогружены в пределах 0,001 г. Определяют точку равновесия недогруженных весов Я , как было указано выше. Если за О считать крайнее правое делен 1е шкалы, тогда ( о—нулевая точка). Затем весы [c.29]

Методы и схемы съемки рентгенограмм. Методы съемки с фотографической регистрацией. Существуют три принципиально различных метода рентгенографического анализа с фотографической регистрацией рентгеновского излучения, в двух из которых — методе порошка поликристаллического вещества и методе вращения монокристалла — используется монохроматическое, а в третьем — методе Лауэ — полихроматическое излучение. К разновидности метода вращения относится метод колебания или качания монокристалла. Кроме того, метод вращения и качания можно подразделить на два вида, в одном из которых съемка осуществляется на неподвижную, а в другом — на перемещающуюся пленку (метод развертки слоевых линий или рентгеногониометрический метод). [c.78]

В обычных аналитицеских работа1х вполне удовлетворительную точность дают взвешивания методом коротких качаний или методом одного отклонения Первый метод основан на том, что при состоянии, близком к равновесию, кача1ния становятся настолько короткими, что при однократном колебании стренки-указателя нельзя заметить их замедления, и потому средняя точка одного качания соответствует точке равновесия. Колебания стрелки могут меняться от четырех делений обычной шкалы до самых коротких колебаний, которые еще можно заметить. Колебания [c.36]

Идея зонда в общем виде не оригинальна, однако она не получила конкретного развития. Лишь в последнее время в связи с широким исследованием стабильных органических радикалов и в, частности, азотокисных появилась практическая возможность использовать эти радикалы в качестве зондов. Были определены энергии активации и предэкспоненты частот вращения азотокисных радикалов в различных полимерах энергии активации Е изменяются от 2 до 20 ккал моль, предэкспоненты Уо — от 10 до 10 сек в зависимости от природы полимера, степени его сшивания, кристалличности и т. д. Такие значения нредэкспонентов, а также линейная связь и lg V о (компенсационный эффект) показывают, что эти величины не являются истинными. Можно предположить, что энергии активации зависят от температуры 1. Тогда по формулам (12) можно найти истинные значения Е (Т), полагая, что Уо совпадает по порядку с частотой колебаний или вращательных качаний молекул (—сек ) это значение известно, например, из анализа дальнего крыла релеевской линии рассеяния света, ультраакустических измерений и т. д. Величины Е (Т) и (1Е Т) (1Т характеризуют интенсивность и кооперативность молекулярных движений оказывается также, что эффективные энергии активации вращения радикала совпадают с величинами, определенными методом ЯМР [c.439]

Определение потенциальных барьеров из данных о частотах вращательных качаний, очевидно, может существенно дополнить и уточнить данные, полученные другими методами. Обычно частоты вращательных качаний невелики и соответствующие им линии комбинационного рассеяния располагаются вблизи возбуждающей линии. Это обстоятельство облегчает отнесение наблюдаемых линий к вращательным качаниям, но значительно усложняет изучение спектров, так как рассматриваемые линии (в жидкостях) располагаются на крыле линии Релея. Кроме того, возрастают помехи из-за ореола возбуждающей линии и т. п. Практически в благоприятных случаях в жидкостях удается обнаруживать линии с частотами около 70—80 см [220]. В качестве примера на рис. 47 приведены схематически спектры четырех метилзамещен-ных бутанов, которые с точки зрения вращательных качаний аналогичны галоидопроизводным этана (роль атома галоида в метилзамещенных бутанах играет группа СНз). Как видно из рис. 47, в рассматриваемых молекулах наиболее низкочастотные линии значительно удалены от других линий, которые могут быть огнесены к обычным деформационным колебаниям. Поэтому отнесение линий в области 80—120 слг к вращательным качаниям представляется достаточно убедительным. В табл. 29 приведены измеренные частоты вращательных качаний и вычисленные с их помощью значения потенциальных [c.278]

Определение твердости методо.и. качания но Сварду. тpoй твo состоит нз дву.х скренлеш[ых. металлических колец диа.метром около 100 мм, расположенных параллельно друг другу на расстоянии примерно 25. члт. центр тяжести та-К01 о прибора смещен ниже геометрического центра колец. Если прибор поместить на абсолютно гладкую плоскую поверхность и слегка качнуть, он продолжает качаться со все уменьшающейся амплитудой. Естественно, что на мягкой поверхности колебания прибора затухают быстрее, чем на твердой. Твердость испытуемой поверхиости (она должна быть плоской и гладкой) выражается числом качаний на ней прибора по сравнению со 00 качаниями его на плоском стеклянной пластинке. [c.488]

В. А. Соловьев. 1. Авторы вычисляют спектр тепловых качаний молекулы методом, который они называют методом частотных характеристик (откуда заимствован метод ). Рассматривается движение q t) под действием синусоидальной внешней силы F os со t. Это движние усредняется по всем микроскопическим характеристикам. Таким образом, полученшлй авторами результат описывает поведение макроскопической системы под действием макроскопической же силы. Если бы была использована запись колебаний в комплексной форме, то величина а(ы)=д/Р непосредственно дала бы величину обобщенной восприимчивости системы. Далее предполагается, что спектральная интенсивность тепловых качаний G(oj) пропорциональна а(со) (формула (6)). Происхождение этого предположения неясно. Согласно флуктуационно-диссипационной теореме G( o) = [c.258]

Практические динамограммы нормальной работы насоса вследствие действия сил инерции и возникновения собственных и вынужденных упругих колебаний штанговой колонны отличаются от простейшей динамограммы тем больше, чем больше число качаний станка, глубина спуска насоса и (в меньшей мере) длина хода. Поэтому до значения параметра (п-частота качаний в минуту, L-глубина спуска насоса в м) динамограммы читаются без затруднений. При m > 0,2/0,25 возникают затруднения, усложняющие полную расшифровку динамограмм, вплоть до почти полной нечитаемости их на основе элементарной методики, излагаемой здесь. В таких случаях нужно использовать метод A. . Вирновского расчета и построения глубинной динамограммы насоса по данным, получаемым из обычной динамограммы, снятой в точке подвеса штанг. Этим методом глубинная динамограмма усилий, например в самой нижней штанге, дает возможность исключить влияние колебательного процесса в штангах, трубах и столбе жидкости и получить легкочитаемую динамограмму непосредственно глубинного насоса. [c.157]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология