Условия изоэнтропийные

В предельных случаях, когда AS = О или АН = О, необходимое условие протекания процессов — выполнение неравенств соответственно АН <0 и А5 < 0 иными словами, изоэнтропийные процессы могут быть только экзотермическими, а изоэнтальпийные всегда должны протекать с ростом энтропии. (Очевидно, что экзотермическими были бы любые процессы при Г = О К.) [c.107]

Весьма сомнительно наличие достаточно реальных условий, в которых поведение взвеси можно было бы аппроксимировать изоэнтропийным процессом. В общем случае использование термодинамических соотношений для изоэнтропийного процесса применительно к взвесям имеет гораздо меньше оснований, чем для чистых газов. Очевидно, что процессы обмена импульсом и теплом между газом и частицами существенно необратимы. В качестве примера можно с определенным основанием подвергнуть сомнению физический смысл скорости звука во взвеси as, рассчитываемой для изоэнтропийных условий из соотношения [c.326]

Применим наш критерий гидродинамической устойчивости (7.102) к волне сжатия, изображенной на рис. 13.1 (3). При невозмущенных граничных условиях (движение поршня предполагается известным) граничный член (7.103) исчезает. Исчезают и диссипативные члены в случае одномерного изоэнтропийного течения (р = 0). Принимая в (7.101) = 1 и используя (13.36) и [c.199]

В работе [57] дан анализ информативности различных термодинамических свойств и доказывается, что из всех экспериментально определяемых объемных характеристик наиболее полно отражают стереоспецифические эффекты гидратации углеводов кажущиеся молярные сжимаемости изоэнтропийные и изотермические <с ,(7),ф,2- В пользу этого заключения авторы [57] приводят следующие аргументы величины ,ф, 2 не содержат собственной сжимаемости растворенного вег ества и могут быть измерены с более высокой точностью, чем та, которая достигается при определении кажущегося молярного объема и предполагаемой молярной расширяемости. Их определение, несомненно, представляет интерес, так как эти величины отражают изменения объема гидратной оболочки под влиянием давления в изотермических или адиабатических условиях. Они позволяют достаточно адекватно судить об ажурности структуры растворителя в гидратных оболочках и относительной прочности межмолекулярных связей в окружении и в объеме. [c.97]

ЭУ 21 р)у. Н(В)-связанного с гидратной водой неэлектролита. Величина ф 2 т.т) может быть найдена посредством экстраполяции к условиям бесконечного разбавления концентрационных зависимостей Ктф 2 рассчитываемых из данных о молярной изотермической сжимаемости К г.5 растворов. Однако в силу известных трудностей экспериментального характера, связанных с существенным возрастанием погрешности измерения при низких давлениях, сжимаемости растворов, как правило, исследуются в изоэнтропийных (адиабатических) условиях путем точного измерения скорости ультразвука [c.146]

При рассмотрении изоэнтропийного процесса истечения параметры газа в узком сечении сопла, соответствующие наибольшей при данных начальных условиях плотности тока (- ), будем называть, [c.75]

На фиг. 2 дана типичная для радиальных турбодетандеров зависимость адиабатического к. п. д. от изоэнтропийного теплоперепада в детандере. Как видно, в расчетной точке адиабатический к. п. д. максимальный при увеличении изоэнтропийного теплоперепада (что в условиях эксплуатации практически неосуществимо) происходит плавное уменьшение к. п. д., а при уменьшении теплоперепада (что бывает, например, при дросселировании газа) наблюдается резкое падение к. п. д. [c.7]

Изменение объема, занимаемого раствором, при изменении давления характеризуется коэффициентом сжимаемости к. В зависимости от условий эксперимента коэффициент сжимаемости может быть изотермическим kJ и изоэнтропийным (адиабатическим). Первый из названных параметров путем прямого эксперимента определяется редко по причине чрезвычайно малых изменений объема жидкостей при изменении давления. Большей "популярностью" из-за относительной легкости измерения пользуется изоэнтропийный коэффициент сжимаемости. По определению [c.7]

Свойства внутренней энергии, как критерия направления процесса и состояния равновесия, выявляются, если поддерживать постоянными объем и энтропию. Уменьшение внутренней энергии в изохорно-изоэнтропийных условиях указывает на самопроизвольный характер процесса при достижении равновесия внутренняя энергия минимальна. [c.99]

При постоянных S и p (dH)s pизобарно-изоэнтропийных процессах энтальпия уменьшается. Условия равновесия <дЯ)5, ,=0 (дЩз,р> - [c.99]

Напомним, что уравнение dQ = TdS справедливо только при квазистатических процессах. Поэтому условие (18.1) строго выполняется при квазистатических процессах. Следовательно, квазистатический адиабатический процесс одновременно является изоэнтропийным. [c.85]

Схематически протекание цикла, организуемого в рассматриваемом направлении, представлено в диаграмме.5 — Г на фиг. 21. При этом предполагаются теоретические условия протекания — изотермическое сжатие, изоэнтропийное расширение сжатого воздуха, полная рекуперация холода отходящих газообразных продуктов и отсутствие потерь в окружающую среду. Для упрощения цикл рассматривается как воздушный холодильный цикл. На фиг. 22 дана упрощенная схема цикла. [c.54]

Упрощенная схема построения такого цикла, как цикла холодильного или предназначенного для получения жидкого воздуха, представлена на фиг. 34. Схематически протекание цикла в 5—Г-диаграмме иллюстрируется фиг. 35, причем предполагаются теоретические условия — изотермическое сжатие, изоэнтропийное расширение в детандере, полная рекуперация холода отходящего газа и отсутствие потерь в окружающую среду, и для упрощения цикл рассматривается как воздушный холодильный цикл условность изображения связана также с тем, что потоки воздуха, участвующие в отдельных процессах, не соответствуют 1 кГ. [c.67]

В действительных условиях имеются потери холода от недорекуперации Q и в окружающую среду С1 кроме того, вследствие отклонения процесса расширения в детандере от адиабаты, действительное понижение энтальпии в нем будет меньше теоретического, соответствующего изоэнтропийному процессу расширения. [c.52]

При расширении газа йр< 0, а следовательно, и (1Н < 0. Этот резуль-, тат относится к случаю обратимого (изоэнтропийного) расширения газа. Однако он остается качественно верным и в реальных условиях уравнение (1) соблюдается тем точнее, чем меньше сказываются факторы, определяющие необратимость реального процесса расширения. [c.177]

При рассмотрении идеализированного цикла с неполным расширением при наличии вредного пространства было установлено, что при фиксированной отсечке и, следовательно, при определенном давлении Рз > р4 полное изоэнтропийное поджатие остаточного газа до давления Ре = Р1 не отвечает оптимальным условиям. [c.196]

Для этого при давлении Р для смеси состава О методом секущих и хорд ведут поиск температуры Т., при которой соблюдаются условия изоэнтропийности процесса (так как процесс детандирования является изоэнтропийным) [c.306]

Индекс S напоминает об условии изоэнтропийности. Далее [c.401]

В этом разделе исследуется проблема устойчивости волн разрежения, изображенных на рис. 13.1 (2). Как и в предыдущем примере, граничные условия считаем неподверженными возмущениям. Для изоэнтропийного одномерного течения имеем ( .1 = Л — Тз) [c.200]

Случай 3 (рис. 20, III) Ь = 0,а> >й = к,0< /(ККг 1<1. Этот случай отличается от предыдущего третьим условием число Кнудсена для камеры и для канала превышает единицу. Дальнейшее ограничение накладывается четвертым условием, которое означает, что рассматривается только поток пара через отверстие мембраны или через очень короткие трубы. Поток в камере для Кп = 0,3-Ю,5 еще очень близок к струе сплошного характера. Когда число Кнудсена возрастает до 2, преобладают условия почти свободного молекулярного течения. В пределах этих величин совершается переход от изоэнтропийного сплошного расширения к неизо-энтропийному свободному молекулярному расширенш>. [c.37]

Чем меньше величина а, т. е. чем ближе эта реакционная серия к изоэнтропийной, тем более определенным образом выполняется изоравновесное или изокинетическое соотношение (более 3 четкая линейность между величинами АН и АР). Как видно из табл. 64, этому условию не отвечают ни диссоциация алифатических карбоновых кислот, ни диссоциация мета- и пара-замещенных бензойных кислот в воде, т. е. как раз две фундаментальные стандартные реакционные серии. [c.311]

Изоэнтропийная критическая скорость и критические отношения давлений в солловом аппарате могут быть получены из кривых на фиг. 8 и диаграммы Т — 5 методом последовательных приближений. Считая величину энтропии постоянной, что соответствует условиям входа в турбодетандер Р,-, Тможно вычислить конечное значение энтальпии заторможенного потока Л.. При помощи таких же вычислений может быть получена конечная скорость = которую можно сопоста- [c.83]

После изложенных выше соображений приведем примерный расчет турбодетандера для водородного ожижителя. Используя начальные условия (Г, = 65° К, Р, = 30 атм, р = 138 единиц Амага, i — 680 м/сек и Л,-= 1 100 000 дж/кг) при к. п. д., равном 80%, получим параметры на выходе из турбодетандера 7" =23,5° К, Pf 1 flira, р = 13 единиц Амага и = = 671 ООО дж/кг. Теоретический изоэнтропийный перепад ДЯ° = 429 ООО дж/кг, а изоэнтропийная скорость истечения Со=У2Ш° = 927 м/сек. [c.90]

Различного рода отогревы носят характер сравнительно кратковременных тепловых нагрузок. Таким образом, сумма всех тепловых потерь существенно изменяется во времени и зависит от температуры окружающей среды, качества изготовления установки и условий ее эксплуатации. Изменению во времени потерь холода должно соответствовать и изменение общей холодопро-изводительности установки. Поскольку часть холода, создаваемая за счет изотермического дроссель-эффекта, практически неизменна, то все изменение холодопроизводительности происходит вследствие изменения холодопроизводительности турбодетандера. Хо-лодопроизводительность в существующих конструкциях может изменяться только в сторону уменьшения дросселированием газа на входе в турбодетандер. При дросселировании газа, т. е. искусственном понижении давления на входе в турбодетандер, давление на выходе не регулируется и определятся давление.м Б верхней колоне. Дросселирование газа, очевидно, приводит к уменьшению изоэнтропийного теплоперепада турбодетандера Л/, определяемого давлением газа до и после турбодетандера, и связано с изменением расхода газа через детандер и его адиабатического к. п. д. [c.6]

Следует заметить, что условие S, V = onst в данном случае не означает отсутствия термомеханического взаимодействия системы с окружающей средой, как это имеет место в простой термомеханической системе. В данном случае в сложной системе протекает необратимый процесс, который сопровождался бы увеличением энтропии. Поэтому поддержание энтропии системы неизменной требует отвода тепла. Таким образом, в системе протекает изоэнтропийный, но не адиабатный, процесс. Энергообмен между системой и окружающей средой предполагаем протекающим равновесно. [c.79]

Индекс дгшу У частной производной означает, что при вычислении производной все координаты, кроме к-й, не изменяются. В курсах математического анализа это обстоятельство отмечается знаком частной производной в термодинамике имеет смысл, кроме того, особо подчеркнуть, какие именно параметры остаются постоянными, так как неизменность тех или иных параметров определяет условия протекания процессов. Например, если V = 1пу, протекает изохорный процесс если 5 = 1пу — изоэнтропийный (адиабатический) процесс и т. д. [c.55]

Возможна другая терминология, построенная на основе уравнения (13.20), согласно которому дифференциал характеристической функции, взятый с обратным знаком, в соответствующих условиях сопряжения численно равен элементарной работе. Как известно, в механике величины, обладающие этим свойством, называются потенциалами. В соответствии с этим формируются термины изохорно-изоэнтропий-ный потенциал ( 7), изобарно-изоэнтропийный потенциал (У), изохорно-изотермический потенциал (р), изобарно-изотермический потенциал (Ф). [c.66]

В последнем случае физическая картина процесса несколько искажается (например, нельзя считать расширение 2—3 изоэнтропийным). Однако оптимальное положение точки 3 можно приближенно найти, если известна величина к. п. д. детандера в оптимальном режиме Цопт из условия [c.197]

Идеальный процесс расширения рассматривается как непрерывная цепь равновесных состояний рабочего тела от начальных условий на входе в сопло до его выходного сечения. Условия проведения идеального расширения изоэнтропийность, однородность состава и параметров по поперечному сечению, одномерность потока. [c.10]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология