Сжимаемость изотермическая, уравнение

Теперь Рз = Рг/7эФ и Рз = Рт/То> где Рг — изотермическая сжимаемость. Поэтому отношение сжимаемостей в уравнении (14.82) можно заменить на Уо/Уаф- Объединяя уравнения (14.81) и (14.82), имеем [c.409]

При учете сжимаемости изотермической газовой смазки во всех каналах гидростатической опоры, изображенной на рис. 31, в простейшем случае малых статических нагрузок С 1 и малых перепадов давления <с 1 движение смазки описывается линеаризованным уравнением Рейнольдса (43) гл. I,здесь [c.151]

Как было показано в разд. III. 1, в рамках модели ячеек объемный модуль упругости Вг=1/рг (где Рг — коэффициент изотермической сжимаемости), согласно уравнению (III.5) должен закономерно уменьшаться симбатно коэффициенту упаковки ячейки V /V (при условии постоянства параметра контактного взаимодействия [c.171]

Рассмотрим теперь с помощью полученного уравнения энергии течение сжимаемой жидкости. Уравнение (18) для идеального нереагирующего газа при изотермических условиях на стенках примет вид [c.275]

Частные производные х, и х, характеризующие изменение свободного объема компонентов диффузионной среды под давлением, могут быть оценены по экспериментальным значениям коэффициентов сжимаемости полимера и диффундирующего вещества [6, 15]. Величина учитывающая изменение свободного объема в мембране с ростом доли растворенного вещества (р,, может быть найдена либо из данных по диффузии в изобарно-изотермических условиях по уравнению (3.64), либо на базе соотношений, связывающих растворимость и свободный объем в полимерной матрице [6]. [c.98]

Сигнал-связная диаграмма изотермического движения идеальной сжимаемой жидкости, подчиняющейся уравнению Клапейрона. [c.178]

Методику замыкания диаграммной структуры движения сплошной среды покажем на примере баротропного процесса идеальной сжимаемой жидкости. Типичным случаем баротропного процесса является изотермическое движение газа, подчиняющегося уравнению Клапейрона [c.180]

Перейдем к вопросу об изотермической сжимаемости углеводородов. Хорошее описание изотерм этим уравнением дает основания считать, что изотермическая сжимаемость будет передана этим уравнением столь Ж0 успешно. Из (111.2.3) получаем [c.43]

Эта область заштрихована на рис. III.2.1. Только внутри этой области имеет место взаимная адекватность описания на основе масштабных функций h(x), f(x), f2(x) и рассматриваемого в данной работе. Расчеты сжимаемости с помощью (111.3.1) дают значения, согласующиеся с табличными в пределах погрешности последних. В /67, 69/ можно найти результаты расчетов такого рода для аргона и воды. (Для н-гексана нет табличных данных для fiy.) Уравнение состояния (III.2.3) обеспечивает описание изотермической сжимаемости жидкости в достаточно широком диапазоне состояний, включая метастабильную область. [c.43]

Таким образом, уравнение состояния (111,2.3) позволяет получить и другую известную ранее закономерность, касающуюся изотермической сжимаемости. [c.44]

Отклик резины на изменение объема экспериментально изучен в опытах под давлением в изотермических условиях. Теоретически учет сжимаемости должен быть сделан путем учета в уравнении (3.56) следующих соотношений [c.78]

С — постоянная уравнения БЭТ, общее обозначение константы с — скорость света с — молярная концентрация Су — теплоемкость при постоянном объеме Ср — теплоемкость прн постоянном давлении Р — коэффициент изотермической сжимаемости р. — 1-й неприводимый интеграл теории Майера (в статистике) [c.304]

Изотермическая сжимаемость простых жидкостей связана с парной корреляционной функцией h R) уравнением (VI.20), поэтому [c.133]

Уравнение Ван-дер-Ваальса в критической области удовлетворительно описывает состояние жидкостей и газов как качественно, так и количественно. Однако в области температур ниже критической оно дает для жидкостей только качественное описание состояния системы. Например, для изотермического коэффициента сжимаемости [c.80]

Из соотношения (59,17) видно, что для теоретического расчета местоположения отрыва необходимо найти 8 как функцию координаты х, вдоль дуги профиля и распределение давления вдоль него и задать распределение температуры на стенке обтекаемого тела. Попытки решения такой весьма сложной задачи для сжимаемых газов делались некоторыми авторами [55, 61, 62]. Мы ограничимся здесь изложением простейшего решения одной из них для случая изотермического течения несжимаемой жидкости, допускающего значительные упрощения возможность отбрасывания уравнения (59,7) и приравнивание в уравнении (59,16) и других координаты = и Зг=Д. Кроме того, в (59,16) [c.272]

В работе" приводится уравнение состояния, предложенное ранее для отвердевших инертных газов, модифицированное и использованное для расчета термодинамических свойств твердого фуллерена Сбо- Рассчитаны плотность, изотермическая сжимаемость, термическое давление и коэффициент объемного расщирения в диапазоне температур 250 - 1000 К. [c.147]

Изотермическая сжимаемость системы определяется уравнением Отсюда [c.238]

В уравнениях (2.27) Vp, р, и kj обозначают соответственно объем, расширяемость, изоэнтропийную (адиабатическую) и изотермическую сжимаемость раствора. В соответствии с уравнением (2.15) кажущийся молярный объем растворенного вещества записывается в виде выражения [c.52]

Рассчитанные с использованием уравнения (3.22) величины представлены в табл. 3.12. Сравнительный анализ показывает, что полученные нами значения К 2 (298,15 К) достаточно хорошо согласуются с имеющимися в литературе для систем Н2О - (КН2)гСО (-3,08 10- смЗ моль- Па-. [51] и -3,20 10- см моль- Па- [109]) и О2О - (МОг)СО (-4,22 10- см моль- Па [51]). В табл. 3.12 также приведены предельные парциальные молярные изотермические сжимаемости, К 2< изотопомеров мочевины в водном растворе, которые были найдены из известного соотношения [32, 117] [c.151]

Термодинамические свойства системы и фазовые равновесия можно рассчитать по следующей общей схеме. Для заданной температуры равновесные составы жидкости и пара, а также концентрации дырок в обеих фазах найдем, решая систему уравнений (IX.35). Уравнение (IX.28) определяет равновесное давление. Изотермическую сжимаемость и коэффициент термического рас- [c.313]

Увеличение Гст с давлением, конечно, связано с уменьшением свободного объема, снижением скорости сегментальной подвижности и увеличением Та- В изотермических условиях с повышением Р время сегментальной релаксации возрастает за счет увеличения энергии активации и уменьшения энтропии активации, вследствие уменьшения свободного объема. Ниже Гст в стеклообразном состоянии вследствие изотермической сжимаемости стекол под давлением зависимость энергии активации от давления описывается уравнением [c.202]

Коэффициент полезного действия газлифта Пл выражает отношение полезной работы на подъем 1 м жидкости рё Ям к расходу работы на сжатие удельного количества газа до требуемого давления р = Ро + Па, где ро — начальное давление сжимаемого газа. Полагая сжатие изотермическим и обозначив коэффициент полезного действия компрессора через получим уравнение [c.133]

Рассмотрим уравнения сохранения массы и количества движения вязкой ньютоновской жидкости. В случае изотермического течения несжимаемой жидкости этих уравнений, к которым добавлено определяющее уравнение (4.13) и соответствующие начальные и граничные условия, достаточно для нахождения распределения скоростей и напряжений в любой точке пространства, занимаемого жидкостью, в произвольный момент времени. Если течение неизотермическое, то для нахождения распределения температуры в жидкости нужно привлечь уравнение сохранения энергии. Если жидкость к тому же сжимаема, то необходимо добавить уравнение состояния. [c.54]

Все величины в правой части (15) зависят от Го. Зависимость Оо (го) дается уравнением (14). Зависимость pбыть определена из опыта или рассчитана но уравнению состояния пара, а зависимость р< ) от легко может быть выражена через изотермическую сжимаемость жидкости [c.178]

В зоне смешения неизотермической струи под влиянием изменения температуры изменяется плотность газа, т. е. в данном случае имеется струя сжимаемого газа. Полагая, что механизм турбулентного расширения неизотермической струи является таким же, как и изотермической струи, соотношение для интенсивности расширения газовой струи в зависимости от параметров потока на границах зоны смешения, на-зываемое уравнением распространения струи, можно выразить соотношением (7-7) при подстановке в него выражения для градиента скорости [c.112]

Согласно этому выражению, если Аи. р) >0 (<0), то К7 (р) есть убывающая (возрастающая) функция давления. Зависимость Ау" от р задается уравнением типа (3.11.10). У конденсированных систем в силу их низкой изотермической сжимаемости эта зависимость проявляется слабо, так что ею можно пренебрегать в довольно широких интервалах давлений. При таком допущении интегрирование (3.21.8) приводит к линейной зависимости In К7 от р [c.207]

В табл. Ж-9 приложения содержатся значения бг и б для 12 веществ, вычисленные по уравнениям (8,6), (8,13) и (8,23). Там же имеются необходимые для расчета вспомогательные данные о степени деполяризации Аж, изотермической сжимаемости рГ и отношении изотермических сжимаемостей и, молярном объеме Vм, главных значениях тензора поляризуемости а, 2 и аз, среднем значении тензора поляризуемости а, анизотропии тензора поляризуемости В табл. Ж-10 для тех же 12 веществ содержатся значения ор.ж, найденные по экспериментальным данным с помощью формулы (8,28), и значения Ядр, вычисленные по уравнению [c.78]

Изменение энтальпии можно также приближенно оценить, исходя из мольного объема V и коэффициентов изобарного расширения и изотермической сжимаемости а и р по уравнению [c.24]

Умножая обе части уравнения на —l/F, найдем изотермическую сжимаемость [c.422]

Вычислить изотермический коэффициент сжимаемости нормального газообразного водорода при Г = 50 К для интервала давлений (2—6)-10 Па по уравнению (3.14). [c.121]

Таблица 3.21. Изотермический коэффициент сжимаемости Р жидкого и газообразного нормального и пара-водорода [по уравнению (3.14)]

Таблица 3.21. <a href="/info/349137">Изотермический коэффициент сжимаемости</a> Р жидкого и <a href="/info/1477946">газообразного нормального</a> и <a href="/info/148810">пара-водорода</a> [по уравнению (3.14)]

Изотермическая сжимаемость вещества может быть определена по зависимости р — V, установленной прямыми измерениями [114]. Сжимаемость при высоком давлении может быть также измерена с помощью ударных волн [115]. Наиболее подходящий метод для высокотемпературных жидкостей состоит в измерении скорости звука. Клеппа [116] использовал этот метод для определения сжимаемости жидких металлов, а Ричардс, Браунер и Бокрис [117] — для определения сжимаемости расплавленных солей . Скорость звука и, плотность жидкости р и адиабатическая сжимаемость связаны уравнением [c.250]

Усредненные уравнения Рейнольдса являются частным случаем (20,13), если пренебречь сжимаемостью газа и считать течение изотермическими (р = onst, Г = onst, Т — onst). [c.89]

Жидкостьидеальная, сжимаемая. В этом случае 7 = 0, а интегрирование выражения 1 с1р зависит от функциональной связи между удельным объемом V и давлением р. Эта связь определяется только термодинамическим процессом. Так, при изотермическом течении жидкости можно воспользоваться уравнением состояния, согласно которому [c.13]

Первые четыре слагаемьж функционала учитывают соответственно данные о сжимаемости, изохорной теплоемкости, втором и третьем вириаль-ных коэффициентах. Следующие два слагаемых включены для обеспечения равенства давлений и изобарно-изотермических потенциалов на линии равновесия фаз. Последние три обеспечивают удовлетворение критической точке и критическим условиям. Заметим, что в функционал не включено слагаемое с целью удовлетворения правилу Планка — Гиббса, т. к. ранее показано [27, 30], что при определении давления насыщения из единого уравнения состояния правило Планка — Гиббса выполняется автоматически в расчетной критической точке. [c.188]