Вихрь скорости

В области вихревой трубки вся масса жидкости будет получать от вихря скорость (рис. 69), которая будет максимальной на поверхности вихревой трубки радиусом Гд, а затем ио мере увеличения расстояния от оси скорости постепенно уменьшаются. Если будем иметь вихревую пару, то распределение скорости в поле действия этой нары будет таким, как показано на рис. 70. Под влиянием скорости движения, возбуждаемого вихрем, [c.109]

Вектор угловой скорости вращения а, составляющие которого суть со с, (Ну и сог, носит название завихренности, или вихря скорости, его величина определяется, очевидно, следующим равенством [c.60]

Формула (103) определяет величину завихренности или вихря скорости (см. 1) в полярных координатах. [c.103]

Составим выражение для вихря скорости. По формуле (103) [c.106]

Величина вихря скорости во всех точках одинакова и равна постоянной угловой скорости вращения частиц жидкости. Этот результат был заранее очевиден, ибо он непосредственно следует из самого определения вихря. [c.106]

Вихревой линией называется линия, касательная в каждой точке которой в данный момент времени / совпадает по направлению с вихрем скорости rot и в этой точке. [c.255]

Итак, вследствие существования циркуляции скорости в межтарелочном пространстве насоса или вентилятора образуется вихрь, скорость которого вдоль внешней кромки рабочего колеса определяется выражением [c.60]

Поток через трубопроводы. Рассмотрим трубопровод, по которому протекает газ благодаря наличию градиента давления. Если давление газа и его скорость достаточно велики, то движение будет турбулентным. Линии тока не будут ни прямыми, ни регулярными, они будут закручиваться, образовывать винтообразные линии, появляясь и исчезая, подобно вихрям. Скорость и давление в любой точке будут изменяться со временем, сильно колеблясь около средних значений. Экспериментально найдено, что поток газа через трубопровод Q — РУ приблизительно пропорционален корню квадратному из градиента давления. Такова в общих чертах картина турбулентного потока. Если теперь понижать давление и скорость, то мы достигнем такого режима, когда изменится картина потока. Линии тока станут в прямых участках трубопровода прямыми, а в изломах и изогнутых частях трубопровода — плавно изменяющимися кривыми. Линии тока, скорость и давление станут постоянными во времени. Величина Q — РУ — количество газа, протекающего через трубопровод,— сделается теперь пропорциональной градиенту давления, так как вся энергия, вызываемая градиентом давления, используется только на создание равновесного потока, а не на создание хаотических вихрей. Вблизи стенок трубопровода газ почти покоится по мере удаления от стенок слои газа скользят один относительно другого, причем в центре трубопровода газ движется с максимальной скоростью. [c.30]

Во избежание чрезмерной интенсивности вращения вихря скорости пылевоздушной смеси и вторичного воздуха на выходе из угловых горелок в тангенциальной топке рекомендуются не выше 30—40 м/с. Такие же скорости рекомендуются при диагональной и блочной компоновке горелок. [c.438]

При вынужденном вихре скорости с и изменяются прямо пропорционально диаметрам, поэтому [c.161]

При этом мы придерживаемся обычного соглашения, что физический вихрь скорости есть действительная часть комплексной функции пространственных координат и времени, аналитической по времени. [c.228]

Итак, вследствие существования циркуляции скорости в межтарелочном пространстве насоса или вентилятора образуется вихрь, скорость которого вдоль внешней кромки рабочего колеса определяется выражением (3.30). Наличие скорости вихря должно сказаться на величине и направлении абсолютной скорости потока жидкости или газа на выходе из рабочего колеса. [c.60]

Таким образом, при свободном вихре скорость изменяется обратно пропорционально расстоянию от оси вращения. [c.151]

С уменьшением радиуса г, т. е. при приближении к центру вихря, скорость V увеличивается, причем полное давление остается постоянным. Пренебрегая потерями, мы можем написать [c.10]

В связи с сохранением постоянства момента количества движения уменьшение радиуса приводит к увеличению скорости. В центре камеры при г- 0 скорость жидкости стремится к бесконечности. Так как такая скорость невозможна, то в центре вращающейся массы жидкости образуется воздушный вихрь. На поверхности вихря скорость имеет высокое значение. Находящиеся в жидкости твердые частицы трутся о дно камеры и при недостаточной твердости материала дна быстро высверливают в нем отверстие, примерно равное диаметру вихря. С целью увеличения срока службы и сохранения постоянства характеристик дно вихревой камеры, как и сопло, изготовляют из твердого сплава. На рис. 28 показана разработанная в НИИСтройкерамике форсунка. Ее отличительной особенностью является возможность изготовления вихревой камеры из твердого сплава методом прессования. Вполне работоспособной ока- [c.77]

Полагая, что имеем плоское установившееся движение и вихрь скорости зависит только от координаты г, т. е. й = й(г), из уравнения (4.19), получим [c.102]

Вывод уравнения для расчета мощности. В качестве предпосылки принято, что в областях вынужденного и свободного вихрей скорость движения жидкости существенно различается. На основании теоретических положений, следующих из этих представлений, и дальнейшей математической обработки Нагата и его сотрудники [109] пришли к заключению, что зависимость /Сл =/(Кец) в переходной зоне и при турбулентном режиме течения потока можно описать уравнением [c.138]

Удвоенная мгновенная угловая скорость 2ш вращения точек бесконечно малого жидкого объема вокруг полюса г имеет смысл вихря скорости rot W [c.78]

Пример успешного применения рассмотренной модели сажеобразования для турбулентных пламен приведен в работе [ 33]. Модель турбулентного горения построена на основе подхода, который связан с введением понятия скорости диссипации турбулентных вихрей. Скорость выгорания топлива в этой модели [ 33] [c.23]

Исследование внутреннего течения показывает, что при росте Ке] тороидальный вихрь деформируется и при Ке = 150 отрывается от границы в районе кормовой точки (при в и 30°). При этом в зоне внутреннего отрыва образуется второй вихрь, скорость в зоне которого существенно меньше (примерно в 30 раз) максимальной скорости в зоне первого вихря. [c.59]

При Ке] < 150 внутреннее течение безотрывное. При Ке 150 в районе кормовой точки образуется второй вихрь, скорость которого на порядок меньше [127, 128]. [c.59]

Различают ламинарный и турбулентный режимы течения вязкой жидкости. В ламинарном потоке результирующая скорость элементарного объема жидкости соответствует струйному движению и параллельна оси потока профиль скоростей в сечении, перпендикулярном оси, имеет форму параболы, вершина которой лежит на ос.ч трубы. В турбулентном потоке каждая частица описывает сложные траектории, струи завихрены кроме квазистационарного главного движения вдоль оси имеются поперечные беспорядочные перемещения, связанные с постоянным возникновением, нарастанием и исчезновением отдельных вихрей. Скорость движения основной массы потока в большей части сечения примерно одинакова и близка к средней. У стенки образуется тонкий ламинарный слой, толщина которого уменьшается с увеличением скорости. Переход от одного режима течения к другому (переходная область) в значительной мере зависит от конкретных условий. Для труб круглого сечения нижний предел критического числа Ке составляет обычно 2000—2300. Верхний предел существенно зависит от условий входа, состояния поверхности и других причин и для гладкой трубы может принимать значения от 4000 до 10 ООО. [c.255]

В завершение данного Раздела отметим, что согласно диффузионной теории горения газов, скорость потребления горючего лимитируется процессами турбулентного смешения компонентов, тогда как сами реакции считаются бесконечно быстрыми (скорость реакции может, например, описываться моделью распада турбулентных вихрей [207]). Также предполагается, что горение метано воздушной смеси в газовой фазе определяется не только процессами диффузии метана и воздуха, но и зависит от процессов турбулентного переноса [185]. Это означает, что, как и в первоначально разработанной Д.Б. Сполдингом модели распада вихря , скорость распада турбулентности и скорость реакции горения пропорциональны масштабу времени распада крупных вихрей =Kls (см. (4.35)) [217]. [c.380]

Сравнивая это выражение с выражением (103) для вихря скорости (О и замечая, что произведение г йф г представляет собой элементарную площадь dF, охватываемую контуром MKNE, запишем последнее выражение в такой форме [c.104]

Полученный результат и выражает искомую связь между вихрем скорости и циркуляцией ). Если величина вихря одинакова во всех точках ш = < о = onst, то [c.105]

Тару НИН Е. Л. Оптимизация неявных схем для уравнений Навье — Стокса в переменных функции тока и вихря скорости.— В ки. Труды V Всесоюзного семинара по чпслен-ным методам механики вязкой жидкости, ч. 1.— Новосибирск, 1075. [c.259]

Ранее [1] были получены уравнения движения двух тонких плазменных колец в несжимаемой непроводящей среде. Предполагалось, что кольца состоят из завихренной, бесконечно проводящей жидкости, по оси колец текут токи, причем векторы вихря скорости и силы тока колинеарны. Вне колец жидкость находится в циклическом движении, скорость которого, равно как и магнитная напряженность, определяется из закона Био и Савара. [c.120]

Для многих практических задач (например, гидродинамики [52] и тепломассопереноса [53] в псевдоожиженном слое, исследования циркуляционных течений [54], полей скоростей в смесителях [55], в гидроциклонах, барботажных слоях [4], волн в жидкостях [57, 46]) хорошее приближение к реальной картине течения можно получить, решая уравнения сохранения в предположении, что жидкость идеальна (/х = 0) и несжимаема [р = onst). В этом случае использование функции тока позволяет представить уравнения гидромеханики в удобной для решения форме. Для вихревых течений идеальной жидкости, когда три компонента поля скоростей зависят от двух координат, запись уравнений с помошью функции тока имеется в [54]. В случае плоского движения, совершаемого в плоскости Оху, компоненты вихря скорости TOtxW = О, rot yW = О, [c.102]

Л=150°). Опускание крыльев начинается с их разведения передними кромками вперед и вниз. В это время взаимодействие крыльев с потоком незначительное — скорость движения воздуха до и после контакта с крыльями приблизительно одинакова (рис. 57, /). В вершинной части крыльев формируется вихрь, скорость вращения которого невелика. По направлению вращения он совпадает с разгонным. Второй кадр (рис. 57, 2) соответствует моменту, когда крылья, продолжая пронировать, перемещаются вперед и немного вниз. Увеличивается разгонный вихрь и резко возрастает скорость движения воздуха за крыльями. В это время уже заметны два небольших вихря, образовавшиеся за брюшком вследствие срыва потока, обтекающего тело. Закончив пронацию, крылья переходят к быстрому опусканию с постоянной скоростью (рис. 57, 3, 4). При этом вихрь над телом заметно увеличивается в размерах, одновременно возрастает скорость его вращения, достигая 1,4 м/с. Хорошо заметны вихрь вокруг передней кромки крыла, а также активное стекание воздуха по желобку в анальной части заднего крыла. [c.123]

Отсюда можно 0(пpeдeлиtь длину камеры, выбирая ее поперечное сечение по объему газов и практически допустимой (во избежание вихрей) скорости газа в камере V. Последняя принимается в пределах 0,2—0,8 м/сек. [c.506]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология