Компоненты поля, вращение

Однако положение плоскости поляризации линейно поляризованного луча изменилось, поскольку перед выходом из вещества вектор напряженности электрического поля ё имел компоненты ёх по оси X и ёу — по оси у (рис. УП1.5). Их отношение определяет угол поворота плоскости поляризации. Принято считать за положительное направление вращение по часовой стрелке, если смотреть вдоль оси г на источник излучения (рис. VIП.5). Поэтому необходимо ввести знак минус для тангенса или изменить знак разности Пт — щ [c.173]

Поперечные компоненты Р и Ру представляют собой компоненты вращения прецессирующего вектора намагниченности Рщ-Выше мы видели, что локальные нарушения магнитного поля заставляют отдельные прецессирующие диполи получать фазы, отличающиеся друг от друга на время порядка времени спин-спиновой релаксации Т . При отсутствии радиочастотного магнитного поля любая фазовая когерентность диполей будет нарушена в течение времени порядка Tj, сводя, таким образом, Р и Ру к нулю. Поэтому Блох предложил для простоты, что приближение к нулю происходит экспоненциально с характеристическим временем T a, т. е. [c.374]

С тех же позиций, т. е. на основе представлений о вызванном полем вращении молекул воды, может быть дано логическое и последовательное объяснение аномальной подвижности ионов ОН . Последовательные переносы протона к ОН , т. е. к протонным дефектам в структуре воды, также требуют вращения молекул воды перед повторным переносом протона. Однако молекула воды, находящаяся у иона ОН", характеризуется недостатком протонов по сравнению со свободной молекулой воды, и неблагоприятная направленность двух связей ОН навстречу друг другу (О-де-фект), имеющая место для иона Н3О+, в данном случае отсутствует. Следовательно, компонента отталкивательного взаимодействия, показанная на кривой потенциальной энергии на рис. 26, в данном случае отсутствует, и единственной силой, вызывающей враще- [c.133]

Полученные выражения применимы к любой ориентации молекулы относительно приложенного поля. Если исследуется монокристалл, кристаллографические и молекулярные оси которого не совпадают, определить все компоненты тензора СТВ можно так же, как и при расчете д-тен-зора. Система координат, которая приводит к диагональному виду д-тензор, не обязательно совпадает с той системой координат, которая приводит к диагональному виду тензор А, и ни одна из этих систем координат может не быть молекулярной системой координат [176]. Если молекула характеризуется полной симметрией (т. е. в систему включаются все лиганды), тал что у нее есть ось вращения и-норядка, то эта же ось будет диагональной для д и А и она должна совпадать с молекулярной осью z. [c.37]

Начнем с изучения влияния октаэдрического поля на полное представление, для которого базис образует совокупность -волновых функций. Чтобы получить это полное представление, необходимо найти элементы матриц, которые выражают результат действия каждой из операций симметрии группы на наш базис из -орбиталей. Характеры этих матриц содержат представление, которое мы ищем. Поскольку все -орби-тали четны, т. е. симметричны по отнощению к операции инверсии, в результате операции инверсии никакой новой информации получить не удастся. Таким образом, мы можем иметь дело с более простой чисто вращательной подгруппой О, а не О . Если вы хотите убедиться в этом сами, то вспомните, что в любой группе, включающей г (например, или Сзй), соответствующая группа вращений (например, или Сз) имеет то же самое неприводимое представление для двойных произведений, за исключением нижних индексов и и д в первой группе. Напомним, что -волновые функции состоят из радиальной, спиновой и угловой (0 и ф) компонент. Радиальной компонентой мы пренебрегаем в силу ее ненаправленного характера, поскольку она не меняется при любых операциях симметрии. Кроме того, мы примем, что спиновая компонента не зависит от орбитальной и в данной ситуации пренебрежем первой. Угол 0 определяется относительно главной оси, например оси вращения, поэтому он не меняется при любом вращении и им также можно пренебречь. Меняется только ф эта составляющая волновой функции выражается как е"" . (Для -орбиталей = 2, а т, принимает значения 2, 1, О, — 1, —2.) Для того чтобы определить влияние поворота [c.75]

Рассмотрим жидкую систему, состоящую из т компонентов, которая вращается в цилиндрическом сосуде вокруг оси цилиндра с постоянной угловой скоростью ш. в противоположность силе тяжести интенсивность центростремительной силы, действующей на единицу массы, не является постоянной по пространственной координате, а пропорциональна расстоянию от оси вращения г. Впрочем центробежное поле обладает свойствами поля тяготения а., б. и в., перечисленными в 53. Поэтому если представить центробежное поле в виде потенциала [c.280]

Если учесть, что температура смеси в ЭЦН доходит до 40 °С,. то можно утверждать, что при движении многокомпонентной смеси в поле центробежных сил погружного насоса не происходит образование аномально вязкой эмульсии. По всей вероятности, при этом происходит не простое перемешивание компонентов смеси. При больших скоростях вращения за счет разности плотностей нефти, воды и газа наблюдается разделение фаз под влиянием центробежных сил в погружном насосе. [c.96]

Для выяснения смысла новых обозначений рассмотрим двухатомную молекулу [И]. Электрическое поле такой молекулы в отличие от поля атома не имеет центральной симметрии, симметрия сохраняется только относительно вращения вокруг оси молекулы. Частицы или несколько частиц, движущиеся в таком поле с аксиальной симметрией, в соответствии с классической механикой имеют только одну компоненту количества движения, которая остается постоянной во времени, а именно момент количества движения относительно оси симметрии. В квантовой теории это должно означать, что существует квантовое число, скажем [х, которое определяет момент относительно оси молекулы [х, как и /Иг, может принимать только целочисленные значения. Эти значения могут быть и отрицательными, так как частица в молекуле может вращаться как по часовой стрелке, так и против. Но энергия молекулы не может зависеть от направления вращения состояния с моментом +ц и —(г должны иметь одну и ту же энергию. Таким образом, состояние молекулы всегда двукратно вырождено, кроме случая ц = 0. По аналогии с атомным числом I, мы можем определить абсолютное значение момента Я = х и классифицировать состояние молекулы в соответствии со значениями I. Только если Я = ц = О, состояние не будет вырожденным. По аналогии с 5-, Р-, )-состояниями атома, состояния молекулы с Я = О, 1, 2,. .. обозначают через 2, П, Д. [c.39]

Теория спектров ЭПР при медленных вращениях радикала изложена в работе [200]. Для стандартных значений компонентов тензоров g, i и Ац может быть проведен расчет положения линий спектра в шкале значений магнитного поля в зависимости от времени корреляции и построена калибровочная зависимость. Эта зависимость для низкопольной линии Я+] имеет вид [c.283]

Предположим теперь, что этому гипотетическому кристаллу НР дали расплавиться. Враш ение в жидком состоянии заставляет ось молекулы НР двигаться беспорядочно по отношению к направлению поля. Компонента локального поля, параллельная Яо, будет то положительной, то отрицательной, так что за несколько вращений величина ее, усредненная по времени, приближается к нулю. Поскольку ядерная прецессия протекает гораздо медленнее, чем молекулярное вращение (число вращений, происходящих за период [c.31]

Метод ЯМР основан на взаимодействии магнитной компоненты электромагнитного поля с магнитными моментами атомных ядер. Установлено, что некоторые (но не все ) атомные ядра обладают собственным моментом количества движения (спином). В макромире механической моделью ядра можно считать вращающийся шарик, который имеет положительный заряд, распределенный по объему или по поверхности. Его вращение вызовет круговой электрический ток, и, как следствие,-магнитное поле, направленное вдоль оси вращения. Эта простейшая механическая модель позволяет понять, почему все ядра, имеющие спин, обладают магнитными свойствами, которые количественно характеризуются м нитным моментом ядра. Магнитный момент ядра ц и его спин являются коллинеарными векторами в пространстве длины двух векторов связаны соотношением [c.277]

Смеситель работает следующим образом. От источника постоянного тока подается питание на катушку возбуждения. Магнитный силовой поток проходит через магнитопровод, шихтованные полюса, пронизывает смесительную камеру и замыкается на полюсной части ротора. Подлежащие обработке компоненты поступают в заданном соотношении в камеру смешивания через радиальные патрубки. Приводимый в движение при помощи регулируемого электродвигателя постоянного тока ротор создает вращающееся магнитное поле, увлекающее ферромагнитные элементы. Поскольку полюсная часть ротора установлена под углом к оси вращения ротора, ферромагнитные элементы совершают кроме вращательного движения еще и возвратно-поступательное, обеспечивая более интенсивное, а следовательно, более качественное перемешивание смеси. Готовая смесь удаляется через решетку, задерживающую ферромагнитные элементы. [c.16]

Под действием вращающегося магнитного поля диспергирующие элементы приходят в движение вокруг осей. При этом направление движения ферромагнитных элементов противоположно направлению диспергирующих элементов. Компоненты смеси под действием круговых движений диспергирующих элементов приходят во вращение и перемещаются под действием чередующихся участков левого и правого направления навстречу друг другу, образуя узлы перемешивания. В случае выполнения диспергирующих элементов в виде пропеллеров с одинаковым направлением вращения перемешивание будет происходить в вертикальном направлении за счет противоположного вращения диамагнитных и ферромагнитных тел. [c.25]

Тип вращения Тип колеб типя 1 пулю компонента ПОЛЯ ризуемости Состояние поляризации Правила отбора [c.140]

При исследовании методом ЭПР монокристаллов комплекса ионов переходных металлов обычно обнаруживают [13—15] комплексы, в которых в очевидной системе координат кристаллического поля д- и А-тензоры не диагональны. Ось, которая перпендикулярна зеркальной плоскости или совпадает с осью вращения, должна быть одной из трех главных осей молекулы. д-Тензор молекулы и Л-тензор для любого атома, лежащего на этой оси, должны иметь главные значения вдоль этой координаты. Если в молекуле есть только одна ось, которая удовлетворяет приведенным выще требованиям, две другие оси, используемые в качестве базиса при анализе в кристаллическом поле, не обязательно будут главными осями соответствующих д- и А-тензоров, т.е. выбор этих осей не обязательно приведет к диагональному тензору. Например, бис-(диселенокарбамат) меди(П) имеет симметрию [13, 14]. Ось вращения второго порядка является одной из осей, приводящих соответствующие компоненты д- и А-тензоров к диагональному виду, но две другие компоненты не диагональны в системе координат, соответствующей осям кристаллического поля. Если молекула обладает симметрией Огл, то три оси вращения второго порядка этой точечной группы должны бьггь главными осями как для д-тензора, так и для Л-тензора. Таким образом, результаты исследования методом ЭПР могут дать информацию относительно симметрии молекулы. Для несимметричной молекулы совсем не обязательно, чтобы молекулярные оси совпадали с осями, которые приводят д-тензор или /1-тензор к диагональному виду. На самом деле система координат, приводящая А-тензор к диагональному виду, может и не диагонализировать д-тензор. Например, в витамине В12 угол между системой главных осей х, у, которая приводит у4-тензор к диагональному виду, и системой осей, которая приводит д-тензор к диагональному виду, составляет 50° [15]. [c.216]

Соответствующая комиоиеита СТС наблюдается в поле Яо + + АЯ/, поэтому если молекулы АВ составляют монокристалл и все ориентировапы одинаково, то при вращении монокристалла величина АЯа изменяется от АЯ п до АЯмакс, а комиоиеита СТС наблюдается в зависимости от ориентации при различных величинах внешиего магнитного иоля. Фиксированная беспорядочная ориентация молекул (поликристалл, стеклообразное состояние) приведет к уширенню компонент СТС, так как величины АЯа будут соответ- [c.244]

Анализ полей скоростей в полимеризаторе производства СКЭПТ показал, гго используемая тихоходная мешалка не может обеспечить необходимой эффективности перемешивагшя, в результате формируются сильно неоднородные поля температуры и концентраций компонентов, приводяпще к неоднородности получаемого продукта. Поэтому было рекомендовано увеличить частоту вращения мешалки, одновременно уменьшив диаметр лопастей. Последнее необходимо для того, чтобы не возросла потребляемая перемешивающим устройством мощность. Расчеты показали, что новая [c.85]

Влияние природы растворителя на спектр ЭПР может быть объяснено механизмом [136], учитывающим возникновение слабых обменных взаимодействий при столкновении молекул в растворе. При сближении двух парамагнитных частиц обменное взаимодействие между ними может вызвать нарушение фазы ларморовых вращений спинов вокруг внешнего магнитного поля. В работах [ 137 -139] показано, что в полярных растворителях ширина сверхтонких компонент меньше, а константа сверхтонкого расщепления больше, по сравнению со значениями констант в неполярных растворителях. Этот эффект приписан возникновению комплексов радикал — растворитель. Образование комплексов свободный радикал — растворитель может быть обусловлено различными причинами, в частности водородной связью [ 138]. В ряде случаев возможно также образование молекулярных комплексов с растворителем, акцепторами, ионами металлов. Последние нередко приводят к стабилизации ион-радикалов [140, 141]. Авторы [141] считают, что молекулы растворителя локализуются на полярных заместителях или гетероатомах. [c.120]

На рис. III.16 показаны спектры ЭПР и ДЭЯР замороженного раствора сэндвиче-вого комплекса титана с цик-лооктатетраеном и циклопен-тадиеном. Этот комплекс представляет собой -систему с осью симметрии Соо (свободное вращение колец), в спектре ЭПР которой сверхтонкая структура не разрешается. В эксперименте ДЭЯР устанавливается напряженность постоянного поля, соответствующая сигналу ЭПР для g 1 (помечена стрелкой), и ведется сканирование по области частот ПМР ( Н) при данной напряженности. Таким образом, получается спектр двойного электрон-протонного резонанса ( Н ДЭЯР) с хорошо разрешенной структурой. На рис. II 1.16, где представлен этот спектр, хорошо видны два широких дублета, из которых непосредственно определяется значение параллельной компоненты константы СТВ а л для взаимодействия делокализо-ванного неспаренного электрона с протонами циклов gHg и С5Н5 (центральная группа линий обусловлена протонами растворителя— толуола). Если провести такой же эксперимент с установкой сигнала ЭПР, соответствующего g x, то получим перпендикулярные компоненты взаимодействия и определим значение а , после чего можно оценить спиновую плотность на ядрах. [c.81]

Пусть теперь на ядра действует переменное магнитное поле радиочастотного генератора Н , колеблющееся вдоль оси х. Это поле не имеет компонент вдоль оси у, но его можно представить как суперпозицию двух магнитных векторов, вращающихся в плоскости ху с одинаковой скоростью в противоположных направлениях с таким соотношением фаз, что они компенсируют друг друга в направлении оси у (рис. 17). Один из этих векторов вращается в том же направлении, что и пре-цессирующие ядерные магнитные диполи, тогда как другой вектор вращается в противоположном направлении. Очевидно поле, которое вращается противоположно прецессирующим ядрам, не взаимодействует с ними, потому что оно не может оставаться с ними в фазе. С другой стороны, поле, вращающееся в одном направлении с преиессирующими ядрами, может находиться в фазе, и это произойдет при совпадении частот вращения. При этом поле будет стремиться изменить ориентацию ядерных диполей, причем произойдет переход энергии вращающегося магнитного поля к ядрам с переводом их на другой конус прецессии. Этот процесс можно наблюдать у тех ядер, магнитные векторы которых отстают от вращающего поля по фазе на 90°. В результате суммарная намагниченность рассматриваемого конуса прецессии уже не будет совпадать с осью конуса, а как бы начнет вращаться с частотой прецессии вокруг этой оси, т. е. вокруг направления поля Яо (рис. 18), что приведет к появлению вращающихся компонент намагниченности в направлениях х у. Переменное маг нитное поле, направленное вдоль оси у, возбудит в катушке [c.49]

Соответствуюш,ая компонента СТС наблюдается в поле Н—АНа поэтому если молекулы АВ ориентированы одинаково, при вращении образца величина ДЯа будет изменяться от АНт п до АЯтах, а компоненты СТС будут наблюдаться в зависимости от ориентации при различных величинах напряженности внешнего магнитного поля. Фиксированная беспорядочная ориентация и2Гс [c.35]

Поляризуемость двухатомной молекулы (например, Нг) анизотропна электроны, образующие связь, легче смещаются в поле, направленном вдоль молекулы, чем в поперечном. Молекулы, попадая в поле излучения частоты V, оказываются в переменном электрическом поле, и, следовательно, наведенный дипольный момент осциллирует с частотой V. Осциллирующий диполь излучает с частотой падающего излучения, что объясняет природу рэлеевского рассеяния. Если в молекуле одновременно реализуются внутренние движения, оказывающие периодическое влияние на поляризуемость, то диполь будет испытывать дополнительные осцилляции с периодичностью этих движений (vкoл), а это значит, что наряду с возбуждающей частотой V должны появиться компоненты с частотой V Vкoл. Однако следует отметить, что для проявления комбинационного рассеяния молекулярное вращение или колебание должно вызывать изменение какой-либо составляющей поляризуемости молекулы. Поэтому, если молекула имеет низкую симметрию или совсем ее не имеет, не приходится задумываться, какие типы ее колебаний будут активны в комбинационном рассеянии обычно активными считаются все колебания. Все типы колебаний в тетраэдрической молекуле приводят к изменениям и дипольного момента, и поляризуемости следовательно, все они активны как в ИК-, так и в КР-спектрах, что [c.771]

Если ядра парамагн. частиц имеют магн. момент (Н, О, С, - М, М, 0, и др.), появляется дополннт. сверхтонкое взаимодействие (СТВ) неспаренного электрона с ядрами. Зееманопские уровни при этом расщепляются и появляется сверхтонкая структура спектров ЭПР. Расстояние между компонентами этой структуры зависит от энергии СТВ, к-рая складывается из двух частей — изотропной и анизотропной. Анизотропная часть обусловлена дипольным взаимод. электрона и ядра и зависит от угла между осью р-орбитали неспарениого электрона и направлением пост. магн. поля. Изотропная часть не зависит от ориентации радикала и определяет энергию магн. взаимод. ядра с неспаренным электроном на атомной 5-орбитали или молекулярной а-орбитали. Анизотропное СТВ проявляется в спектрах радикалов только в тв. телах в жидкостях опо отсутствует, поскольку быстрое мол. вращение усредняет ориентацию радикалов относительно внеш. поля. [c.702]

О. Штерна и В. Герлаха, 1922) сформулировали весьма интересную идею о наличии у электрона собственного магнитного момента. Эта идея в существенной степени уже назрела среди физиков того времени (например, в виде признания необходимости изменения тех или иных квантовых чисел на 1/2) и пусть не в столь явной форме, но высказывалась и А.Ланде, и В.Паули, и самими авторами эксперимента по расщеплению пучка атомов серебра. В опытах Штерна - Герлаха изучались атомы серебра в основном состоянии, в котором электронный угловой момент должен был бы равняться нулю. Однако в сильно неоднородном магнитном поле пучок таких атомов расщеплялся на две компоненты, что свидетельствовало о том, что у этих атомов есть какой-то магнитный момент, не связанный непосредственно с орбитальным моментом. Расщепление на две компоненты к тому же говорило о том, что для этого момента 2/ -I-1 = 2, так что / = 1/2. Этот совсем уж необычный результат заставил искать правдоподобные объяснения, что сначала привело к мысли о вращении электронов вокруг некоторой собственной оси (подобно планетам) и наличии связанного с таким вращением дополнительного момента количества движения. По этой причине дополнительный момент был назван спином (англ. to spin — вращаться подобно веретену) и обозначен символом s. Однако дальнейший анализ привел к выводу, что такое объяснение неудовлетворительно, так как тогда электрон должен был бы иметь конечные размеры, а это вызвало бы новые затруднения в построении теории. [c.132]

Бсли фаза опорного сигнала в точности равна фазе сигнала ЯМР, то он будет регистрироваться в режиме чистого поглощения. Если фазы отличаются иа 90°, то будет выделяться чисто дисперсный сигнал. Однако на практике обычно регистрируется смесь компонент, поскольку иет никакой необходимости или удобства в настройке прибора на какой-либо спещ1альный режим. Точно так же, как мы выбрали частоту опорного сигнала в качестве скоростн вращения системы координат, мы можем использовать ее фазу для задания осей х и у. Но так как это ие соответствует процедуре эксперимента иа импульсном спектрометре, мы будем использовать другое определение, которое сейчас коротко обсудим. Если вы работали иа спектрометре с непрерывной разверткой с низким магнитным полем, то вам почти наверняка приходилось подстраивать опорную фазу приемника для получе1шя формы линии, соответствующей чистому поглощению, когда ее небольшая расстройка давала примесь дисперсионной компоненты (рнс. 4.16). [c.115]

Рис. 4.2.2. Наклонное эффективное поле во вращающейся системе координат. Остаточная г-компонента магнитного поля ДВо = Во + и, (./7 и соответствующий вектор угловой скорости свободной прецессии (1 = -7ДВ0 = т - <. (. показаны для случая, когда несущая частота выше резонансной (lur.f l > 1а о1) для 7 > 0. Направление вектора эффективного магнитного поля соответствует РЧ-полю В1, приложенному вдоль отрицательного направления оси у. Вектор вращения 101 = - 7В1 направлен вдоль положительной оси у (для у > 0). В случае точного резонанса (Лйо = 0) нутация иамагинченности происходит в плоскости хг (против часовой стрелки, если смотреть со стороны оси +у г -> х -г -> -х). В отсутствие РЧ-поля свободная прецессия во вращающейся системе координат происходит вокруг оси г против часовой стрелки, если смотреть со стороны оси +г (х-> у -х > -у).

Т.р. включает термич. равновесие-постоянство т-ры в объеме системы, отсутствие градиентов т-ры мех. равновесие, при к-ром невозможны никакие макроскопич. перемещения частей системы, т. е. имеется равенство давления в объеме системы допустимы, однако, движения системы как целого-поступат. движение в поле действия внеш. сил и вращение. В случае гетерог. системы сосуществование термодинамически равновесных фаз наз. фазовым равновесием. Если между компонентами системы происходят хим. р-ции, в состоянии Т. р. скорости прямых и обратных процессов равны между собой (см. Химическое равновесие). При Т. р. в системе прекращаются все необратимые переноса процессы (теплопроводность, диффузия, вязкое течение и т.п.). В системе не наблюдается изменение концентраций реагирующих в-в, для закрытой системы характерно равновесное распределение компонентов между составляющими систему фазами. Параметры состояния, определяющие Т. р., строго говоря, не являются постоянными, а флуктуируют около нек-рых статистич. средних значений обычно эти флуктуации пренебрежимо малы. [c.541]

Применение. Методом ЭПР можно определять концентрацию и идентифицировать парамагн. частицы в любом агрегатном состоянии, что незаменимо для исследования кинетики и механизма процессов, происходящих с их участием. Спектроскопия ЭПР применяется в радиационной химии, фотохимии, катализе, в изучении процессов окисления и горения, строения и реакционной способности орг. своб. радикалов и ион-радикалов, полимерных систем с сопряженными связями. Методом ЭПР решается широкий круг струк-турно-динамич. задач. Детальное исследование спектров ЭПР парамагн. ионов d- и /-элементов позволяет определить валентное состояние иона, найти симметрию кристаллич. Поля, количественно изучать кинетику и термодинамику многоступенчатых процессов комплексообразования ионов. Динамич. эффекты в спектрах ЭПР, проявляющиеся в специфич. уши-рении отдельных компонент СТС, обусловленном модуляцией величины констант СТВ за счет внутри- и межмол. хим. р-ций, позволяют количественно исследовать эти р-ции, напр, электронный обмен между ион-р калами и исходными молекулами типа + А. < А + Д , лигандный обмен типа LK + L + L, внутримол. процессы вращения отдельных фрагментов в радикалах, конформац. вырожденные переходы, внутримол. процессы перемещения атомов или Фупп атомов в радикалах и т. д. [c.450]

Вращение плазмы вызывается силами Лореитца к=]ХВ, которые возникают при двух различных комбинациях компонент тока и магнитного поля А-ф = ,В, или кц, =/ б,. По отношению к разделению изотопов использование аксиального магнитного поля В,) кажется предпочтительнее вследствие лучшей аксиальной однородности и существования удерживающей силы прн этом типе поля. Здесь рассматривается только дуга в аксиальном магнитном поле цилиндрической, а точнее, конической формы с 1/(1 1, где [c.278]

Зачастую более удобным оказывается рассмотрение поведения намагниченности М во вращающейся системе координат (х, у, z = z), частота вращения которой относительно оси z равна й) Соответствующим преобразованием координат можно не только формально упростить уравнения, но и преобразовать их так, что они приобретут более нагладный вид. Сложное движение вектора намагниченности в пространстве можно разложить на два движения движение во вращающейся системе координат и одновременное движение этой системы координат относительно лабораторной системы координат, фиксированной в пространстве. Обычно частоту вращения выбирают равной частоте РЧ поля, й) = (Л), так как в этом случае поле В во вращающейся системе координат будет неподвижным. Обозначим когерентную компоненту намагниченности вдоль оси х (параллельной В ) через М, а сдвинутую на 90° вдоль оси у - через М у [c.20]

Физический смысл времени Гг вытекает из того, что эта константа времени требуется для описания спада поперечных компонентов ядерного магнитного момента, т. е. эта константа определяет время, необходимое для того, чтобы индивидуальные спины потеряли фазовую когерентность вращения друг относительно друга. Если ядерные спины находятся в несколько различных полях, обусловленных неоднородностью статического магнитного поля или отличиями в локальных магнитных полях, вызванными магнитными днпольными моментами их соседей сО (раздел И, А, 2 и И, Б, 1), то они будут прецессировать с раз-ными ларморовыми частотами, что приведет в конечном счете 3 к фазовой некогерентности. Изменения ориентации спинов магнитных моментов под влиянием спин-решеточной релаксации также дают вклад в этот эффект и, следовательно, влияют на Т . Поскольку ширина резонансной линии может быть обусловлена каждым из рассмотренных выше эффектов, то Т , как показывает количественный анализ, обратно пропорционально ширине линии. Гг называется также временем спин-спинового взаимодействия или временем спин-фазовой памяти. [c.17]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология