Давление координатное

В первом случае экспериментальная часть заканчивается построением зависимости расход — давление, которая воспроизводится графопостроителем 6. Блоки 7 и 8 в работе не участвуют. На рис. П-25 представлена блок-схема алгоритма расчетной программы для ЭЦВМ Минск-22 . В качестве исходной информации в машину вводятся следующие экспериментальные данные ("площадь образца испытываемой мембраны), а, (х, I, os 0, а также графическая зависимость G = = f(P) в координатной форме, масштаб по G и масштаб по Р. [c.105]

Диаграмму удобно представить в логарифмической анаморфозе, но тогда нельзя пройти через нулевые значения скорости или перепада давления без разрыва координатной сетки. На рис. 1-3 эта область ограничена вертикальным и горизонтальным пунктиром здесь при низких скоростях восходящего или [c.17]

Эти уравнения широко применяются на практике, так как они являются линейными (т. е. уравнениями прямой) , если рассматривать зависимость логарифма давления (1п р) от обратной температуры (1/Т). Откладывая на координатных осях такие функциональные шкалы, мы вместо кривых (рис. 64) получим прямые, как показано на рис. 84. [c.253]

На таких графиках часто целесообразно наносить и прямую эталонного вещества (в данном случае жидкости X), которая, при одинаковом масштабе на координатных осях, всегда располагается на биссектрисе угла между осями координат. Эта прямая играет роль определяющей, так как при сопоставлении с ней прямых, полученных для других веществ, наиболее наглядно видны все особенности рассматриваемой зависимости. Этот прием применяют и для сопоставления влияния изменения внешних условий (температуры, давления и других) и для сопоставления разных рядов сходных между собой веществ при постоянных внешних условиях. [c.38]

Если рассматривают изменение скорости и других параметров потока только вдоль оси потока, то движение называется одномерным. Когда же учитывают изменение скоростей, давлений и других параметров по двум или трем координатным осям, то движение жидкости называется соответственно двумерным (плоским) и трехмерным (пространственным). [c.39]

Для упрощенного, по сравнению с графиками фирмы Келлог, графического изображения функций необходимо было найти зависимости коэффициентов А и В от давления. Для этого снятые с графиков фирмы Келлог при различных значениях температур и коэффициенты для жидкой фазы А были нанесены на диаграмму lg Л — При этом были получены плавные кривые, как это показано на примере пропана на рис. 4. Был найден способ выражения зависимости А от трех переменных Р, I и путем применения двух координатных сеток — I ш Р — А. [c.121]

Приведенные рассуждения показывают, что при повороте сверхзвукового газового потока около внешнего тупого угла значения скорости, давления и плотности остаются постоянными вдоль лучей, исходящих из угловой точки и являющихся характеристиками. Поэтому при аналитическом исследовании обтекания тупого угла удобно воспользоваться полярными координатами, поместив начало координат в этой угловой точке. Координатными линиями тогда служат лучи, исходящие из угловой точки, и концентрические окружности с центром в этой угловой точке. Координатами точки на плоскости являются радиус-вектор г этой точки и угол ф, составляемый радиусом-вектором с лучом, имеющим фиксированное нанравление, которое мы определим позже. Все параметры газа будем рассматривать как функции от г и ср IV = 10 (г, (р), р=р(г, ф), р = р(г, ф). В силу того, что параметры газа вдоль лучей в нашей задаче сохраняются постоянными, частные производные от гг , р и р ио г равны нулю (при перемещении вдоль луча не происходит изменения параметров газа). Таким образом, [c.158]

Координатное давление как функция давления сходимости Лсх и давления в системе я определяют по диаграмме, приведенной на рис. 11-й. [c.169]

Рис. П-2. Диаграмма для определения координатного давления в зависимости от давления сходимости и давления в системе.

В неподвижной жидкости возьмем произвольную точку М с координатами х, у ж г и давлением р . Выделим в жидкости элементарный объем в форме прямоугольного параллелепипеда с ребрами, параллельными координатным осям и соответственно равными (1х, (1у и 2. Точка М пусть будет одной из вершин выделенного параллелепипеда (рис. 1.8). [c.20]

На выделенный параллелепипед действуют лишь указанные массовые силы и разности сил давления. Поэтому уравнения равновесия параллелепипеда в направлениях трех координатных осей запишем в следующем виде [c.21]

Варгафтик для графического обобщения теплопроводности углекислого газа [Л. 4-12] использовал координатную систему (X—Яо)=/(7), где А, — теплопроводность при р и Хо — теплопроводность при той же и давлении, равном 1 кГ/см у — удельный вес. В указанной координатной системе получается единая зависимость в виде кривой, выходящей из начала координат. Экспериментальные точки, полученные при различных температурах и давлениях, ложатся около этой кривой в пределах точности опытов. [c.169]

На рис. 4-29 приведены результаты обработки экспериментальных значений теплопроводности аргона под давлением в координатной системе lg(Я,—U)=f g ) Здесь усредняющая линия описывается уравнением [c.219]

Измеренное Значение давлени ро для потоков с небольшими градиентами скорости относят к координате геометрического центра приемного отверстия. Перемещение трубок в потоке и определение координат полол<ения приемного отверстия производят с помощью координатных устройств типа, приведенного на рис. 8.10. [c.412]

Возникающие при вращении центробежные эффекты и эффект Кориолиса должны учитываться в уравнениях баланса сил и количеств движения. Эти соотношения, как и другие уравнения равновесия, затем подвергаются упрощениям для каждой конкретной задачи как в геометрическом отношении, так и путем введения некоторых дополнительных аппроксимаций. Многие встречающиеся на практике конкретные задачи могут получить то или иное частное описание. Приводимый ниже краткий обзор в основном касается одной конфигурации. Вращение происходит вокруг вертикальной оси с угловой скоростью й (рад/с), причем все граничные условия характеризуются осевой симметрией. В качестве координатной системы используются цилиндрические координаты л 0 и 2. Единственным учитываемым здесь изменением плотности является то, которое вызывает свободную конвекцию оно записывается в виде приближения Буссинеска Ар = рР( —(г), где г г — некоторая характерная температура. Таким образом, влияние на плотность разности давлений, обусловленной центробежными силами, в данном случае не учитывается. Такое допущение по поводу центробежных сил представляется вполне разумным, поскольку эти силы достаточно малы по сравнению с ускорением силы тяжести, т. е. Л <С 1, где [c.458]

Стенка ОМ наклонена к свободной поверхности под углом а. На свободную поверхность действует внешнее давление Ро Решение этой задачи удобнее проводить в координатных осях хОу, одна из которых Оу направлена вдоль [c.37]

С позиций термодинамики [17] кавитацию можно представить как фазовый переход на диаграмме (рис. 3.7) в системе координат (Т,Р). На рисунке показаны линии(Т) насыщенного пара и семейство кривых Pj (T), определяющее метастабильные состояния в жидкости. Переход из точки А(Т, Р) вдоль траекторий, параллельных координатной оси температур (в точку В, лежащую в области пара), называют кипением [17,18]. С понижением давления [Р<Р(р (Гц)] при Tq = onst жидкость также может перейти в парообразное состояние в точке С. Этот переход и называют кавитацией. Поскольку строгое выполнение условий Pq = = onst и To= onst в реальных системах не выполнимо, то и деление рассматриваемого фазового перехода первого рода на кипение и кавитацию очень условно. Реально траекторию процесса можно представить в виде перехода A- D. [c.58]

Гипотезу о сводообразовании в сыпучих телах впервые высказал Энгессер, который полагал, что статический свод, воспринимающий на себя давление вышележащих слоев, не передает никакого давления на внутреннюю, нодсводовую часть и должен состоять из твердых, расклиненных между собой частиц. На основе этой гипотезы развита теория [78] применительно к прокладке горных выработок (тоннелей) и найдено аналитическое решение формы кривой разгружающего свода, доказанное экспериментально. Оно положено в основу дальнейших исследований о сводообразовании в сыпучих материалах, находящихся в замкнутом объеме, например в вертикальной емкости [87]. На рис. 5, а показана схема сил при рассмотрении равновесия объема, заключенного между двумя параллельными стенками и днищем. При небольшом перемещении днища АВ вниз, имитирующем перемещение нижележащих слоев под действием веса вышележащих, выпуск сыпучего материала из отверстия емкости и др., над днищем образуется неподвижный загружающий свод естественного равновесия АОВ. Необходимым и достаточным условием равновесия будет равенство нулю суммы проекций всех сил на координатные оси ху и сумма их моментов относительно этих осей. Это условие выполняется за счет равновесия сил сжатия о и трения т в местах контакта для каждой частицы (рис. 5, в). Рассмотрим равновесие сил, действующих на свод (рис. 5, а) по [78]. Выберем па линии свода произвольную точку М и отбросим правую и нижнюю части свода (ниже точки М), заменив их реакциями Н ж . Принимаем, что на произвольную часть свода МО действует давление Р, равнодействующая которого рх действует посредине отрезка х. При этом допускаем, что давление вышележащих слоев на горизонтальную плоскость равномерно, а давление на свод от сыпучего тела, находящегося над участком МО в зоне его кривизны, практически одинаково. Основным условием равновесия свода является равенство нулю изгибающих моментов относительно любой его точки, в данном случае для точки Ж, т. е. 2Л/м = 0. Тогда условие равновесия для дуги МО будет равно [c.37]

Предложены модели структур закаленных фаз высокого давления фуллеритов Сб(1 и С70, главной особенностью которых является трехмфная полимеризация фуллереновых молекул. В качестве основного механизма трехмерной полимеризации предложен новый (3+3) тип 1щклоприсоединения молекул См вдоль пространственных диагоналей ромбических структур сверхтвердых фаз. Вдоль боковых координатных осей предложены два типа связывания молекул традиционный для одномерной и двумерной полимеризации (2+2) тип циклоприсоединения и сращивание молекул фуллеренов обобществленными четырехчленными кольцами. Структуры уточнены методом профильного анализа дифрактограмм (метод Ритвельда), начальные значения координат получены из энергетического анализ устойчивости моделей структур методами молекулярной механики. Установлено, что по мере увеличения давления и температуры синтеза происходит сокращение межатомных расстояний в (3+3) циклах, что приводит к повыщению жесткости структуры. По сокращению межмолекулярных расстояний вдоль полимеризованных направлений структур фаз высокого давления выявлены стадии полимеризации фуллереновых молекул от димеров до объемных полимеров. При нормальных условиях обнаружена эллипсовидная форма дифракционных отражений на двумерной дифракционной картине сверхтвердых фаз, свидетельствующая об огромных упругих напряжениях, возникающих в процессе трехмерной полимеризации молекул Сбо в условиях негидростатических высоких давлений. [c.184]

При переходе от двух- к трехкомпонентным системам возникает необходимость ввести новый способ изображения состояния таких систем. Для построения полной дпаграммы состояния трехкомпонентной системы требуются четыре координатные оси (р, Т,Хх и Х2, поскольку Хз = 1 — Х1 + Х2). Только ограничение условий наблюдения постоянством давления или температуры позволяет представить трехкомпонентную систему в виде реальной трехмерной фигуры. Для изображения такой системы на плоскости необходимо постоянство и давления, и температуры. [c.116]

V f(P, Т). Если по трем координатным осям отложить давление, температуру и объем системы, то полученная пространственная диаграмма, называемая диаграммой состояния, дает графическое изображение зависимости между Р, Т и V. Однако построение таких пространственных диаграмм связано с определенными трудностями, и они мало удобны для практического применения. Для характеристики состояния однокомпонентной системы чаще используют плоскую диаграмму, представляющую собой проекцию пространственной диаграммы на плоскость Р — Т. Плоская диаграмма описывает состояния однокомпонентной системы и фазовые равновесия в ней при различных параметрах. В основе анализа диаграмм состояния, как показал Н. С. Курнаков, лежат два общих положения принцип непрерывности и принцип соответствия. Согласно принципу непрерывности при непрерывном изменении параметров, определяющих состояние системы, свойства отдельных фаз изменяются также непрерывно, свойства же всей системы в целом изменяются непрерывно лишь до тех пор, пока не меняется число или природа ее фаз. При исчезновении старых или появлении новых фаз свойства системы в целом изменяются скачкообразно. Согласно. принципу соответствия на диаграмме состояния при равновесии каждому комплексу фаз и каждой фазе в отдельности соответствует свой геометрический образ плоскость, линия, точка. Каждая фаза на такой диаграмме для одно-компонентной системы изображается плоскостью, представляющей собой совокупность так называемых фигуративных точек, изображающих состояния равновесной системы. Равновесия двух фаз на диаграмме состояния изображаются линиями пересечения плоскостей, а равновесие трех фаз — точкой пересечения этих линий, называемой тройной точкой. По диаграмме состояния можно установить число, химическую природу и границы существования фаз. Плоские диаграммы состояния, построенные в координатах Р — Т, не дают сведений о молярных объемах фаз и их изменениях при фазовых переходах. Для решения этих вопросов используются проекции пространственной диаграммы на плоскости Р V или Т V. [c.331]

Построим на основании данных рис. 109 пространственную диаграмму температура — давление — состав. Она (рис. ПО) дает общую картину фазового равновесия. На оси абсцисс отложена температура (кипения), на оси ординат давление (пара) и в направлении, перпендикулярном к плоскости Р — Т, — мольная доля изо-СъН 2[М2) На передней плоскости координатного параллелепипеда (плоскость чистого пропана) изображена кривая РсзН, = ф(0, обрывающаяся в критической точке СзНз (точка /(1), а на задней (плоскость изо-С5Н]2)—кривая зависимости давления насыщенного пара изо-С5Н12 от температуры, оканчивающаяся в его критической точке (точка К2). Обе критические точки связаны кривой точек складки, идущей от передней плоскости к задней. Эта кри- [c.302]

Диаграмма состояния двухкомпонентной системы представляет собой пространственную фигуру, имеющую три координатные оси концентраций одного из компонентов, температур и давлений. Обычно пользуются более простой, плоской, диаграммой, являющейся изобарным сечением пространственной фигуры (например, при атмосферном давлении 0,1 МПа) или, чаще всего, ортогоналзной проекцией поверхности собственного давления пара в систем на координатную плоскость концентрация — температура ортобарная диаграмма — см. разд. 4.3.5). На таких диаграммах давление пара не отображено. Для рассмотрения влияния давления необходимо пользоваться пространственной моделью или построить пложую диаграмму в координатах концентрация—давление в последнем случае останется без рассмотрения влияние температуры. j [c.135]

Очевидно, что диаграмма состояния трехкомпонентной системы не может быть представлена иа плоскости даже ири постоянном давлении, так как температура должна откладываться на координатной оси, перпендикулярной плоскости концентрационного треугольника. [c.182]

Для описания конденсированных систем в ряде случаев можно полагать, что давление не влияет на положение равновесия. Тогда, приняв р = onst, получим возможность изобразить состояние бинарной системы на плоскости (в координатах Т — х) (рис. 93). Любая фигуративная точка М в этой координатной сетке однозначно характеризует состояние системы при р = onst. Для построения Т — 1-диаграмм исследуют зависимость температуры от времени охлаждения для расплавов различного состава. Полученные таким образом кривые температура — [c.194]

Цилиндрическая трубка (рис. 1-32) представляет собой цилиндр, на боковой поверхности которого выполнены три отверстия (1, 2 и <3), соединенные со штуцерами прибора посредством трубок, расположенных внутри цилиндра. Центральное отверстие служит приемником полного давления. Боковые отверстия расположены симметрично по отношению к центральному с их помощью определяется направление потока. Трубка укрепляется в поворотном координатннке и помещается так, чтобы плоскость центров отверстий совпадала с плоскостью течения. Вращением трубки относительно продольной оси достигается положение, при котором перепад давления в боковых отверстиях становится равным нулю. Для наблюдения за перепадом давления штуцера 2 н 3 присоединяются к дифференциальному манометру. В указанном [c.79]

Номограммы типа / и // не учитывают давления сходимости [8, с. 54], Номограммы Уинна (тии III) строят для давления сходимвсти 34,3 МПа, и используют, применяя координатное давление Лк для дру-гих значений давления сходимости. [c.169]

При нахождении констант фазового равновесия на основе давления сходимости предварительно определяется тип области по графику (рис. П-З). Если система попадает в область I, то пользуются графиками Уинна [12, 13]. В остальных случаях предварительно определяется координатное давление Як как функция давления л и давления сходимости Лсх [13, 14], а константы фазового равновесия находят по номограммам Уинна. [c.173]

Область 11. Если температура системы меньше критической температуры легчайшего компонента эквивалентной бинарной смеси, то в качестве давления сходимости принимают критическое давление этого легчайшего компонента. Далее (см. рис. П-2) определяют координатное давление Лк- На номограмму Уинна наносят точку (Т,л) и соединяют ее прямой линией с точкой К=1. На эту прямую наносится точка Як, из которой проводят линию до компонентной шкалы и определяют искомое значение К- [c.193]

Область III. По известным п и Псх определяют координатное давление Лк (см. рис. П-2). На номограмму Уинна наносят точку (Г, лк). Эту точку соединяют с компонентной шкалой и определяют искомое значение К. Для области III характерны высокие значения давления в системе и давления сходимости и потому в случаях, не охватываемых номограммами Уинна, лучше пользоваться методом Чао и Сидер . [c.193]

Для обобщения экспериментальных значений теплопроводности, полученных при различных давлениях и температурах, Зельшопп для углекислого газа (Л. 4-4] и Боровик для азота [Л. 4-11] пользовались координатной системой Х= /((р)Амага), Т. е. ПО ОСИ у откладывались значения теплопроводности, а по оси л —числа Амага. [c.169]

Теплопроводность вещества можно считать изученной, если мы располагаем надежными данными зависимости теплопроводности газа вещества при атмосферном давлении от температ фы (довысоких температур), можем нанести в координатной системе %=f(T) значения коэффициентов теплопроводности по верхней (сухой насыщенный пар) и нижней (кипящая жидкость), пограничным кривым, нанести значения коэффициентов теплопроводности а изобарах как при давлениях меньше критического, так и для давлений больше критического. На такой единой диаграмме расположится зависимость теплопроводности от давления и температуры в жидкой и в газообразной фазах, а также и в критической области. [c.178]

На рис. 4-9 в координатной системе lg(A,—Хо) у) нанесены обработанные надежные экспериментальные значения теплопроводности. Через наибольшее количество точек проведена усредняющая прямая, которая может быть признана наиболее вероятной зависимостью. Для ориентировки на отдельных точках указаны размеры отклонений в процентах. На графике нанесена точка, соответствующая иритичеокой. Для усредняющей прямой получено следующее уравнение для вычисления коэффициента теплопроводности углекислого газа под давлением [c.192]

В координатной системе lg( — o)=/(lgY) ориентируясь на аналогичную зависимость для азота . проведена прямая с показателем п=1,23. Пользуясь этой ярямой и правильными значениями было вычислено значение коэффициента В в уравнении (4-19). В результате было получено расчетное уравнение для вычисления теплопроводности воздуха под давлением [c.230]

В [43] помещена номограмма, позволяющая определять коэффициент теплопроводности газов и паров при атмосферном давлении (рис. 1-18). На координатную сетку наносят точку по координатам, соответствующим данному веществу (координаты берут из табл. 1-9). Через полученную точку и точку заданной теьше-ратуры проводят прямую линию до пересечения со шкалой X точка пересечения дает значение искомой величины. [c.28]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология