Самообращение

Электронная температура разряда 8000—10 ООО К, т. е. существенно выше, чем в дуге или пламени. Концентрация свободных электронов 10 —10 см . Продолжительность пребывания частичек аэрозоля в наиболее горячей зоне составляет примерно 10-2 с, что обеспечивает их полное испарение, эффективную атомизацию и возбуждение. Максимальная эмиссия атомов и ионов наблюдается на расстоянии 14—18 мм выше края горелки. Фоновое излучение в этом участке плазмы мало. Слабы также эффекты самопоглощения и самообращения линий. Плазма характеризуется высокой пространственной и временной стабильностью. [c.65]

Часто при сильном самообращении спектральной линии интенсивность излучения в ее центре меньше интенсивности сплошного фона источника. Объясните, как возникает это явление. [c.56]

Нарисуйте форму спектральной линии, испытывающей одновременно сильное самопоглощение и сильное самообращение. [c.56]

Испытывают ли самообращение линии водорода, расположенные в видимой области [c.56]

В каком виде газового разряда — в дуге или искре — больше самообращение и самопоглощение спектральных линий и интенсивность сплошного фона [c.65]

Ртуть принадлежит к числу наиболее быстро испаряемых в дуге металлов. Полное испарение 20 мг свободной ртути, а также ее окислов и сульфидов происходит в первые же несколько секунд после включения дуги. Такое интенсивное испарение вызывает кратковременное образование значительного объема паров ртути и самообращение ее линий. При испарении ртути из отверстий анода угольной дуги расплав всегда освобождается от ртути в первые 10 сек. после зажигания дуги. Поэтому при определении ртути в минералах и рудах не следует стремиться к полному испарению навески из отверстия электрода, и можно прекращать фотографирование спектра пламени после 20—30 сек. горения дуги. [c.122]

Наиболее чувствительна линия 2288,0 А, но из-за сильного самообращения ее используют лишь при определении низких содержаний кадмия, в основном — в анализе чистых веществ в большинстве случаев определение ведут по линии 3261,0 А. [c.128]

К я г — линии, обладающие склонностью к сильному или слабому самообращению [c.686]

Для учета неселективного поглощения этим способом лампу с полым катодом поочередно питают импульсами тока малой и большой мощности. В первом случае излучаются узкие резонансные линии определяемого элемента, и измеренное в этот момент поглощение соответствует сумме сигналов атомной абсорбции и фона. Длительность маломощных импульсов тока составляет 50-500 мкс при скважности импульсов до 10 и интегральной силе тока через лампу, соответствующей средней силе тока для режима постоянного тока (импульсная сила тока — до 100 мА). В режиме импульсов большого тока имеет место самообращение линий, излу чаемых лампой с полым катодом, и в этом режиме измеренное поглощение, в основном, обусловлено фоном в области расположения аналитической линии. Средняя сила тока через лампу с полым катодом в режиме самообращения в четыре и более раз превышает ток в режиме излучения узких линий (до 1 А в импульсе). Достоинства метода — простота и удобство реализации, возможность учета структурированного фона и широкий диапазон учета неселективных помех (до оптической плотности 3,0). [c.831]

Корректор неселективного поглощения — на основе эффекта самообращения спектральных линий. Возможна работа в режиме эмиссии при определении щелочных и щелочноземельных элементов. Возможна работа в комплекте с приставками (ртутно-гидридной системой, проточно-инжекционным блоком-концентратором и др.). [c.928]

Аналогичное обращение сильных спектральных линий, приводящее к кажущемуся их расщеплению, происходит также вследствие явления самообращения. Центральная часть дуги всегда горячее, чем ее наружные части, и, следовательно, содержит большее количество активированных атомов, которые могут излучать энергию. Но на своем пути к спектрографу это излучение должно Пройти через более холодные части дуги при этом часть фотонов поглотится атомами того же самого элемента, находящимися в этой области. Это особенно справедливо для резонансного излучения. Обращение линий в дуге следует отличать от фотографического обращения последнее можно устранить, сократив время экспозиции, в то время как дуговое обращение можно уменьшить, только понизив температуру дуги. [c.99]

Пока что частотно-селективные спектрально-аналитические установки позволяют вести определение элементов последовательно по заданной программе. Можно, однако, полагать, что в дальнейшем будут реализованы условия и для определения элементов группами. При последовательном определении элементов значительно легче создать оптимальные условия формирования сигнала фотоумножителя в процессе сканирования спектра с учетом особенностей аппаратурного профиля аналитической линии. Особенно важно учитывать этот параметр при использовании аналитических линий, склонных к самообращению. [c.23]

При дальнейшем росте концентрации линия будет испытывать самообращение, как это показано на рис. 146, б, а уровень будет оставаться тем же. [c.246]

Спектр, который излучается факелом, богат линиями ионов второй и более высокой степени ионизации, многие линии атомов и ионов испытывают значительное уширение и самообращение. Это обстоятельство указывает на сложное строение светящегося облака и его неоднородность. Спектр испускания, возбуждаемый квантовым генератором, может дать богатую информацию о составе исследуемого вещества. Возбуждение спектра с помощью квантового импульсного генератора может быть использовано в прикладной спектроскопии. [c.247]

ИСП характеризуется не только крайне высокой температурой плазмы, но и особым способом нагревания пробы. Проба, в основном в виде раствора, подается потоком газа со скоростью 1 л/миР1 через центральный канал горелки, температура которого мала по сравнению с окружающей тороидальной плазмой. Поэтому проба разогревается плазмой, находящейся вовне. Только на некотором расстоянии над катушкой распределение температур в факеле плазмы становится аналогичным другим источникам света. На рис. 3.35 показан температурный профиль ИСП на разных высотах факела. Несмотря на высокую температуру факела, в метоле ИСПС мало выражены эффекты самообращения и са-мопоглощепия, которые характерны для дуговых и плазменных источников спета. Это подтверждается тем, что линейность градуировочных графиков сохраняется в большом интервале порядков (до 4- 5) [c.71]

Поглощение света периферической частью облака дуги или пламени приводит к заметному уменьшению интенсивности середины спектральных линий. Этот процесс, называемый самопоглощением линий, объясняется тем, что по1 лощающие невозбужденные атомы периферийной части облака испускают излучение необязательно в направлении щели прибора, а согласно закону Ломеля в предела.х угла 4л, При больших концентрациях атомов примеси в разрядном облаке наблюдается явление самообращения спектральных линий. Это в первую очередь касается розонансныл линий. Такие линии имеют в центре темную полосу, и видны только ее крылья. [c.649]

В атласах спектральных линий элементов на планшетах имеется изображение спектра железа, под которым находится шкала длин волн. Над спектром железа стрелками отмечено положение характерных спектральных линий элементов. Над стрелками расположены символы элементов. Под символами элементов указана длина волны линии (последние три цифры). Например, длина волны линии Zn 275,65 нм записана как 5,65. Справа символа внизу римской цифрой отмечена принадлежность линии к возбужденному атому (I), однократно- (И) или двукратно возбужденному иону (П1), а также самообращение ЛИНИН (/ ). Цифра справа вверху — условная чувстви- [c.666]

При повышении концентрации примеси в пробе пары определяемого металла заполняют вторую зону облака разряда, где наряду с процессами возбуждения атомов будут проходить и процессы самопоглоще-ния излучения той же длины волны, которая испускается элементом в первой зоне. При больших концентрациях металла в пробе его пары заполняют третью зону облака разряда. При прохождении излучения первой зоны через третью происходит полное его поглощение невозбужденными атомами. На спектрограмме наблюдается появление самообращенных линий—линий, у которых полностью поглощен центр, но видны ее контуры. [c.672]

Метод Смита—Хифтье использует импульсные ЛПК [8.2-28]. Когда применяют большой ток (до 500мА), имеет место самопоглощение линии определяемого элемента, так что наблюдается значительное уширение и самообращение линий. При этом измеряется только поглощение фона. Это метод прост, не требует дополнительного оборудования и может быть использован с атомизаторами любого типа. Основным ограничением является ухудшение чувствительности. На практике следует использовать модифицированные ЛПК. [c.54]

Примечание. 1)1— наиболее чувствительная линия нейтральных атомов иг — следующая за ней чувствительная линия и т. д. VI — наиболее чувствительная линия ионизированных атомов Уз — следующая за ней по чувствительности линия Н — самообращенная линия. [c.135]

А. А — эйнштейновская вероятность перехода g — статистический вес верхнего уровня / — ладенбурговская сила осциллятора для эмиссионной линии К — самообращенная линия к — кант полосы. [c.451]

Корректор на основе эффекта самообращения спектральных линий. В 80-х годах была предложена еще одна схема учета неселективного поглощения — на основе эффекта уширения и самообращения резонансных линий (Смит и Хифти, 1983 г.). По идеологии такой способ весьма близок к зеемановскому корректору фона. [c.831]

Процесс горения характеризуется изменением температур по высоте и диаметру пламени. В ряде случаев требуется определение температур, усредненных по сечению и отдельным зонам пламени. Использование термопарного метода не позволяет или делает трудоемким такое определение. В этом случае более удобны радиационные методы. Большинство пламен характеризуется большими градиентами температур по сечению пламени, особенно значительно может быть охлаждена наружная область пламени (вследствие поступления избыточного воздуха) или наоборот, она может быть горячее в диффузионных пламенах, а также в пламенах богатых смесей (вследствие вторичного горения). При наличии градиента температур по сечению пламени в более холодных областях может происходить поглощение излучения данной спектральной линии, испускаемого в горячей зоне, и в спектре наблюдается явление, получившее название самообраще-ния линии. Это может привести к заниженным значениям температур, измеренных, например, методом обращения. Внешние слои пламени в основном состоят из СОг и Н2О и мало поглощают излучение при 1=589 нм. Для пламен, максимальная температура у которых наблюдается на боковой поверхности, занижение температур вследствие самообращения линий очевидно, не существенно. [c.34]

В этой области, будет соответствовать более широкая спектральная полоса, чем ширина линии поглощения атомов, окружающих дугу. В этих условиях центральная часть полосы излучения, испускаемого атомами в дуге, поглощается теми атомами, которые окружают дугу. Этот экстремальный пример самопоглощения, называемый самообращением, может усложнить качественный анализ. Самообращенная линия, такая как показана на рис. 20-20, состоит как бы из двух отдельных линий по каждой стороне от истинного положения эмиссионной линии (сравните эту самообращенную линию с дублетом линий натрия при 589 нм на рис. 19-5). [c.711]

Продолжительность единичного искрового разряда довольно мала (обычно около 100 мкс), но период времени между разрядами является относительно большим (десятки мс или больше), т. е. имеется достаточно времени для охлаждения электродов. Это приводит к меньшему фракционному испарению и расходу пробы, а также к более низкой чувствительности определения элементов, чем при использовании дуги постоянного тока. Поскольку последующие искровые разряды отделены относительно большим промежутком времени, атомы, испарившиеся из пробы, имеют достаточное время для диффузии и выхода из пространства между электродами до появления следующего разряда. Так как атомные пары почти не аккумулируются вокруг электрода, самопо-глощение и самообращение наблюдаются гораздо реже. [c.715]

Часть световой энергии, излучаемая во внутренних зонах источника, может быть поглощена во внешних его частях. Это явление называется самопоглощением. Коэффициент поглощения в центре линии больше, чем на ее краях, поэтому самопоглощение приводит к увеличению полуширины линии. В неоднородных источниках оно может привести и к заметному уменьшению яркости источника для центра линии. Это явление называется самообращением. Контур самообра-щенной линии показан на рис. 10.9, в. [c.263]

Для возбуждения люминесценции, комбинационного рассеяния и др. изготовляются ртутные дуги с расстоянием между электродами до 1 м. Следует иметь в виду, что резонансные линии ртути 2537 и 1850 А очень сильно самообращаются в разряде, а последняя линия также сильно поглощается кварцем и воздухом. Для получения ярких резонансных линий Вуд предложил прижимать разряд магнитным полем к передней стенке охлаждаемой ртутной дуги. В этом случае можно получить яркую линию 2537 А мало искаженную самообращением. [c.266]

Уширение линий за счет самоноглощения и самообращения имеет особое значение в связи с источниками света, используемыми для атомной абсорбции. Атомы той же природы, что и атомы, эмиттирующие излучение, сильнее поглощают излучение в центре линии, чем на ее краях. Этот эффект может быть особенно заметен, если пар, поглощающий излучение, значительно холоднее, чем эмиттирующий. В последнем случае наблюдается провал в середине линии. [c.11]

Источники света. Обычно в качестве источника спектра ртути используется небольшая бактерицидная разрядная лампа (G.E.0Z4). Если в лампе поддерживается малый ток, то эмиссия весьма интенсивна и самопоглощение для линии 2537 А незначительно. Разрядные лампы высокого давления (Osram и G.E.AH4) непригодны в качестве источников излучения, так как давление паров ртути в них настолько велико, что происходит значительное самообращение резонансной линии. Лампы высокого давления дают чувствительность, составляющую всего 1/10 нормальной чувствительности, даже если они работают при малых токах. Недавно появились ртутные лампы с полым катодом, их характеристики весьма удовлетворительны,хотя и не превосходят характеристики более дешевых ламп типа OZ4. [c.122]

Одна из подобных методик предусматривает применение режима низковольтной искры (генератор ДГ-1 или ДГ-2) [61]. Такой режим позволяет избежать самообращения аналитичес- [c.143]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология