Рентгеновский спектр сплошной

Рентгеновские лучи возникают при соударении быстролетящих электронов с атомами любого элемента и представляют собой электромагнитные волны с частотами, располагающимися между УФ-лучами и 7-лучами радия. Рентгеновский спектр может быть либо сплошным, либо линейчатым. [c.351]

Тормозной рентгеновский спектр, называемый также сплошным или белым, вызывается всегда при торможении электронов. Кинетическая энергия электрона при резком торможении переходит в энергию фотона [c.109]

Рентгеновские спектры обусловлены переходами электронов внутр. оболочек атомов. Различают тормозное и характеристич. рентгеновское излучение. Первое возникает при торможении заряженных частиц (электронов), бомбардирующих мишень в рентгеновских трубках, и имеет сплошной спектр. Характеристич. излучение испускают атомы мишени при столкновении с электронами (первичное излучение) или с рентгеновскими фотонами (вторичное, или флуоресцентное, излучение). В результате этих столкновений с одной из внутр. К-, L- или М-) оболочек атома вылетает электрон и образуется вакансия, к-рую заполняет электрон с другой (внутр. или внеш.) оболочки. При этом атом испускает квант рентгеновского излучения. [c.239]

Составить себе представление о спектральном составе излучения рентгеновской трубки можно по рис. 53. Сплошная часть рентгеновского спектра (кривая /) имеет резкий обрыв-со стороны коротких длин волн при [c.99]

Рентгеновский структурный анализ основан на определении d при заданной X. Рентгеновский спектр состоит из сплошного фона, на который накладывается характеристический линейчатый спектр из нескольких линий, длины волн которых характерны для вещества антикатода. [c.720]

Различают два типа Р. л. тормозное и характеристическое излучение. Тормозное излучение возникает при торможении электронов антикатодом рентгеновской трубки оно разлагается в сплошной спектр, имеющий резкую границу со стороны малых длин волн. Положение этой границы определяется энергией падающих на вещество электронов (чем больше эта энергия, тем в большей мере коротковолновая граница спектра смещается в сторону более коротких волн) и не зависит от природы вещества. Характеристич. Р. л. образуются при выбивании электрона одного из внутренних слоев атома с последующим переходом на освободившуюся орбиту электрона с какого-либо внешнего слоя. Они обладают линейчатым спектром, аналогичным оптич. спектрам газов. Однако между теми и другими спектрами имеется принципиальная разница структура характеристич. спектра Р. л. (число, относительное расположение и относительная яркость линий), в отличие от оптич. спектра газов, пе зависит от вещества (элемента), дающего этот спектр. Зависимость от вещества проявляется только в том, что с увеличением порядкового номера элемента в системе Менделеева весь его характеристич. рентгеновский спектр смещается в сторону [c.325]

Торможение электронов на аноде рентгеновской трубки может происходить по-разному. одни из них тормозятся мгновенно на самой поверхности анода, что соответствует фотону максимальной величины (т. е. вычисленному по уравнению (IV. 1)1 другие, проникая в глубь анода, постепенно теряют свою энергию. Следовательно, при торможении электронов возникнут фотоны самой разнообразной энергии, а так как количество их, излучаемое в единицу времени, очень велико, то тормозной спектр будет состоять из непрерывного ряда длин волн с резкой границей в коротковолновой части. Характер распределения энергии в спектре торможения при различных напряжениях показан на рис. 56. Тормозное рентгеновское излучение называют сплошным или белым по аналогии с видимым светом. [c.107]

Сплошной спектр (называемый также белым излучением ) возбуждается всегда, когда возникают рентгеновские лучи. Он вызывается потерей энергии при торможении электронов атомами любого элемента. Этот спектр начинается резко у коротковолновой границы и простирается теоретически в бесконечность в направлении ДЛИННЫХ волн. [c.351]

Рис. 56. Распределение интенсивности рентгеновских лучей в сплошном спектре

Скорости электронов, необходимые для возникновения рентгеновских лучей, должны быть сопоставимы со скоростью света. Для достижения таких скоростей электроны разгоняются в полях с разностью потенциалов порядка 10 В. Поскольку переход от к иа монотонен, тормозное излучение разлагается в сплошной спектр, имеющий резкую границу в коротковолновой части, соответствующей скорости электрона 2=0. [c.113]

Метод Лауэ применяют для исследования структуры монокристаллов. Монокристаллический образец помещается на пути рентгеновского луча, обладающего сплошным спектром (рис. 5 6, а). Этот немонохроматический луч, падая на кристалл, взаимодейству- [c.118]

Из курса атомной физики известно, что рентгеновское излучение, генерируемое рентгеновской трубкой, имеет сплошной и характеристический спектры [2]. В рентгеноструктурном анализе используется как тот, так и другой. Сплошной спектр рентгеновского излучения зависит от напряжения, подаваемого на трубку, а характеристический спектр определяется материалом ее анода. [c.113]

Некоторые типы разряда в водороде или других газах, которые дают сплошное излучение в широкой области спектра, главным образом за счет излучения, возникающего при нейтрализации ионов. Используя разряд в водороде и инертных газах, можно получить источники сплошного света для всех участков ультрафиолетовой области спектра, от видимой области до границы с рентгеновской. Газовый разряд в водороде дает сплошное излучение, которое начинается в видимой области (около 4800 А) и продолжается в ультрафиолете примерно до 1700 А. [c.300]

Отношение возникающей под действием непрерывного спектра флуоресценции к полному сигналу рентгеновского излучения, возбуждаемого электронами и непрерывным спектром, обозначается 5. На рис. 3.48 представлены собранные в работе [65] экспериментальные данные по 5 (сплошные линии) для края К- и -серий в зависимости от атомного номера и расчетные [66] (пунктирные линии). Вклад флуоресценции от непре- [c.90]

Люминесценция характеризуется спектром, выходом и длительностью. Спектр люминесценции кристаллов большей частью сплошной, специфичен для каждого минерала он сдвинут по отношению к спектру поглощения в сторону длинных волн. Поглощая рентгеновские или ультрафиолетовые лучи, минерал дает видимое свечение преимущественно сине-зеленого цвета, часто очень продолжительное. Таким образом, минерал люминофор является своеобразным трансформатором и аккумулятором лучистой энергии. [c.96]

Флуоресцентное рентгеновское излучение, испускаемое образцом, по,падает и детекторный объем после прохождения через так называемую абсорбирующую зону. Для обеспечения правильного функционирования прибора необходимо из пространства вблизи образца и источника возбуждающего излучения устранить источники большого количества ионов, три диффузии которых через детекторный объем образуется сплошной спектр, мешающий определению характеристического излучения образца. [c.42]

Возникновение сплошного спектра. Торможение электронов на ядрах материала антикатода. Потеря кинетической энергии (АЕ) вызывает излучение рентгеновского кванта ftv. [c.408]

РЕНТГЕНОВСКИЕ ЛУЧИ — электро магнитные колебания весьма малой длины волн, возникающие при воздействии на вещество быстрыми электронами. Р. л. открыты в 1895 г. В. Рентгеном. Волновая природа Р. л. установлена в 1912 г. М. Лауэ, открывшим явление интерференции Р. л. в кристаллах. Это открытие явилось основой развития рентгеноструктурного анализа. Р. л. невидимы для глаза, обладают способностью вызывать яркую видимую флюоресценцию в некоторых естественных и в искусственно изготовляемых кристаллических веществах, они действуют на фотоэмульсию и вызывают ионизацию газов. Этими свойствами Р. л. пользуются для обнаружения, исследования и практического использования Р. л. Различают два типа Р. л. тормозное и характеристическое излучение. Тормозное излучение возникает при попадании электронов на антикатод рентгеновской трубки оно разлагается в сплошной спектр. Характеристические Р. л. образуются при выбивании электрона из одного из внутренних слоев атома с последующим переходом на освободившуюся орбиту электрона с какого-либо внен)не-го слоя. Они обладают линейчатым спектром, аналогичным оптическим спектрам газов, с той лишь разницей, что структура характеристического спектра, в отличие от оптического спектра газов, не зависит от вещества, дающего этот спектр. Зависимость от вещества проявляется только в том, что с увеличением порядкового номера элемента в периодической системе элементов Д. И. Менделеева весь его характеристический рентгеновский спектр смещается в сторону более коротких волн. Другой особенностью характеристических спектров является то обстоятельство, что каждый элемент дает свой спектр независимо от того, возбуждается ли этот элемент к испусканию в свободном состоянии или в химическом соединении. Это свойство является основой рентгеноспектрального йпализа. Р. л. широко используются в науке и технике. Высокая про- [c.213]

В рентгеновских спектрах ширина линий и расстояние между ЛИНИЯМ сопоставимы, поэтому кривая поглощения имеет вид непрерывного контура с небольшими провалами между линиями. Для полного описания такой кривой необходи1ио знать не только частоту линий поглощения, но 1 их относительные интенсивности, фор1иу линий поглощения и форму границы сплошного спектра. [c.252]

Демонстрирует аномальный сигнал фона при энергиях ниже 25 кэВ, обусловленный пря мым попаданием в детектор электронов, рассеянных от образца. Непрерывное рентгеновское излучение аппроксимировалось от высокоэиергетичсской части спектра (сплошная линия). [c.245]

Определение границы сплошного рентгеновского спектра (А тш = Ю дало у Бле ка и Дуана (1917) А = 6,557 и у Вагнера (1918) А = 6,53 Ю . [c.59]

Рис. 57. Анализ по скачку поглощения. Сплошны- ВОЗМОЖНО, самЫМ ми линиями показаны результаты фотометрирова- удивительным свойств-ния снимка рентгеновского спектра в зависимости обнаруженным В

Рис. 55. Оа-ДИсИ раммма в рентгеновской об.масти спектра. Сплошная кривая—линия равного отношения (близкого к двум) интенсивностей двух линий пунктирная прямая — продолжение прямолинейной области кривой крестиками отмечены экспериментальные точки.

Методы дифракции. Дифракция света осуществляется на решетке со штрихами, нанесенными на расстоянии порядка длины волны света. В 1912 г. Лауэ предсказал, что кристалл может действовать как трехмерная дифракционная решетка для рентгеновских лучей. Рентгеновские лучи являются электромагнитными волнами, лежащими в области 0,001—50 А- Рентгеновские лучи возникают, когда электроны, получившие ускорение под действием электрического поля, бомбардируют атомы твердого антикатода. В результате такой электронной бомбардировки антикатода электроны выбиваются с впутренних орбит, и энергия, освободившаяся при переходе электронов с более высокого энергетического уровня на свободное место внутренней орбиты, выделяется в виде рентгеновского фотона. Эти переходы дают характеристические линии в рентгеновском спектре. Например, при бомбардировке медного антикатода в спектре появляется интенсивная линия при 1,54 А- Кроме характеристического излучения, получается сплошная область рентгеновских длин волн. Такие рентгеновские лучи называются белыми . [c.657]

Рентгеновские лучи занимают широкий диапазон длин волн от 80 до 0,00001 нм. Спектр излучения в зависимости от возникновения делится на сплошной (тормозное излучение) и характеристический торможение заряженных частиц (двигающихся с начальной скоростью Уд) в поле атомов вещества приводит к рентгеновскому излучению с граничной частотой Vo=m o/2h=eDVh, [c.101]

ВХОДЯЩИЙ поток рентгеновского излучения со сплошным спектром 2 — коллиматор 3 — монокрис-таллнческий образец рассеянный луч 5 — плоская фотопленка [c.118]

В методе Лауэ используется неподвижный монокристалл и непрерывный (сплошной) спектр рентгеновского излучения, т. е. варьируется длина волны X. Монокристалл К (см. рис. V.1) работает как спектральный прибор из всего непрерывного спектра рентгеновского излучения Я < Ящах выбираются только те длины волны, для которых при заданной ориентации монокристалла, т. 0. при фиксированных выполняется условие Вульфа — Брегга. [c.113]

Источником рентгеновского излучения, используемым в рентгенофазовом и рентгеноструктурном анализе, обычно является рентгеновская трубка. В рентгеновской трубке поток электронов, испускаемый вольфрамовой спиралью (катодом), ускоряется из-за большой разности потенциалов между к атодом и анодом (несколько десятков киловольт, кВ) и ударяется об анод. При этом происходят два основных процесса - торможениа электронов (с одновременным возбуждением тепловых колебаний, т.е, нагревом анода и испусканием рентгеновских квантов, дающих сплошной спектр) и ионизация атомов (удаление электронов с внутренних и внешних электронных оболочек атомов). За счет последующих электронных переходов происходит излучение рентгеновских квантов, дающих линейчатый, или характеристический спектр, вид которого определяется материалом анода. [c.6]

Как видно из рис. 4.1, поглощение N1- и Со-фильтров почти одинаково для всех волн, кроме заключенных в интервале между 1,487 и 1,607 А, где Ni-фильтp поглощает слабее, чем Со-фильтр. Если источником рентгеновского излучения является трубка с медным анодом, то эта полоса включает /Са-излучение длиной волны X = 1,54 А и узкую полоску сплошного спектра относительно слабой интенсивности. Если кривые интенсивности получены в одинаковых условиях, то, вычитая из кривой с Ы1-фильтром кривую с Со-фильтром, получим кривую, отвечающую излучению, близкому к Ка Более совершенная монохроматизация рентгеновского излучения достигается отражением от монокристаллов (кварц, германий, кремний, графит, фтористый литий). Кристалл-монохроматор представляет собой пластинку, полученную скалыванием по плоскости спайности кристалла. [c.92]

Переход к новому источнику рентгеновского излучения ослабил требования, предъявляемые к размерам кристаллов, что особенно важно в структурном анализе высокомолекулярных белков и сложных комплексов, имеющих крупные элементарные ячейки. Сплошной спектр синхротронной радиации и легкость выбора любой длины волны монохроматического излучения сделали возможным подойти к решению фазовой проблемы и разработать метод мультиволновой аномальной дифракции, требующий для решения фазовой проблемы лишь одного кристаллического образца. Существенным дополнением к этому методу стал генно-инженерный способ получения в ауксотрофных клетках аминокислотных последовательностей, в которых все остатки метионина заменены на селенометионин. Использование [8е-Ме1]-белков не только освобождало [c.74]

Рис. 9.7.7, Зависимость интенсивностей нескольких выбранных диагональных пиков (штриховые линии) и кросс-пиков (сплошные линии) двумерного спектра NOE ОПИТ от Тт (см. рнс. 9.7.5). Обозначения F — фенилаланин, I — нзолейцин, N — аспаргин, R — аргинин, Т — треонин, Q — глутамин, Y — тирозин. Кривые на левой, центральной н правой диаграммах соответствуют кросс-релаксации между протонами NH в F45, F22 н F33 соответственно и протонами других остатков, обозначенных на рисунке. В скобках приведены протон-протонные расстояния, определенные из рентгеновских исследований. Два примера эффекта Оверхаузера второго порядка с нулевыми начальными скоростями приведены на правой диаграмме. (Из работы [9.15].)

Справочник химика 21

Химия и химическая технология