Френеля уравнение

При количественных фотохимических исследованиях целесообразно использовать плоские окошки и стремиться к тому, чтобы падающий свет был перпендикулярен окошкам. При этих условиях доля отраженного от окошек света будет минимальна, как это следует из закона Френеля (уравнение 1-5). Доля света, которая отражается от окошек, определяется длиной волны падающего света, его поляризацией, углом падения, неровностями поверхности и дефектами окошек, природой границы раздела. [c.602]

Кобленц [786] показал, что правильно сконструированная система термоэлемент — гальванометр может быть использована для определения световой энергии, падающей непосредственно на активную поверхность термоэлемента, и эта система совершенно не зависит от длины волны или интенсивности падающего света. Однако если активная поверхность термоэлемента покрыта защитным окошком, то для разных длин волн будет различное отражение и поглощение света, падающего на зеркало. Для кварцевого окошка существенную роль играет только отражение в видимой и ультрафиолетовой областях до 2000 А. Доля отраженного света для каждой длины волны может быть вычислена по закону Френеля [уравнение (1-5)]. [c.622]

В рефрактометрических детекторах обычно используется два принципа измерения закон отражения Френеля или же закон отклонения Снелла. В детекторах первого типа часть светового потока, отраженная или прошедшая через границу раздела жидкость— стекло, пропорциональна углу падения и показателям преломления этих двух сред. Вследствие этого отношение интенсивностей пучков света определяется уравнением [c.89]

Это уравнение Френеля, которое показывает, что положительное вращение наблюдается в случае П1>Пт. [c.173]

При прохождении через оптически активную среду показатели преломления для лучей с левой круговой поляризацией п и правой п, не равны, что определяет поворот плоскости поляризации линейного поляризованного света а (уравнение Френеля) [c.278]

Степень взаимодействия затухающей волны с поглощающей средой можно рассчитать из уравнений Максвелла или Френеля, однако на практике в спектроскопии НПВО пользуются более простыми зависимостями. Так, на основе приближения малости ( Ю%) поглощения А величину отражения / можно оценить следующим образом [c.133]

Для двух граничных случаев, слабо поглощающих массивных образцов и очень тонких пленок величина не зависит от а, что позволяет получить для эффективных толщин довольно простые выражения либо из ряда разложения / по а (уравнение Френеля), либо из уравнений амплитуды электрического поля в отсутств Ие поглощения. [c.134]

КОЭФФИЦИЕНТ ФРЕНЕЛЯ. ЭЛЛИПСОМЕТРИЧЕСКИЕ УГЛЫ. ОСНОВНОЕ УРАВНЕНИЕ ЭЛЛИПСОМЕТРИИ. [c.178]

Развитие электронно-вычислительной техники обеспечило возможность широкого использования в практике молекулярной спектроскопии уравнений Френеля и их современных модификаций, позволяющих по спектрам НПВО определять важнейшие макрохарактеристики конденсированных сред— показатели поглощения х(у) и преломления и(у). [c.480]

В настоящее время существуют три основных способа решения уравнении Френеля. Первый из них, самый строгий, состоит в расчете спектров оптических постоянных и(у) и х(у) по спектрам комплексного амплитудного коэффициента отражения г (у). Для реализации этого способа необходимо, как видно из [c.480]

Здесь d - толщина пленки, а Л - длина волны (в вакууме) падающего света. Если в пленке происходит поглощение, то os оказывается комплексной величиной, и поэтому 5 - тоже комплексная величина. Когда коэффициенты Френеля для поглощающей среды оказываются комплексными, отраженные и преломленные волны претерпевают фазовый сдвиг на отражающей поверхности, не равный ни О, ни 180°. Основное уравнение эллипсометрии может быть записано в виде [c.407]

Всем знакомо отражение света от поверхности озера или от лобового стекла автомобиля. Интенсивность отраженного света зависит от угла падения и разности показателей преломления двух сред, например воды и воздуха или воздуха и стекла. Отношение отраженного света к падаюш,ему, называемое отражательной способностью Я, может быть вычислено по уравнению Френеля [c.115]

Это уравнение Френеля- , в котором /ц — интенсивность падающего света i —угол падения луча г—угол преломления и N = = sin i /sin r. Если луч света падает нормально к поверхности (i = = О""), то это соотношение можно свести к выражению для полного пропускания [c.187]

Расчет основан на уравнении Френеля (см., например, [14]) для показателя преломления п = 1,5. [c.263]

Показатель преломления образца в отсутствие поглощения (фон полос поглощения) можно рассчитать из уравнения (1), где угол Брюстера а в получен экспериментально путем измерения угла, при котором интенсивность прошедшего излучения, поляризованного параллельно направлению (а, х). максимальна (рис. 93 и 94). Но в области полосы поглощения показатель преломления образца будет меняться в зависимости от длины волны согласно дисперсионной теории (см. например, [14]). Кроме того, для образца с высоким дихроизмом показатель преломления неодинаков для двух различных направлений поляризации. Это приведет к тому, что эффективный оптический путь с1 (рис. 93, а) будет различен для различных направлений поляризации. Б этом случае в рассчитанное дихроичное отношение вносятся ошибки, так как измеренные оптические плотности полос поглощения относятся к разным оптическим путям. Исправить эти ошибки можно, только зная показатель преломления в области полосы поглощения. Его можно получить из дисперсионной формулы или из измерений интенсивности отражения и уравнения Френеля [14]. [c.264]

Это уравнение Френеля 14а] оно показывает, что правое вращение (как видно из рис. И) появляется, когда показатель преломления для левого циркулярно поляризованного света больше, чем для правого. [c.225]

Решение данных уравнений представляет значительные трудности, поэтому в расчетах часто пользуются указанными выше приближениями. Для приближения Френеля при 2 минА., < < (дс- н+(г/-л) [c.107]

ЛЯ преломления материала, расположенного по обе стороны от поверхности раздела, а также от угла падения. Рефрактометрический детектор отклоняющего типа, показанный схематически на рис. 6.8, работает при (угле падения светового луча, равном 45°. Сигнал рефрактометрического детектора отражательного типа связан с изменением количества света, прощедшего через поверхность раздела стекло — жидкость, которое определяется законами отражения Френеля. Эти законы можно описать одним уравнением при допущении, что световой [c.140]

Интенсивность отражения света 1г выражается уравнением Френеля [I] [c.127]

Величина F в уравнении (3) была вычислена как функция и, т. е. вычислена действительная светособирающая способность волокна с некоторой меридиональной апертурой представленной уравнением (1). На основании экспериментально полученных величин р и /г и коэффициентов Френеля V и t" было произведено вычисление интегралов уравнения (3) на приборе УВМ-7090. Результаты сравнивались с экспериментальными данными, полученными на стеклянных волокнах. [c.116]

Интенсивность отраженного и преломленного пучков световых лучей зависит от типа поляризации пучка падающих лучей. Формула Френеля, характеризующая долю отраженного света, состоит из двух уравнений—для света поляризованного в плоскости падения п отражения и перпендикулярно этой плоскости [c.374]

Р. Электромагнитная теория и соотношения Френеля. В классическом пределе поток фотонов образует непрерывную электромагнитную волну с напряженностями электрического поля Е и магнитного поля Н. Значения напряженностей полей 1 одчиняются уравнениям Максвелла и соотношениям, характеризующим электрические и магнитные свойства изотропной среды. Электромагнитная теория дает описание зеркального отражения от гладкой границы раздела сред или набора таких границ, образующего поверх 1юстн[, Й слой. [c.458]

Это уравнение очень похоже на уравнение Френеля (VIII. 14). Молярная величина эллиптичности имеет следующее [c.191]

При полном внутреннем отражении вследствие того, что преломленная компонента отсутствует, свет возвращается в первую среду, что, на первый взгляд, не сопряжено с потерей световой энергии. Однако экспериментально было показано, что за отражающей поверхностью существует электромагнитное возмущение. Из уравнения Френеля следует, что во второй среде существует неоднородная волна, которая распространяется вдоль поверхности раздела в плоскости падения и меняется экспонепциальио с изменением расстояния от этой поверхности (вдоль оси, перпендикулярной границе раздела), приче. эффективная глубина проиикновения волны не выходит за пределы длины волны света. [c.131]

Показатель преломления двойного слоя и раствора рассчитывали по уравнению Лорен-Лоренца с помощью поверхностной концентрации,найденной из теории диффузного слоя [21]. Ионные показатели преломления были взяты из литературных данных. Толщина эквивалентного слоя принималась равной 2/к, где к - обратная длина Дебая, описывающая толщину двойного слоя. Эффекты поля в показателе преломлшия раствора и субстрата отбрасывали. Затем находили комплексные коэффициенты Френеля (обсуждавшиеся выше) и обычным способом рассчитывали эллипсометрические параметры Д и ч . Расчетная зависимость Д и ц от заряда электрода приведена на рис.21 для Hg в растворе NaF. На рис. 22 представлена зависимость от показателя преломления эквивалентного слоя для раствора КС1. [c.444]

При отражении от поверхности металла, свободного от пленки, как обычно, применимы уравнения Френеля с комплексным показателем преломления. Амплитуда юлны света в металле затухает пропорционально множителю ехр (-2пкг/ Л), где г - координата, отсчитываемая в глубь металла Поскольку коэффициент поглощения к(п = п - 1к) для большинства металлов равен по крайней мере единице, волна должна почти полностью угасать не далее, чем на расстоянии Л, а обычно еще раньше [121]. Коэффициент отражения г можно представить через отношение амплитуд р и изменение фазы Д (г = р ехр Д), причем обе эти величины могут быть определены с большой точностью. Тронстад и Фичем [129] измерили параметры отражения от чистой поверхности чистой жидкой ртути в атмосфере N2 как функции угла падения (р (рис. 26,а). Егер и сотр. [126] показали, что изменение потенциала золотого электрода вызывает значительное изменение отражения в той области, где нет поверхностных пленок (рис. 26,5), так что проникновением межфазного поля в металл прнебрегать нельзя (ср. [121]). [c.452]

Сринивасан и Кувана нашли коэффициент отражения с помощью уравнения Мюрманна и Форстерлинга = На рис. 27 показано, как пучок света преломляется Б веществе под углом <р и частично отражается с коэффициентом Френеля езф (i у) [ср. уравнение (56)]. Он [c.458]

Для описания оптических свойств криста.члов Френель в 1818 г. предложил использовать вспомогательные поверхности, которые упрощенно можно построить следующим образом. Внутри кристалла помещаем светящуюся точку. В результате по каждому направлению от нее будут распространяться два луча и ЗМг с разными скоростями (рис. 27), в которых колебания взаимно перпендикулярны. По направлению их колебаний АА и ВВ от точки О отложим отрезки, пропорциональные показателям преломления этих волн, что дает нам четыре точки — А, А В, В. Сделав полное построение в пространстве, получим совокупность точек, которые в общем виде представляют собой поверхность второго порядка — геометрически трехосный эллипсоид, симметрия которого ЗЬгЗРС. Полуоси эллипсоида являются экстремальными значениями показателей преломления кристалла — наибольший Ыр — наименьший и Nm — средний. Эллипсоид показателей преломления, или оптическая индикатриса (указательница), описывается уравнением [c.52]

Противоположная картина наблюдается в классической оптике Гюйгенса—Френеля здесь глубоко изучены именно волновые свойства материи, а корпускулярные долго оставались неучтенными. Эти свойства не отмечены ни в одном из уравнений классической оптики. Причина чрезвычайно малая масса корпускулы электромагнитного излучения — фотона. Например, для фиолетового луча с А, = 4 - 10 м из уравнения де Бройля получаем массу соответствующего фотона т — 5,5- кг. Масса корпускулы чрезвычайно мала и в огромное чи J o раз меньше массы любого макротела, с каким мы имеем дело на практике. [c.32]

Во второй половине XVII в. Исааку Ньютону удалось при помощи стеклянной призмы (рис. 3.14) разложить тонкий пучок солнечного света на составляющие цвета фиолетовый, синий, голубой, зеленый, желтый, оранжевый и красный. Воспользовавшись второй призмой, он смог снова соединить полный спектр в пучок белого света, но если исключался один из цветов, то уже никакие операции не могли ничего изменить и привести к получению белого света. Ньютон изучал также цвета мыльных пузырей и линз с крайне небольшой выпуклостью, соприкасающихся с плоской поверхностью стекла (ньютоновские кольца). Ньютон считал, что эти цвета (интерференционные цвета) можно объяснить волновой теорией света, однако, по его мнению, наблюдаемое прямолинейное распространение света проще всего было бы объяснить, исходя из предположения о корпус-кулярности света, т. е. на основании предположения, что свет состоит из отдельных частиц (корпускул). Он пытался, но безуспешно, объяснить явление интерференции, приписывая соответствующие свойства такого рода частицам. Другие исследователи, в их числе Христиан Гюйгенс (1629-1695), Огюстен Жан Френель (1788-1827) и Томас Янг (1773-1829) довольно убедительно обосновали волновую природу света. Джеймс Клерк Максвелл в 1873 г. на основании своих уравнений электромагнитного поля сделал вывод, согласно которому электромагнитные волны, обладающие свойством света, могут возникать в результате маятникового [c.60]

Экспериментальные методы в химии полимеров - часть 2 (1983) -- [ c.156 ]

Экспериментальные методы в химии полимеров Ч.2 (1983) -- [ c.156 ]

Свойства и химическое строение полимеров (1976) -- [ c.209 ]

Конструкционные свойства пластмасс (1967) -- [ c.187 ]

Избранные проблемы стереохимии (1970) -- [ c.217 , c.224 , c.225 , c.227 ]

Свойства и химическое строение полимеров (1976) -- [ c.209 ]

Конструкционные свойства пластмасс (1967) -- [ c.187 ]

Дисперсия оптического вращения и круговой дихроизм в органической химии (1970) -- [ c.9 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология