Френеля отражение

Когда луч света переходит в среду с другим показателем преломления, часть света отражается (эффект Френеля). Отраженная [c.132]

После того как найдены компоненты интенсивности в координатах р. , можно с помощью коэффициентов Френеля вычислить компоненты интенсивности отраженного луча. Обозначим штрихом параметры отраженного [c.463]

В рефрактометрических детекторах обычно используется два принципа измерения закон отражения Френеля или же закон отклонения Снелла. В детекторах первого типа часть светового потока, отраженная или прошедшая через границу раздела жидкость— стекло, пропорциональна углу падения и показателям преломления этих двух сред. Вследствие этого отношение интенсивностей пучков света определяется уравнением [c.89]

Степень взаимодействия затухающей волны с поглощающей средой можно рассчитать из уравнений Максвелла или Френеля, однако на практике в спектроскопии НПВО пользуются более простыми зависимостями. Так, на основе приближения малости ( Ю%) поглощения А величину отражения / можно оценить следующим образом [c.133]

Необходимо отметить, что коэффициенты Френеля зависят только от свойств образца и величины угла падения, но не от характера первоначальной поляризации или времени. Из этого следует, что если в падающем луче света какая-либо составляющая равна нулю, она будет равна нулю также и в отраженном свете (рис. 9.7, а). [c.180]

Рефрактометр Френеля. Действие данного детектора основано на законе Френеля, который гласит, что количество света, отраженного от поверхности раздела двух веществ (жидкости и стекла), пропорционально разности показателей преломления этих веществ и углу падения света на поверхность раздела. Для получения максимальной чувствительности угол отражения должен быть близок к критическому. Основой конструкции рефрактометра Френеля (рис. 8.13) является стеклянная призма 7 с углом при вершине 90°, основание которой является верхней стенкой кювет. Измерительная и сравнительная щелевидные кюветы образованы отверстиями специальной формы в тонкой прокладке из фторопласта, зажатой между основанием призмы 1 и зеркальной пластиной из нержавеющей стали 2 (нижняя стенка кювет), которая одновременно является теплообменником. Проектор 3 вырабатывает два параллельных пучка света, которые сфокусированы на поверхности раздела стекла и жидкости в рабочей и сравнительной кюветах 4. Световой поток в кюветах проходит через тонкий слой жидкости и отражается от пластины 2. Отраженный свет фокусируется линзами 5 на измерительное и сравнительное фотосопротивления 6. Разностный сигнал усиливается электронным усилителем. [c.154]

При регистрации спектров реальных объектов мы должны учитывать, что падающее излучение не только поглощается исследуемым веществом, но тоже может отражаться (или рассеиваться) им. Кроме того, падающее излучение заведомо отражается от окон кюветы. Величина доли отраженного света определяется формулами Френеля и для случая нормального падения луча на поверхность равна [c.179]

Отражение света в условиях НПВО описывается формулами Френеля [1, 2 В случае изотропных поглощающих сред, толщина которых > X формулы Френеля могут быть представлены в виде [1-5] [c.480]

В настоящее время существуют три основных способа решения уравнении Френеля. Первый из них, самый строгий, состоит в расчете спектров оптических постоянных и(у) и х(у) по спектрам комплексного амплитудного коэффициента отражения г (у). Для реализации этого способа необходимо, как видно из [c.480]

Особенность спектров НПВО состоит в том, что их интенсивность зависит не столько от собственных свойств образца, сколько от условий эксперимента. В общем случае интенсивность (коэффициент отражения К) возрастает по мере уменьшения угла падения 9. Кроме того, на интенсивность спектров НПВО существенно влияют число отражений N и величина показате-.ля преломления щ оптического элемента (чем меньше 1, тем больше относительный показатель преломления 21 и выше интенсивность полос в спектрах НПВО). В связи с этим при исследовании слабо поглощающих образцов (х2 < 1) рекомендуется работать с элементами многократного отражения (М = 20-50), изготовленными из оптических материалов с относительно низким показателем преломления П (2,0-2,4) при небольших углах падения О (30 5°). Если же объектами исследования являются сильно поглощающие образцы (х2> 1), то целесообразно использовать элементы однократного отражения с 1 > 2,4 и большие углы падения 9 (50-70°). Особую роль в спектроскопии НПВО играет характер контакта между объектом исследования и оптическим элементом. Оптимальным контактом принято считать оптический контакт, поскольку он в наибольшей степени удовлетворяет модели Френеля, лежащей в основе теории НПВО. Отсутствие оптического контакта приводит к заметному искажению спектров НПВО, что затрудняет их качественную интерпретацию и полностью исключает возможность использования экспериментальных данных для каких-либо количественных расчетов. [c.483]

Полная зависимость коэффициента отражения р от угла падения г для неметаллической поверхности и от коэффициентов преломления света 2 и а также от состояния поляризации падающего луча известна как закон Френеля. Пусть рц — отражение плоскополяризованного света от зеркальной поверхности, ориентированной таким образом, что отражение света более полно, а рх — отражение плоскополяризованного света от поверхности, ориентированной так, что отражение затруднено. Тогда в соответствии с законом Френеля [441] [c.445]

Рис. 3.2. Отражение Френеля как функция угла падения Ь на границе раздела сред, отношение коэффициентов преломления которых = 1,5 (например, граница раздела воздух — стекло).

Рис. 3.3. Отражение Френеля для неполяризованного света в зависимости от угла падения I для различных значений отношений коэффициентов преломления.

Допуская, что поток, падающий на нижнюю сторону верхней границы красочного слоя, является идеально диффузным, можно усреднить коэффициенты внутреннего отражения Френеля по всем углам падения, чтобы сравнить поток, претерпевший много- [c.464]

Если мы уверены, что р конечном итоге действие пигментных частиц приводит к полному рассеянию светового потока во всех направлениях либо в результате отражения Френеля, либо све- [c.467]

Здесь d - толщина пленки, а Л - длина волны (в вакууме) падающего света. Если в пленке происходит поглощение, то os оказывается комплексной величиной, и поэтому 5 - тоже комплексная величина. Когда коэффициенты Френеля для поглощающей среды оказываются комплексными, отраженные и преломленные волны претерпевают фазовый сдвиг на отражающей поверхности, не равный ни О, ни 180°. Основное уравнение эллипсометрии может быть записано в виде [c.407]

Для поверхности раздела двух поглощающих сред комплексные коэффициенты отражения Френеля записываются в виде (рис. 27) [c.457]

Всем знакомо отражение света от поверхности озера или от лобового стекла автомобиля. Интенсивность отраженного света зависит от угла падения и разности показателей преломления двух сред, например воды и воздуха или воздуха и стекла. Отношение отраженного света к падаюш,ему, называемое отражательной способностью Я, может быть вычислено по уравнению Френеля [c.115]

Коэффициент отражения при нормальном падении света на границу раздела двух диэлектриков с показателями преломления rti и 2 определяется формулой Френеля [c.110]

Главные потери света при прохождении через призму происходят в результате отражения его от граней. При этом меняется также и состояние поляризации прошедшего излучения. Соответствующие расчеты выполняются по формулам Френеля [c.35]

Р. Электромагнитная теория и соотношения Френеля. В классическом пределе поток фотонов образует непрерывную электромагнитную волну с напряженностями электрического поля Е и магнитного поля Н. Значения напряженностей полей 1 одчиняются уравнениям Максвелла и соотношениям, характеризующим электрические и магнитные свойства изотропной среды. Электромагнитная теория дает описание зеркального отражения от гладкой границы раздела сред или набора таких границ, образующего поверх 1юстн[, Й слой. [c.458]

В 2.9.4 описан метод Монте-Карло для построения хода лучей. Если при расчете радиационного теплообмена используется этот метод, то учет поляризации не вызывает затруднений. Тем самым отпадает необходимость в проведении оценки погрешности, связанной с пренебрежением поляризацией. При проведении вычислений указанным методом необходимо определять поглощенную поверхностью долю падающего иа иое излучения, уже поляризованного при предыдуншх отражениях и прохождениях. Свойства поверхности будут рассчитаны с использованием коэффициентов Френеля г р., и Индекс 2 означает р и 5 направления, определяемые падающим лучом (единичный вектор г направлен к поверхности) и нормалью к поверхности (вектор п) [c.462]

Л е й т ц - МЛ 6 — стационарный микроскоп отраженного спета с бол1.шим полем зрения для исследования ровных и полированных аншлифов в светлом поле, в темном поле, при фазовом и интерференционном контрасте и в поляризованном свете. Имеет микротвердомер. Снабжен системой автоматического микрофотографирования. Имеет проекционное устройство с линзой Френеля и матовым стеклом, диаметр изображения 34 см. [c.111]

При полном внутреннем отражении вследствие того, что преломленная компонента отсутствует, свет возвращается в первую среду, что, на первый взгляд, не сопряжено с потерей световой энергии. Однако экспериментально было показано, что за отражающей поверхностью существует электромагнитное возмущение. Из уравнения Френеля следует, что во второй среде существует неоднородная волна, которая распространяется вдоль поверхности раздела в плоскости падения и меняется экспонепциальио с изменением расстояния от этой поверхности (вдоль оси, перпендикулярной границе раздела), приче. эффективная глубина проиикновения волны не выходит за пределы длины волны света. [c.131]

В первом приближении пленку представляют в виде однородного оптически прозрачного слоя, погруженного в водную среду [56, 100, 101]. При падении светового луча на пленку на поверхностях раздела фаз будут иметь место явления отражения и преломления, описывающиеся согласно феноменологическому подходу законами Френеля и Снела. Отраженные от двух поверхностей пленки световые лучи А ж В будут интерферировать друг с другом (рис. 33). [c.110]

Другой метод измерения основан на законе отражения света (закон Френеля), согласно которому интенсивность отраженного света, падающего на поверхность границы раздела жидкости и стекла, пропорциональна углу падения и разности показателей преломления двух сред. Преимуществом детекторов, работающих на этом принципе, является меньший объем ячеек (<3 мкл), в связи с чем они могут работать при небольших расходах элюента и с высокоэффективными колонками. Oднal 0 yв твитeль-ность таких детекторов в 50—100 раз ниже вствительности других типов РМД, поэтому они более пригодны для градиентного элюирования. Так как детектирование проиЬходит на границе раздела жидкости и стекла, для получения стабильной работы детектора необходимо следить за чистотой стекла. [c.273]

Представленные в таблицах значения оптических постоянных и/у) и х, (у) характеризуют свойства одноосных поглощающих слоев в трех взаимно ортогональных направлениях (/ = X, у, ). Все расчеты выполнены по формулам Френеля (14.4.70)-(14.4.73) с использованием дисперсионных соотношений Крамерса— Кронига [4, 6]. Погрешность расчетов составляет 5 %. Вьиисления производились на основе экспериментальных данных, полученных методами жидкостной и твердотельной спектроскопии НПВО. Оптические световоды (элементы НПВО) имели конфигурацию призмы Дове. Число отражений N и тип световода варьировались в зависимости от характера объекта исследования. [c.485]

Ткани, вследствие своей специфической структуры, обладают сложными распределениями отраженного света, не обладающими круговой симметрией. Сами волокна могут быть глянцевыми однако ткацкий процесс уже приводит к характерным изменениям этого глянца отделка ткани перед продажей, последующие стирка и глажение влияют на их глянец. Максимум кривой коэффициента отражения тканевых материалов, сделанных из глянцевых или блестящих волокон, в результате их переплетений почти никогда не совпадает с максимумом кривой коэффициентов направленного зеркального отражения. Даже фетр обладает не четко выраженным максимумом при углах немного больших угла зеркального отражения. Это понятно из положений закона Френеля. Такую поверхность можно мысленно представить себе как совокупность элементарных зеркал, углы наклона которых случайны. Число микрозеркал, ориентированных так, что они отражают падающий свет как при меньших, так и больших углах, чем угол зеркального отражения относительно поверхности ткани, примерно одинаково. Очевидно, что зеркала, на которые свет падает под большими углами, отражают больше (рис. 3.3). Поэтому не остроконечный максимум наблюдается при углах, больших чем угол зеркального отражения. Эти же рассуждения относятся к почти матовым нетканым поверхностям, таким, как бумага для множительного аппарата и матовые пленки стеклоэмали или краски. [c.453]

Френеля оптические системы, явления Бизеркала, линзы, дифракция сферич. световой волны на неровностях, ф-лы и ур-ия, хар-риз. оптич. св-ва отраженной и преломленной световых волн. Названы по им. О.Ж. Френеля (см. Френель). [c.231]

При отражении от поверхности металла, свободного от пленки, как обычно, применимы уравнения Френеля с комплексным показателем преломления. Амплитуда юлны света в металле затухает пропорционально множителю ехр (-2пкг/ Л), где г - координата, отсчитываемая в глубь металла Поскольку коэффициент поглощения к(п = п - 1к) для большинства металлов равен по крайней мере единице, волна должна почти полностью угасать не далее, чем на расстоянии Л, а обычно еще раньше [121]. Коэффициент отражения г можно представить через отношение амплитуд р и изменение фазы Д (г = р ехр Д), причем обе эти величины могут быть определены с большой точностью. Тронстад и Фичем [129] измерили параметры отражения от чистой поверхности чистой жидкой ртути в атмосфере N2 как функции угла падения (р (рис. 26,а). Егер и сотр. [126] показали, что изменение потенциала золотого электрода вызывает значительное изменение отражения в той области, где нет поверхностных пленок (рис. 26,5), так что проникновением межфазного поля в металл прнебрегать нельзя (ср. [121]). [c.452]

Сринивасан и Кувана нашли коэффициент отражения с помощью уравнения Мюрманна и Форстерлинга = На рис. 27 показано, как пучок света преломляется Б веществе под углом <р и частично отражается с коэффициентом Френеля езф (i у) [ср. уравнение (56)]. Он [c.458]

Известно несколько методов экспериментального определения оптических постоянных твердых поглощаюпщх веществ [108— 110]. Все они, как правило, основаны на измерении характеристик отраженного света и использовании различных формул Френеля. Однако до сих пор не существует единого подхода к оценке достоинств и недостатков этих методов. Оптические постоянные одинаковых веществ в одной и той же спектральной области по различным данным часто значительно отличаются друг от друга. [c.97]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология