Вейсса постоянная

Э — постоянная Кюри — Вейсса. [c.8]

Здесь 0— температура, при которой прямая пересекает ссь абсцисс. Такое выражение носит название закона Кюри — Вейсса, а величину 0 называют постоянной Вейсса. Действительно, это уравнение можно вывести, если отказаться от предположения о том, что магнитные диполи отдельных ионов, атомов или молекул твердого вещества совершенно независимы друг от друга [что принималось [c.26]

ПОСТОЯННЫМ магнитным моментом проявляют нормальный парамагнетизм. Так, если парамагнитное вещество помещено во внешнее магнитное поле, отдельные атомы и молекулярные постоянные магнитики будут ориентироваться в направлении поля и притягиваться к нему, что обусловливает положительное значение восприимчивости. Магнитная восприимчивость парамагнетика должна зависеть от температуры, так как тепловое движение способствует нарушению ориентации магнитных диполей. Следовательно, эффективность магнитного поля будет уменьшаться при повышении температуры. Математически эта зависимость выражается законом Кюри или точнее законом Кюри — Вейсса [c.273]

Атомные и ионные системы, содержащие один или несколько неспаренных электронов, характеризуются постоянным магнитным моментом, который обусловлен остаточным спином и угловыми орбитальными моментами неспаренных электронов. Вещества с постоянным магнитным моментом проявляют нормальный парамагнетизм. Так, если парамагнитное вещество помещено во внешнее магнитное поле, отдельные атомы и молекулярные постоянные магнитики будут ориентироваться в направлении поля и притягиваться к нему, что обусловливает положительное значение восприимчивости. Магнитная восприимчивость парамагнетика должна зависеть от температуры, так как тепловое движение способствует нарушению ориентации магнитных диполей. Следовательно, эффективность магнитного поля будет уменьшаться при повышении температуры. Математически эта зависимость выражается законом Кюри или точнее законом Кюри — Вейсса [c.263]

Вейсс [22] в рамках простой модели получил количественные выражения для теплот адсорбции, скоростей адсорбции и адсорбированных количеств. Его модель представляет простой поверхностный барьер типа, изображенного на рис. 5, где единственными поверхностными ловушками являются адсорбционные уровни и адсорбция (в равновесных условиях) происходит до тех пор, пока эти уровни не достигнут энергии Ферми. Вейсс показал, что поверхность не может быть полностью покрыта при адсорбции. Для глубоко лежащих адсорбционных уровней, по его представлениям, адсорбция не зависит от температуры. Скорость адсорбции будет определяться высотой дипольного барьера и будет уменьшаться с ростом барьера при увеличении покрытия поверхности. Скорость десорбции в рамках данной модели оказывается постоянной. [c.294]

Ванадия (III) соли в восстановительном титровании 431 Вебера—Фехнера закон 232, 634 Вейсса постоянная 611 Взвешивание капель 494 Видемана закон аддитивности восприимчивости 579 Видность относительная 228 Вина эффект 321 Вода, константа ионизации 412 [c.731]

В табл. 72 дан критический обзор магнитных моментов парамагнитных ионов элементов второго и третьего переходных периодов. Наиболее неприятным является то, что большинство измерений проводилось только при одной температуре, а ноэтому они позволяют делать лишь ограниченные выводы. Если измерения проводились по более широкому интервалу температур, часто были найдены большие значения постоянной Кюри—Вейсса 9. Знак 0 иногда произволен, так как используются обе [c.408]

Хорошо известно, что большие ферромагнитные частицы имеют области, называемые доменами Вейсса , в которых магнитные моменты, обусловленные спинами электронов, связаны между собой обменными силами, ориентирующими их в одном направлении. При наложении внешнего магнитного поля некоторые домены возрастают за счет других до тех пор, пока все частицы не намагнитятся до насыщения. Если ферромагнитные ча стицы имеют величину порядка домена Вейсса, то веществодолжно иметь очень большое остаточное намагничивание. В настоящем исследовании это явление не рассматривается, хотя оно представляет интерес при получении постоянных магнитов и в геологических исследованиях. Если индивидуальные частицы очень малы, то они будут совершать движение типа броуновского, а это мешает установлению результирующего магнитного момента по полю, хотя обменные силы еще удерживают в параллельном состоянии спины отдельных электронов. Эта область размеров частиц подходит для магнитного изучения хемосорбции. Диаметры изученных частиц никеля колеблются приблизительно от 10 до 80 А. [c.10]

В выражении для константы Вейсса величина 5 зависит от количества неспаренных электронов и остается постоянной только до тех пор, пока не начинает изменяться степень окисления. Обменный интеграл J рассматривается Селвудом как величина либо постоянная, либо равная нулю. В массе вещества J строго постоянно, но быстро уменьшается при приближении к поверхности. В отношении катализаторов на носителе Селвуд предполагает, что первоначальный способ расчета обменного интеграла Гейзенберга справедлив для этого специфического типа веществ и что справедливость сохраняется и для поверхностной области. По-видимому, в настоящее время большинство теоретиков считают метод Гейзенберга более общей или альтернативной модификацией одного из более новых методов, как то метода Стонера и Вольфарта и метода Зинера. В любом случае маловероятно, что эти методы окажутся приложимыми к поверхностным квазиаморфным областям твердого тела. В особенности это относится к случаю, когда поверхностный слой характеризуется высокой концентрацией дефектов. Следует также иметь в виду, что степень окисления, вероятно, не остается постоянной и в лучшем случае может быть определена лишь приблизительно. [c.205]

Можно видеть, что уравнения (168) и (169) содержат на две независимые" переменные больше, чем в рассмотренном ранее случае изотермической диффузии. К числу таких дополнительных независимых переменных относятся показатель степени в уравнении Аррениуса (ЕЩТ) и функция экзотермич-ности — АНВсо1хТо, которые Вейсс и Хикс [48] обозначают символами у-и [5 соответственно. Решения для этих уравнений были получены путем построения графика изменения величины отношения скоростей ингибированной и неингибированной реакций (ранее это отношение называлось долей доступной поверхности, однако для неизотермических реакций его лучиш называть фактором эффективности) в зависимости от модуля Тиле для сферических таблеток = Н У К О е при 7 и р, служащих постоянными параметрами. Такой график показан на рис. 14. Параметр р характеризует собой максимальную разность температур, которая может создаваться в данной таблетке, отнесенную к температуре в периферийной области этой частицы, и поэтому его можно записать в виде выражения (Г — о)тах/ о> Для [c.204]

В связи с этим комитет № 10 Международной электротехнической комиссии (МЭК) еще в 1949 г. поручил Постоянному подкомитету под председательством проф. Г. Вейсса (Франция) разработку международного метода определения стабильности изоляционных масел, который отличался бы надежностью и учитывал опыт и рекомендации специалистов отдельных стран. В 1958 г. разработка принципов такого метода, осуществлявшаяся под руководством Ван Риссель-бержа (Бельгия), была в основном завершена. [c.170]

Самотушение флуоресценции в растворах хлорофилла исследовалось Вейль-Мальербом и Вейссом [69]. Они нашли, что при постоянной интенсивности освещения интенсивность флуоресценции в растворе этилхлорофиллида в этаноле возрастает при увеличении концентрации от 1 10 до 1 10-5 моль л, это происходит вследствие возрастания поглощения. Последнее становится практически полным при концентрациях, превышающих 1 10- моль/л. При дальнейшем увеличении концентрации интенсивность флуоресценции не остается постоянной, а быстро спадает, уменьшаясь при 1 10 моль/л до 7б своего максимального значения. Между [СЫ] = 2-10-6 и [c.182]

Изучение восстановления Н2О2 на ртутном капающем электроде (РКЭ) началось с работ [22, 23], более полно вопрос рассмотрен во второй из них. Кривые I, Е в водных растворах в исследованной области pH характеризуются наличием одной волны с постоянной величиной наклона (Ь) полулогарифмического графика, равной 0,245 в. В интервале pH 3—11 Еможно объяснить, приняв следующий механизм. Восстанавливаются (притом необратимо) только недиссоциированные молекулы, и медленной является первая стадия, постулированная еще Вейссом [c.365]

Большое число наблюдений показывает, что скорость диффузии активатора в решётку тем больше, чем больше постоянная решётки (слабее связь между узлами) и чем меньше радиус активатора. Наглядным примером служат сублимат-фосфоры Клемента [134] — активированные таллием щёлочно-галоидные соли. Зависимость скорости диффузии от размеров внедряющегося атома, подмеченная Тиде и Вейссом [294], вызвала предположение, что атом активатора по своим размерам должен быть меньше основного катиона решётки. В силу большого числа противоречий (например, Ag в ZnS) эта точка зрения была позже оставлена в пользу более широкого толкования. В действительности размеры активирующего атома не должны лишь превышать известной величины, характерной для данного трегера. Свинец и висмут, например, являются энергичными активаторами сульфидов щёлочно-земельных металлов, но совершенно неактивны в сульфидах цинка и кадмия. Параметры решётки последних слишком малы для включения обоих металлов [239]. Неспособность решётки сульфида цинка удерживать атомы свинца и висмута экспериментально доказана. Радиоактивные изотопы данных металлов (ThB и Th ) не удерживаются в решётке сульфида даже в концентрации 10 и соответственно не могут рассматриваться в ней как вероятные активаторы [227]. [c.125]

При низких температурах соединения урана с элементами V группы (UN, UAs, UP) становятся антиферромагнитными, а соединения с элементами VI группы (USe, UTe) остаются ферромагнитными. Как видно из табл. 7.1, характер магнитной упорядоченности не зависит от величины наименьшего межатомного расстояния d меяоду атомами U—U. Кроме того, в случае соединений урана с элементами VI группы температура Кюри не зависит от величины межатомного расстояния (как это имеет место у ряда аналогичных соединений европия) [551. Напротив, для антиферромагнитных соединений урана с элементами V группы характерны положительные значения постоянной Вейсса (0) и повышение температуры Нееля (Т /) при увеличении межатомного расстояния U—U. Можно предположить, что магнитные свойства этих соединений определяются расстоянием [c.213]

Для всех этих соединений кривые зависимости магнитной восприимчивости от температуры имеют точки максимума, характерные для антиферромагнитных веществ. Однако СР , иАза и иЗЬа не могут считаться типичными антиферромагнетиками по-видимому, они скорее метамагНитны так как для них постоянные Вейсса имеют положительные значения. Данные о их магнитных свойствах при [c.215]

В отличие от диамагнетизма и парамагнетизма ферромагнетизм является свойством кристаллической решетки, а не атомов металлов. В магните существуют довольно большие группы атомов, обладающие постоянными магнитными моментами (домены Вейсса, 1907). Соответствующие атомы ведут себя как крошечные магниты. В ненамагниченном металле эти атомы ориентированы беспорядочно, и их моменты компенсируются. Под действием магнитного поля эти элементарные магниты ориентируются так, что их спины располагаются параллельно (в чем проявляется их сходство с парамагнитными веществами), сохраняя эту ориентацию и после удаления поля (этим онн отличаются от парамагнитных веществ). С помощью квантовой механики было показано, что для определенных типов кристаллических решеток параллельная ориентация электронных спинов более устойчива (или метастабильна), чем обычная противоположная ориентация (антипарал-лельная) (Гейзенберг, 1928). Точка Кюри является той температурой, при которой атомы с параллельно ориентированными спинами благодаря тепловому движению возвращаются в обычное состояние беспорядочной ориентации. После охлаждения металл уже не является постоянным магнитом, но может быть намагничен снова. [c.579]

Существует подход, который оказался исключительно полезным при развитии теории спонтанного дальнего ориентационного порядка и связанных с ним свойств нематической фазы,— это метод молекулярного поля, почти не отличающийся от метода Вейсса для ферромагнетизма. Считается, что каждая молекула, находясь в среднем ориентирующем поле, которое появляется за счет соседних молекул, другим способом никак не связана со своими соседями. Первую теорию молекулярного поля для нематического состояния предложил в 1916 г. Борн [45], который рассматривал среду как набор постоянных электрических диполей и показал возможность перехода изотропной фазы в анизотропную при понижении температуры. Хотя этот результат важен в качественном отнощении, нам не стоит обсуждать именно эту теорию, так как сейчас точно установлено, что наличие постоянных дипольных моментов не необходимо для появления жидкокристаллической фазы [см. (1.2.3)]. Более того, теория Борна предсказывает, что упорядоченная фаза должна быть сегнетоэлектрической, чего на самом деле нет даже тогда, когда молекулы полярны. Наиболее широко используется основанный на приближении молекулярного поля подход Майера и Заупе [46]. [c.51]

Обменное взаимодействие-является только одной из причин возникно- вения постоянной Вейсса, или, как ее часто называют, постоянвой молекулярного поля . Подробнее см., например, С е л в у д, Магнетохимия, 1949,- тр. 95. (Прим. перм.) г [c.611]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология