Заряды измерение

Заряды индуцируются в тканях посредством трения, поэтому величина заряда, приобретаемого фильтрующим материалом, может быть измерена путем сопоставления заряженных таким же образом нескольких видов материалов. Обычная методика заключается в следующем. Полоса материала, помещенная на изолированное кольцо, натирается полоской контрольной ткани, закрепленной на изолирующем вращающемся диске [273]. Заряд на испытываемой полоске материала измеряется после определенного числа оборотов зарядного диска и снова по истечении периода (как правило, 2 мин) с целью определения скорости утечки заряда. Максимальный заряд, измеренный непосредственно после наведения заряда, позволяет расположить материалы по отношению друг к другу в виде трибоэлектрического ряда [c.367]

Есин и Марков [69] установили, что потенциал нулевого заряда, измеренный относительно электрода сравнения с постоянным потенциалом, меняется линейно с изменением логарифма концентрации (активности) электролита или адсорбирующегося вещества. Коэффициент Есина — дЕ+ [c.37]

Таким образом, измеряя величину Ли и зная ее полярность, можно определить концентрацию и знак носителей заряда. В свою очередь, по концентрации носителей и удельной проводимости материала можно из выражения (88) подсчитать величину подвижности носителей заряда. Измерения, проведенные с помощью эффекта Холла, показали, что концентрация носителей заряда [c.123]

Электрические методы измерения размеров капель основаны на использовании свойств капель как емкостей, способных переносить электрические заряды. Измерение заключается в следующем. Капли, проходя через электрическое поле, получают заряд, величина которого пропорциональна емкости всех капель, входящих в факел. Замеряя количество электричества, перенесенное распыленным топ-Рис. 132. Датчик для измере- ЛИВОМ, МОЖНО определить [c.258]

Для некоторых электролитов потенциал нулевого заряда, измеренный относительно данного электрода сравнения в ячейке с жидкостным соединением, сохраняет практически постоянное значение, не зависящее от природы и концентрации электролита для других электролитов он сильно изменяется (табл. 1). В разделе 4 этой главы будет показано, что сдвиг Ег вызван специфической адсорбцией ионов. Это выражение означает, что адсорбцию ионов нельзя объяснить на основе простых электростатических представлений, подобных тем, которые обсуждаются в гл. П1. Соотношение между Ег и активностью электролита [c.29]

Как отмечалось в разделе 2 гл. II, потенциал нулевого заряда, измеренный против данного электрода сравнения (т. е. в ячейке с жидкостным соединением), зависит от концентрации электролита, если последний адсорбируется специфически. Мы рассмотрим этот эффект, согласно Парсонсу [3], на основании уравнения (16) гл. II, а именно [c.63]

Доказательством специфической адсорбции ионов служит зависимость потенциала нулевого заряда, измеренного относительно электрода сравнения с постоянным по- [c.25]

Большую роль при определении области адсорбции ингибиторов играет потенциал нулевого заряда. Эта характеристика металла, как известно, может явиться важным ориентиром для выбора ингибиторов коррозии, а также при исследовании механизма коррозионных процессов. Один из методов определения потенциала нулевого заряда — измерения зависимости емкости двойного электрического слоя от потенциала в разбавленных растворах поверхностно-неактивных электролитов. Такие данные могут быть получены при измерении импеданса. В соответствии с теорией двойного слоя в разбавленных растворах поверхностно-неактивных электролитов на кривых зависимости емкости от потенциала должен быть минимум, потенциал которого равен потенциалу нулевого заряда металла. Экспериментальные данные, полученные на ртути, хорошо согласуются с этими теоретическими представлениями [13]. [c.29]

Из порошков исследуемых материалов прессовали таблетки диаметром 10 мм и высотой 10 мм. Их клали под пресс и при 110" С, постепенно увеличивая давление до величин порядка 10 н м в течение 3 ч, раздавливали до толщины —1 мм. Затем полученные образцы промывали в проводящем растворителе, чтобы исключить свободные заряды, и измеряли плотность зарядов, обусловленную только поляризацией молярных диполей. Диполи ориентируются перпендикулярно плоскости ориентации молекул. Таким образом, деформация, вызванная приложением механических сил и сопровождающаяся ориентацией полимерных молекул, приводит к формированию механоэлектретов . Максимальная плотность зарядов, измеренная в этих опытах а = 40 мкк/ м . На одной и той же стороне поверхности образца по соседству обнаруживались зоны с положительным и отрицательным зарядом (рис. 2-5). [c.34]

С помощью уравнения (20) мы можем проверить количественно наше представление о массах и зарядах ионов. Две группы, состоящие из трех полос каждая, сразу же наводят на мысль, что одна группа вызвана тремя изотопами с одинаковым ионным зарядом, а вторая — теми же изотопами с другим ионным зарядом. Измерение радиусов показывает, что одна группа полос имеет больший радиус точно на величину 2- Это отношение согласуется с предположением, что одна группа ионов имеет заряд 1+, а другая — заряд 2-Ь. Вычисления, произведенные при условии, что п — I для внешней группы полос, в сочетании с точно измеренными радиусами траекторий, соответствующих трем полосам на пластинке, дают массы изотопов, соответствующие 20,21 и 22 г моль, т. трех устойчивых изотопов неона. Если же для этой внешней группы полос принять значение л = 2, то вычисленные массы будут соответствовать массам изотопов 40, 42 и 44 г моль. Выбор между двумя предполагаемыми значениями п обычно легко сделать на основании химических свойств присутствующих атомов или молекул. [c.363]

Если поверхностные состояния обладают большим временем релаксации (как это, по-видимому, имеет место при высокой плотности таких состояний на германии [42], например —1 сек), то измерения емкости при высоких частотах будут приводить к результатам, сильно отличающимся от тех, которые получаются при низких частотах. Переменноточный сигнал должен обладать малой амплитудой (5 мв или меньше), так как емкость пространственного заряда изменяется весьма нелинейно в зависимости от приложенного потенциала. В идеальном случае, когда временные постоянные поверхностных состояний будут совсем превышать частоту переменноточного сигнала, измеряемая емкость будет очень сильно зависеть от области пространственного заряда, поскольку поверхностные состояния не могут реагировать теперь на переменноточный сигнал. В этих условиях емкость электрода будет определяться первым членом правой части уравнения (102). Зная емкость области пространственного заряда, измеренной при вышеуказанных условиях, можно найти значение (% — а из зависимости емкости от частоты можно определить время релаксации поверхностных состояний. При определении заряда и распределения потенциала между фазами полупроводник—-электролит центральное место занимает нахождение (ср — ср ). [c.412]

Рис. 3-69. Зависимость толщины пленки от величины заряда, измеренного интегратором тока для алюминия, никеля, хрома.

Фильтровальные материалы имеют различные электрические свойства. Они электризуются в результате осаждения на них заряженных частиц и взаимного трения волокон. По электризуемости фильтровальные материалы принято [85, 123] располагать в трибоэлектрический ряд. В нем приведены значения максимальных зарядов, измеренных тотчас после зарядки, причем каждый последующий материал в ряде при трении с предыдущим заряжается отрицательно (табл. И). [c.121]

В кулонометрическом методе требуется, чтобы на электроде протекала только одна реакция. Пусть, например, при электрохимическом восстановлении ионов серебра, присутствующих в растворе, на серебряном электроде осаждается металлическое серебро. Согласно закону Фарадея [уравнение (1.30)], при гд= О электрический ток прямо пропорционален скорости осаждения серебра (т. е. потоку ионов серебра к поверхности электрода), и, следовательно, заряд, расходуемый в течение данного времени на восстановление ионов серебра, пропорционален количеству осажденного серебра. Если количество серебра выражать в молях, то коэффициент пропорциональности называется числом Фарадея. При осаждении всего имеющегося в растворе серебра количество серебра можно определить по расходуемому на осаждение заряду, измеренному с помощью соответствующего интегратора тока. Кулонометрия при постоян- [c.168]

Величина оставшихся зарядов, измеренных через время t после разрыва контакта, быстро уменьшается, если [c.15]

Между тем и в литературе и в дискуссиях на конференциях и совещаниях термин заряд иона часто фигурирует без строгого определения. Возникают споры, как правильнее измерять заряды. Сравниваются заряды, измеренные разными способами . Обсуждается, насколько так измеренный заряд приближается к истинному . [c.196]

На рис. 149 показаны графические зависимости, с помощью которых по выбранному значению dJd можно определить соответствующую ему величину X/R. Графики изменения величины 1/D в зависимости от 1/R для зарядов гомогенного тринитротолуола и гетерогенного 60/40 аматола в тян елых оболочках представлены на рис. 150, причем соответствующие прямые экстраполированы до значения D=Dq. Оказалось, что для каждого диаметра заряда измеренные скорости детонации не зависят от толщины стенки, что указывает на осуществление в опытах условий, близких к условиям, соответствующим бесконечно большой толщине оболочки (см. уравнение (9.6)). Толщина зоны реакции X определяется по наклону прямых, изображенных на рис. 150, и вычисленному значению угла расширения В (для литого заряда тринитротолуола в железной оболочке B=l°i8, а в евин- [c.492]

I пределением зарядов, измеренным через т. Получающееся соотношение выра- [c.176]

Время жизни неравновесных носителей заряда, измеренное методом модуляции проводимости в точечном контакте, составляло около 230 мкс для монокристаллов р-типа с р 10 Ом-см. [c.171]

Схема опыта Розерфорда изображена на рис. 10. В камере С находится радиоактивное вещество Л, испускающее -частицы. Эти частипы, попадая на экран 5, обусловливают на нем вспышки (сцинтилляции), которые можно наблюдать через микроскоп М. Перед экраном ставится металлический экран Р, не пропускающий а -частицы. В этих условиях, если камера заполнена кислородом, сцинтилляций не наблюдается. Если теперь вместо кислорода камеру заполнить азотом, то на светочувствительном экране появляются сцинтилляции. Розерфорд сделал заключение, что в результате бомбардировки а-частицы проникают в ядро азота и выбивают из него какие-то более легкие частицы, проникающие через металлический экран. По отклонению этих частиц в магнитном поле было установлено, что они несут положительный электрический заряд. Измерение их массы позволило установить, что они являются протонами. [c.46]

Связь между продолжительностью выделения энергии и боковым отводом газов. Согласно элементарной гидродинамической теории скорость детонации зависит от темнературы Т и давленхш р в области, лежащей неносредственно позади зоны, в которой происходит полное выделение энергии. При первоначальном построении этой теории влияние бокового расширения этой ограниченной зоиы реакции не учитывалось, вследствие чего и оказалось, что скорости детонации не зависят от размеров заряда. Из онытов давно уже было известно, что с уменьшением радиуса заряда измеренные скорости детонации уменьшаются, Tait что нри достаточно малом диаметре заряда детонация вообще не происходит. Теория, учитывающая влияние размеров заряда на процесс устойчивой детонации, была разработана в 1942 г. Джонсом и опубликована им по частям в 1947 и 1950 гг. [32а, 34]. [c.490]

Для измерения ряда характеристик вещества был применен метод кумет-ра. Прп помощи этого метода измеряли величины, по которым вычисляли коэффициент диэлектрических потерь е" (величина, пропорциональная диэлектрическим потерям). Затем была вычислена обобщенная суммарная проводимость а, вызванная перемещением свободных и смен1,епием связанных зарядов. Измерения проводили в диапазоне частот от 5- Ю до 3-10 г (, что захватывало область макроструктурной поляризации. [c.331]

Поскольку первоначальное представление о гельмгольце двойном слое заменено представлением о диффузном слое, хотя заряд на поверхности капельки остается постоянным, тод-щнна диффузного слоя переменна и нельзя ожидать строгой-пропорциональности между этим зарядом и -потенциалом и ного слоя. Электрический заряд в обычном понятин являете абсолютным зарядом, измеренным Льюисом, но эффектив зарядом, обладающим более низким значением. Напрнмер, н существует критическое значение С-потенциала для коагуляции каоелек электролитами, но оно совершенно не связано с каким-либо абсолютным критическим значением электрического заряда Другими словами, С-потенциал является электрическим факто-, ром, определяющим устойчивость гидрозолей. [c.216]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология