Анизотропия среды

В заключительной части главы рассматриваются другие особенности течений, включая эффекты переноса тепла в холодной воде, переменные свойства жидкости, среды, не подчиняющиеся закону Дарси, и, наконец, влияние анизотропии среды. В дополнение к представленному анализу приводятся экспериментальные результаты (если они имеются). [c.364]

XI. 2.5. Влияние анизотропии движения спиновых зонда и метки и анизотропии среды на спектры ЭПР [c.284]

Если справедливо соотношение Го/1/ 1, где Гц — характерная длина, определяемая равенством (23.12), то включения имеют равноосную форму. Если У Го/Ь< 1,то реализуется одна из пластинчатых форм. Последние могут варьироваться в широких пределах. Они определяются упругой анизотропией среды и структурной деформацией еу. В зависимости от значений параметра анизотропии а пластинчатые включения могут иметь форму диска (многоугольника), вытянутой закругленной или игольчатой пластины. [c.224]

Искажения кристаллической решетки, вызванные когерентными выделениями новой фазы, приводят к диффузному рассеянию рентгеновских лучей и электронов, распределенному в непосредственной близости от узлов обратной решетки. Теоретические результаты, полученные в предыдущих параграфах, позволяют получить простые выражения для распределения интенсивностей диффузного рассеяния на картинах дифракции, справедливые в рамках кинематического приближения. Первые результаты такого рода были опубликованы в работе Хуанга [181]. В ней рассматривалось диффузное рассеяние, обусловленное точечным дефектом — дилатационным центром в упруго-изотропной среде. Более общие результаты были получены в [182], где учитывалась упругая анизотропия среды, и в [183, 184], где принималась во внимание произвольная геометрия перестройки кристаллической решетки при фазовом превращении и конечные размеры включений. [c.241]

В 38 было получено обш,ее выражение (38.22) для упругой энергии твердых растворов замеш,ения и внедрения. В нем учтено дискретное строение кристаллической решетки, упругая анизотропия среды и произвольный характер деформации, создаваемой каждым примесным атомом. Выражение (38.26) правильно описывает упругую энергию системы при любых распределениях примесных атомов, в том числе и при распределениях, характерные масштабы неоднородности /о в которых суш ественно больше, чем параметр кристаллической решетки а. В последнем случае дискретное строение криста.ллической решетки несуш,ественно сказывается па величине упругой энергии, и она может быть выражена чере.ч макроскопические константы континуального приближения и Uii(p) (поправки будут иметь порядок а/гд). [c.343]

Здесь о(дс) -г- соответствующая компонента тензора упругих напряжений, причем о (х) —I напряжения, созданные внешними нагрузками, а ст (х, ) -напряжения, созданные в точке х на линии двойникования отдельной дислокацией,- расположенной в точке этой же линии. В неограниченном однородном кристалле а°(х, О = ( - ) . где D всегда имеет порядок величины произведения модуля сдвига х и модуля вектора Бюргерса Ъ (Р м6), а его конкретное значение определяется анизотропией среды. Напомним, что в изотропной среде для краевой и винтовой дислокаций имеем [c.55]

Я есткая ориентация радикалов в кристалле — простейшее и наиболее сильное проявление анизотропии среды. Во всех остальных случаях радикал вращается относительно своего анизотропного окружения. [c.70]

При практическом осуществлении возникает небольшое усложнение из-за анизотропии среды. Например, как уже упоминалось, д не стремится к нулю при нулевом угле рассеяния в случае 1 со скрещенными поляризаторами, поскольку величины кд и к различны. Но независимо от этих деталей исследование рассеяния света позволяет количественно измерить упругие постоянные. [c.129]

Уравнение (3,85) также предполагает ограничения О с /С < 1 для изотропной пористой среды. В пределах т -> 1- анизотропия среды должна стать несущественной, и вектор t должен исчезнуть. В этом случае уравнение (3,77) примет вид [c.104]

Оптическая анизотропия среды может быть обусловлена анизотропией составляющих ее частиц (атомов или молекул) и характером их взаимного расположения. Так, молекула водорода оптически анизотропна, но в результате беспорядочного расположения молекул газообразный водород ведет себя как оптически изотропная среда. В большинстве случаев оптическая анизотропия тел является результатом усреднения, обусловленного хаотическим расположением составляющих их молекул. Однако под влиянием внешних воздействий возможна перегруппировка анизотропных элементов, приводящая к макроскопическому. проявлению оптической анизотропии. Поэтому у многих тел, в частности у полимеров, при деформации можно наблюдать явление двойного лучепреломления. [c.421]

ВЛИЯНИЕ ОДНОРОДНОЙ и НЕОДНОРОДНОЙ АНИЗОТРОПИИ СРЕДЫ НА СТРУКТУРУ ОБРАЗУЮЩИХСЯ ПОЛИМЕРОВ [c.118]

Следствием анизотропии, на первый взгляд, должна быть зависимость удельного сопротивления р от направления векторов Ей]. Однако это не так Геометрический анализ показывает анизотропия среды приводит к тому, что при произвольном направлении вектора ] вектор Е оказывается ему непараллельным. Связь между ] и Е остается линейной, но записывается значительно сложнее, чем в случае изотропного проводника [c.230]

В случае анизотропии среды векторное свойство о зависит от направления. Значение каждой компоненты Ji, /2 и Уз является теперь результирующей соответствующих компонент Ei, Ez, Е3, т. е. каждая из компонент J должна выражаться через все компоненты Е. [c.402]

Все эти требования сводятся в основном к одному — создание такой инверсной заселенности рабочих уровней активного вещества, что потери энергии при прохождении через активное вещество и потери резонатора (учет коэффициента отражения зеркал, анизотропия среды и т. п.) компенсируются избыточной заселенностью метастабильного уровня активного вещества. [c.20]

Каков смысл коэффициентов векторного сопряжения Чтобы понять это, мы должны задуматься над природой сопряжения между потоками и силами, имеющими существенно различный характер. Если реакция внутри мембраны сопряжена с потоком, как в короткозамкнутой коже лягушки, упомянутой выше, интуитивно кажется очевидным, что направление потока должно определяться свойствами мембраны. Если бы мембрана была полностью изотропна и гомогенна, т. е. если бы ее равновесные свойства были одинаковы во всех направлениях, тогда нельзя было бы ожидать возникновения такого взаимодействия. Не ясна причина, по которой в такой мембране потребление метаболической энергии могло бы вызвать транспорт ионов предпочтительно в каком-либо одном направлении. Эта идея заключена в первоначально сформулированном принципе Кюри, который на основе неравновесной термодинамики Пригожина [22] и более поздних работ (см., например, [5, 7]) указывал, что сопряжение между скалярным и векторным потоками невозможно в изотропной среде в линейном режиме. Однако в анизотропной среде такое сопряжение не запрещено. Коэффициент сопряжения неизбежно должен отражать анизотропию среды и, следовательно, сам должен быть векторным. [c.32]

Согласно принципу Кюри — Пригожина, сопряжение между скалярными и векторными потоками в линейном режиме возможно только в анизотропной среде. Векторный характер коэффициентов сопряжения отражает анизотропию среды. [c.51]

Следовательно, в дальнейших выкладках — на нынешней ступени анализа термобарических волн — не надо будет считаться с анизотропией среды и с полным основанием можно будет писать волновое уравнение в простои форме [c.609]

Пластические деформации кристаллических полимеров, в частности полиэтилена, очень интенсивно исследовались с точки зрения изучения морфологических превращений, происходящих в материале при больших деформациях. Значительный вклад в выяснение этой проблемы связан с работами Келлера с соавторами, Петерлина, Гайла и других [61—63]. В настоящее время вполне очевидно, что по мере увеличения пластических деформаций на различныхморфологических уровнях совершаются коренные структурные превращения, приводящие к переходу от сферолитного к фибриллярному строению материала. Процессы молекулярной переориентации оказываются очень далекими от афинности или псевдоафинности и включают как один из структурных элементов двойникование . При этом кажется весьма удивительным, что для понимания особенностей поведения полимерных материалов оказываются применимыми представления об анизотропии среды как континуума, хотя эти представления должны были бы существенно модифицироваться с учетом реальной структуры полимера. [c.301]

Проблема установления связи между кристаллогеометрией фазового превращения, морфологией гетерогенного кристалла и энергией внутренних напряжений требует построения количественной теории внутренних напряжений. Для того чтобы выполнить эту задачу, необходимо, чтобы теория удовлетворяла ряду основных требований она должна учитывать упругую анизотропию среды, приводить к замкнутому выражению для упругой энергии систем включений произвольной формы и произвольной конфигурации и, наконец, давать относительно простой рецепт для определения тех форм и конфигураций включений, которые обеспечивают минимум энергий внутренних напряжений. [c.199]

Пусть полимер течет в направлении х с постоянным во времени (в данной точке) градиентом скорости у > направленным по оси Хц. Луч света проходит в направлении х , причем это направление в сйлу отсутствия касательных напряжений 013 = и Одз = 032 является для тензора напряжений главным, а так как относительно оси анизотропия среды отсутствует, то можно полагать, что главное направление тензора [п], отвечающее показателю щ, также совпадает с з- Но главные направления показателей ж ъ общем случае пе совпадают с направлением действия компонент тензора напряжений сгц и 02 2 образуя с ними некоторый угол. Угол, на который главное направление тензора и в плоскости отклоняется [c.368]

Внешнее электрическое поле вызывает анизотропию среды вследствие определенной ориентации. Общепринятая в настоящее время теория Ланжевена-Борна (Langevin, Born) сводит это явление исключи- [c.97]

Если поле внешних агрузок и зависимость сил неупругого происхождения от координаты X известны, то соотношение (3.5) можно рассматривать как уравнение для нахождения функций р(х) по заданной функции о (х). Заметим, что оно является сингулярным йнтегральным уравнением С особенностью ядра типа особенности ядра Коши, поэтому качественное исследование его решения довольно подробно можно провести в Общем случае [169]. Ядро Л (х, ) существенно зависит от анизотропии среды, угла д (см. рис, 3.5) и удаления двойникующих дислокаций от поверхности крибталла ). [c.57]

Величина N0 также должна быть оптимальной, так как малые N0 требуют очень высоких энергий накачки для создания инверсии заселенностей, а большие величины 7V0, во-первых, обычно трудно создать, а во-вторых, существенную роль начинает играть абсолютная величина безызлучателышх потерь энергии в активной среде, приводящая к выделению большого количества тепла в малом объеме и, вследствие этого, к оптической анизотропии среды, расстраивающей резонатор. [c.22]

Принцип Кюри — Пригожина был первоначально предложен при рассмотрении симметрии причинно-следственных связей в кристаллографических системах [4]. Интерпретация этого принципа на основе неравновесной термодинамики сопровождалась некоторыми осложнениями, поскольку, как отмечали Финлайсон и Скривен, не всегда полностью учитывались те радикальные ограничения изотропии и линейности, которые ставили под сомнение возможность скалярно-векторного взаимодействия. В этой книге исследование транспортных и других процессов будет ограничено главным образом линейным режимом, и, следовательно, необходимо рассмотреть только понятия изотропии и анизотропии среды. Использованное здесь понятие изотропии относится к локальным свойствам, другими словами, к свойствам микроскопических элементов среды, достаточно больших, чтобы быть связанными с термодинамическими параметрами. Если элементы системы анизотропны, то в принципе возможно локальное скалярно-векторное сопряжение. Так, давление может вызывать электрическую поляризацию в пьезоэлектрических кристаллах, а гидролиз АТФ— транспорт натрия [c.32]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология