Протоны пробег

Стрелки указывают следы бомбардирующих дейтронов. Жирные и короткие следы налево (пробег 0,016 м) — следы ядра трития Н, более длинные и тонкие линии противоположного направления — следы протонов (пробег 0,15 м). [c.66]

Молекулярная масса полимера вдоль трека частицы вследствие деструкции оказывается значительно меньше, чем в других радиацион-но неповрежденных местах. Поэтому область трека становится более чувствительной к химическому воздействию. Для того чтобы при травлении смогли образоваться сквозные практически одинакового диаметра поры, излучение должно обладать высокой плотностью ионизации. К таким излучениям относятся в первую очередь а-частицы и протоны. Однако тяжелые заряженные частицы вследствие высокой ионизирующей способности имеют небольшой пробег в материале. Сравнение длин пробегов (в м) а-частиц (а), протонов (р) и электронов (е) ][63] приведено ниже [c.52]

АЛЬФА-ЧАСТИЦА (а-частица) - частица, идентичная ядру атома гелия состоит из двух протонов и двух нейтронов, имеет заряд 2+, массовое число 4. А.-ч. испускаются при а-распаде радиоактивных изотопов различных элементов. При прохождении через вещество А.-ч. сильно ионизирует атомы среды, быстро теряет свою энергию, имеет очень малую длину свободного пробега, что в значительной степени зависит от природы поглощающего А.-ч. вещества. А.-ч. используют для осуществления целого ряда ядерных реакций. [c.20]

Пробег атома отдачи обычно составляет доли микрона, редко достигая 1 (х. При этом, например, а-частица с энергией 2 Мэе создает на указанном пути свыше 7000 пар ионов, а протон той же энергии значительно меньше — около 500 пар ионов. [c.396]

Опыты Резерфорда (1919). Исследуя прохождение а-лучей в воздухе, Резерфорд зафиксировал появление скорых частиц , пробег которых в воздухе равняется 0,3—0,9 м. При дальнейшем исследовании эти частицы оказались ядрами водорода, т. е. протонами. Протоны получались вследствие столкновения а-частиц с ядрами азота. То, что при этом наблюдается, может быть выражено следующим ядерным уравнением [c.61]

Кинетическая энергия бомбардирующих протонов известна. В опытах Кокрофта н Уолтона она была равна приблизительно 200 ООО зв = 0,2- 10 ав. Кинетическая энергия ядер гелия определяется по пробегу их в воздухе, который был равен 8,4 см. Это соответствует энергии в 8,6- 10 эв. [c.63]

Превращение элементов. Первое искусственное превращение элементов было осуществлено в 1918 г, Резерфордом с помощью радиоактивного а-излучения. Уже ранее было известно, что при столкновениях с молекулами водорода а-частицы иногда выбивают из них протоны, которые имеют значительно большие скорости и длины пробега, чем сами исходные а-частицы. Изучать это явление можно с помощью установки, схематически показанной на рис, XVI-14, [c.512]

Меняя расстояние от Л до Б или вставляя в зазор между Б и В тонкие пластинки слюды, можно регулировать задерживание частиц на их пути до экрана и тем самым отделять более быстрые из них от более медленных. Подобным образом при работе с водородом было установлено, что даже в условиях полного задерживания а-частиц иногда на экране появляются слабые вспышки, обусловленные попаданием в него протонов. Длина пробега последних (по расчету на движение в воздухе) достигала 28 см. [c.512]

Для расчета Р. з. определяют требуемую кратность ослабления излучения К = Ра/Р, где Р и Я-мощность дозы (или плотности потока излучения) в заданных точках, соотв. без защиты и допустимая (или необходимая). В случае непосредственно ионизирующего излучения (пучки электронов, протонов, а-излучение, др. заряженные частицы) Р. з. обеспечивается слоем любого материала толщиной более их пробега. Напр., при одинаковой энергии в 1 МэВ пробеги электронов, протонов и а-частиц в воде равны 4300, 22,5 и 5,8 мкм соответственно. Защиту от интенсивных потоков электронов и р-излучения рассчитывают с учетом образующегося в источнике и защитном материале тормозного рентгеновского излучения. В случае косвенно ионизирующего излучения (у- и рентгеновское излучения, поток нейтронов) учитывают энергетич. спектр, угловое и пространств, распределение излучения, геометрию источника (точечный, протяженный, объемный) соответственно выбирают конструкцию защиты (геометрию, состав защитного материала, толщину его слоя и т.д.). [c.149]

Длины пробега протонов и а-частиц связаны следующим образом [c.65]

Кривые поглощения протонов, а также более тяжелых заряженных частиц похожи по форме на кривые для а-частиц. Как и в случае электронов, поглощение выражается через максимальный пробег или поглощающую способность, часто в гех же единицах, что и для коэффициента поглощения электромагнитного излучения. Относительная поглощающая способность поглотителя для а-частиц является удобной величиной и определяется следующим образом [c.38]

На рис. 15 приведены приближенные данные по пробегам а-частиц, протонов и электронов в воде в зависимости от начальной энергии этих частиц. Как мы видели, эти пробеги не являются точно определенными величинами, но с практической точки зрения они полезны для установления необходимых условий облучения тканей и полимеров в виде пленок и блоков. Приведенные пробеги относятся к плотности 1 г/см для других [c.44]

Тяжелые заряженные частицы (т > ) теряют энергию постепенно, в основном за счет ионизации и возбуждения атомов тормозящей среды. Некоторая часть выбитых со своих орбит электронов тормозящей среды (6 -электроны) имеет сравнительно высокую энергию вплоть до 4 т/М)Е (где т/М — отношение массы электрона и заряженной частицы) и производит вторичную ионизацию. Полная ионизация, т. е. сумма первичной и вторичной ионизаций, обычно в три раза превышает первичную. Параллельный пучок тяжелых заряженных частиц, проходя через вещество, почти не рассеивается. Так, для протонов с энергией 1 Мэв вероятность рассеяния на угол, превышающий 10°, равна 0,53% на 1 см пробега в атмосфере разброс пробегов моноэнергетических частиц не превышает 1—2%. [c.952]

Рис. 44.3. Связь между энергией Е и пробегом протонов в На [1, 3], воздухе [1] и А1 [1]. Стрелками указана шкала кривых по оси ординат.

Пробег протонов высокой энергии, в Ве. С, А1, Си. РЬ и воздухе [13] [c.953]

Связь между пробегом протона и пробегом однозарядной частицы другой массы (кроме электрона) дается формулой [4], [c.953]

Например, пробег дейтонов может быть определен по пробегу протонов с энергией Е = Ер. [c.953]

Ф и г. 9.1. Средние длины свободного пробега протонов (р), дейтронов ( ) и а-частиц в воздухе [29]. [c.318]

Расстояние между зернами восстановившегося серебра в треке а-частицы меньше, чем в треке протона с таким же пробегом. Данным явлением пользуются для отличия заряженных частиц друг от друга. [c.109]

Частицы С большим пробегом оказались протонами, частицы же с малым пробегом имели, согласно расчету, заряд - - 1 и массу около 3, т. е. это были тритоны, ядра атомов сверхтяжелого изотопа водорода — трития. [c.184]

Возвращаясь к вопросу о перезарядке (рис. 64, б), следует отметить, что согласно (4.28) при равновесии число ионов в каналовых лучах меньше числа их нейтральных спутников, так как пробег, соответствующий нейтрализации, короче ионизационного пробега. На рис. 65 приводится зависимость сечения перезарядки от энергии ионов для быстрых протонов, движущихся в Н , и для Не "—в Не. С увеличением энергии сечение нейтрализации уменьшается, за исключением Н в Н , где около 7 кэв имеется максимум. Подобные максимумы наблюдаются при энергии 100—150 эв для ионов Н" в Кг и Хе. Происхождение этих максимумов неизвестно возможно, что они связаны с неупругими столкновениями между ионами и атомами. [c.135]

Относительное значение реакции № 1, 2, 4 и 5 в получении Ве зависит от скорости образования в мишени заряженных частиц и скорости, с которой они теряют свою энергию. При дайной энергии пробег протона вдвое больше, чем дейтрона, и втрое больше тритона. При одной и той же начальной энергии и равенстве других факторов реакция на протонах преобладает над реакцией, идущей на дейтронах, и реакция на дейтронах — над реакцией, идущей на тритонах. [c.7]

Для осуществления химических реакций в первую очередь представляют интерес у- и электронное излучения. а-Излучение не подходит для этой цели из-за малой длины пробега, а такл<е из-за отсутствия соответствующих мощных источников . По этим же причинам из рассмотрения исключаются протоны и дейтроны. Нейтроны обладают большой проникающей способностью, но они вызывают нежелательные ядерные реакции. По глубине [c.69]

Тяжелые заряженные частицы. Тяжелые заряженные частицы, в частности а-частицы, дейтроны и протоны, проходя через вещество, имеют точно определенную (лежащую в очень узких пределах) длину пробега. Эта длина пробега может служить, например в случае а-частиц, их характеристикой. Длины пробегов тяжелых частиц, измеренные в воздухе, имеют величину порядка 1 см, а в конденсированных системах — приблизительно в 1000 раз меньше. Само собой разумеется, что между энергией и длиной пробега существует определенная связь, которая, например, для а-частиц, может быть изображена кривой, приведенной на [c.115]

Знергия. Мз5 Рис. 4. 2. Зависимость пробега протонов (р), дейтронов (ё) и а-частиц в воде от энергии. [c.170]

Пробег быстрых частиц, отличных от а-частицы по величине заряда и по массе (нанример, протонов), может быть в тех случаях, когда не требуется большой точности, вычислен по соотношению, верному при одинаковой скорости частиц [c.85]

Рис. 41. Зависимость пробега а-час- Рис. 42. Рассеяние а-частии тиц и протонов в воздухе от их ядрами начальной энергии

Так как нейтрон не имеет заряда, то его проницаемость очень велика. В камере Вильсона он не оставляет следов, не ионизирует воздуха, не вызывает флуоресценции и об его присутствии и энергии судят по пробегу тех заряженных частиц, например, протонов, с которыми он эластически сталкивается (эластическим столкновением называется столкновение, аналогичное столкновению, например, двух бильярдных шаров). [c.66]

Очевидно, что выбивание протонов из молекул водорода еще не является превращением элементов. Однако, заменив в приборе водород м на азот, Резерфорд тоже обнаружил появление сцинтилляций, обусловленных ударами об экран быст-Рис. ХУМ4. Схема установки Ре- ро движущихся протонов. Макси-зерфорда. мальная длина пробега последних [c.512]

К тому же результату приводит отношение длин пробега протона и ядерного остатка, которое должно быть тем больше, чем этот р ууМВ С л в-остаток тяжелее. Точное измерение обеих нм а-частицы ядром заснятых на подобных фотографиях ветвей азота, [c.513]

Тритий — изотоп водорода, в составе ядра которого имеется два нейтрона и один протон. Его молекулярный вес равен шести. Тритий распадается 1Г0 реакции —> Не, + у с периодом полураспада 12,43 года. Максимальная энергия р-частиц достигает 18,6 кэВ, средняя энергия — 5,54 кэВ. Только 15% от всех частиц имеют энергию больше 10 кэВ. Средняя длина пробега Р-ча-стиц трития в воздухе при нормальных условиях составляет 0,8—0,9 мм, а в тканях — 1 мкм. Средняя длина пробега Р-частиц трития в среде трития — 4,5 мм при нормальных условиях. Данные о поглощении и глубине проникновения Р-частиц трития в сульфиде цинка противоречивы считается, что электроны с энергией меньше 10 кэВ проникают на глубину 0,1—1 мкм. Из-за столь малой глубины проникновения для возбуждения очень существенным фактором оказывается состояние поверхности частиц люминофора. Известно, что объемная люминесценция, как правило, является более эффективной, чем поверхностная. Так, показано, что при уменьшении энергии пучка электронов (и, следовательно, глубины их проникновения) от 10 до 5 кэВ эффективность катодолюминесценции снижается на 40—50%. Для лучших катодолюминофоров энергетическая эффективность составляет 0,18—0,22 при ЮкэВ, поэтому можно ожидать, что при тритиевом возбуждении (средняя энергия электронов 5кэВ) эффективность будет не больше 0,1, а светоотдача для люминофоров с желто-зеленым излучением 30—50 лм/Вт. Следует ответить, что, несмотря на высокую светоотдачу, тритиевые источники света не могут обеспечить получение высокого уровня яркости, так как повышение интенсивности возбуждения ограничивается самопоглощением излучения трития. Яркость свечения люминофора, возбуждаемого р-излучением трития, возрастает пропорционально его давлению только в ограниченном интервале давлений, а затем изменяется очень слабо. Величина давления, при котором наблюдается насыщение, завпсит от габаритов баллона. [c.164]

ПО комплексам кислот различного типа (ОН, NH, ЗН и СН) с триэтиламином. Хотя их значения рКа лежат в довольно узких пределах, эти кислоты представляют собой доноры протона весьма различной силы энергии водородной связи с фиксированным акцептором протона — диметилсульфоксидом (см. табл. 3) варьируют в пределах 1 —10 ккал моль, т. е. пробегают практически весь диапазон, характерный для этого вида межмолекулярных взаимодействий. Поскольку скорости перехода протона в комплексах указанных кислот с триэтиламином попадают в интервал времен, измеримых методом динамического ЯМР при различных температурах, они не могут непосредственно сравниваться друг с другом. Поэтому в таблице приведены значения температуры, при которой мономолеку-лярпая константа скорости равна 10 сев 1. Видно, что с ростом энергии водородной связи в таутомерном комплексе скорость перехода протона резко возрастает и энергия активации падает. [c.249]

Таким образом, пробег протонов равен пробегу а-частиц, пробег дейтоноз вдвое больше и т. д. Пробег заряженных частиц в других веществах может быть приближенно (с точностью 10%) вычислен из эмпирической формулы [c.98]

Тяжелые заряженные частицы обнаруживаются при помощи сульфида цинка, активированного сульфидом серебра. Короткий пробег протонов, а-частиц и других ионизованных атомов позволяет использовать тонкие слои сцинтилляторов и применять для них очень тонкие защитные покрытия. В связи с тем что ZnS(Ag) представляет собой поликристаллический порошок, слабо пропускающий световые лучи, он не может применяться для спектрометрии. Для этой цели гораздо лучше подходят газоионизациоиные и полупроводниковые детекторы. [c.49]

Облучая азот а-частицами, он заметил отдельные, хотя и очень редкие, вспышки (сцинцилляции) на экране, удаленном от радиоактивного препарата за пределы досягаемости а-частиц. 1В камере Вильсона появление в подобных опытах частиц с большой длиной пробега. выглядит следующим образом (рис. 31). В какой-то точке путь а-частицы обрывается, и от этой точки образуется так называемая развилка из двух следов длинного тонкого и короткого жирного. Расчеты показали, что длинный след — это след протона. Очевидно, что протон выбивается а-частицей из ядра встречного азотного атома но так как след самой а-частицы исчезает, следует заключить, что сама она при этом завязает в ядре азотного атома. Составив уравнение этой ядерной реакции [c.128]

Тяжелые заряженные частицы. Группа тяжелых заряженных частиц в настоящее время наряду с протонами и а-частицами включает в себя также ионизированные атомы с более высокими массовыми числами (полностью ионизированные атомы до 2 = 7) и осколки деления, которые представляют собой частицы с весьма высокой энергией, образз ющиеся при расщеплении и Ри . Тяжелые заряженные частицы обладают определенным пробегом в веществе. Этот пробег составляет в воздухе при нормальных условиях величину порядка сантиметров, в конденсированной фазе он примерно в 1000 раз меньше. Путь тяжелой частицы в веществе в основном прямолинеен заметные отклонения наблюдаются только при ядерных соударениях. Как показали новые исследования с помощью пузырьковой камеры (рис. 4. 1), это наблюдается не только в газовой, но и в конденсированной фазе. Удельная потеря энергии —АЕ1А.Х, в начале пути приблизительно постоянная, незначительно увеличивается по мере уменьшения энергии перед концом пробега удельная потеря резко возрастает и затем очень быстро падает (так называемая брэгговская кривая, см. рис. 3. 6). [c.168]

Ирен Кюри и Фредерик Жолио-Кюри обнаружили, что данное излучение, испускаемое бериллием под действием а-частиц, выбивает из водородсодержащих веществ, например парафина, протоны отдачи с пробегом в воздухе до 26 см, что соответствует энергии протонов в 4,3 Мэе. Подобные протоны можно наблюдать как по их трекам в камере Вильсона, так и с помощью обычной ионизационной камеры. Если предположить, что эти протоны отдачи возникают в результате процессов столкновения с ними весьма жестких уквантов, испускаемых облучаемым а-частицами бериллием, т. е. в результате комптон-эффекта на протонах, то по максимальной энергии протонов отдачи можно вычислить энергию данных у-квантов. Рассматривая лишь лобовые столкновения кванта с протоном, мы можем написать (см. гл.УП). [c.148]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология