Лазеры основные характеристики

ЛАЗЕРЫ ОСНОВНЫЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ [c.688]

Источники света. В качестве источников ультрафиолетового, видимого или инфракрасного излучения обычно используют газоразрядные лампы, лампы накаливания и иногда лазеры. Основными характеристиками этих источников являются мощность излучения, спектральный состав и направленность. [c.318]

В приложении рассмотрены основные принципы работы лазеров, анализ веществ высокой чистоты, приведены ряды летучести Русанова и таблицы основных характеристик наиболее широко используемых в настоящее время ламп с полым катодом, выпускаемых отечественной промышленностью и промышленностью ГДР. [c.3]

Обзор основных характеристик доступных в настоящее время лазеров приведен в таблице ниже. [c.688]

Основные характеристики некоторых газовых лазеров, выпускаемых серийно в СССР и за рубежом [c.43]

При выборе источника излучения для измерения светорассеяния предпочтение следует отдать газовым лазерам, поскольку в соответствии с теорией светорассеяния на частицу должна падать плоская монохроматическая волна. Излучение газового лазера наиболее близко к идеальной плоской монохроматической волне. Основные характеристики некоторых образцов газовых лазеров, выпускаемых серийно, представлены в табл. 2.3. [c.44]

Основные характеристики лазеров ЛОС-4 и ЛОС-3 с перестраиваемой [c.375]

Основные характеристики лазера монохроматичность, направленность и наиболее важная для спектрального анализа — интенсивность лазерной радиации. [c.49]

Основные характеристики существующих твердотельных лазеров [c.456]

Основные генерационные характеристики существующих лазеров на хелатах приведены в табл. 33.14. Хелаты имеют очень большие коэффициенты поглощения ( 100 см ), поэтому лазерный эффект осуп(ествляется только в тонких слоях вещества ( 1 мм). [c.757]

Обзор спектральных характеристик этой молекулы можно найти в работе [16]. В диапазон частот генерации СОг-лазера попадают частоты двух основных мод Z/3 и г/8, представляющие собой симметричное и антисимметричное валентные колебания связей F- -F. [c.463]

В этой главе рассмотрены основные принципы работы лазеров. После вводного раздела (разд. 1.1) следует описание основных элементов лазера активной среды (характеристики которой обсуждаются в разд. 1.2, посвященном взаимодействию излучения с веществом), систем накачки (разд. 1.3, процессы [c.57]

Эта глава посвящена в основном теории и аналитическим результатам, полученным при применении импульсных лазеров на красителях в комбинации с пламенами и электротермическими атомизаторами, обычными в атомно-флуоресцентной спектроскопии. Возбуждение флуоресценции непрерывными лазерами описано в гл. 8. Характеристики флуоресцентного метода с лазерным возбуждением обсуждаются в аспекте процессов возбуждения и дезактивации возбуждения (разд. 4.2 и 4.3), эффектов насыщения для двух- и трехуровневых систем (разд. 4.4), влияния плотности падающего излучения источника на форму градуировочного графика (разд. 4.5) и возможности локального измерения таких физических параметров, как температура, квантовый выход, а также концентрации (разд. 4.6). Общие узлы установок для атомно-флуоресцентной спектроскопии, используемых различными авторами, рассмотрены в разд. 4.7, а аналитические результаты описаны в основном в виде достигнутых пределов обнаружения по отношению к водным растворам в разд. 4.8. Читателю можно также рекомендовать две обзорные статьи [7, 8], касающиеся общих вопросов применения в аналитической спектроскопии перестраиваемых лазеров па красителях, включая флуоресцентные методы анализа. [c.192]

За последние годы был разработан лазер с переворотом спина (ЛПС), перестраиваемый в широком инфракрасном диапазоне длин волн с выходной мощностью более одного ватта, что значительно превышает мощность полупроводниковых лазеров. Поскольку имеется несколько обзоров по ЛПС [52], упомянем только их основные особенности, влияющие на характеристики перестройки. Принцип действия ЛПС основан на стимулированном комбинационном рассеянии излучения, происходящем на электронах проводимости в некоторых охлажденных до криогенных температур полупроводниках, которые помещены в магнитное поле и облучаются сфокусированным светом от другого мощного лазера. Как и в случае эффекта Зеемана для свободных атомов, энергетические уровни этих электронов расщепляются приложенным магнитным полем В на уровни Ландау [c.259]

Обзор спектральных характеристик этой молекулы можно найти в работе [16]. В диапазон частот генерации С02-лазера попадают частоты двух основных мод и пред- [c.463]

В самое последнее время наметилось возрождение интереса к оптическим методам, вызванное применением принципиально новой техники. Так, в ИК-спектроскопии в результате использования новых методов возбуждения и регистрадии (лазеры с перестраиваемой частотой, фурье-спектрометрия, машинная обработка и др.) удалось повысить основные характеристики метода (чувствительность, разрешение, скорость регистрации) на несколько порядков. В связи с этим есть всё основания полагать, что в ближайшие годы оптические методы снова войдут в число наиболее информативных и универсальных как ультрамикрометод исследования и анализа. [c.198]

Монохроматическая светочувствительность F , F используется при работе с такими источниками, как лазеры, ртутные лампы типа ДРШ и ПРК и другие источники с линейчатым спектром излучения. Fu, F характеризуют материал при использовании для активации солнечного света, ксеноновых ламп высокого давления типа ДКСШ-1000 и др. Светочувствительность фотохромных слоев аналогична используемой в фотографии светочувствительности и является одной из основных характеристик фотохромного слоя. [c.191]

Потенциальный интерес представляют несколько типов жидкостных лазеров, например лазеры иа основе оксихлорида селена либо оксихлорида фосфора с добавкой неоди.ма. Лазер первого Т1ша был разработан в основном Геллером [3], второй — Шимнтчеком [4]. Жидкость, действующая как активный элемент, обычно циркулирует через ячейку. Характеристики этих лазеров аналогичны характеристикам соответствующих твердотельных лазеров на стеклах. Они дают очень высокую выходную мощность и очень низкую пороговую энергию, близкую к порогу лазера на Nd +. Однако высокая химическая активность жидкостей, особенно SeO b, значительно усложняет эксплуатацию и содержание таких систем. [c.66]

Схема, предложенная Бэрчем [46] для интерференционной голографии прозрачных объектов, позволяет получить интерференционную голограмму фазового объекта при однократной экспозиции, но качество таких интерферограмм ниже, чем прп использовании двухступенчатого метода. Интерферометр Бэрча работает как интерферометр с диффузным стеклом его характеристики подобны характеристикам дифракционного интерферометра, описанного Краусхаром. Параллельный световой пучок малого диаметра, испускаемый лазером, расширяется вогнутой линзой (или объективом микроскопа). Мнимая фокальная плоскость этого расходящегося пучка проецируется в плоскость исследуемого участка t—1 линзой L и объективом ь Пучок частично рассеивается диффузным стеклом 5Р, расположенным в фокальной плоскости объектива 1 и выполняющим функцию делителя светового пучка. Основной пучок (сплошные линии) минует фазовый объект и используется в качестве сравнительного иучка. Рассеянный свет (штриховые линии) проходит через фазовый объект, в котором происходит сдвиг фаз. Фотопластинка НР, на которую фотографируется голограмма, расположена в фокальной плоскости объектива Ьо. Плоскость диффузного стекла проецируется на плоскость фотопластинки объективами Ь и Ьо. Комбинация лучей основного пучка и дифрагировавшего света со сдвигом фаз дает интерференционную голограмму. Чтобы получить интерференционную картину, проявленную голограмму устанавливают на прежнее место в оптической системе (без фазового объекта). Линза съемочной камеры, например Ьз, воспроизводит интерферо1рамму в илоскости изобра- [c.80]

Апротонные лазерные жидкие материалы состоят из растворов солей редкоземельных элементов в неорганических растворителях. Лазерный эффект был достигнут пока только для ионов неодима N(1 + в селен- и фосфороксихлоридах. Основные генерационные характеристики этих лазеров приведены в табл. 33.15. Типичные спектры поглощения ионов неодима показаны на рис. 33.46. Значения поглощения в максимумах полос поглощения неодима в зависимости от типа неорганического растворителя указаны в табл. 33.16. Общие характеристики апротонных лазеров на ионах неодима [c.758]

Узкой линией обладают непрерывные ЛПС. Сканирование в них осуществляется магнитным полем. Подробные исследования ширины линии и перестроечных характеристик при разных концентрациях носителей в 1п8Ь, различной настройке, в разных магнитных полях показали, что существует большое разнообразие режимов работы [125]. На одном и том же устройстве в зависимости от юстировки и мощности накачки можно получить непрерывную широкодиапазонную перестройку с мощностью порядка ватта, шириной линии около 100 МГц (3-10 см ) или квази-непрерывную перестройку но модам, как для полупроводниковых лазеров, с меньшей мощностью и много меньшей шириной линии. Во втором случае собственно ширина линии меньше 1 кГц [130]. Нестабильность частоты вызывается в основном вибрациями и составляет 10—12 МГц для установки на виброизолированном столе. Специальная стабилизация с помощью обратной связи по-зволи.па уменьшить нестабильность до 30 кГц, при этом обеспечивалась перестройка частоты, контролируемая и калиброванная по отношению к линиям СО-лазера [125]. Такая абсолютная привязка по частоте особенно ценна, так как перестроечные характеристики нелинейны и различны для разных мод [78, 125, 131, 132]. Непрерывная область перестройки для одной моды составляет около 5 см . С помощью непрерывных ЛПС уже выполнены отличные спектроскопические работы (см. ссылки в [78]). [c.195]

Структура монографии отражает мою личную оценку того, какие разделы стоило отобрать для подробного изложения. Гл. I знакомит читателя с такими физическими свойствами лазеров, как коллимация, мощность, перестраиваемость и когерентность, которые делают их столь привлекательными для применения в спектроскопии. В ней также изложены общие теоретические основы лазерной спектроскопии, описаны основные типы лазеров и их рабочие характеристики. [c.7]

На расходимость пучка влияет качество обработки рубиновых стерлчней. Лазеры на неодимовом стекле имеют низкий порог, высокую добротность и хорошие оптические характеристики. К их основным недостаткам относятся термическая чувствительность и то, что длина волны излучения (1,06 мкм) лежит в инфракрасной области. Так как излучение такого лазера невидимо для глаза, то его более сложно юстировать и больше внимания следует уделять мерам защиты от лазерного излучения. Для рассматриваемых задач подходят такл< е лазеры на иттриево-алюминневом гранате (YAG), легированном неодимом, который играет роль активного элемента. С помощью таких лазеров можно получить очень низкие значения пороговой энергии. Поэтому накачку в данном случае можно проводить непрерывными источниками света, что обеспечивает непрерывность излучения. Ввиду хороших характеристик лазеры на ит-триево-алю.миниевом гранате должны найти широкое применение в решении прикладных задач. [c.66]

Чувствительность спектрофона можно значительно увеличить, если лазерный пучок модулировать частотой, соответствующей собственному резонансу ячейки с образцом. Такнм способом Дьюи и др. [31] повысили коэффициент акустического усиления более чем в сто раз. Кроме того, этот метод устраняет трудности, возникающие в нерезонансном методе вследствие поглощения лазерного излучения стенками ячейки. Поскольку схему измерений сигнала можно точно настроить на резонансную частоту желаемой акустической моды (например, с узлами на стенках ячейки), поглощение стенками и окнами ячейки, которое в основном дает вклады в акустические волны с различными фазами и пространственными характеристиками, не вносит существенного вклада в измеряемый сигнал. Другой способ увеличения чувствительности — использование внутрирезонаторного поглощения. Когда камера с образцом размещена внутри резонатора лазера, акустический сигнал усиливается вследствие повышения интенсивности излучения внутри резонатора коэффициент увеличения чувствительности может достигать 100 (см. разд. 2.1.1). [c.254]

В отличие от импульсных систем лазеры на красителях, работающие в непрерывном режиме, не обладают описанными выше характеристиками. На рис. 8.22 представлена серия кривых зависимости интенсивности флуоресценции от длины волны лазера при различных концентрациях бария. Излучение лазера в этом случае состояло из двух или трех мод с общей шириной 0,003 нм, т. е. попадало в пределы доплеровской и ударно ущиренной лпнпй поглощения (рис. 8.23). Уровень рассеянного света можно измерить при длинах волн, не совпадающих с резонансной, и затем сде.ггять соответствующие коррекции. График зависимости интенсивностп флуоресценции от концентрации бария показан на рис. 8.24. Предел обнаружения, определенный из этих данных (2 нг/мл), хорошо согласуется с полученным в пламенном атомно-эмиссионном анализе. В пламени Нг — Ог — Аг сигнал флуоресценции, индуцированный лазером мощностью 100 мВт с диаметром пучка 2 мм, в 3000 раз больше, чем сигнал пламенной эмиссии от активной зоны. Сравнение сигнала флуоресценции с сигналом рассеяния излучения лазера от холостой пробы и шумом эмиссии пламени для пламен с низким уровнем фона показано на рис. 8.25. Основной вклад в уровень шума дают флуктуации в рассеянии света лазера от пламени и распыляемого растворителя. [c.574]

Методами импульсной ЯМР Н- и С-релаксации, флуоресцентных зондов и импульсного радиолиза исследовали статические и динамические свойства неионных мицелл (тритон Х-100, игепал СО-630 и бридж-35) в водных растворах. Представленные для различных разрешенных полос в протонных и с развязкой по протонам спектрах ЯМР С химические сдвиги и времена спин-решеточной релаксации дают детальную информацию относительно природы и сегментальной подвижности углеводородных цепей в ядре мицеллы и оксиэтиленовых фрагментов в ее внешнем слое. Проницаемость этих неионогенных мицелл по отношению к различным веществам (ионным и неионным) изучали на основе динамики тушения флуоресценции "внешнего" зонда, например пирена и "встроенного" феноксила. Приводятся также основные фотофизические характеристики, такие, как УФ-поглощение, время жизни флуоресценции и квантовый выход для феноксильного хромофора. На основе этих данных удается получить информацию относительно окружения зондов. Был обнаружен эффективный перенос энергии синглетного возбуждения между феноксильным фрагментом и пиреном (растворенным в ядре мицеллы). Фотолиз рубиновым лазером с длиной волны 347,1 нм молекул пирена, растворенных в таких неионных веществах, свидетельствует о протекании в них эффективной бифотонной фотоионизации. Исследования методом импульсного радиолиза систем с растворенным пиреном и бифенилом продемонстрировали, что гидратированные электроны способны довольно эффективно проникать в неионные мицеллы. Кроме того, представлены данные о микровязкости, полученные на основании изучения деполяризации флуоресценции 2-метилантрацена. [c.307]

Модель электронной кинетики кислородно-йодной среды (совместно с уравнениями газовой динамики) использовалась для расчета режимов работы и энергетических характеристик йодно-кислородного лазера [24-26]. Его принцип действия основан на близкорезонансной передаче энергии от метастабильного кислорода к атому йода, который является излучающим компонентом. Основными достоинствами лазера являются высокий удельный энергосъем е = 150 Дж/г, высокая однородность среды в резонаторе, малая длина волны излучения Я = 1.315 мкм, находящаяся в окне прозрачности атмосферы, относительная простота конструкции, меньшая (по сравнению с лазером на HF) токсичность рабочих реагентов. Обычно в действующих кислородно-йодных лазерах температура газовой смеси ниже комнатной, давление кислорода - несколько Тор, при этом содержание синглетного кислорода [02(a Ag)]/ [02(a Ag)]+[02(X S g)] составляет более 40%, количество вдуваемого йода [Ь]/[02] < 2%, а паров воды [Н20]/[02] < 5%. [c.136]