Сопротивление ламинарному движению

Ламинарный подслой в турбулентном потоке характеризуется очень малой толщиной (составляющей иногда доли миллиметра), которая уменьшается с возрастанием турбулентности потока. Однако явления, происходящие в нем, как будет видно из дальнейшего, оказывают значительное влияние на гидравлическое сопротивление при движении жидкости, а также на протекание процессов тепло- и массообмена. [c.47]

Шероховатость обычно принято характеризовать средней выч сотой выступов на поверхности А. В практических расчетах обычно используют относительную шероховатость, которая для круглой трубы определяется как Д/ в- При ламинарном движении и в турбулентном режиме, когда толщина ламинарного подслоя больше Л, влияние шероховатости стенки пренебрежимо мало. В этом случае труба считается гидравлически гладкой. При больших скоростях ламинарный подслой становится столь тонким, что неровности выходят в ядро, увеличивая его турбулентность, и сопротивление начинает определяться уже не силами вязкости, а силами инерции, возникающими при торможении потока жидкости о выступы. Такие трубы называют вполне шероховатыми. [c.71]

Сопротивление ламинарному движению................. [c.10]

Сопротивление ламинарному движению [c.39]

Отсюда видно, что чем меньше диаметр змеевика, тем больше критическое значение числа Рейнольдса и, следовательно, тем дольше удерживается ламинарное движение. Сопротивления ламинарного движения по змеевику определяются на основе уравнения Дарси-Вейсбаха (1-91), а коэффициент трения можно представить по Уайту [27] эмпирическим уравнением [c.53]

Вязкость. Из таблиц, в которых указаны свойства воды, видно, что вязкость ее незначительна, особенно при высоких температурах. Незначительная вязкость воды также благоприятна для естественной циркуляции ее, так как коэффициент трения при расчете сопротивления в трубопроводе, пропорционален вязкости, а именно при ламинарном движении — первой степени вязкости, а при турбулентном движении в диапазоне Ке от 3 10 до 10 — четвертой степени. В разделе теплопередачи показано, что с понижением вязкости коэффициент теплопередачи увеличивается. Это обстоятельство также благоприятствует использованию воды в качестве теплоносителя. [c.290]

Коэффициент сопротивления беспорядочно насыпанных кольцевых насадок можно рассчитывать по формулам при ламинарном движении (Ке < 40) [c.108]

Анализ гидравлического сопротивления при движении ламинарного потока газа в сухой насадке приводит к соотношению между гидравлическим уклоном и скоростью потока газа, аналогичному уравнению Козени для пористых и зернистых сред [10] [c.407]

Критерий Рейнольдса характеризует режим движения. Для шарообразных твердых частиц в пределах Ке от 10 до 0,4 движение имеет ламинарный характер и частица, перемещаясь между раздвигающимися слоями жидкости, не создает завихрения (при Ке<10 механизм движения осложняется возникающим броуновским движением). Для ламинарного движения коэффициент сопротивления Я может быть выведен теоретически [c.110]

Сопротивление трения преобладает при небольших скоростях и малых размерах движущихся частиц, а также при высокой вязкости среды, т. е. в условиях ламинарного движения. В этом случае поток плавно обтекает частицу (рис. 6-21,а) и вследствие трения скорость жидкости на поверхности частицы становится равной нулю (подобно тому, как при движении потока по трубе скорость жидкости уменьшается до нуля у стенок трубы). [c.171]

Скорость воды в холодильниках рекомендуется выбирать в пределах 1—2 м/сек, но не ниже 0,2 м/сек с тем, чтобы надежно обеспечить режим турбулентного движения. При ламинарном движении воды происходит осаждение грязи, резко снижающее эффективность действия холодильника. В холодильниках с оребренными трубами и типа труба в трубе , которые отличаются напряженностью теплового потока, сопротивление переходу тепла от трубы к воде играет большую роль в общем тепловом сопротивлении. Поэтому в этих холодильниках допускают повышенные скорости воды в пределах т = 1,5-=-3 м/сек. [c.501]

Так как седиментация происходит в определенной среде, то при ламинарном движении частицы возникает сопротивление в виде силы трения, пропорциональной скорости движения частицы [c.188]

Коэффициент сопротивления I в случае турбулентного движения определяется по формулам или диаграммам для трубопроводов круглого сечения (это следует рассматривать лишь как эмпирическую рекомендацию). Для ламинарного движения [c.49]

Для частиц нешарообразной формы критерий Не при ламинарном движении зависит от сферичности тела (величины, обратной фактору формы ф). Движение будет ламинарным для твердой частицы любой формы при Ке<0,05. Коэффициент сопротивления можно представить эмпирическим уравнением [c.111]

При ламинарном движении, наблюдающемся при небольших скоростях и малых размерах тел или при высокой вязкости среды, тело окружено пограничным слоем жидкости и плавно обтекается потоком (рис. П-29, а). Потеря энергии в таких условиях связана в основном лишь с преодолением сопротивления трения. [c.96]

Местные сопротивления возникают при резких нарушениях движения жидкости в результате изменения формы трубы или русла, в котором движется поток. Движение потока бывает ламинарным, когда жидкость течет равномерно, без завихрений, и турбулентное, когда частицы жидкости движутся хаотично. Соответственно поток жидкости называется ламинарным и турбулентным. Переход ламинарного движения в турбулентное зависит не только от скорости, но и от плотности, вязкости жидкости и диаметра трубы. Количественный критерий, позволяющий определить характер (ламинарный или турбулентный) течения, представляется так называемым числом Рейнольдса, обозначается через Ке и имеет выражение [c.62]

Из уравнения (И, 135) видно, что гидравлическое сопротивление зернистого слоя при ламинарном движении жидкости пропорционально ее скорости в первой степени. [c.105]

Для ламинарного движения коэффициент сопротивления е можно определить из выражения его зависимости от числа Ке, которое при Ке > 1 имеет вид [c.68]

При условии ламинарного движения сопротивление среды определяется формулой Стокса [c.200]

Характер влияния числа Re определяется режимом движения жидкости. Резкая местная деформация потока обычно усиливает тенденцию к поперечному перемешиванию частиц и нарушает упорядоченность их движения. Поэтому в большинстве местных сопротивлений ламинарный режим наблюдается только при очень малых значениях числа Re, когда силы инерции частиц незначительны по сравнению с действующими на них силами вязкостного трения. При этом движение жидкости происходит без отрыва от стенок, а местные потери напора оказываются пропорциональными первой степени скорости (так же, как при ламинарном движении в трубе) коэффициент местного сопротивления при этих значениях Re выражается формулой [c.147]

Как видно из рис. 6.5, механизм сухого поглощения растениями включает перемещение частицы или молекулы газа к границе с ламинарным потоком, сопровождаемое преодолением сопротивления переносу из свободной атмосферы г,. Это перемещение происходит за счет турбулентной диффузии. Переход через слой ламинарного движения воздуха также требует преодоления сопротивления Г2, различного для разных частиц. Молекулы минуют этот слой путем молекулярной диффузии, следовательно, Гг -функция толщины слоя и коэффициента диффузии. Характерная толщина слоя около 1 мм она зависит от шероховатости поверхности и от скорости движения воздуха в свободной атмосфере. Частицы аэрозолей, в зависимости от их размера, преодолевают слой за счет броуновской диффузии (d < 0,1 мкм) или инерционного пролета. [c.215]

Рассмотрим теперь случай, когда переходная характеристика вызвана скачком градиента давления при турбулентном течении рабочей среды. Для определения переходной характеристики снова воспользуемся уравнением (10.17). Строго говоря, коэффициенты количества движения р и гидравлического сопротивления трения X в этом уравнении следует считать нестационарными, т. е. принимать р = р и Л. = А,н- Однако численные значения нестационарных коэффициентов р и при расчете переходных процессов в турбулентном потоке не могут быть определены ввиду отсутствия необходимых зависимостей. В то же время исследования приближенной модели турбулентного потока при гармонических колебаниях позволяют предположить, что влияние нестационарности коэффициентов количества движения и гидравлического сопротивления трения будет в этом случае слабее, чем при ламинарном движении среды. Ранее было показано, что даже при ламинарном потоке расчет по уравнению (10.17) с использованием квазистационарных коэффициентов дает близкие к точному решению результаты. Сравнение переходных процессов, рассчитанных при квазистационарных значениях коэффициента количества движения Рко и сопротивления трения с экспериментальными подтверждает возможность такого предположения [28]. В связи с чем примем [c.263]

Величина бкс является коэффициентом затухания, полученным в предположении квазистационарного характера гидравлического сопротивления линии для использования в линеаризованном выражении операторного коэффициента распространения [ (5)] е. При ламинарном движении жидкости значение бкс можно определить по формуле (10.50), принимая = ХрР = 1. [c.283]

Сопротивление трения при ламинарном движении жидкости в трубах, При ламинарном движении значение функции Х=ср(/ е) легко найти теоретически, и коэффициент трения жидкости может быть выражен одной общей формулой. [c.66]

После прохождения слоя ламинарного движения частице или молекуле необходимо преодолеть сопротивление поглощению самой поверхностью (г ). [c.215]

Как влияет шероховатость на гидравлическое сопротивление при движении жидкости при ламинарном и турбулентном режимах [c.148]

Важно отметить, что в полном соответствии с особенностями ламинарного движения, показанными в гл.2, сопротивление слоя осадка прямо пропорционально скорости фильтрации Дро н . [c.420]

Сопоставляя выражения (г) и (1.12), находим формулу для расчета коэффициента гидравлического сопротивления при ламинарном движении жидкости в прямой трубе (канале) [c.47]

Удельное сопротивление осадка как функция его пористости и удельной поверхности твердых частиц. Чтобы выразить зависимость удельного сопротивления осадка от указанных величин, рассмотрим движение жидкости через осадок как ламинарное движение ее через систему сообщающихся пор, В этом случае можно использовать уравнение Гагена — Пуазейля. Приняв длину каждой поры (капиллярного канала) / условно равной толщине осадка Лос, напишем это уравнение в виде [c.143]

Коэффициент сопротивления среды в значительной степени зависит от скорости осаждения частицы. Для ламинарного движения частицы (величина критерия Рейнольдса Ке<2) = = 24/Ке. [c.275]

Зависимость (Х.25) справедлива лишь для ламинарного движения газа в точке псевдоожижения слоя, т. е. для мелких частиц, когда коэффициент сопротивления I пропорционален [c.397]

Сходство между кривыми для единичной сферической частицы и для слоя насадки на рис. 4 свидетельствует о тесной связи между характером движения жидкости в том и другом случаях. Характер движения в трубе без насадки, положенный в основу анализа течения жидкости через слой насадки в разделе 1.5, а, заметно отличается. В частности, отклонение от прямолинейной зависимости в случае ламинарного режима происходит постепенно между Re l и Re 1000 как для единичной сферической частицы, так и для слоя насадки, а в случае трубы без насадки — резко при Re 2000. Постепенный переход от чисто ламинарного движения происходит благодаря изменению характера потока позади сферы вероятно, подобное изменение наблюдается позади каждого элемента в слое насадки. В результате этого лобовое сопротивление начинает превалировать над пленочным, играя большую роль при высоких значениях критерия Рейнольдса, когда коэффициент лобового сопротивления принимает постоянное значение. [c.29]

Профиль скоростей и гидравлическое сопротивление при установившемся ламинарном движении можно рассчитать с помощью уравнения Навье — Стокса. [c.185]

Получены следующие зависимости коэффициентов сопротивления слоя эталонных частиц от параметра Рейнольдса при ламинарном движении, т. е. при Re 35 [c.14]

Вне этого тонкого слоя образуется ядро течения или столбчатое перемещение жидкости с постоянной повсюду скоростью Ох —Хт З созт (рис. 15, линии 4 и 7). По притупленному профилю скоро-сти и повышенному вязкому сопротивлению, зависящему как от вязкости, так и от плотности жидкости, ламинарные, продольно колеблющиеся потоки вязкой жидкости несколько схожи со стационарными турбулентными потоками. Однако лишь этим и ограничивается сходство между ними. Дело в том, что ламинарные потоки, так же как и турбулентные, могут обладать весьма разнообразными свойствами, причем сопротивление ламинарному движению жидкости может быть и непропорциональным скорости потока или его частоте. [c.65]

Другая теория, весьма близкая к взглядам Нернста, была предложена-Лэнгмюром [2]. Для поверхности раздела твердое тело — жидкость Лэнгмюр также постулировал неподвижность пленки, в которой сосредоточено основное сопротивление массопередаче. Для систем жидкость — газ он предполагал лищь отсутствие относительного движения жидкостной и газоЬой пленок, допуская при.этом возможность строго ламинарного движения (с однородным профилем скоростей) в направлении, параллельном поверхности раздела. Это предположение не изменило основных выводов пленочной теории. Х отя гипотеза о неподвижных пленках и вытекающий из нее вывод о линейной зависимости между коэффициентами массоотдачи и молекулярной диффузии оказались неверными, пленочная теория сыграла пoлoжиteльнyю роль в развитии представлений о мас-сообмене. Предположение об особом значении процессов, происходящих в тонком слое вблизи поверхности раздела фаз, допущение о наличии термодинамического равновесия на границе раздела фаз, а также вывод этой теории об аддитивности диффузионных сопротивлений — в большинстве случаев сохраняют свое значение и в настоящее время. [c.169]

Одновременно, получив заряд, частицы дви5кутся в перпендикулярном направлении от коронирующих электродов к осадительным, и время, нужное для их осаждения, может быть найдено теоретически по следующей схеме расчета. Для частиц размерами от 1 до 100 мк нугкно вычислить максимальный получаемый заряд q как функцию квадрата диаметра частицы d, градиента напряжения поля Ех и диэлектрической постоянной частицы е затем пайти движущую силу осагкцения, равную произведению величины заряда на градиент напряжения qEx, приравнять ее сопротивлению газовой среды при ламинарном движении (Зл awp,, где — вязкость газа) и найти скорость движения частицы w = f (q, Ex, d, ji,). Теперь можно найти время прохождения частицей пути от провода до пластины S — г [c.391]

Скорость подъема пузырьков определяется из условия равенства подъемной силы и силы сопротивления среды. В предположении сохранения пузырьками шарообразной формы Ван Кревелен [371 получил при ламинарном движении пузырька (Reп<9) . [c.515]

Для случая 1) одиночной 2) шаровой частицы при 3) ламинарном режиме ее обтекания (Ке 1) с 4) постоянной скоростью английский физик Джордж Стокс (1819 — 1903) показал, что эта константа равна Зп. если за характерный т змер частицы принять ее диаметр. То есть, в результате получается формула Стокса для силы сопротивления относительному движению одиночной сферической частицы в вязкой среде при Ке 1 [c.97]

Самойленко Л. А. Исследование гидравлических сопротивлений трубопроводов в зоне перехода ламинарного движения в турбулентное Дис.. .. канд. техн. наук. Л. ЛИСИ, 1968. 172 с. [c.652]