Законы роста ядер

Применительно к системе химических элементов прерывная тенденция базируется на повторяемости заполнения электронных слоев (подслоев), а.непрерывная — на закономерном росте числа протонов в ядре в натуральном ряду химических элементов. Как показала практика, вторая тенденция выдерживается с абсолютной строгостью, а первая — по мере удаления от начала ряда дает сбои в закономерности. Потому прогностические возможности ее падают, и центр тяжести надо переносить на непрерывную законность. А периодическую законность (по существу, структуру электронной оболочки) использовать в качестве вспомогательного ориентира, в частности закономерные ряды роста числа химических элементов в этапах, периодах и семействах. [c.174]

Из изложенного выше следует, что в ряду атомов с последовательно возрастающим порядковым номером (или зарядом ядра) также последовательно увеличивается число электронов в них. Это, в свою очередь, приводит к периодическому повторению подобных конфигураций их электронных оболочек и подоболочек. Большинство же физико-химических и химических свойств элементов сильно зависят именно от строения внешних электронных подоболочек. Поэтому главной причиной периодичности свойств элементов является периодическое появление однотипных электронных конфигураций внешних электронных подоболочек с ростом заряда ядра атома элемента. В связи с этим современная формулировка периодического закона гласит [c.79]

Сечение захвата зависит от энергии нейтронов, причем ход зависимости в целом является общим для большинства элементов. Наибольшее значение сечения захвата наблюдается для тепловых нейтронов с ростом энергии нейтронов оно уменьшается. Для медленных нейтронов сечение захвата для большинства изотопов меняется обратно пропорционально скорости нейтрона V. Такой ход зависимости сечения от энергии нейтронов получил название закона 1/и . При дальнейшем увеличении энергии нейтронов сечение захвата продолжает уменьшаться, приближаясь по величине к геометрическому сечению ядра. [c.28]

Потенциал является жестким, если V (5) изменяется от минимального значения до бесконечности, и мягким, если V (5) изменяется от максимума до нуля. Отметим, что потенциал жесткого ядра, рассмотренный в задаче 5.4, включается в класс жестких потенциалов, так как для него V (5) возрастает как для больших Для взаимодействий по закону обратной степенной зависимости (см. задачу 4.39) С и при N функция V (5) является монотонно возрастающей функцией 5, изменяющейся с ростом от своего минимального значения V (0) до бесконечности. Следовательно, взаимодействия такого рода относятся к классу жестких потенциалов. Для N <С,Ъ частота V (5) монотонно убывает от своей максимальной величины V (0) до нуля, когда неограниченно растет (рис. 5.3). Для особого случая максвелловских молекул N = Ъ иг = Го не зависит от I. [c.290]

От неона к натрию происходит опять резкий спад величины 1ь что зависит от начала построения нового, третьего от ядра, электронного слоя. Хотя мы рассматриваем пока только самое начало Периодической системы элементов, но уже и на этом небольшом отрезке ее в ходе значений ионизационных потенциалов виден пример подчиненности химических элементов закону Д. И. Менделеева о периодичности в самом деле, резкие спады 1 от Не к Ы и от Не к На повторяются на границе периодов системы на протяжении периода идет рост /ь сопровождаемый небольшими спадами на границах перехода от 5-электронов к р-электронам, а также от одиночных р-электронов к парным р-электронам. [c.17]

Усложнение атомов элементов есть результат развития, а не механического роста. Эту сушность периодического закона подтвердила и углубила современная теория строения атома. Усложнить атом элемента с точки зрения теории строения атома — значит ввести в ядро протон, а в электронную оболочку электрон. В результате такого количественного изменения появляется новый элемент с новыми свойствами. Такое развитие и наблюдается по периодам от элемента к элементу. [c.48]

Заслугой Бора является то, что он впервые на основании своей теории атома показал, как свойства элементов связаны с распределением электронов в атоме. Он построил формальные модели атомов элементов периодической системы и успешно разъяснил периодическое изменение свойств элементов. Этот успех во многом объяснялся тем, что периодическая система к этому времени уже представляла собой общепризнанную классификацию химических элементов. Бор мог воспользоваться ею как моделью для последовательного построения электронных конфигураций атомов с ростом заряда ядра. Он перевел на язык электронной теории основные мысли Д. И. Менделеева о периодической зависимости свойств элементов и на основе менделеевской системы разъяснил физический смысл периодического закона. Если сопоставить между собой модели атома водорода Бора и современную квантовомеханическую, то обнаружится такая картина. Модель по Бору отличается своей простотой и наглядностью. Электрон неизменно вращается по замкнутой траектории вокруг ядра на постоянном от него расстоянии. Эта модель имеет граничную поверхность, обусловленную криволинейной траекторией. [c.48]

Усложнение массы элементов есть результат диалектического развития, а не механического роста. Эту сущность Периодического закона блестяще подтвердили и углубили современная теория строения атома и ядра, успехи технического прогресса. [c.345]

Скорость образования ядер фазы твердого продукта может быть выражена уравнениями степенного (2.12) или экспоненциального (2.3) законов. В связи с неоднозначностью трактовки физического смысла этих уравнений мы условились считать их эмпирическими. Скорость реакции для отдельного ядра полностью задана, если известны его форма и зависимость скорости роста от времени. Тогда уравнение (2.14) можно записать [c.57]

В пределах одного периода системы элементов ионные радиусы с ростом порядкового номера элемента убывают. Это объясняется тем, что, с одной стороны, при увеличении эффективного заряда ядра притяжение к нему электронов становится сильнее, с другой стороны, при увеличении заряда ионов возрастают и силы притяжения между противоположно заряженными ионами, которые по закону Кулона растут как квадрат заряда ионов, так что, например, в MgO ионы вчетверо сильнее связаны между собой, чем в ЫР. Исключением из этого [c.131]

Рассмотрим решение задачи учета перекрывания ядер в процессе роста для относительно простого случая, когда число ядер в ходе реакции не изменяется. Будем полагать, что ядра распределены на исходной поверхности по закону случая, т. е. что их касание можно рассматривать как случайный процесс, описывающийся функцией нормального распределения. [c.281]

Величина заряда ядра имеет фундаментальное значение. Она определяет число электронов в нейтральном атоме, которые, как мы увидим позднее, распределяются вокруг ядра не беспорядочно, а образуют оболочку с определенной структурой, все усложняющейся по мере роста заряда ядра. Ядро атома участвует в радиоактивных процессах, в обычных же химических превращениях остается неизменным. Следовательно, химическое поведение атома должно определяться структурой электронной оболочки, и мы, руководствуясь периодическим законом, уже теперь можем предположить, что с ростом заряда ядра электронная оболочка периодически возобновляет те свои структурные особенности, от которых зависят химические свойства атомов. [c.66]

Система заключает в себе две истины. Одна из них связана с космическим генезисом, эволюцией во времени и статистической встречаемостью атомных ядер, а также зависит от нейтронно-протонной природы ядер и двойной (нейтронной и протонной) ядерной периодичности это истина взаимной превращаемости ядер, состава элементарных изотопных плеяд, средних элементных масс и целого сонма законов и принципов, управляющих ядрами и их свойствами. Она же лежит в основе построения системы элементов, как упорядоченного множества, расположенного в порядке возрастания протонных ядерных зарядов. Симбатно с ростом заряда (за редкими, отмеченными еще Менделеевым, специальными исключениями) идет и возрастание средней элементной массы. [c.24]

Согласно этой формуле размер атома определяется двумя величинами гь и В соответствии с законом Кулона с увеличением заряда ядра притяжение электронов к ядру возрастает и электронные оболочки сжимаются. В результате по мере роста ядерного заряда коэффициент гв уменьшается. Увеличение числа л действует в обратном направлении энергия электрона при этом возрастает, электрон удаляется от ядра, Гат увеличивается. [c.161]

На рис. 1-15 представлена зависимость ф-функций для первых трех уровней энергии атома водорода и вероятности нахождения электрона в пространстве вокруг ядра —от радиуса г. Как видно на рисунке, электрон может находиться как в непосредственной близости от ядра, так и на значительном удалении. Однако с ростом г вероятность убывает, так как изменяется по экспоненциальному закону, т. е. быстро падает. В непосредственной близости от ядра "ф г) имеет максимальное значение, но г близко к нулю, и произведение мало. Наибольшая вероятность пребывания электрона соответствует значению 1/ао. Эта величина равна 0,53А и соответ- [c.31]

На рис. 1.24 приведены кривые изменения угловой скорости по радиусу трубы в различных сечениях, из которых видно, что вращение потока по закону твердого тела (со = onst) наблюдается возможно только в первом сечении при режиме (Л = 0,5 на участке между периферийным и осевым потоком приблизительно от г 0,4 до г 0,9, и можно допустить, что такое вращение идет от соплового сечения. В ядре потока (г от О до 0,5) на всех режимах (ц = 0 0,5 1,0) закон квазитвердого вращения не соблюдается. Такой вывод следует и из экспериментальных данных других исследователей. Так, по данным В. С. Мартыновского и В. П. Алексеева в вихревой трубе (Дт = 28 мм, <1д = 10 мм) в трех нормальных сечениях (L = 3,5Дт, L = 10,7Дт, L = 21,5Дт) в ядре потока угловая скорость не постоянна. В первом сечении со с ростом радиуса резко снижается как при ц = 0,2 от г 0,14 до г 0,57. В пределах от г 0,57 до г 0,86 вращение потока можно принять квазитвердым для всех трех сечений (ход кривой от г 0,86 до стенки не показан). [c.41]

Применительно к системе химических элементов (понимая ее как Систему видов атомов) непрерывная (поступательная) тенденция состоит в закономерном росте суммы протонов и менее закономерном росте общего числа нуклонов в ядре, представляемого ранее как атомный вес. Именно нарушение закономерного роста атомного веса послужило причиной для замены его в менделеевской формулировке Периодического закона на более надежную характеристику атома — число протонов в ядре атома. Попятная же тенденция (возвра-150 [c.150]

Ядра, образовавшиеся в пересыщенном растворе, растут, присоединяя к себе попавшие на их поверхность частицы, и в результате концентрация растворенного вещества вблизи поверхности падает. Таким образом, между процессами зародышеобразования и роста кристаллов существует некоторая конкуренция. Чем выше скорость образования зародышей, т. е. чем больше число зародышей образуется до того, как истощится раствор, тем меньше конечный размер кристаллов. На этом качественном наблюдении основано следующее эмпирическое выражение, известное как закон Веймарна [33] [c.305]

Таким образом, возникла логическая необходимость построения новой модели, которая исходила бы из существования микроскоп-лений плотных ядер как в местах инициирования, так и в местах разветвлений и в то же время приводила бы к экспоненциальному закону. При этом предполагается, что коэффициент разветвления равен числу ядер, входящих в скопление, и является постоянным для всей системы. Каждое ядро, входящее в состав каждого скопления, инфицирует соседнее скопление по линии, соединяющей их между собою. Все скопления располагаются на поверхности кристаллитов, а инфекция может осуществляться или путем диффузии или посредством линейных цепей, механизм роста которых обусловлен автокатализом. Такая модель приводит к образованию сокращающейся сферы в периоде спада, в то время как гарнеровс-кая модель — к разделению на блоки, что совместимо с уравнением первого порядка в периоде спада. Практически же в периоде спада обычно пригодно уравнение сокращающейся оболочки независимо от точного характера закона в периоде ускорения. [c.60]

Хотя приведенная общая схема считается умозрительной, она согласуется с данными по термическому разложению предварительно облученного азида бария (см. ниже) 151, 56]. Так, по этой схеме при глубинах фотолиза, соответствующих начальному уменьшению скорости фотолиза, увеличивается общее число центров, па которых может происходить рост ядер по механизму Багдасарьяна. Все эти центры имеют одинаковую природу благодаря этому сохраняется закон 6-й степени, но постоянная С в а = = С(е— о) увеличивается, в то время как несколько уменьшается. При достижении минимальной скорости фотолиза ловушки превращаются в зародышевые ядра с различной активностью в том смысле, что для их превращения в растущие ядра требуется небольшое число последовательных стадий, несколько отличающееся для различных зародышей. В результате этого наблюдается закон 4-й или 5-й степени. Наконец, после того как скоррсть достигла постоянного значения, все ядра находятся в одинаковом состоянии и растут за счет реакции Ва +Ва->2Ва . В результате при последующем термическом разложении имеет место кубический закон, а значение Ц с возрастанием дозы облучения непрерывно уменьшается. [c.173]

Джиллеспи рассмотрел пространственное расположение не-спаренных электронов (от 5 до 9) или электронных пар с простой и в некотором смысле новой точки зрения. Во-первых, он предположил, что электронные пары валентного уровня находятся на одинаковом среднем расстоянии от ядра. Стрвго говоря, это будет верно только для двух, трех, четырех и шести электронных пар, которые связывают центральный атом с идентичными атомами или группами. Во-вторых, он предположил, что наиболее вероятное распределение электронных пар такое же, как и некоторого числа частиц на поверхности сферы, происходящее под действием сил, подчиняющихся одному определенному закону. Так как электроны с одним и тем же спином должны подчиняться принципу Паули, то они должны вести себя так, как если бы между ними действовали силы, увеличивающиеся с ростом перекрытия орбиталей электронов с одним и тем же спином. Следовательно, можно предположить, что эта сила взаимодействия изменяется обратно пропорционально межэлектронному расстоянию с некоторым большим показателем степени —1/г". Распределение частиц на поверхности сферы, подчиняющееся такому силовому закону, можно получить, определив максимально возможное расстояние между любыми двумя частицами. Эта задача, так же как и аналогичная [c.198]

Так, может быть допущено мгновенное образование ядер в начальный момент реакции (первый вариант). Это означает, что в кристалле с самого начала существует ряд точек—зародышей, связанных с областями разупорядоченного строения физического характера, т. е., как уже говорилось, выходов дислокаций на поверхность, вакансий, скоплений ионов в междоузлиях, мест примыкания острых углов граней и другое. Иными словами, здесь допускается неизменное исходное число N о зародышей. В этом случае кинетический закон должен определяться формой образующихся из зародышей ядер и скоростью их роста. Если в простом варианте допустить образование сферических ядер и постоянную скорость Kg см1сек их радиального роста, то радиус ядра будет а объем всех ядер, т. е. количество прореагировавшего вещества в начальной стадии реакции, когда ядра не перекрываются, выразится соотношением [c.344]

Полное сечение зависит от энергии нейтрона, причем ход зависимости для большинства элементов имеет общие черты. Наибольшие значения полного сечения наблюдаются для тепловых нейтропов с ростом энергии нейтронов оно уменьшается. Для медленных нейтронов у большинства изотопов полное сечение меняется обратно пропорционально скорости нейтрона v. Такой ход зависимости сечения получил название закона 1/у. При дальнейшем увеличении энергии нейтронов полное сечение продолжает уменьшаться, приближаясь по величине к геометрическому сечению ядра. [c.59]

Функция источников J должна быть определена как функция средних величин течения. В эксперименте, как правило, имеется информация о скоростях превращения отдельной мелкой частицы. Это данные либо о линейной скорости горения частицы, которую можно получить из эмпирического закона Срезневского, либо о скорости роста толщины окисной пленки. Именно поэтому необходимо найти выражение для / типа (2.2). Для его получения мы предполагали, что в процессе химического превращения частица представляет собой ме-та51лическое ядро радиуса г, покрытое окисной пленкой толщины И, т.е. радиус частицы К-г + к. При этом считалось, что мельчайшие [c.88]

На графике отложены значения электрических квадрунольных моментов ядер, приведенных к единице заряда и рассчитанных на ядро единичного веса в зависимости от числа нуклонов пля ядер нечетного А. Иначе говори, здесь выделен тривиальный рост размеров ядер при росте А, описываемый увеличением радиусов по закону К 1,4-10 а 1 , и оставлен лишь специфический эффект, обязанный несферичности распределения протонов [c.94]

Отсюда следует, что коэффициент диссоциативной рекомбинации, проходящей через образование низколежащих автоионизационных состояний молекулы, зависит от температуры электронов и колебательной температуры Т по закону при низкой колебательной температуре и — при высокой колебательной температуре. При этом использовано, что, согласно формуле (1.3.10), ширина авто-ионизациотюго уровня не зависит от расстояния между ядрами и, следовательно, колебательного возбуждения иона. Что касается рекомбинации через высоколежащие автоионизационные состояния, то в этом случае имеет место более сложная зависимость коэффициента рекомбинации с ростом электронной колебательной температуры, в частности, он может увеличиваться с ростом температуры. Как можно видеть из приведенных рассужде1шй и из анализа экспериментальных данных, представленных в табл. 1.3.2 и на рис. 6, в случае инертных газов диссоциативная рекомбинация связана с образованием низколежащих автоионизационных состояний молекулы. Для некоторых молекулярных газов определенную роль в диссоциативной рекомбинации мои ет играть и образование высоковозбужденных автоионизационных состояний молекулы. [c.80]

Согласно объемной теории, изотопическое смещение должно быть эквидистантным, т. е. в пределах изотопической структуры данного элемента линии изотопов с одинаковой разностью массовых чисел ЛЛ должны располагаться на равг1ых расстояниях друг от друга. Однако экспериментально установлено, что в спектрах некоторых тяжелых элементов упомянутая эквидистантность отсутствует. Это показывает, что капельная модель ядра, положенная в основу объемной теории, ие объясняет некоторых деталей в изотопическом смешении. Отсюда следует, что размеры и форма ядер изменяются при заполнении ядерных оболочек по более сложному закону, чем постепенное возрастание радиуса ядра с ростом его массы в соответствии с формулой (5.8). [c.123]

Росту деформируемости способствует увеличение радиуса иоЕЭ и уменьшение положительного заряда ядра. Так как эти величины предсказуемы на основании периодического закона Д. И. Менделеева, то в принципе можно прогнозировать наличие цвета у того или иного соединения, составленного из 1 аких-либо конкретных анионов и катионов. Возникновение цвета у оксида элемента и отсутствие окраски у фторида возможно потому, что кислородный ион поляризуется легче, чем ион фтора, так как у него меньше положительный заряд ядра и больше радиус. Анион серы деформируется еще легче, потому что у него больше внутренних электронных слоев и есть (правда, совсем пустые) -орбитали, которые он использует при образовании химических связей. Однако катионы цинка 7н +, алюминия АР+ и кремния 81 +, несмотря на довольно большие радиусы, не способны к деформациям, так как у них велик заряд иона. [c.71]

Новые клетки возникают в результате деления уже существующих клеток. При делении одноклеточного организма из старого (материнского) организма возникают два новых. Многоклеточный организм развивается из одной-единственной клетки ее многочисленное потомство возникает путем многократных клеточных делений. Этот процесс продолжается в течение всей жизни по мере роста и развития, а также регенерации, репарации (замещения) отслуживших клеток. Открытие фундаментального закона, сформулированного Р, Вирховом (1855), о том, что всякая клетка происходит от клетки, положило начало пристальному изучению процессов клеточного деления. В.Флеминг в 1882 г. сообщил, что при делении ядрй клетки хромосомы (сам термин был предложен позже) делятся вдоль. Годом позже Э,ван Бенеден обратил внимание на то, что хромосомы, распределяющиеся между дочерними клетками, с точностью повторяют строение материнской (старой) хромосомы. В это же время Э. Страсбургер, В. Ру и О. Гет-виг сформулировали ядерную гипотезу наследственности . Таким образом, материальная непрерывность в ряду клеточных поколений и поколений индивидов осуществляется путем размножения организмов, центральным моментом которого является деление клетки. [c.31]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология