Общая характеристика фазовых превращений

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА ФАЗОВЫХ ПРЕВРАЩЕНИЙ [c.328]

Анализ закономерностей движения двухфазных систем основывается на использовании уравнений неразрывности потока, баланса количества движения и энергетического баланса, применяемых ко всему потоку в целом или к каждой из фаз в отдельности. В общем случае характеристики движущейся двухфазной системы меняются по длине канала вследствие изменения давления, размеров и формы канала, а также из-за фазовых превращений. Поэтому указанные уравнения применяются в дифференциальной форме. Имеем [c.145]

Отсюда стремление к комплексному фазовому анализу, например, сочетанию термических измерений разнообразных тепловых эффектов с наблюдением микроструктуры образца в проходящем или отраженном свете, измерению линейных или объемных изменений, потери в весе и др. Очевидно, однако, что при этом становится все более затруднительным наблюдать визуально измерение всего комплекса характеристик, причем в самом различном заданном тепловом режиме. Это трудно осуществлять как при исследовании быстро протекающих фазовых превращений, так и процессов, протекающих весьма длительно. Надежную помощь исследователю оказывают успехи в технике автоматической записи результатов самых разнообразных физических измерений на основе использования различного рода самописцев (фотографических, либо электронных), а также общий прогресс в технике фиксации процессов на фото- и кинопленку. [c.179]

Общая характеристика процесса (425), 2. Электрохимическое выделение металлов как особый случай фазовых превращений (427), 3. Роль стадии разряда в процессах электрохимического выделения металлов (434), 4. Влияние водорода и пассивационных явлений на процессы катодного выделения металлов (438), 5. Роль заряда поверхности металла в условиях его катодного осаждения (440), 6. Другие возможные причины появления металлического перенапряжения (444). [c.508]

Подводя итоги вышеизложенному, можно дать общую характеристику процессам стеклообразования и самим стеклообразным, или аморфным, телам, исходя из представления об агрегатных и фазовых состояниях вещества. Процесс стеклообразования является переходом из жидкого агрегатного состояния в твердое агрегатное состояние. Так как этот переход осуществляется без фазового превращения, то аморфные тела обладают по фазовому состоянию жидкостной структурой с типичным для нее ближним порядком. Следовательно, стеклообразные, или аморфные, тела являются твердыми по агрегатному признаку и жидкими по фазовому признаку. [c.122]

Необходимо обратить внимание на то, что термин переход часто употребляется как для характеристики фазовых переходов, так и для характеристики превращений типа стеклования. Описанные выше общие представления используются и для описания переходов в полимерах, хотя уже давно отмечалось, что классическое понятие фазы в применении к полимерам в значительной мере утрачивает определенность, характерную для низкомолекулярных веществ [ИЗ, 114]. Тем не менее этот вопрос до сих пор остается неразрешенным, и исследователи вынуждены использовать существующие представления. Кроме того, в последнее время в работах по полимерам термин переход стали совершенно необоснованно применять для обозначения любой аномалии на температурной зависимости практически любого изучаемого свойства, несмотря даже на то, что природа аномалий часто остается совершенно неизвестной и что многие из этих аномалий физических свойств полимеров имеют очевидный релаксационный характер И5]. В связи с этим необходимо ясно понимать условность термина переход в применении к полимерам. [c.91]

Материал I—III глав свидетельствует о предпочтительности создания ориентации полимеров с помощью деформации одноосного растяжения по сравнению со сдвигом. Поэтому гл. IV целиком посвящена описанию закономерностей одноосного растяжения полимеров. В отличие от предыдущих глав процесс растяжения рассматривается здесь в чисто механическом аспекте, без осложнений, вызываемых фазовыми превращениями. Приведены условия реализации кинематически и динамически однозначных режимов растяжения и описаны методы корректного расчета реологических параметров по результатам таких экспериментов. Больщой практический интерес представляет характеристика области критических режимов деформации, отвечающих предельно достижимым скоростям формования. Показана важность оценки обратимой составляющей общей деформации растяжения, резкое увеличение которой отвечает переходу расплава в высокоэластическое состояние с последующим когезионным разрывом полимера. Глава завершается рассмотрением взаимосвязи между молекулярной ориентацией и условиями растяжения полимеров, а также обсуждением путей технической реализации этой взаимосвязи с получением высокопрочных ориентированных материалов. [c.7]

Как видим, появление дополнительно еще только одной жидкой фазы существенно усложняет общую картину фазового равновесия в двухкомпонентной системе. Очевидно, образование промежуточных твердых фаз в двухкомпонентной системе также должно внести самостоятельный элемент в диаграмму состояния. Как правило, промежуточные твердые фазы формируются на основе определенных химических соединений, которые могут плавиться конгруэнтно либо распадаться в результате перитектического превращения. Обсуждение характера концентрационной зависимости изобарно-изотермического потенциала промежуточных, фаз следует вести в соответствии со строго термодинамически обоснованным понятием фазы. При этом требуется уточнение принадлежности растворов на основе существующих в системе определенных химических соединений к одной или разным фазам. Как известно, природа фаз определяется особенностями межмолекулярного взаимодействия. Последнее в первую очередь обусловлено сортом частиц, их образующих, так как именно природа частиц, образующих данную фазу, обусловливает величину и характер сил обменного взаимодействия, что приводит к формированию вполне определенных химических йязей. Если растворы и фазы различаются родом образующих их частиц (по сортности), то, следовательно, их химические составы (речь идет об истинных составах) качественно различны. Следствием этого является тот факт, что термодинамические характеристики фаз, различающихся родом частиц, описываются разными фундаментальными уравнениями. Это очень важное заключение с необходимостью приводит к выводу о том, что такие растворы даже в пределах одной гомогенной системы должны рассматриваться как самостоятельные фазы. Различие между зависимостями свойств растворов, имеющих качественно иные химические составы, от параметров состояния должно проявляться если не в виде функций, то по крайней мере в значениях постоянных величин, фигурирующих в уравнениях этих функций и отражающих специфику меж-частичного взаимодействия, а следовательно, и химическую природу сравниваемых растворов. В случае растворов или фаз переменного состава данному качественному составу или, иначе говоря, данному набору частиц по сорту отвечает конечный интервал Голичественных составов в данной системе, в пределах которого только и существует строго определенный единственный вид зависимости термодинамических и иных свойств от параметров состояния. Положение о том, что характер зависимости свойств от параметров состояния определяется качественным химическим составом, весьма существенно и названо А. В. Сторонкиным принципом качественного своеобразия определенных химических соединений. Значение этого принципа заключается в том, что его использование позволяет четко определить принадлежность рас- [c.293]

Термография (дифференциальный термический анализ). Методы Т. а., основанные на автоматич. записи термограмм, получили общее признание, как высокочувствительные и надежные методы исследования и получения термич. характеристик самых различных процессов, сопровождающихся тепловыми эффектами. Термография ранее всего начала применяться для диагностирования минералов и горных пород. Было выяснено, что при соблюдении условий постоянства эксперимента (величина навески, скорость изменения температуры и т. д.) термограммы дают четкую характеристику минерала. Это связано с тем, что фазовые превращения (дегидратация, термич. диссоциация, полиморфные превращения и т. д.) у одного компонента механич. смеси не зависят от присутствия других компонентов. Запись в исследовании таких процессов ведется при большой скорости нагревания — 407мин. и более, т. к. равновесность в данном случае не важна, а характеристичность не связана прямо с равновесностью. На аналогичном принципе основано использование термографии для качественного анализа и идентификации отдельных химических соединений. [c.46]

Способы изображения макро- и микроучастков диаграмм состояния. Свойства полупроводниковых фаз чрезвычайно чувствительны к исчезающе малым изменениям состава, проявляющимся во введении легирующей примеси или в нарушении стехиометрического соотношения компонентов химического соединения. Эта чувствительность достигает 10 —10 ат. %. Отсюда следует, что вблизи ординат компонентов и химического соединения масштаб по оси концентраций должен быть изменен в 10 —10 раз для того, чтобы можно было судить о характере фазовых превращений в очень узкой области концентраций. Это позволяет определять области твердых растворов и судить о протяженности области однородности полупроводниковой фазы. Таким образом, приходится иметь дело как с обычной макродиаграммой, которая дает общее представление о фазовых равновесиях в системе, так и с микроучастками этой же диаграммы, которые углубляют представления о термодинамических характеристиках фаз и компонентов системы. [c.230]

Надо сказать, что механизм образования зародыша неоднозначен. Мы рассмотрели лишь общую его схему. Переход от дозаро-дыша к кристаллу может происходить различными, хоть и близкими по своей сущности, путями. Например, для указанного перехода может быть достаточно присоединить к дозародышу одну простейшую частицу или для этого может потребоваться несколько частиц и ассоциатов. Не исключено, что превращение дозародыш— зародыш связано с формированием особых комплексов и т. д. Таким образом, к является одной из важнейших характеристик механизма фазового превращения. [c.52]

С повышением температуры наблюдаются магнитные фазовые переходы из упорядоченного магнитного состояния наноструктуры, которому соответствует магнитная СТС, в парамагнитное (суперпарамагнитное) состояние. При 77 К спектры состоят из двух систем магнитной СТС, соответствующих а-РезОз (магнитная индукция на ядре В, = 52 Тл, квадрупольное расщепление АЕд = -0,29 мм/с) и 7-Ре20з ( п = 47,2 Тл, АЕд = О мм/с), а также некоторого вклада размытой СТС в виде монолинии (около 10 %). С повышением температуры вплоть до Т = 120 К в спектрах появляется квадрупольный дублет с АЕд = 0,78 мм/с и изомерным сдвигом относительно металлического железа д = 0,42 мм/с, однако общий характер спектров не меняется. Начиная с Г = 120 К происходит трансформация спектров, которые теперь могут быть представлены всего одной системой магнитной СТС (Б,п = 51,3 Тл, АЕд = О мм/с). Природу этой трансформации мы обсудим в других пунктах, здесь же сосредоточимся на характеристиках магнитного фазового перехода первого рода. Мессбауэровские спектры в диапазоне Т = 120 -г 300 К характеризуются обратимыми превращениями магнитной СТС в парамагнитный дублет без заметного смещения или уширения линий, характерных для магнитных фазовых переходов второго рода или суперпарамагнетизма, что свидетельствует о наличии магнитных фазовых переходов второго рода, когда намагниченность материала исчезает скачком. Эти переходы происходят при перераспределении критических температур Тсо = 120 4- 300 К, пониженных по сравнению с Го для массивных образцов а- и 7-Рс20з (856 и 965 К соответственно). Отсутствие суперпарамагнетизма для таких больших кластеров становится очевидным из оценки с помощью формулы (16.4). Если принять константу магнитной анизотропии К к 10 Дж/м и Го = 10 -г 10 с, то время релаксации магнитного момента т будет на несколько порядков величины превышать время измерения (период ларморовой прецессии ядра Ре 10 с). Таким образом, суперпарамагнетизм для подобных наноструктур не оказывает воздействия на их магнитные свойства и не может привести к понижению Гсо. В наноструктуре а- и 7-РегОз намагниченность и магнитное упорядочение исчезают за счет магнитного фазового перехода первого рода, т.е. скачком от величины В-, и 50 Тл до В-, =0. Необходимо отметить. [c.567]