Теория излучения

Описанные явления объясняются квантовой теорией. Излучение возникает при переходе молекулы из состояния с большей энергией в состояние с меньшей энергией. При таком переходе излучается квант [c.246]

Теория строения атома водорода по Бору. На основе модели Резерфорда, учения Эйнштейна о световых квантах (1905), квантовой теории излучения Планка (1900) в 1913 г. датским физиком Н. Бором была предложена теория строения атома водорода. Эта теория позволила объяснить свойства атома и в первую очередь происхождение линий спектра. Бор предположил, что движение электрона в атоме ограничено индивидуальной устойчивой орбитой. До тех пор, пока электрон находится на этой орбите, он не излучает энергии. Если длина круговой орбиты радиусом г равна 2л/ , то условие устойчивости орбиты следующее [c.12]

Вальтер Гейтлер (род. в 1904 г.) немецкий физик, известен своими работами по теории химической связи, последнее время работал в области квантовой теории излучения и космических лучей. Фриц Лондон (1900 1954) — немецкий физик, автор ряда фундаментальных работ по теории химической связи, теории межмолекулярных сил и сверхпроводимости. Ф. Лондону принадлежит идея спин-валентности. [c.100]

Вальтер Гейтлер (род. 1904 г.)—немецкий физик. Известен своими работами по теории химической связи. Последнее время работал в области квантовой теории излучения и космических лучей. [c.89]

Это возражение было устранено в 1913 г. датским физиком Бором, который с помощью введенных им противоречащих классической механике постулатов получил поразительные результаты, согласовавшиеся с большим числом экспериментальных исследований. Он применил к системам, состоящим из ядра и движущихся около него электронов, положения квантовой теории излучения. [c.10]

Голубой цвет неба. . Теория излучения. . . Распределение частиц [c.65]

Выход из создавшегося положения был найден великим датским ученым Нильсом Бором в 1913 г. Он исходил из модели Резерфорда, опирался на учение Эйнштейна о световых квантах (1905) и на квантовую теорию излучения Планка (1900). Согласно по- [c.33]

Гейтлер Вальтер (р. 1904)—немецкий физик. Основные труды — по квантовой химии, теории излучения. [c.89]

Развитая Планком теория излучения черного тела основана на утверждении, что свет обладает свойствами частицы н что эти частицы излучения, или фотоны, определенной частоты V имеют соответствующую фиксированную энергию е, определяемую соотношением [c.12]

Развитая Максом Планком (1900) квантовая теория излучения рассматривала лучистую энергию как поток определенных пор- [c.31]

В 1913 г. датский физик Нильс Бор предложил теорию строения атома водорода, встретившую в кругах физиков чрезвычайно острую реакцию. Дело в том, что законы классической электродинамики оказались неприменимыми для решения задачи о поведении электрона в атоме и Бор впервые сформулировал законы квантовой механики, основанной на квантовой теории излучения энергии Макса Планка. [c.32]

Н. Бор (1913) ввел в описание атома квантовую теорию излучения (М. Планк, 1900) и представление о дискретных (меняющихся скачками) энергетических состояниях электрона в атоме. Теория Бора для атома водорода выражена в трех постулатах, согласно которым электрон может вращаться вокруг ядра только по дозволенным, или стационарным (определенного радиуса), орбитам и при этом его энергия остается постоянной. Поглощение кванта энергии ку (у — частота колебаний, Я — постоянная Планка, равная 6,62-10 Дж-с) переводит электрон на более удаленную от ядра орбиту, и тот же квант излучается при его обратном перескоке. Главное квантовое число п, принимая целочисленные значения 1, 2, 3,. .., определяет номер орбиты или, соответственно, энергетический уровень, на котором находится электрон. Н. Бором были вычислены радиусы стационарных орбит и скорость двил<ения по ним электрона [c.74]

Теория излучения 6,05 Структура спектральных 6,08 [c.55]

Развитая Максом Планком (1900) квантовая теория излучения рассматривала лучистую энергию как поток определенных порций энергии, величина которых зависит от частоты колебания V (или X — длины волны) [c.31]

Родственной, но более сложной концепцией является понятие случайного поля, которое возникает в теории излучения . Пусть и (г, О -поле, подчиняющееся некоторому не зависящему от времени линейному дифференциальному уравнению в частных производных, например [c.73]

Еще одной нерешенной проблемой ядерной физики является существование гравитона — аналога фотона в теории излучения. Гравитон должен обладать нулевой массой покоя и не иметь заряда он рассматривается как квант (т. е. неделимая, мельчайшая частица) гравитационного поля. Обнаружить гравитон экспериментально должно быть очень трудно, так как взаимодействие массы с гравитационным полем ничтожно мало. Об этом свидетельствует значение гравитационной постоянной С, входящей в закон всемирного притяжения Ньютона С = 6,67 10 Нм /кг . [c.425]

В природе не существует ни абсолютно черного, ни абсолютно белого, ни абсолютно прозрачного тел. Однако эти понятия сыграли существенную роль в разработке теории излучения и широко используются в инженерных расчетах и анализе лучистого теплообмена. [c.272]

Выход из создавшегося положения был найден великим датским ученым Нильсом Бором в 1913 г. Он исходил из модели Резерфорда, опирался на учение Эйнштейна о световых квантах (1905) и на квантовую теорию излучения Планка (1900). Согласно последней, вещества поглощают и излучают энергию отдельны- [c.24]

Не все молекулы поглощают в инфракрасной области. Из электромагнитной теории излучения следует, что поглощать световую энергию может лишь молекула, обладающая дипольным [c.71]

Согласно квантовой теории излучения, частота у,о, излучаемая атомом, определяется значениями энергий Е и Е начального и конечного уровней [c.168]

Наиболее важным результатом описанных выше экспериментов был вывод о том, что необходимо восстановить, хотя и в сильно измененном виде, старую корпускулярную теорию излучения, предложенную в свое время еще Ньютоном, но впоследствии отвергнутую ради волновой теории, объяснявшей такие явления, как интерференция и дифракция. Свет (видимый или ультрафиолетовый), по-видимому, распространяется как волновое движение, но его поглощение металлами лучше описывается гипотезой о частицах. [c.12]

В случае макромолекулярного вещества все обстоит иначе. Здесь невозможно определить молекулы таким образом, чтобы они занимали малые области в пространстве и чтобы между этими областями не происходило обмена заряженными частицами. Такие воображаемые области либо сильно перекрываются друг с другом, либо вообще имеют крайне произвольные границы, которые поэтому могут свободно пересекаться электронами. Следовательно, становится трудным разделить радиационное взаимодействие, описываемое в рамках классической теории излучения, и квантовомеханическое динамическое взаимодействие. Поэтому ниже мы будем иметь в виду лишь вещества, образованные малыми молекулами. [c.243]

Обычно различают три типа процессов поглощение, вынужденное излучение и спонтанное излучение. Предположим, что химическая частица имеет два квантовых состояния I и т с энергиями е и вт- Если частица первоначально находится в нижнем состоянии I, то она может взаимодействовать с электромагнитным излучением и поглощать энергию, переходя в состояние т. В обычных процессах поглощение происходит одноступенчато, так что разность между исходным и конечным уровнями точно равна энергии одного фотона излучения следовательно, поглощение излучения происходит лишь при условии 8т—Е1 = Н условие Бора ), Процесс поглощения состоит в потере интенсивности электромагнитного излучения и получении энергии поглощающей частицей. Обратный процесс, когда частица, находящаяся в верхнем состоянии, отдает энергию электромагнитному излучению, известен как вынужденное излучение слово вынужденное указывает, что существует взаимодействие между излучением и возбужденными частицами, вызывающее потерю энергии. Хотя мы не рассматриваем природу взаимодействия частицы и излучения, ясно, что скорость (интенсивность) поглощения или вынужденного излучения пропорциональна скорости столкновений фотонов с поглощающими или излучающими частицами, т. е. изменение интенсивности пропорционально плотности излучения р и концентрации химических частиц. Коэффициент пропорциональности определяет так называемые коэффициенты Эйнштейна В , й/т — коэффициент для процесса поглощения, Вт1 — для вынужденного излучения согласно принципу микроскопической обратимости, Вш = Вт1, и этот же результат можно получить при строгом следовании теории излучения. Скорости поглощения и вынужденного испускания равны В/тПгр и Вт1Птр = = В1тПтр) соответственно, где щ и Пт — концентрации частиц в низко- и высоколежащих состояниях. В случае теплового равновесия Пт всегда меньше, чем П1 [см. уравнение Больцмана (1.4)], и вклад поглощения оказывается более существенным, чем вынужденного испускания. Различие вкладов поглощения и вынужденного испускания определяется соотношением между величиной (вт—е ) и температурой Т. Уже упоминалось, что характерными для фотохимии являются уровни энергии ът--е.1) >кТ и Пт<.П1, поэтому вклад вынужденного испускания в фотохимические процессы в условиях теплового равновесия пренебрежимо мал. Однако в неравновесных ситуациях вынужденным испусканием уже нельзя пренебрегать, и если инверсия заселенности (/гт> () возрастает, то процессы испускания начинают преобладать над поглощением, и в [c.29]

Кроме поглощения и вынужденного испускания в теории излучения рассматривается третий процесс — спонтанное излучение. В этом случае возбужденная частица теряет энергию, достигая более низкого уровня, в отсутствие излучения. Спонтанное излучение — случайный процесс, и скорость дезактивации возбужденных частиц за счет спонтанного излучения (при статистически большом числе возбужденных частиц) является величиной первого порядка. Таким образом, константа скорости первого порядка может быть использована для описания интенсивности спонтанного излучения эта константа является коэффициентом Эйнштейна Л (Ami), который для спонтанного процесса играет ту же роль, что и константа второго тюрядка В для индуцированных процессов. Скорость спонтанного излучения равна Aminm, и интенсивность спонтанного излучения может быть использована для расчета Пт, если Ami известен. Большинство явлений, связанных с испусканием, которые изучаются в фотохимии, — флуоресценция, фосфоресценция и хемилюминесценция — обычно являются спонтанными, и в дальнейшем мы будем опускать это прилагательное. Если же испускание вынужденное, этот факт будет отмечаться особо. [c.30]

Лондон Фриц Вольфганг (1900-54) совместно с В. Хайтлером выполнил расчеты молекулы Н , рассмотрел в рамках метода валентных схем четырехэлекгронную проблему, разработал теорию дисперсионных межмолекулярных сил, создал один из широко известных вариантов теории сверхпроводимости. Хайтлер Вальтер (р. 1904), известен своими трудами в области квантовой теории излучения (третье издание его монографии Квантовая теория излучения переведено в 1956 г. на русский язык). [c.460]

Эйнштейн А. Собрание нэд чных трудов. ТЗ. Работы по кинетической теории, теории излучения и основам квантовой механики. М. Н ка. 1966.631с. [c.526]

Еще один важный термин — сила осциллятора / Этот термин появился на ранних стадиях развития спектроскопии для описания числа электронов в расчете на один атом, участвующих в излучательных переходах. Хотя с появлением квантовой теории излучения этот термин потерял свое первоначальное значение, он все еще применяется спектроскопистами и существуюг таб-лищ>1 значений сипы осщшлятора для различных атомов и различных переходов. Связь между / , и определяется вьфажением [c.201]

В развитии современной теории излучения большую роль сыграло изучение спектра излучения так называемого абсолютно черного тела (черного тела). Когда электромагнитное излучение падает на какую-нибудь поверхность, то в общем случае часть его отр.ажается, часть поглощается, а часть проходит сквозь материал. В отличие от остальных тел, абсолютно черное тело, по определению, является таким телом, которое поглощает полностью все излучение, падающее на его поверхность. Таким свойством обладает полая сфера с отверстием, вычерненная изнутри. Все излучение, попадающее через это отверстие внутрь сферы, после многократных отражений от внутренних стенок полностью поглощается в ней. [c.18]

Природа лучистой энергии. При изучении свойств лучистой энергии обнаруживается существенный дуализм в объяснении ее природы. В некоторых случаях она имеет волновую природу, в то время как в ряде других случаев она представляет собой серии дискретных импульсов энергии (фотоиов). Для объяснения явления взаимодействий лучистой энергии с веществом почти всегда приходится прибегать к фотонной теории волновая теория излучения дает удовлетворительные результаты при объяснении явлений, в которых участвует больщое количество фотонов с малой энергией. [c.12]

Эйнштей показал, еще до развития квантовой теории излучения, что статистическое равновесие между излучением и веществом возможно только в том случае, когда наряду с вынужденным испусканием, пропорциональным плотности излучения, имеется спонтанное излучение, происходящее и в отсутствие внешнего излучения. Спонтанное излучение обусловлено взаимодействием атомной системы с нулевыми колебаниями электромагнитного поля. [c.451]

Со словами другие частицы связано важное ограничение. Рассмотрим случай, когда отдельные молекулы не могут обмениваться электронами или ядрами друг с другом и когда их единственным взаимодействием будет взаимодействие через электромагнитное поле. Определение колебаний заряженных частиц внутри молекул распадается при этом на два этапа 1) нужно найти действующее на частицы молекулы электромагнитное поле, которое складывается из поля первичной волны и полей всех вторичных волн, испускаемых заряженными частицами других молекул (указанную задачу обычно решают с помощью классической теории излучения) 2) нужно найти реакцию молекулы на данное возмущающее электромагнитное поле (эту задачу нугкно решать кванто-вомеханически). В рассмотренном случае другие частицы обозначают частицы, принадлежащие другим молекулам. [c.242]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология