Стационарное вынужденное движение

Для стационарного вынужденного движения опытные данные конвективного теплообмена обрабатываются в виде функциональной зависимости. [c.34]

СТАЦИОНАРНОЕ ВЫНУЖДЕННОЕ ДВИЖЕНИЕ [c.192]

Стационарное вынужденное движение 193 [c.193]

Стационарное вынужденное движение 195 [c.195]

Стационарное вынужденное движение 197 [c.197]

Стационарное вынужденное движение 199 [c.199]

Поясним сказанное, вспомнив, что передаточные функции блоков строились при нулевых начальных условиях (см. стр. 231). Другими словами, фактически везде изучалась устойчивость вынужденного движения выходных переменных комплекса (схемы), у которого при < = О (т. е. в момент начала действия возмущения) все переменные имели нулевые отклонения от положения равновесия. Для полного исследования устойчивости стационарных режимов схемы такой анализ может быть недостаточным. Это объясняется исключительно тем, что нули (1е1 Е — В) могут сократиться с нулями либо всех элементов матрицы В, либо матрицы С, и формально передаточная функция РГ не будет иметь полюсов в правой полуплоскости. Чтобы выяснить поставленный вопрос, надо изучить еще изменения переменных комплекса (схемы), считая, что на входе его уже нет никаких возмущений как функции времени, но начальные условия уже не являются нулевыми, т. е. в действительности здесь исследуется переходный режим при ненулевых начальных условиях. [c.253]

Для стационарных процессов из уравнения исключают критерий Ро. При вынужденном движении потока фазы можно пренебречь критерием Ог. Тогда уравнение принимает вид [c.363]

Из сравнения уравнений теплообмена и диффузии очевидна их аналогия. Вследствие этой аналогии зависимости критериев Ки и Ыпд от определяющих критериев должны быть одинаковы при одинаковых пределах изменения последних. В частности, для случая стационарного состояния при вынужденном движении и для случая одинаковой формы тела (шар, плоская стенка, канал и т. п.) должны быть одинаковыми зависимости [c.82]

При решении стационарной задачи в области больших чисел Бе (Ка) весьма целесообразно использовать в качестве начальных данных решения стационарных задач при меньших значениях чисел Ке (На), т. е. осуществлять расчет методом последовательных стационарных состояний. При расчете сложного режима, представляющего взаимодействие различных видов движения (например, естественной конвекции и вынужденного движения), в качестве начального приближения целесообразно использование стационарного решения, соответствующего одному из этих движений, и т. д. [c.209]

Координаты особых точек находят из соотношений (1У-4), (1У-5). В отличие от режима свободных колебаний при скачкообразных изменениях точки Оу и О2 никогда не попадают в начало координат. Стационарное состояние процесса при вынужденном движении, как и при свободных колебаниях, принципиально возможно только в особой точке О], имеющий характер узла или фокуса. [c.191]

Построенное в разд. 9.14 решение представляло собой пример вызванного стационарным воздействием движения, для которого существовала только одна из мод — баротропная. Однако это решение можно легко обобщить для вынужденного баро-клинного движения, что и будет сейчас коротко продемонстрировано. [c.62]

Наконец, в условиях стационарного чисто вынужденного движения получим [c.126]

Число Прандтля, очевидно, при всех обстоятельствах надо рассматривать как критерий подобия. Следовательно, в случае стационарного чисто вынужденного движения получаются два аргумента комплексного типа Не и Ре, или, что эквивалентно, но более удобно, Не и Рг. Так, например, обобщенное уравнение для распределения температуры жидкости, взаимодействующей с твердым телом в условиях чисто вынужденного движения, напишется в виде [c.161]

Мощность, потребляемая механическими мешалками. Как следует из обобщенного уравнения гидродинамики [уравнение (П,85г) ], вынужденное стационарное движение жидкости в условиях, когда действием силы тяжести пренебрегать нельзя, описывается критериальным уравнением [c.248]

При вынужденной диффузии необходимо знать гидродинамический режим движения потока газа. При ламинарном движении потока отдельные струйки движутся по стационарным путям и перенос вещества в потоке определяется скоростью движения потока, градиентом концентраций и коэффициентом молекулярной диффузии в соответствии с уравнением (4.9). [c.58]

Наряду с описанными вынужденными колебаниями могут быть свободные колебания ротора. Пока амплитуда таких колебаний мала, они могут рассчитываться как малые возмущения основного движения, каким являются описанные выше вынужденные колебания. При газовой смазке поле давления в смазочном слое около цапфы, совершающей вынужденные колебания с круговой траекторией, такое же, как и при стационарном положении статически нагруженной цапфы, когда она вращается в противоположную сторону (см. стр. 31). Тогда свободные колебания ротора описываются уравнениями, аналогичными уравнениям (8) и отличающимися от них лишь началом отсчета колебаний и несколько иным выражением гидромеханических сил соответственно виду и состоянию смазки. Поэтому данные анализа малых колебаний статически нагруженных роторов с газовой 124 [c.124]

В тех случаях, когда необходимо выделить турбулентную составляющую перемешивания из совокупной, целесообразно использование метода стационарного ввода трассера. Указанный метод основан на эффекте заброса индикатора в направлении, обратном движению потока. Возникновение обратного заброса обусловлено существованием турбулентных пульсаций внутри движущейся жидкости. Особенно ярко проявляется этот эффект в пульсационном и вибрационном экстракторах, в которых интенсивная турбулентная пульсация возбуждается за счет наложения вынужденных колебаний столба жидкости или рабочего органа. [c.104]

Рассмотрим в качестве примера задачу о чисто вынужденном стационарном движении несжимаемой жидкости. В этом случае имеется только одно уравнение, ограничивающее свободу выбора параметров модели [c.43]

Баланс (11.13.3) может быть достигнут и для вынужденного стационарного движения. Рассмотрим, например, мелкий однородный слой жидкости Я, движущийся под действием экмановской скорости подкачки тв (разд. 9.7). Тогда во всем слое дт/дг будет иметь одинаковое значение ше/Н, и (11.13.3) приобретает вид [c.191]

В качестве первого примера применения характеристических масштабов рассмотрим хорошо знакомую нам задачу о стационарном движении несжимаемой жидкости при ламинарном режиме течения в предположении, что действием внешних полей массовых сил, включая силу тяжести, можно пренебречь (случай чисто вынужденного движения). Основные уравнения задачи напишутся в виде [c.259]

Известно еще одно интересное явление, характерное для таких растворов. При движении раствора по трубке наблюдается тенденция к выпрямлению молекул в направлении течения. Следствием этого является разрушение связей между молекулами, и в некоторых случаях жидкость начинает течь гораздо быстрее. До определенного предела, чем быстрее вынужденное движение жидкости, тем легче происходит такая ориентация молекул. Когда же в потоке жид- кости устанавливается стационарное состояние, между молекулами вновь образуются связи и восстанавли-Рис 12 Цилин- веется исходное состояние. Это дрический вис- явление важно для многих практк-козиметр. ческих применений. Например, при [c.70]

Оно было получено применительно к океанским течениям в работе Свердрупа [764] 1947 г. и обсуждалось в разд. 11.3 как стационарное вынужденное решение уравнения потенциальной завихренности. Физический смысл полученного решения состоит в следующем. Экмановский смысл полученного решения состоит в следующем. Экмановская подкачка приводит к равно- мерному увеличению во времени потенциальной завихренности жидких частиц. Это вызывает изменение длины и, следовательно, завихренности указанных вихревых линий. Однако для медленных возмущений малой амплитуды полная вертикальная составляющая завихренности не может сильно отличаться ог локального значения Единственная возможность удовлетво- рить этому условию при стационарном движении жидкости связана с появлением меридиональной скорости у, определяемой соотношением (12.4.12). Иначе говоря, при растяжении элемента вихревой линии он должен двигаться к северу и со ско- ростью, определяемой по формуле (11.13.3), в то время как. элемент, испытывающий сжатие, будет двигаться к экватору. Этот эффект был четко продемонстрирован в лабораторных экспериментах (см. [49, 204]). [c.247]

Рассмотрим канал ленточно-поточного типа, образованный пластинами с горизонтальными гофрами с углом при их вершине у = 90° продольное сечение канала представлено на рис. 7.4. Процесс стационарного конвективного теплообмена при ламинарном течении жидкости в таком канале описывается системой дифференциальных уравнений в частных производных, включающих уравнения Навье - Стокса, неразрывности и энергии. Допустим, что физические свойства жидкости не зависят от температуры (и = onst, а = onst, р = onst). Тогда для вынужденного двухмерного движения потока несжимаемой жидкости эта система уравнений имеет вид [c.352]

Отрыв, возникающий при прямом взаимодействии потоков. Первый тип отрыва, называемый далее отрывом из-за взаимодействия , Пера и Гебхарт [129] изучали для случая течения над цилиндрической поверхностью, а Джалурия и Гебхарт [84] для случая течения над полусферической поверхностью в воде. На рис. 5.8.1, а показана геометрическая схема устройства, использованного для формирования течения в первом из этих исследований. На каждой из двух вертикальных боковых стенок, имеющих форму перевернутой буквы U, развивается вертикальное течение пограничного слоя. Эти потоки, обтекая криволинейные участки, взаимодействуют, соединяются и образуют факел над криволинейной поверхностью, показанный на рис. 5.8.1, б. Длина треков на рис. 5.8.1, б, создаваемых малыми освещенными частицами плиолита, характеризует величину скорости и местное направление потока. Ясно видно, что отсутствуют какие-либо вихревые движения, возвратное течение или циркуляция, которые часто связывают с отрывом пограничных слоев от поверхности в вынужденных течениях. Стационарные ламинарные течения просто соединяются и плавно отделяются от поверхности. Они вынуждены оторваться, так как текут навстречу друг другу. [c.319]

Существует множество конструкций ТА, и их классификация может проводиться по разным признакам. По характеру развития теплового режима во времени различают ТА, работающие в стационарном (неизменном во времени) и нестационарном (периодическом или циклическом) режимах. В большинстве случаев ТА работают в стационарном режиме (рекуперативные ТА), что обеспечивает постоянство всех параметров (главным образом температур) на выходе из аппарата. В поверхностных ТА теплота от горячего теплоносителя к холодному передается через разделяющую теплоносители поверхность (обычно это поверхности металлических труб). В контактных ТА обладающие физикохимическим свойством взаимной нерастворимости теплоносители имеют друг с другом непосредственный контакт. Различают ТА по виду обменивающихся теплотой теплоносителей жидкость—жидкость пар— жидкость газ—жидкость газ—газ. В зависимости от наличия фазовых превращений и технологического назначения ТА различают нагреватели, охладители, конденсаторы, испарители (кипятильники). По характеру движения теплоносителей внутри рабочего объема ТА бывают с вынужденным (принудительным) движением и с естественной циркуляцией теплоносителей. По способу организации прохождения теплоносителей через аппарат теплообменники разделяются на одно- и многоходовые. Встречаются ТА, в которых обмениваются теплотой не два, а три и более теплоносителей. По конструктивным признакам различают ТА трубчатые, пластинчатые, спиральные, с оребренньпйи теплообменными поверхностями и без оребрения, с наличием компенсации температурных расширений труб и кожуха и без такой компенсации, а также по некоторым другим конструктивньпй признакам. Различным аспектам теплообменной аппаратуры посвящена обширная литера-т>фа [1, 3-5, 8, 11-14, 16, 17,23, 34 ]. [c.338]

В гл. 4 исследуются внутренние задачи гидродинамики и конвективного теплообмена при вынужденном стабилизи -рованном течении ньютоновских и неньютоновских (аномальных) жидкостей в прямых круглых трубах и щелевых каналах. Приводятся точные и приближенные методы расчета уравнения движения при стационарном и нестационарном гидродинамически стабилизированном течениях несжимаемых жидкостей в трубах различного поперечного сечения. Эффективные, простые и достаточно точные решения получены для ряда обобщенных задач Громеки. Предлагается приближенный метод расчета профиля скоростей стабилизированного течения в открытых каналах с поперечным сечением в виде параболы, трапеции, сектора круга и т. д. [c.7]

Итак, предметом исследования является процесс стационарного теплообмена между несжимаемой жидкостью, находящейся в состоянии вынужденного ламинар-, ного движения по трубе, с омываемой ею поверхностью постоянной температуры. Предполагается, что основной части трубы, на протяжении которой совершается процесс теплообмена, предшествует необогреваемый (не-охлаждаемый) удасток, предвключенный с целью гидродинамической стабилизации процесса. Таким образом, к начальному сечению, после которого начинается теплообмен, подходит поток жидкости с уже сформировавшимся ламинарным профилем скорости. Этот профиль сохраняется далее на всей длине трубы (свойства жидкости считаются постоянными). [c.171]

Вместе с тем, именно в этом, последнем направлении (хотя и не только в нем) логика исследований все больше диктуется не характером реальной геологической среды и возможными практическими приложениями, а математическим аппаратом, субъективно привлекательным для определенной группы специалистов. Если говорить об известных ограничениях наиболее распространенных модификаций этого аппарата, то они вытекают, прежде всею, из основополагающей предпосылки об эргодичности и из предположения о стационарности случайного процесса, который, к тому же, часто рассматривается в двумерной постановке, сильно искажающей результирующие выводы. В частности, при неустановившемся массопереносе условие эргодичности на деле вынужденно ограничивает исследование тривиальными асимптотиками, до достижения которых это условие часто не вьгаолняется, а процесс находится под сильным влиянием границ модели (нарушение условия стационарности). Суммарная макродисперсия потока, определяемая в рамках стохастических моделей, учитывает разницу траекторий частиц ансамбля вариантов, а не макродисперсионное расщ)остранение единого ореола. Неопределенность ансамбля ограничивает нашу способность предсказать направление движения ореола и степень разбавления в данной точке. [c.462]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология