Уравнение Хилла

Часто вместо уравнения (7.69) связывание кислорода гемоглобином описывают уравнением Хилла [c.233]

Рис. 41. Зависимость, описываемая уравнением Хилла в безразмерных координатах К/Км — — К [Ц для случаев с различным числом активных центров (л = 1, л = 2, л = 6)

Уравнение (XIII.176)—уравнение Хилла для мономолекулярной нелокализованной адсорбции на однородной поверхности — приближенно учитывает взаимодействие между молекулами адсорбата. Форма изотермы адсорбции зависит от соотношения констант и 2. Линейная форма уравнения (XIII.176) имеет вид [c.357]

В котором пн — коэффициент Хилла. Сигмоидный характер кинетической кривой "аллостерического фермента объясняют кооперативным взаимодействием между связывающими участками белка. Из уравнения Хилла видно, что величина Sos неэквивалентна Кт- При пя=1 (в отсутствие кооперативности) /Ст=[5]о,5, когда =5 1, то т = [5]о -Исходя из логарифмической формы уравнения Хилла [c.215]

Определение кинетических параметров Кт и V) для ферментов с 5-образной кинетикой затруднено, так как кривые не линеаризуются в двойных обратных координатах. В случае положительной коопера-тивности кривые загибаются кверху, а при отрицательной — книзу. Экстраполяция прямого участка кривой до пересечения с осью абсцисс позволяет определить концентрацию субстрата, при которой скорость реакции равна половине максимальной. Эту величину принято обозначать 5о,б. Для описания зависимости скорости реакции от концентрации субстрата в случае аллостерических ферментов применяют преобразованное уравнение Хилла [c.215]

Для гемоглобина человека при pH 7 значение п равно примерно 2,8. Его можно найти, построив график зависимости lg [У/(1 — У)] от lgp и использовав линейную среднюю часть. Если п — не целое число, то константам уравнения Хилла трудно дать какую-нибудь простую физическую интерпретацию. [c.233]

Парциальное давление кислорода, которое необходимо для насыщения гемоглобина наполовину при pH 7,4, равно 28 мм рт. ст. Какая доля от общей способности гемоглобина переносить кислород используется при условии, что парциальное давление кислорода в альвеолярном пространстве легких равно 100 мм рт. ст., его парциальное давление в капиллярах составляет 40 мм рт. ст., а константа п в уравнении Хилла равна 2,7 [c.237]

Механические свойства мышцы изучаются при сокращениях, одиночных или тетаническом. Единичный импульс вызывает одиночное сокращение. При достаточно частых импульсах, подаваемых подряд, скажем, при 15 импульсах в 1 с, одиночные сокращения объединяются в тетаническое сокращение, так как каждый следующий импульс попадает в рефрактерный период предыдущего (см. с. 363). Работа, производимая мышцей при сокращении, равна, согласно уравнению Хилла, [c.400]

Напротив, кривая У (р) для НЬ имеет перегиб — 8-образную форму. Ее можно описать уравнением Хилла [c.209]

Отличие коэффициента п от 1 в уравнении Хилла (6.70) а соответствующая 8-образность кривой У (р) отражают гем-гем-взаимодействие, т. е. взаимосвязь четырех субъединиц и, следовательно, кооперативность присоединения Ог. Изменения энтальпии при связывании первой, второй, третьей и четвертой молекул Ог гемоглобином овцы равны соответственно АН, = = -65,9 3,3, ДЯг =-47,8 10,5, ДЯ =-32,7 13,8 и ДЯ = [c.209]

Если все центры идентичны и независимы друг от друга, то график имеет вид прямой с п = 1. При стабилизирующих взаимодействиях, т. е. при (д х дЫх) > д, значение л > 1. Это соответствует уравнению Хилла (6.73), которое можио переписать в виде [c.215]

Уравнение Хилла справедливо лишь в условиях укорочения, идущего с постоянной скоростью. В то же время область его [c.400]

Согласно скользящей модели, напряжение, развиваемое мышцей, целиком определяется нитями актина и миозина и 7-дисками. Все эти элементы не вполне жестки, они обладают определенной податливостью. Конечные саркомеры мышечного волокна связаны с соединительной тканью сухожилий, и здесь также имеется податливость, пластичность. Одновременно эти элементы вносят некоторую упругость в движение мышцы. Однако общий вклад упругих и пластических деформаций не превышает 3% развиваемого мышцей напряжения. Все же следует рассматривать мышцу как вязкоупругое тело. Как мы увидим, уравнение Хилла списывает только вязкое течение в мышце. [c.401]

Подставляя это выражение в (12.27), получаем уравнение Хилла в форме [c.406]

Оплатка развил теорию стационарного мышечного сокращения в рамках неравновесной термодинамики (1972). Сокращение рассматривается как пластическое течение с трением. Уравнение Хилла (12.12) используется как опытный факт и устанавливается связь скорости укорочения V со скоростью расщепления АТФ. [c.402]

Уравнение Хилла может быть легко преобразовано к виду [c.123]

Решается кинетическая задача, причем константам скоростей двух первых реакций приписываются определенные зависимости от расстояния между А и М вдоль миофибриллы. Решение учитывает относительное перемещение А и М при укорочении саркомера. При численном подборе ряда параметров получается согласие с результатами вычисления Р У) по уравнению Хилла. [c.404]

Это уравнение совпадает с уравнением Хилла (12.12). Все величины в (12.22) отнесены к одному мостику, V — скорость укорочения в половине саркомера. Константы а п Ь выражаются через [c.405]

Таким образом, эмпирическое уравнение Хилла выведено теоретически. Уравнение отвечает стационарному скольжению нитей с силой трения, пропорциональной скорости. [c.405]

В изложенной теории трение возникает в результате замыкания и размыкания мостиков, так как эти процессы требуют энергпи активации. Теория согласуется с принципом микроскопической обратимости и выражает кинетические константы через молекулярные параметры. Тем не менее это не истинно молекулярная теория — детальный молекулярный механизм сокращения пока не известен. Из теории следует пропорциональность Беличин Ь и Ро, фигурирующих в уравнении Хилла. [c.409]

Напротив, аналогичная кривая для НЬ имеет 5-образную форму и ее можно описать уравнением Хилла [12] [c.424]

Весь диапазон Уо делят на 50 (или иногда на 100) отрезков с различными значениями адсорбционного потенциала. Для получения соответствующей изотермы каждый отрезок рассматривается как индивидуальная однородная поверхность энергии Уо, г а доля заполнения этого участка адсорбатом определяется уравнением Хилла—де Бура (5.43). [c.276]

Отличие коэффициента п от 1 в уравнении Хилла и соответствующая S-образность кривой отражают гем-гем-взаимодей-ствие, т. е. взаимосвязь четырех субъединиц и, следовательно, кооперативность присоединения О2. Впервые эта проблема была рассмотрена Эдейром [14], предположившим, что связывание [c.425]

Хорошим приближением для модели нелокализованной мономолеку-лярпой адсорбции служит уравнение Хилла [6] и де-Бура [7] [c.369]

Если все центры идентичны и независимы друг от друга, то график имеет вид прямой с п = 1, как и следует из простого закона действия масс. При наличии сильных стабилизующих взаимодействий п > 1 и график прямолинеен в широкой области с центром X = 72. Это соответствует уравнению Хилла (7,2), которое можно переписать в виде [c.435]

Седлачек (Высшая школа химической технологии, Прага). Нами сделаны расчеты на ЭВМ зависимости а от рш Т для этана и этилена, адсорбированных цеолитами LiX, NaX, КХ и sX на основании приведенных в статье Б. Г. Аристова и др. уравнений Хилла [уравнение (4)], Киселева [уравнение (3)], Брунауера, Лоу и Кинена [уравнение (16)], а также уравнения (14) с вириальными коэффициентами. Здесь и дальше нумерация уравнений совпадает с нумерацией в цитированной статье там /ке приведена вся литература. Были составлены специальные программы, позволяющие но методу наименьших квадратов определять константы этих уравнений на основанип экспериментальных данных, полученных прп разных Т. [c.396]

Уравнение (14) было применено в двух видах — с тремя и четырьмя вириальными коэффициентами. Все расчеты производились па ЭВМ Elliot 803В. Расчет показывает, что уравнения Хилла и Киселева хорошо описывают зависимость адсорбции а этапа па цеолитах от давления р и температуры Т всех четырех форм вплоть до степени заполнения 0 0,7. [c.396]

В качестве примера рассмотрим расчет зависимости а от р vi Т для системы этан — цеолит L1X. На рис. 1 показана рассчитанная зависимость констант уравнений (4) и (3) от температуры. В случае уравнения (3) эта зависимость хорошо передается уравнениями (7) и (8). Завнсимость Кг уравнения Хилла от Т также хорошо передается уравнением (7), зависимость К2 от Т хорошо описывается уравнением (И) и несколько хуже — уравнением (6), предполагающим, что m = 0. Вычисленные электронной машиной константы уравнений (6), (7), (8) и (И), а также величины йщ для уравнений (3) и (4), приведены в табл. 1. [c.396]

Метод заключается в том, что к изотермам, измеренным при Гх и Т 2> применяется какое-либо уравнение изотермы (например, уравнение Хилла, Баррера, Киселева и т. д.), удовлетворительно описывающее экспериментальные данные в некоторой области заполнений 0 = а/Дт-Обычным способом для обеих температур определяются константы выбранного уравнения. Как правило, число этих констант для каждой изотермы (например, для уравнения Киселева) равно трем, и поэтому для двух изотерм оно равно шести. Шесть эмпирических констант можно сократить до пяти, если допустить, что не зависит от Т. После этого, предположив (в приближенном согласии с опытом), что логарифмы констант [c.401]

Было показано, что в области существования температурной инвариантности характеристической кривой (например, при адсорбции на активном угле), т. е. при условии ( г1<1Т)ц = О, изменение энтропии при адсорбции отрицательно и в хорошем согласии с опытом выражается величиной а(йе/й1п(2) г, где =/ Г 1прз/р. В приближении с = О величина А5 = О, что находится в резком несоответствии со всс П экспериментальными данными по температурной зависимости адсорбции на активном угле. Столь же необоснованно применение условия а =0 к уравнению Хилла, которое сами авторы статьи называют уравнением для нелокализованной адсорбции. [c.402]

Вращательные уровни молекул в П-состояниях для связи, промежуточной между случаями Гунда а и 6, могут быть представлены уравнениями Хилла и Ван-Флека [2073] [c.50]

Ранее термодинамические функции 5Н вычислялись Харом и Фридманом [1910] на электронной счетной машине. Авторы работы [1910] вывели формулы для расчета термодинамических функций двухатомных идеальных газов в случае, когда основным электронным состоянием молекул является состояние П. При выводе использовались уравнения Хилла и Ван-Флека (1.25) для уровней вращательной энергии. Полученные в работе [1910] формулы эквивалентны формулам, выведенным Хачкурузовым и Броунштейном [445] (см. стр. 99). В отличие от последних Хар и Фридман учли ряд членов в выражении для статистической суммы по вращательным состояниям, являющихся дополнительными членами формулы Эйлера-Маклорена и имеющих существенное значение только при низких температурах. Для 5Н при Т =298,15° К эти члены пренебрежимо малы, и поэтому при расчете табл. 83 (II) не учитывались. Центробежное растяжение, ангармоничность колебаний и колебательно-вращательное взаимодействие 8Н в работе [1910] [c.332]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология