Дэвидсона

Дэвидсон и Харрисон вычисляли максимальный размер устойчивого пузыря, приравняв скорость его подъема и экспериментально измеренные скорости витания частиц. Они выявляли зависимость отношения диаметров пузыря и частицы (а не просто диаметра пузыря) от размера частиц, разности плотностей твердого материала и ожижающего агента и вязкости последнего. Если в данной системе отношение диаметров пузыря и частицы менее 1, то псевдоожижение следует считать однородным в диапазоне 1—10 псевдоожижение носит переходный характер от однородного к неоднородному если указанное отношение превышает 10, можно определенно ожидать интенсивного образования пузырей. Данный подход, несомненно, обоснован и согласуется с экспериментом однако, размеры пузырей, рассчитанные по упомянутому отношению, оказываются меньше обычно наблюдаемых в неоднородных псевдоожиженных системах. [c.34]

По мере того как приближается к предельному или почти предельному значению при очень высоких степенях сжатия, температура сильно повышается. Способность ударной волны развивать очень большие мгновенные температуры дает ей возможность инициировать взрывы в газовых смесях и поддерживать детонационные волны. Это используется при исследовании кинетики очень быстрых реакций при относительно высоких температурах. (См. работы Дэвидсона и др. по реакциям в ударных трубах, а также работу Бриттена [65].) [c.409]

Возможности использования некоторых конкретных видов распределения поверхностных возрастов, отличающихся от принятых Хигби и Данквертсом, обсуждались Дэвидсоном и др. ° , Портером и Данквертсом и др. [c.105]

Книга, изданная в Англии (Кембриджский университет) под редакцией И. Дэвидсона и Д. Харрисона, представляет собой серьезный труд авторов десяти стран мира. [c.4]

Анализ движения пузырей по Дэвидсону....... . . 96 [c.5]

Аналогичная работа приводится Дэвидсоном и Харрисоном, а уравнения (1,10) и (1,11) рассматриваются в главах IV и XV, соответственно. [c.32]

В настоящее время существуют три основных подхода к решению задачи о движении пузырей. Указанные выше допущения являются общими для всех подходов, однако, каждый из них дополнительно содержит специфические упрощения. Эти подходы последовательно изложены ниже, начиная с наиболее ранней работы Дэвидсона. [c.96]

Дэвидсон постулировал, что твердая фаза имеет свойства несжимаемой жидкости, т. е. е = Вд во всех точках вне пузыря. При этом остается семь независимых переменных (р и шесть компонент и и и), которые должны удовлетворять восьми уравне- [c.96]

Еще до работы Дэвидсона ноток ожижающего агента в окрестности пузыря был экспериментально изучен методом инжекции окрашенного газа-трасера. Однако эксперименты проводились только с медленно движущимися пузырями, так что образования облака не наблюдалось. Теоретические выводы Дэвидсона стимулировали дальнейшие исследования быстро движущихся пузырей, и вскоре было экспериментально доказано существование облака циркуляции и подтверждено, что отношение диаметров облака и пузыря уменьшается по мере увеличения скорости подъема последнего. При этом диаметр облака [c.99]

Этот интересный вывод показывает, что хотя приближенное решение Дэвидсона не может отвечать уравнению движения твердых частиц (111,47), один член этого уравнения может быть точно рассчитан для определенной точки на поверхности пузыря (и приближенно — в окрестности этой точки) при соответствующем выборе скорости пузыря. Следовательно, уравнение Дэвидсона удовлетворяется при постоянном давлении во всех точ- [c.100]

Из данных по рекомбинации атомов (см. табл. XII.9) следует, что величина /с4+А 4 может быть в 100—1000 раз больше, чем частота столкновений. Так, Маршалл и Дэвидсон [130] нашли, что сумма/С4+/С4 равна 1,1 0 л/моль-сек для 1г в аргоне, 1,6-101 в неопентане и 1,8-101 в пентане . Райс [121] отметил, что такие аномально большие величины могут быть объяснены большой положительной энтропией активации для галогенов, возникающей из-за увеличения числа колебательных уровней в переходном комплексе, увеличения электронных состояний и увеличения момента инерции. В случае Нг множитель 100 объясняется [121а] главным образом большим увеличением момента инерции (го увеличивается от 0,74 А приблизительно до 4,2 А) при образовании переходного комплекса. Оказалось, что для более сложных молекул, таких, как Оз [54], N204 [124], N205 [134] и ЫОгС [109], при их разложении в условиях очень низких давлений, когда наблюдаемая константа скорости второго порядка является прямой мерой скорости активации, предэкспоненциальный множитель приближенно равен 4,6 101 , 2 -, 2-101 д 6-101 л/моль-сек соответственно. Эти компоненты скорости представ- [c.277]

Метод Дэвидсона был распространен также на удлиненные пузыри, образующиеся в поршневом псевдоожиженном слое малого диаметра (см. также гл. V). [c.102]

При анализе метода Дэвидсона становится очевидным, что уравнения (111,45)—(П1,48) могут быть удовлетворены только в том случае, если вблизи пузыря возможно изменение порозности и, соответственно, коэффициента лобового сопротивления Р (е). Известно, что график функции Р (е) имеет вогнутую к верху форму, причем величина Р быстро возрастает вблизи точки начала псевдоожижения. Следовательно, если порозность е близка к величине, отвечающей началу псевдоожижения, то изменение е будет значительно меньше, чем соответствующее изменение р. Отсюда следует, что первое приближение к решению уравнений (111,45)—(111,48) может быть получено путем замены е на <,, за исключением тех случаев, когда ене содержится в уравнении в виде зависимости р от е. Это ведет к следующим упрощенным уравнениям [c.103]

Если принять, что крыша пузыря имеет сферическую форму, начало системы сферических координат находится в центре пузыря и полярная ось направлена вертикально, то можно считать, что движение частиц является безвихревым, и поле скоростей определяется, как и по методу Дэвидсона, уравнением (111,53). Соответствующее поле давления описывается уравнением (111,74), интегрирование которого дает [c.104]

Дэвидсон и Коллен [21] представили более тонкую обработку гидродинамических данных, которая показала удовлетворительность расчетов Линна. [c.95]

Это выглядит так, как будто N0 является очень эффективным акцептором КОд, намного более эффективным, чем N02- На первый взгляд это неожиданный вывод, так как последняя реакция является реакцией рекомбинации, а первая включает передачу атома. Однако в работе Каррингтона и Дэвидсона [149] по диссоциации N304 приводятся подтверждающие данные. Эти авторы рассчитали относительно низкую эффективность соударений от 1/200 до 1/1000 для сходной рекомбинации 21402 -> N 0 (оцененную для высшего предела давления). Дальнейшее разрешение трудностей возможно, если предположить, что реакция 4 проходит через образование квазистабильной молекулы О—N—О—N02, которая изомерна симметричной N204. [c.356]

Данные взяты из работы Дэвидсона и Шотта [173] по изучению диссоциации N265 под действием ударной волны. Вышеприведенные данные рассчитаны исходя из того, чтоДНх/2 = = 21 ккал/моль и Д 81,2 = 33,6 ккал/моль- град. [c.359]

Выполнено значительное количество работ по выяснению поведения и свойств детонационных и ударных волн. Кистяковский и сотрудники [68] определили толщину волны, изучая поглощение рентгеновских лучей ксеноном. Джилкерсон и Дэвидсон [69] использовали для этой цели иод 1г. В более поздних работах было найдено, что реакционная зона имеет толщину около 5 мм. [c.410]

Одна из наиболее ранних моделей предложена в работе Дэвидсона и Шуле [76]. Авторы предложили идеализированную модель процесса образования пузыря, которая представлена на рис. 1.18, а. В начальный момент времени центр пузыря находится в точке, в которую помещен точечный источник газа. Расширяясь, пузырь одновременно двигается вверх за счет действующих на него сил. Предполагается, что отрыв пузыря происходит в тот момент, когда расстояние от центра пузыря до плоскости сопла становится равным сумме текущего радиуса пузыря К и радиуса сопла/ у,т. е. + [c.51]

Рис. 1.18. Идеализированная последовательность процесса образования пузыря по Дэвидсону и Шуле [76] (а) и Кумару и Кулуру [77] (б).

Для определения отрывного объема пузыря в рамках модели Дэвидсона и Шуле [76] уравнение сопла (1.147) необходимо решать совместно с уравнением движения пузыря (1.Г40) при условии Г = 0, х = 0, с /Л = 0, Л=/ дг и с использованием условия отрыва + Решение этой задачи уже не может быть получено в простом аналитическом виде. Двухстадийная модель, предложенная в работе [77], дает такую возможность. Однако, как показано Ла Наусом и Харрисом [80], для режима истечения с постоянным давлением в камере эта модель совершенно неправильно предсказывает скорость роста пузыря и расход газа. Авторы [79], используя в основном подход, предложенный в работе [76], учли в уравнении сопла также эффект инерции столба жидкости, связанный с восходяшим перемещением пузыря, а также эффект радиального ускорения жидкости. Кроме того, все уравнения записывались ими для той части сферы, которая находится выше сопла. Данные, представленные авторами, показывают, что предложенная модель дает лучшее совпадение с экспериментом, чем модели, предложенные в работах [c.54]

В 1932 г. Уитмор [61, 62] впервые опубликовал серию работ, в которых развил теорию реакций иона карбония, в частности реакций полимеризации катализаторами кислого характера. В 1943 г. Дэвидсон, Эвинг и Шут [19] приписали ноли.иеризационную активность монтмориллонита го кислотности и высказали предположение, что полимеризация, вызванная им, ворояхно, идет с образованием иона карбония, как это предлагалось [c.87]

Вязовов ранее привел аналогичное уравнение с теми же экспонентами, но с иными значениями коэффициентов. Проверка результатов обеих работ, предпринятая Дэвидсоном и Кулленом , показала правильность выводов Эммерта и Пигфорда. [c.82]

Куллен и Дэвидсон использовали сопло специальной формы, чтобы получить постоянную скорость в сечении у выхода (за исключением, разумеется пограничного слоя). Однако поток у выхода сужался, поэтому струя имела конусообразную форму. Эти авторы теоретически показали, что скорость абсорбции нереагирующего газа такой сужающейся на конус струей определяется тем же уравнением (1У,14), что и при абсорбции цилиндрической струей, если конус не слишком велик и скорости во всех точках данного поперечного сечения одинаковы. [c.85]

IV-1-5. Орошаемый шар. В этом устройстве, впервые предложенном Линном и др. в абсорбирующая жидкость стекает по поверхности шара. На рис. 1У-5 показана схема установки, использованной Дэвидсоном и Кулленом . Шар диаметром около 38 мм укрепляли на вертикальном стержне, проходящем через его центр. Жидкость вытекала через кольцевую щель между стержнем и распределителем и поступала на орошение шара по поверхности стержня. Наилучшие результаты были получены при расстоянии 3 мм между верхом шара и распределителем. Далее жидкость равномерно стекала по поверхности шара и удалялась с нее по стержню в приемную трубку. Уровень жидкости в трубке поддерживали с помощью устройства с постоянным уровнем перетока. Оптимальное расстояние между низом шара и приемной трубкой составляло 1,5 см. Это сводило [c.86]

Та или иная модель процесса абсорбции может служить двум целям. Во-первых, исходя из ее основных принципов, могут быть сделаны прогнозы в отношении скоростей физической абсорбции при различных условиях. Так, например, для предсказания значений kl в разных случаях с переменным успехом были использованы модели Хигби Дэвидсона и др. и Фортеску и Пирсона [c.106]

Лабораторный абсорбер с вертикальным рядом шаров был впервые описан Линном и др. , которые также предприняли попытку теоретического описания его действия. Более строгая теория течения жидкости по одиночной сфере и абсорбции газа этой жидкостью дана Дэвидсоном и Кулленом Дэвидсон и др. использовали абсорбер с вертикальным рядом из 5—20 примыкающих друг к другу шаров диаметром по 38 мм. Приспособления для ввода и вывода орошающей жидкости были аналогичны описанным выше для установки с одиночным шаром (см. раздел 1У-1-5). [c.177]

Глава V. Работа лабораторных и пилотных аппаратов с псевдоожи женным слоем при высоких скоростях ожижающего агента Поршневой режим. С. Хоумен д, И. Ф. Дэвидсон (Англия). ............... [c.6]

Широкое теоретическое и экспериментальное изучение явления образования пузырей при истечении из единичного отверстия в жидкостях и псевдоожиженных системах было проведено Дэвидсоном и Харрисоном Они показали, что в исследованном Харрисоном и Льюнгом диапазоне объемы пузырей, образующихся в псевдоожиженном слое мелких частиц и в жидкости, близко совпадают при o7 инaкoвыx диаметрах отверстия и расходах газа. Эти данные, однако, относятся к скоростям в отверстиях, по крайней мере, на порядок меньшим, чем необходимо на практике для обеспечения нормального газораспределения в решетках с множеством отверстий. Как показано Зенцем вход газа в псевдоожиженный слой при практически интересных скоростях следует совершенно иным закономерностям. Данные Харрисона и Льюнга, если их представить в координатах рис. 1-8, укладываются на [c.28]

Анализ движения ожижающего агента и твердых частиц в окрестности поднимающегося пузыря был впервые предложен Дэвидсоном Несмотря на то, что этот анализ основан на предположениях, специально принятых для данного случая, он связан с приведеннымп выше уравнениями движения. [c.96]

Возможно, не следует преувеличивать недостатки решения, удовлетворяющего уравнению (III,47). Следует учесть, что само уравнение (111,47) лишь приближенно описывает перенос количества движения твердых частиц и не содержит членов, входящих в тензор напряжения для зтих частиц, которые могут иметь важное значение, особенно вблизи пузыря. Рациональность метода Дэвидсона состоит в том, что для вывода уравнения использовано поле движения твердых частиц, сходное с наблюдаемым в действительности. Тот факт, что это поле не удовлетворяет уравнению (111,47), можно скорее объяснить погрешностью допущений, принятых при выводе этого уравнения, нежели недостатком решения Дэвидсона. Тем не менее, в дальнейшем весьма интересно проанализировать результаты расчета по упрощенным уравнениям (111,45)—(111,48) применительно к движению пузы )я. [c.101]

Заканчивая рассмотрение метода Дэвидсона, следует отметить, что последний приложим не только к сферическим или круглым пузырям. Скоростные потенциалы твердых частиц и ожижающего агента удовлетворяют также уравнению Лапласа, и в случае двухмерной системы их можно рассматривать как действительнвге части функции комплексного переменного г = х + где х иг/ — координаты точки в прямоугольной системе координат, центр которой совпадает с центром пузыря, а ось х направлена вертикально вверх. Это комплексные потенциалы для полей потоков твердых частиц и ожижающего агента, и их мнимые части дают соответствующие функции тока. В соответствии, с методом Дэвидсона, комплексные потенциалы можно представить как [c.101]

Согласно уравнениям (111,84) и (111,85), поле скоростей ожижающего агента зависит от На рис. III-8 демонстрируются такие поля для трех значений UJu , из которых одно меньше, а два больше единицы. Можно видеть, чта при >1, как и у Дэвидсона, вблизи пузыря образуется облако циркуляции газа нри этом отношение размеров облака и нузыря уменьшается при больших значениях Uju , что также согласуется с выводами Дэвидсона (напомним, что решение быстро теряет точность ниже экваториальной плоскости пузыря, поэтому на каждом рисунке изображен только верхний квадрант сферы). [c.106]

Принциальная разница между выводами Джексона и Дэвидсона заключается в следующем [c.106]

Несмотря на столь значительные отличия, вероятно, важнее подчеркнуть существенное сходство полученных выводов, хотя пути решения задачи совершенно различны. В связи с этим интересно отметить определенную двойственность в соотношении между этими двумя методами. В трактовке задачи по Дэвидсону, дополненной допущением Коллинса для определения скорости пузыря, удовлетворяется условие о постоянстве давления во всех [c.107]

Мюррей предложил анализ движения пузырей, который можно рассматривать как использование некоторых особенностей метода Джексона в теории Дэвидсона при сохранении сходной формы решения. Показано,что нри смягчении условия о строгом постоянстве давления на сферической поверхности пузыря может быть найдено решение уравнений Дэвидсона (111,50)—(111,52) также удовлетворяющее уравнениям (111,45)—(111,48) в аппроксимации типа Оссина . [c.109]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология