Звезда фазовая

Каждой линии тройных выделений на трех пограничных поверхностях твердых растворов отвечает наличие равновесных кривых. Например, тройной эвтектике Е Е отвечают кривые на пограничных поверхностях твердых растворов а Е , с Е и т. д. (рис. 233). Пограничные поверхности твердых растворов отображают поэтому трехлучевую звезду фазового комплекса тетраэдра. На них имеется отображение линий тройных эвтектик и четверной эвтектической точки. Например, на пограничной поверхности твердого раствора на основе компонента В имеются кривые отображения тройных эвтектик Ъ Е[, Ь[Е[, Ъ Е[ и отображение четверной эвтектической точки Е (рис. 233). [c.418]

Гольдшмидт впервые сформулировал (1924-32) закономерности распределения элементов в метеоритном в-ве и нашел осн принципы распределения элементов в фазах метеоритов (силикатной, сульфидной, металлической) Юри (1952) показал возможность интерпретации данных по хим составу планет на основе представлений об их холодном происхождении из пылевой компоненты протопланетного облака Виноградов (1959) обосновал концепцию выплавления и дегазации в ва планет земной группы как осн механизма дифференциации в-ва планет и формирования их наружных оболочек-коры, атмосферы и гидросферы До 2-й пол 20 в исследования хим процессов в космич пространстве и состава космич тел осуществлялись в оси путем спектрального аиализа в-ва Солнца, звезд, отчасти внеш слоев атмосферы планет Единств прямым методом изучения космич тел был аиализ хим и фазового состава метеоритов Развитие космонавтики открыло иовые возможности непосредств изучения внеземного в-ва Это привело к фундам открытиям установлению широкого распространения пород базальтового состава на пов-сти Луны, Венеры, Марса, определению состава атмосфер Венеры и Марса, выяснению определяющей роли ударных процессов в формировании структурных и хим особенностей пов-стей планет и образовании реголита и др Подтвердились также основополагающие идеи, разработанные ранее преим на земном материале (представления [c.485]

Этот критерий относится как к фазовым переходам, связанным с ненулевой звездой кц , т. е. идущим с изменением трансляционной симметрии, так и к фазовым переходам, связанным с нулевой звездой, т. е. идущим без изменения трансляционной симметрии раствора. Последний случай, однако, требует специального рассмотрения. Ниже мы рассмотрим более подробно случаи фазовых превращений в сплавах, связанных с ненулевой звездой к и, следовательно, идущих с изменением трансляционной симметрии. [c.50]

Из критерия фазового перехода второго рода, в частности, следует весьма важный вывод, полученный Л. Д. Ландау [26] переход жидкость — кристалл всегда является фазовым переходом первого рода. В этом случае неупорядоченное состояние представляет собой жидкость. Совокупность всех преобразований поворота, входящих в пространственную группу жидкости, образует точечную группу вращения. Поэтому любая звезда кц есть совокупность бесконечного числа волновых векторов, начало которых расположено в точке к = О в центре сферы радиуса кц , а концы — на поверхности этой сферы (рис. 10). Легко видеть, что среди этих векторов можно всегда найти три вектора, сумма ко- [c.50]

Как было показано в работе [27], различие в свойствах симметрии двух типов минимумов функции (к, Т, с) приводит к глубоким различиям в характере сверхструктур, образуюш,их-ся при фазовых переходах второго рода. Дело заключается в том, что в произвольных точках обратного пространства, отвечающ,их минимумам второго типа, уравнение (3.25), определяю-ш,ес вектор к,, звезды кц , приводит в точке фазового перехода второго рода к зависимости кц, от температуры и состава [c.52]

Ситуация коренным образом изменяется, если минимум функции Т, с) по к имеет место в изолированных точках высокой симметрии. В этих точках уравнение (4.22) обраш,ается в тождество вне зависимости от характера межатомного взаимодействия, температуры и состава. Положение изолированных точек высокой симметрии определяется только геометрией обратной решетки. Поэтому векторы звезды, отвечаюш,ие этим точкам, не зависят от температуры и концентрации, а перемеш,ение фигуративной точки системы по кривой фазовых переходов второго рода на Т — с-диаграмме не будет сопровождаться изменением векторов звезды ко — сверхструктурных векторов обратной решетки. Таким образом, структура упорядоченной фазы оказывается неизменной в широком интервале изменения внешних термодинамических параметров. Такие фазы представляют собой обычные сверхструктуры, исследуемые в большинстве теоретических и экспериментальных работ. [c.53]

Последнее условие составляет содержание так называемого критерия Е. М. Лифшица. Этот критерий был впервые получен в [21, 22[ как необходимое условие, которому должны удовлетворять векторы звезды, связанные с фазовым переходом второго рода, для того, чтобы сверхструктура, образующаяся в результате этого перехода, была устойчива в однородном состоянии. [c.54]

Проведенные выше рассуждения показывают, что упорядоченные фазы, связанные со звездой ко , волновые векторы которой удовлетворяют критерию Лифшица, сохраняют неизменными сверхструктурные векторы ко, и, следовательно, свою кристаллическую структуру при перемещении фигуративной точки системы вдоль кривой фазовых переходов второго рода на Г—с-диаграмме равновесия. [c.54]

Рассмотрим несколько примеров применения критерия фазовых переходов второго рода для фаз, не изменяющих свою симметрию в широком интервале изменения внешних термодинамических параметров Г и с. В таких случаях векторы звезды ко , связанные с фазовым превращением, должны удовлетворять критерию Лифшица. Ниже будет рассмотрено несколько примеров, которые были впервые приведены Лифшицем в его работе [22]. Они охватывают наиболее распространенные случаи фазовых превращений в сплавах. [c.54]

Координаты векторов звезд в (4.23) даны в обычной системе координат, ортами которой являются векторы (100), (010), (001) обратной решетки ГЦК кристалла. Они представляют собой половины трансляций ОЦК обратной решетки в направлениях [1001, [010[, [001 [ соответственно. Фазовое превращение второго рода не может быть связано со звездой (а), так как звезда (а) содержит три вектора, сумма которых равна структурному вектору (111) ГЦК решетки [c.55]

Фазовое превращение второго рода может быть также связано со звездой (б). Примерами таких фаз могут служить сверхструктуры типа РезА и типа Ка П. [c.56]

Теоретический анализ возможности фазового перехода второго рода, связанного с нулевой звездой, почти полностью повторяет рассуждения, использованные выше при получении необходимого условия реализации фазового перехода второго рода, связанного с ненулевой звездой. [c.56]

До 2-й пол. 20 в. исследования хим. процессов в космич. пространстве и состава космич. тел осуществлялись в основном путем спектрального анализа излучений Солнца, звезд, отчасти внеш. слоев атмосфер планет. Единств, прямым методом изучения космич. тел был анализ хим. и фазового состава метеоритов. Развитие космонавтики открыло новые возможности непосредств. изучения внеземного в-ва. [c.279]

Напомним еще об одном термине, с которым мы уже встречались,— это звезды . Звездой называется совокупность элементов, имеющих одну общую точку,— ее вершину. Например, три поля кристаллизации вместе с тремя пограничными кривыми, по которым они попарно пересекаются, и с принадлежащей им тройной эвтектической точкой как раз образуют звезду, причем вершиной ее будет указанная эвтектическая точка. Размерность равна размерности полей для двойной системы этой звезды. Можно мыслить себе звезды более высокой и более низкой размерности. Так, совокупность нескольких линий, пересекающихся в одной точке, образует одномерную звезду. Совокупность четырех объемов кристаллизации вместе с шестью разграничивающими их поверхностями вторичных выделений, четырьмя соответствующими линиями третичных выделений и четверной эвтектикой образует трехмерную звезду, причем эвтектика будет ее вершиной — нульмерная звезда — это просто точка. Звезда — комплекс незамкнутый, так как в нее не входят элементы, отделяющие объемы, плоскости и линии диаграммы от пространства, в котором они находятся. Принимаются во внимание только элементы, сходящиеся в вершине. Как и о фазовом комплексе, о звезде говорят, что она взаимна данному комплексу. [c.459]

V—напряжение сети в в, равное линейному напряжению при соединении нагревателей треугольником или фазовому при соединении звездой [c.345]

V — напряжение сети в в, равное линейному напряжению при соединении нагревателей в треугольник или фазовому при соединении звездой / —сопротивление одной фазы или одной параллельной ветви нагревателя в ОМ, [c.374]

Обмотка фазового ротора (см. рис. 21, в) выполнена подобно, статорной. Обмотки 10 каждой фазы соединены в звезду начала этих обмоток подключены к трем контактным медным кольцам 11. укрепленным на валу 8 ротора, а концы соединены между собой. Контактные кольца 11 изолированы друг от друга и от вала и вращаются вместе с валом 8 ротора. При вращении колец по ним скользят медно-графитовые щетки, неподвижно укрепленные на боковых щитах. [c.42]

Диаграммы плавкости с другими типами фазовых звезд [c.414]

Для диаграмм плавкости четверных систем с ограниченными твердыми растворами характерны четыре типа фазовых звезд, описанных нами при рассмотрении систем простого эвтектического типа. Мы, однако, остановимся только на описании диаграммы плавкости с одним типом звезды — тройного спуска. Проследим за порядком кристаллизации в этой системе. [c.418]

Секущая плоскость ASD делит фазовый комплекс первичной четверной системы на две четырехлучевые звезды. В первичной системе эти вторичные фазовые звезды соединяются линиями эвтектик EiE , E Eg и Е Е". Распад фазового комплекса первичной системы на два вторичных происходит по седловинным точкам т , [c.430]

В эволюции зсезд и планетных систем так же, как и в биологической эволюции, происходит борьба за существование — возникшие центры тяготения конкурируют друг с другом за конденсируемый материал. И в космологии, и в биологии мы имеем дело с созданием новой информации при возникновении новых звезд или новых видов или особен. Новая информация создается в результате заполгинапия случайного выбора. Эти процессы протекают в результате неустойчивостей предшествующих состояний. Они имеют характер фазовых переходов ( 15.5 и 17.6). [c.14]

Таким образом, в точке фазового перехода второго рода в общем случае следует ожидать образование атомного распределения, имеющего впд суперпозиции не двух, как в уравнении (3.23) а большего числа статических концентрационных волн типа (3.11), относящихся к ветви ст = сТо н звезде к . Максимальное число этих волн равно числу волновых векторов в звезде (к , для которых в1,1иолняются уравнения (3.24) и (3.25). При этом из формулы (o.lu) следует, что [c.44]

Таким образом, можно видеть, что для анализа возможностей реализации фазового перехода второго рода при упорядочении необходимо знать звезду волновых векторов кц , с которой связано фазовое превращение. В реальных случаях эта звезда может быть определена с помощью рентгеноструктурного, нейтроноструктурного и электронномикроскопического анализа (методом микродифракции). Для того чтобы определить ее этими методами, необходимо иметь в виду следующее обстоятельство, отмеченное в начале настоящего параграфа сверхструктурные векторы обратной решетки упорядоченной фазы, отсчитанные от ближайшего к ним структурного узла обратной решетки, представляют собой векторы звезды, связанные с фазовым переходом. Если же мы хотим определить звезду кц из термодинамических соображений, то для этого необходимо использовать условие (3.25) минимума коэффициента квадратичного члена разложения свободной энергии Т, с) по вектору к. При этом следует помнить, что существуют два принципиально различных типа минимумов функции а (к, Т, с) [24, 27]. Первый из них имеет место в высокосимметричных точках обратного пространства неупорядоченной фазы, в которых необходимое условие минимума [c.51]

Что же касается звезд (б) и (в), то ни одна из них не содержит трех векторов, сумма которых была бы равна структурному вектору обратной решетки. Таким образом, те упорядоченные фазы, сверхструктурные векторы обратной решетки которых, будучи отсчитанными от ближайших к ним структурных узлов обратной решетки, совпадают с векторами звезд (б) или (в), могут образовываться по механизму фазового перехода второго рода. В частности, это относится к упорядоченным фазам типа uPt и uPt,, минимальные сверхструктурные векторы которых принадлежат к звезде (б). [c.55]

Поэтому, если при упорядочении в точках, удаленных от ближайших к ним структурных узлов обратной решетки на векторы звезды (в), появляются сверхструктурные отражения, то образование соответствующих упорядоченных фаз происходит по механизму фазового перехода первого рода. Примером таких фаз могут служить фазы А1зТ1, Ni4NII и т.д. [c.56]

Фазовое превращение, свя-зацное с нулевой звездой, как отмечалось выше, может реализоваться только в твердых растворах, имеющих в неупорядоченном состоянии решетку с базисом. В этом случае фазовое превращение не приводит к изменению трансляционной симметрии кристаллической решетки, т. е. перераспределение атомов, ведущее к упорядочению, осуществляется в пределах каждой элементарной ячейки. Пример такого рода упорядоченной фазы АВ в гексагональной решетке приведен на рис. И. [c.56]

Для незамкнутых древ, к которым относится фазовая звезда, число ее элементов определяется формулой Шлефли—Коши. В ней п означает число измерений древа, т. е. максимальное число измерений в элементах, входящих в звезду. Для четного п эта формула имеет вид [c.460]

Как видно из табл. XXIX.2 и XXIX.3 и сказанного о фазовых звездах, элементы фазового комплекса и фазовых звезд — одни и те же. Это происходит потому, что все рассмотренные системы имеют только одну нонвариант-ную точку — эвтектику. Фазовый комплекс, по определению, должен отражать все равновесия, существующие в системе выше эвтектики, фазовая же звезда — те равновесия, которые непосредственно приводят к вершине, т. е. к той или иной нонвариантной точке, в рассмотренных системах — к эвтектике. Понятие фазовый комплекс шире понятия фазовая звезда . В фазовый комплекс входит столько фазовых звезд, сколько имеется нонвариантных точек в диаграмме плавкости. Размерность фазового комплекса и звезды одинакова — на единицу меньше размерности диаграммы плавкости и компонентности системы. [c.460]

На рис. XXIX.14, а изображена диаграмма плавкости двойной системы с образованием недиссоциированного соединения АВ, которому отвечает сингулярная точка т. При сложении вторичных диаграмм, на которые можно разложить первичную (см. гл. VIII), координатные симплексы вторичных систем АМ и МБ складываются в линейное древо АМВ, которое в данном случае представляет отрезок прямой, так как угол между АМ и МБ равен нулю, а с точки зрения топологии величина угла между складываемыми отрезками несущественна. Двухлучевые фазовые звезды с вершинами Е- и Ео, складываясь, дают незамкнутое линейное древо А — Ej — — В. [c.462]

Рассмотрим триангуляции при образовании двух двойных соединений 81 и За в одной и той же двойной системе А—В. В этом случае (рис. XXIX.15, а) первичная диаграмма АВС разбивается двумя сингулярными секущими на три вторичные системы АСЗу, З- СЗ , и З СВ, причем каждому сингулярному симплексу последних отвечает отдельная (рис. XXIX.15, б) трехлучевая фазовая звезда. Совокупность же трех фазовых звезд опять образует древо. [c.463]

Каждому вторичному треугольнику должна соответствовать взаимная с ним трехлучевая фазовая звезда с центром в эвтектической или эвто- [c.465]

Концы лент всех фазовых проводников (щесть щтук) выводятся из кожуха в одном месте и прикрепляются к клеммам, расположенным в специальной коробке ж. Последнее позволяет при соединении проводников различным способом (звездой или треугольником) изменять в случае надобности мощность электропечи. [c.58]

Фазовый комплекс, образуемый трансляцией элементов диаграмм плавкости тройных систем в область четверного состава, представляет из себя открытую четырехлучевую звезду. Звезда любой четверной системы эвтектического типа состоит из четырех поверхностей двунасыщения и четырех линий тройных эвтектик, пересекающихся в четверной эвтектической точке. Расположение поверхностей двунасыщения относительно координатной системы (элементов тетраэдра) может быть различным, зависящим от строения диаграмм плавкости частных тройных систем, образуемых данную четверную систему. [c.410]

Рассмотрим более детально строение диаграммы плавкости четверной системы со звездой тройного спуска (рис. 225). Звезда этой диаграммы изображена отдельно на рис. 226. Для нее характерна вогнутость поверхностей двунасыщения при рассмотрении ее со стороны всех четырех вершин тетраэдра. Звезда разбивает тетраэдр на четыре объема кристаллизации. Объемы кристаллизации примыкают к вершинам тетраэдра и заключены между гранями симплекса, пересекающимися в вершинах тетраэдра, и фазовыми комплексами из трех поверхностей двунасыщения (рис. 223). Они ограничены следующими поверхностями двунасыщения фазового комплекса [c.411]

На рис. 229—231 приведены диаграммы плавкости систем со звездами двойного, тройного и четверного подъема. Для фазовых комплексов этого типа, изображенных отде.тьно, рядом с диаграммами плавкости, характерно наличие вершин , обращенных к одной из вершин тетраэдра. Для сплавов систем этого типа характерно повышение растворимости компонента (В) в сторону которого обращена вершина звезды. Кристаллизация на поверхностях двунасыщения и линиях тройных эвтектик при подъеме фигуративной точки жидкой фазы к вершине звезды протекает по перетектиче-ским схемам. Например, путь кристаллизации сплава М на диаграмме плавкости со звездой четверного подъема (рис. 231) пролегает по кривой Мшт Е. На участке Мт при охлаждении сплава происходит выделение кристаллов компонента В. На участке тт протекает перитектическая реакция [c.414]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология