Соединяющие линии поля нод

Исходя из уравнения Шредингера, по Эйрингу — Поляни (1935 г.) рассчитывается потенциальная энергия для всех линейных расположений трех атомов. В результате получается потенциальная поверхность [рис. 1.6.5(а)]. Точки с равной потенциальной энергией соединяются линией, подобно тому как на географической карте высотными линиями соединяются точки с равными потенциальными энергиями в гравитационном поле Земли. Перед началом элементарного процесса х имеет то же значение, что и длина связи х значение у — очень велико. По [c.187]

Принцип действия фильтра показан на рис. 4.8, б. Внутри цилиндра перемещается с помощью электродвигателя и таймера полый шток 4 с перфорированными пистонами 6. В определенный момент времени пистон располагается под фильтрующим диском 2. При этом давление в диске снижается. Фильтруемая среда поступает обратным током в фильтрующий диск, смывая осадок. Осадок вместе с фильтруемой средой выводится па полому штоку. Затем с помощью таймера пистон перемещается внутри цилиндра и соединяет линию промывки со следующим фильтрующим диском. Таким образом, происходит непрерывное фильтрование и промывка фильтра. [c.83]

Силовые линии поля Hj замкнуты и проходят вокруг катушки, а поле Нм — безвихревое и его силовые линии соединяют положительный и отрицательный полюсы магнитного тела. Поле Нм обладает (псевдо)скалярным потенциалом и определяется кулоновским законом. Следовательно, интегрирование по всему пространству дает [c.69]

Соединяем точку 2,08 шкалы 1 с точкой 0,84 шкалы II прямой линией / до пересечения ее со шкалой III. Из полученной точки пересечения проводим прямую линию 2, параллельную оси абсцисс, до пересечения ее с линией 0,8 бинарного поля (точка Я), на котором нанесены значения степени окисления а. Затем соединяем прямой линией точку 0,84 шкалы 111 с точкой 90 температурной шкалы IV. К полученной линии 3 через точку Р восстанавливаем перпендикуляр 4 до пересечения его со шкалой V на последней отложилось время, равное 200 сек (3 мин 20 сек). Таким образом, время, необходимое для окисления 80% N0 в NO2 при указанных выше условиях, равно [c.243]

Вертикальная сушильная колонна служит для высушивания микросферического катализатора или адсорбента в полете . Она представляет собой полый цилиндрический аппарат (рис. 34), в верхней части которого расположена сырьевая емкость 1, а нижняя часть снабжена инжектором 6 для транспортирования высушенного катализатора. Ввод дымовых газов осуществляется по газоходу, для равномерного распределения их по всему объему колонны внутри имеется обтекатель 4. Он вмонтирован так, что высушенный катализатор, ссыпаясь в инжектор 6, не попадает в газоход. Сушильная колонна соединена с циклоном для улавливания легких частиц катализатора, уносимых дымовыми газами в атмосферу. Внизу перед инжектором 8 установлен шибер 5, который закрывают во время продувки транспортной линии холодным воздухом. [c.139]

Рис. 22-7. Потенциальная энергия системы из трех атомов водорода при прямолинейном их расположении, а-потенциальная энергия как функция расстояний (г, и Гз) двух крайних атомов от центрального. Линии равной потенциальной энергии на рисунке пронумерованы в килоджоулях на моль. Поверхность потенциальной энергии имеет форму двух глубоких долин, параллельных осям и Гз,-стенки долин круто поднимаются к этим осям и более полого-к плато в верхнем правом углу. Обе долины соединяет путь через перевал, или сед-ловую точку, вершина которой расположена при = Гз = 0,8 А. Расчеты этой трехатомной системы были проведены полуэмпирическими методами в 1935 г. Генри Эйрингом и его сотрудниками. Современные более

Следует отметить, что в сложных трехкомпонентных системах, характеризующихся наличием нескольких химических соединений и имеющих значительное количество полей кристаллизации, нанесение полей твердых растворов представляет больщие трудности. Поэтому для удобства фазы, образующие между собой твердые растворы, соединяются только прямой линией, частично или полностью заштрихованной в зависимости от того, является ли ряд твердых растворов ограниченным или непрерывным. [c.90]

Еще ранее опыты Ампера показали, что прн движении электрических зарядов по проволоке в пространстве, окружающем проволоку, появляются силы, действующие на магнитную стрелку, т. е. возникает магнитное поле. Идея Максвелла заключалась в утверждении, что для появления магнитного поля важен не ток сам по себе, а изменение электрического поля. Следовательно, если, например, соединить пластины заряженного конденсатора проволокой, по которой течет ток, то магнитное поле возникает не только вокруг проволоки, но и между пластинами конденсатора в зазоре, в котором может и не быть вещества. Изменение со временем электрического поля в зазоре называют током смещения этот ток окружен кольцевыми линиями магнитного поля. Ток смещения замыкает ток в проволоке так, что получается два кольца одно представляет электрическое, а другое — магнитное поля. [c.14]

Для построения электрического поля берется электролитическая ячейка со строго фиксированным положением катода и анода и в процессе электролиза измеряется разность потенциалов в разных точках электролита. По этим данным строится график электрического поля. Соединяя между собой точки с одинаковым значением потенциала, получают так называемые эквипотенциальные линии, [c.145]

На рис. 4-14 показана роторно-поршневая машина. В ней блок цилиндров 18 с поршнями 7 вращается на валу 21. Поршни опираются на направляющий диск 12, расположенный в отклоняемом корпусе-люльке 13. При вращении блока, скользя по диску, поршни совершают возвратно-поступательное движение относительно цилиндров. Система распределения в такой машине образована торцом 5 блока с окнами 2 цилиндров, прижатым к торцу 3 неподвижного распределительного диска 19. На рис. 4-15, а показаны торец 1 блока с окнами 2 и на рис. 4-15,6 — торец 5 распределителя с двумя полу-кольцевыми окнами 3, одно из которых соединено с линией рх, а другое с линией р . [c.258]

В статистической механике неидеальных газов широко используется диаграммная техника Майера [185, 186], где отвечающие частицам вершины Г и могут быть соединены не более чем одним ребром. Ему отвечает множитель /(г —г ), изображаемый далее на диаграммах тонкой штриховой линией, который можно получить в результате частичного суммирования вкладов диаграмм теории поля (IV.18), (IV.19), отличающихся только кратностью п ребер [c.261]

На работающей высоковольтной линии электропередачи эффективную продольную напряженность поля Ев можно измерить при помощи изолированной проволоки, проложенной на расстоянии а ог проводов (в соответствии с трассой трубопровода). Проволока должна иметь длину I, равную расстоянию между мачтами (соседними опорами) или кратную этому расстоянию. На одном конце эту проволоку соединя-тат к стержневому электроду (пике), погруженному в грунт, а на другом конце при помощи достаточно высокоомного прибора измеряют напряжение и по отношению к другому стержневому электроду, тоже погруженному в грунт. Получающееся значение Ев =И11 относится к рабочему току 1в, текущему в момент измерения. При линейном пересчете на максимально возможный рабочий ток и подстановке этого значения в уравнения (23.1) — (23.3) получаются примерно фактически ожидавшиеся значения ив и 1/л , поскольку зависимость сопротивления изоляции трубопровода от напряжения при величине напряжения до нескольких сотен вольт еще ощутимо не проявляется и поскольку напряжение прикосновения ив согласно разделу 23.3.5 не должно превышать 65 В. [c.437]

Из равенства (4) следует, что для определения расходов необходимо знать распределение весовых плотностей и скоростей в сечениях факела, а для этого должны быть известны в этих сечениях поля температур, полных напоров и статических давлений. Соединяя точки с одинаковыми значениями расходов в разных сечениях, можно получить линии тока. [c.232]

Барабанные вакуум-фильтры с наружной фильтрующей поверхностью. Барабанный непрерывно действующий вакуум-фильтр с наружной фильтрующей поверхностью (рис. 145) представляет собой полый барабан /, погруженный в резервуар с фильтруемой суспензией и вращающийся в ней. Барабан имеет перфорированную или рифленую поверхность и покрыт металлической сеткой, на которую натянута фильтрующая ткань. Барабан разделен на иесколько разобщенных секторов (ячеек), сообщающихся через каналы в полых цапфах с неподвижной распределительной головкой 2, состоящей из нескольких камер. В отдельные камеры головки подведены трубопроводы вакуума или сжатого воздуха. На схеме патрубки 3 к 4 соединены с линией вакуума, а 5 и 6—с линией сжатого воздуха. [c.231]

Казалось бы, Бору удалось согласовать экспериментальные наблюдения спектра водорода с представлением о квантовании энергии электрона в атоме и классическими понятиями кинетической и потенциальной энергии. Выдвинутая им оригинальная теория действительно оказалась важной вехой в развитии науки. Однако она была обречена, так как не смогла удовлетворительно объяснить спектры более тяжелых элементов. Например, когда были сконструированы улучшенные спектрографы, в спектрах атомов более тяжелых, чем водород, элементов обнаружились группы из двух или большего числа линий, которые отстоят друг от друга всего на несколько ангстрем. Кроме того, было установлено, что, если поместить возбужденные атомы в магнитное поле, некоторые линии расщепляются на группы близко расположенных линий (это явление получило название эффекта Зеемана). Очевидно, в тяжелых атомах существуют очень близко расположенные энергетические уровни, а в присутствии магнитного поля из них появляются новые энергетические уровни. Попытки учесть эти особенности строения тяжелых атомов, модифицировав модель Бора путем замены некоторых из круговых орбит на эллиптические, не привели к успеху. Это объясняется тем, что поведение электронов в атоме невозможно удовлетворительно объяснить, соединяя представления классической физики с идеей о квантовании энергии. [c.72]

В случае кристаллического порошка линия, соединяю-ш,ая два данных протона, составляет все возможные углы с направлением внешнего магнитного поля, и вычисленное взаимное влияние соответственно усредняется. Тем не менее из относительной ширины максимума молено найти расстояние между протонами. Если же используется монокристалл, линия, соединяющая два данных протона, составляет определенный угол с направлением поля, тогда можно найти как этот угол, так и расстояние. Таким путем были получены ценные сведения о деталях структур кристаллов, содержащих водород. [c.351]

С начала 50-х годов стала применяться улучшенная магнитная фокусировка [Л. 1-3] с помощью секторного магнитного поля, дающая более четкое ионное изображение, свободное от искажений (аберраций до третьего порядка). При улучшенной фокусировке ионы падают на границы магнитного поля и покидают их уже не нормально, а под некоторым углом (рис. 1-7) и вершина угла магнитного поля находится над линией, соединяю- [c.17]

На этом рисунке заштрихованная область АОС находится в пластическом состоянии. Граничная линия АС удовлетворительно аппроксимируется прямой. Тогда поле скольжения может быть построено следующим обргйом (рисунок 1.54). Примем, что вдоль АВ контактное давление р постоянно при этом, как будет ясно из дальнейшего анализа, все условия задачи будут удовлетворены. Тогда в треугольниках АВО и АЕС - равномерное напряженное состояние. Обозначим глубину внедрения ОВ через Ь, длину образующем АС (которая равна АВ из равенства треугольников АВО и АСЕ) - через / давление р и длина / неизвестны. Области равномерного напряженного состояния соединены центрированным полем АОЕ с углом раствора ф. [c.93]

Относительно соединительных линий и соответствующих им пограничных кривых (т. е. кривых, разделяющих поля, фазы которых соединяют линии) имеется так называемое правило соединительной прямой, или правило Ван Рейна соединительная прямая пересекается с соответствздащей ей пограничной кривой в точке, которая является температурным максимумом этой пограничной кривой. Так, на рис. XVIII. 1 соединительная прямая 8С пересекается с соответствующей ей пограничной кривой в точке е , которая действительно является температурным максимумом кривой Е Е . Если [c.206]

Различные способы деления. Деление ядер, в отличие от а-распада, может происходить с помощью множества различных путей, приводя к продуктам весьма различных масс в широкой области ядерных зарядов. Бор и Уиллер [10] составили полу-количественную диаграмму для бинарного деления составного ядра отмечая осколки точками на плоскости А, Z. Так как деление приводит к двум осколкам, то они представляются на диаграмме двумя точками, равноудаленными от точки, представляющей симметричное деление, т. е, от 4gPd , Те способы деления, которые приводят к выделению равного (вычисленного) количества энергии, соединены линиями уровня. При составлении диаграммы были введены упрощения, главными из которых являются следующие 1) линии уровня проведены без тонкой структуры 2) принято, что массы и заряды осколков дают в сумме 236 и 92 соответственно, т. е, пренебрегается потерями массы в виде нейтронов. Далее, не вся освобождающаяся энергия проявится как кинетическая энергия осколков часть ее выступит в виде внутренней энергии возбуждения, приводящей к испусканию фотонов (всего в среднем 4,6 MeV [92]), в то время как другая часть будет использована для освобождения и ускорения нейтронов, но, грубо говоря, кинетическая энергия осколков будет наибольшей ( 200 MeV) при симметричном делении. Это предсказание подтверждается экспериментом. Можно было бы также ожидать, что способ деления, приводящий к наибольшему освобождению энергии, будет чаще всего встречаться, однако экспериментальные данные (см. ниже) показывают, что это не так, исключая деление при сверхвысоких энергиях. [c.66]

При использовании белого света точки с одинаковым Тщах соединяются линиями одинаковой окраски — изохромами. Разность главных напряжений 01—02 в данной точке можно рассчитать па определенным заранее с и б или по цене полосы оо (оо — разность главных напряжений в модели, вызывающих б = Х) и порядку полосы т. Значения с и 00 определяют при растяжении, сжатии или. чистом изгибе образцов из исследуемого материала в поле кругового полярископа. [c.55]

Так, расплав состава с вначале распадается на кристаллы Л и жидкую фазу, затем на кривой иО растворяются кристаллы Л с образованием АтВп в присутствии остаточной жидкой фазы. Чтобы найти точку исчезновения кристаллов Л на инконгруэнтной кривой, соединим исходную точку с составом образующегося соединения АтВ - Пересечение этой линии с пограничной кривой даст искомую точку. Здесь путь кристаллизации покидает кривую и6 и идет по продолжению прямой АщВп—с1 через поле кристаллизации АтВп к пограничной кривой ОЕ. Закончится кристаллизация при температуре Е. Последовательность фазовых превращений для состава й будет такая расплав ->-Л- -ж. ф.->-Л (растворя- [c.80]

Рефрактометр типа РЛ. Данный рефрактометр (рис. 3, б) предназначен для определения показателя преломления жидкости и концентрации веществ в водных растворах — продуктах сахарного производства (масс. %). Пределы измерения а) по шкале показателей преломления от 1,300 до 1,540, цена деления 1 пгу, б) по шкале сахарозы от О до 95%, цена деления в интервале от О до 50% —0,2 и в интервале от 50 до 95% —0,1. Рефрактометр состоит из основания /, на котором установлена колонка 2, несущая корпус прибора. К корпусу крепятся верхняя 7 и нижняя 5 камеры Аббе. Нижняя камера 5, в которую заключена измерительная призма, жестко закреплена на корпусе. Верхняя камера 7, в которой находится осветительная призма, соединена шарниром 6 с нижней камерой и может поворачиваться относительно последней. Обе камеры полые и имеют штуцера 8, на которые надеваются резиновые трубки для соединения камер с термостатирующей установкой. Для контроля температуры служит термометр 10 в о праве, который соединен непосредственно с ниж-ней камерой. Нижняя и верхняя камеры имеют окна, которые закрываются съеглной крышкой или в нижней — крышкой, а в верхней — диафрагмой. Для направления овето вого потока в окно имеется отражательное стекло-зеркало 9, которое можно устанавливать под любым углом к оптичес <ой оси рефрактометра и фиксировать в необходимом положении. На переднюю крышку корпуса выведена шкала 11 и рукоятка 13, несущая окуляр 12, в котором нанесены три визирных штриха. Вращая рукоятку вокруг ее оси, совмещают границу светотени с в-изирной штриховой линией. На одной оси с рукояткой находится головка диаперсионного компенсатора 4, соединенного с оправой призмы Амичи, при помощи которой устраняется спектральная окраска границы светотени. Светотень во время работы должна быть резкой. [c.15]

Графические методы изображения системы из четырех компонентов требуют применения пространственной модели в форме тетраэдра. Наиболее простым способом является развитие метода, применяемого для систем из трех компонентов. Он заключается в изображении ряда полей, причем в каждом из них одно соединение является первичной фазой, т. е. такой, которая при охлаждении расплава кристаллизуется первой. При построении тетраэдрической пространственной диаграммы получают ряд областей для первичных фаз. Между двумя смежными полями располагаются пограничные поверхности, вдоль которых две твердые фазы находятся в равновесии с жидкостью. Линия пересечения трех таких пограничных поверхностей соединяет точки соприкосновения объемов трех первичных фаз и соответствует составам, в которых три твердые фазы находятся в равновесии с жидкостью. Эти линии рассматривают как пятифазные линии. Точка, где встречаются объемы первичных фаз и четыре пограничные поверхности, изображают состав, в котором четыре твердце фазы находятся в равновесии с жидкой фазой. [c.155]

Испытание объемной гидромашины требует снятия характеристик при нескольких значениях /г = onst (для насосов) или при нескольких значениях Рр = onst (для гидромоторов). На рис. 4-26 изображена такая полная характеристика для насоса. На общем поле размещены характеристики Qjh = f (Ри). каждой из которых соответствует своя характеристика ri = / (р ). На каждой линии Qa,, = f (рн) отмечены режимы, соответствующие выбранным постоянным значениям к. п. д. Точки г] = = onst соединяют плавными линиями, которые ограничивают на поле характеристики Qa = / (Pu) области, внутри которых к. п. д. обязательно выще, чем к. п. д. г] для кривой, ограничивающей область. [c.329]

Предсказание структурных изменений. Теория кристаллического поля часто используется для объяснения и даже для предсказания изменений в строении и химическом поведении. Хорошо известным примером является изменение ионных радиусов переходных металлов в октаэдрическом окружении [14] (кривая А на рис. 6-41). Штриховая линия соединяет точки для Са-Мп-2п, т.е. для атомов, имеющих сфери-чески-симметричное распределение /-электронов. Поскольку экранирование одного /-электрона другим не является идеальным, в этом ряду [c.301]

Равновесные точки на энтапьпийных кривых соединяются нодами (здесь — изотермами) способ их построения с привлечением диаграммы /-а,а (или t - х,у — при использовании мольных концентраций) ясен из рис. 12.7. Изотермы, соединяющие пары равновесных концентраций, изображены на рисунке штриховыми линиями. Это — вертикали для чистых компонентов (х, у = 0 1) и наклонные непараллельные) прямые в промежуточной области О < х, у < 1 наклон изотерм зависит от формы кривых t—x, у, т.е. от свойств компонентов и их смесей. Таким образом, энтальпийная диаграмма включает кривые h a), i a) и поле изотерм (равновесных нод). [c.981]

Вследствие малости коэффициента разделения, достижимого непосредственно в илазме, основные усилия, связанные с разделением изотопов в разряде с полым катодом, были направлены на использование плазмы в качестве промежуточной среды, приводящей в движение нейтральный газ. Ожидалось, что таким иутем можно соединить высокую угловую скорость с относительно низкой температурой нейтрального газа. Предлагалось создавать вращающуюся плазму в форме полого цилиндра, заполненного нейтральным газом [7.35]. Продольное магнитное иоле должно быть достаточно сильным, чтобы уравновеьцивать давление нейтрального газа толщина плазменной оболочки должна быть больше длины свободного пробега нейтральных частиц в плазме. Измерения доплеровского сдвига спектральных линий в излучении внутренней области аргоновой дуги показали, что нейтральные атомы, действительно, могут достигать скорости ионов аргона. Однако большая их доля имеет температуру, равную температуре ионов. Очевидно, что взаимодействие плазмы с нейтралами определяется, главным образом, процессами перезарядки, которые, следовательно, играют важную роль и в разряде с полым катодом. [c.294]

Здесь г - расстояние между диполями, jXz компонента магнитного момента/i/, параллельнаяВо, 0-угол между магнитным полем Во и вектором г, который соединяет оба диполя. Как видно из уравнения (1.31), диполь-дипольное взаимодействие убывает достаточно быстро, как третья степень расстояния между двумя магнитными диполями. Кроме того, эта величина анизотропна и при os 1/3 обращается в нуль. Соответствующий угол в, значение которого равно примерно 55°, называют магическим углом. При других значениях угла в в твердых телах, как в монокристаллах, так и в поликристаллических материалах, наблюдается расщепление резонансных линий. Однако поскольку кроме взаимодействия с ближайшими соседними ядрами существует еще и более слабое взаимодействие с другими ядрами в данной молекуле, а также взаимодействие ядер, относящихся к различным молекулам, в общем случае в поликристаллических или аморфных телах наблюдается не расщепление, а лишь уширение линий поглощения. Как следует из уравнения (1.31), наличие зависимости величины диполь-ди-польного взаимодействия от расстояния между спинами позволяет определять расстояние между двумя ядрами, что особенно важно для ядер Н, так как при установлении структуры молекул с помощью рентгеноструктурного анализа точность определения этого параметра невелика. [c.29]

Рассмотрим теперь другой вариант поля скольжения (рисунок 2.14, б), здесь поворот происходит по круговым линиям скольжения PQ вокруг твердой и неподвижной цапфы OPQQP. В А OBD - состояние равномерного растяжения + 2к, в области, примыкающей к нижней грани, - состояние равномерного сжатия - 2к. Треугольная область OBD смыкается с центрированным полем ODP, которое соединяется с пластической зоной в нижней части круговыми линиями скольжения PQ. Вдоль A QPO т] = onst, следовательно, г)р == г) так как [c.90]

Ана.логичным путем можно получить любое число точек на этой пограничной кривой. Таким же путем мон но получить точки на кривых е, Е и е Е, разделяюш,их поля компонентов А и С и В и С, для чего надо изучить экспериментально еще только одно политермическое сечение pq. По тем же разрезам можно непосредственно определить положение тройной эвтектики. Из политермических сечений берут точки, указывающие температуру тройной эвтектики (на рис. ХУП.13точки / и /] ), переносят / и на треугольную диаграмму. Полученные точки соединяют с вершинами А ж В. Продолжают линии внутрь треугольника. Точка их пересечения укажет положение эвтектики. [c.200]

На рис. XVIII.5,б изображена аналогичная диаграмма для случая, когда образующееся двойное соединение 3 несколько диссоциировано при температуре плавления. Вместо сингулярного ребра здесь имеем линию 8С, точки которой являются проекциями максимумов для линий пересечения поверхности ликвидуса пространственной диаграммы вертикальными сечениями, параллельными стороне треугольника АВ. Таким образом, на этой поверхности вдоль линии 8С проходит сводообразное возвышение как в поле 8, так и в поле С, на плоской диаграмме на линии 8С нет излома изотерм, так как каждая изотерма плавно переходит через максимум или минимум иа этой линии и продолжается по другую ее сторону. Если соединение пе диссоциировано в жидком состоянии, то для простейших случаев изотермы будут прямолинейными. Однако в более сложных случаях они могут быть искривлены, например, когда соединение 3 ассоциировано и его ассоциированные молекулы частично диссоциируют на простые в расплавах, содержащих другие компоненты. Если система А—В рациональна, то соединительную линию 8С называют сингулярной секущей. Таким образом, соединительная линия называется сингулярной секущей, если фазы, фигуративные точки которых они соединяют, не диссоциированы в жидком состоянии. Иногда соединительную линию 8С называют сингулярной секущей и в том случае, когда соединение 8 несколько диссоциировано при температуре плавления, хотя такое употребление этого термина неправильно. [c.207]

Подобным же образом сплав IX (см. рис. XVIII.9), фигуративная точка которого попадает в часть СкР треугольника СРе , лежащую слева от разделительной линии 8С, затвердевает сходно со сплавом III, но в процессе первичного выделения кристаллизуется С, а не В. Можно без труда проследить кристаллизацию сплавов, фигуративные точки которых попадают на границы рассмотренных нами частей поля В и поля С. Укажем только, что, например, у сплава / (см. рис. XVIII.13, в) после первичного выделения кристаллов В сразу наступает нонвариантный перитектический процесс растворения В и выделения 3 и С. Так как в этом сплаве содержится компонента В как раз столько, чтобы целиком связать А в соединение 3 (точка / лежит на соедини тельной прямой 8к), то этим процессом закончится затвердевание и мы полу чим смесь твердых С и 3. [c.218]

Показания термопар для получения характеристик температурного поля по высоте реакционной зоны в ее поперечных сечениях регистрируются потенциометрами ЭПП-09. Для замера сопротивления слоя катализатора на различных уровнях реактора установлены импульсные линии, которые соединяются с диафрагмами ДМПК-100, передающими показания на вторичные приборы системы "Старт" типа ПВ4 -ЗЭ. [c.111]

Барабанный вакуум-фильтр состоит из горизонтально расположенного цилиндрического полого барабана /, частично (на 33—40 /о) погруженного в корыто 2 с фильтруемой суспензией . Барабан вращается на валу, один конец которого соединён с приводом, получающим движение от электродвигателя, а другой имеет полую цапфу. Боковая поверхность барабана / имеет перфорированную обечайку, разделенную на ряд сит. При работе вакуум-фильтра боковая поверхность барабана обтягивается фильтровальной тканью. Внутренняя полость барабана I разделена по окружности на ряд разобщенных одна от другой секций 3, каждая из которых имеет свои отводящие трубки. Трубки секций расположены внутри барабана и концами выходят На торцовую поверхность полой цапфы барабана, куда уста-павли ва ется распределительная головка фильтра 4. Распределительная головка состоит из корпуса и двух шайб подвижной 5 и неподвижной 6. Подвижная шайба 5 устанавливается на торцовой поверхности цапфы барабана, вращается вместе с ним и имеет отверстия 9, количество которых соответствует количеству прубок в секциях. Неподвижная шайба 6 имеет щель 7, которая соединяется с линией вакуума, и щель 8, соединяющуюся с Линией сжатого воздуха. В ]уботе подвижная (ячейковая) 5 и нёподвижная (распределительная) 6 шайбы устанавливаются торцами друг к другу. Во избежание прорыва вакуума между торцами контактные поверхности подвижной и неподвижной шайб должны быть пришлифованы или пришабрены. [c.102]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология