Ячейка уравнение

В случае импульсного ввода трассера в 1-ю ячейку (т = I) и регистрации кривой отклика в k-и ячейке уравнения (III. 114) — (III.116) упрощаются [c.73]

Полученные уравнения указывают на определенную закономерность. Так, при фиксировании функции отклика в некотором промежуточном сечении 0<2< 1 значение ее первого начального момента складывается из среднего времени пребывания частиц потока в объеме аппарата, расположенном до рассматриваемого сечения (по ходу потока), и комплекса величин, характеризующих структуру потока в объеме после этого сечения. Иными словами на величину влияет лишь характер потока в части аппарата, расположенной после сечения регистрации отклика на импульсное возмущение. Например, выражение для последней ячейки [уравнение (IV. 17)], как будет показано ниже, идентично выражению М1 для диффузионной модели, не зависящему от структуры потока в части аппарата до п-й ячейки. [c.85]

Теперь, если мы используем обычные стандартные состояния и примем активности серебра, хлорида серебра и водорода равными единице, то для э. д. с. ячейки уравнение будет иметь вид [c.307]

Удельную электропроводность можно вычислить из электропроводности, если известны параметры ячейки (уравнение 1.2.). Однако на практике измеряют проводимость разбавленного раствора с известной удельной электропроводностью (папример, 0.00100 п. КС1) п вычисляют постоянную ячейки по уравпепию 1.4. Если постоянная ячейки известна, то измерив G, можно рассчитать удельную электропроводность других растворов. [c.9]

Последнее уравнение дает общее выражение изменения усилия при изгибе стержня в зависимости от начального эксцентриситета и геометрических размеров. Выражая / через е и другие начальные параметры ячейки [уравнения (1 и 2)], можно для нашей модели написать [c.334]

Множитель i указывает на сдвиг 90°(тт/2 рад) между током заряжения и приложенным напряжением. Чтобы исключить влияние размеров ячейки, уравнение (1) следует переписать в виде [c.308]

Применяя уравнение (1. 20) к реакции, протекающей на фазовой границе, можно найти разность потенциалов между фазами. Проведя такой расчет для всех последовательно включенных фазовых границ гальванической цепи и просуммировав отдельные разности потенциалов, можно найти равновесное напряжение ячейки. Таким образом, уравнения (1. 11) и (1. 20) в конечном итоге приводят к одному и тому же результату. Однако при вычислении разности потенциалов по уравнению (1. И) можно допустить ошибку в знаке. Уравнение (1. 20) уже при чисто формальном использовании всегда дает правильный знак. Кроме того, при его применении можно более ясно и наглядно представить суммарный процесс на отдельной межфазной границе. Однако, если реакция ячейки совершенно ясна, то для вычисления напряжения ячейки уравнение (1. И) оказывается более простым. [c.39]

С напряжением ячейки [уравнение (1. 5)] [c.125]

Если описывать гидродинамику аэротенка ячеечной моделью, то для i -й ячейки уравнения материального баланса имеют вид [c.7]

Выражение (23) по своей структуре дает более четкую физическую интерпретацию сопротивления межэлектродной среды, подчеркивая ее неоднородность. Однако использование выражения (23) предполагает включение в состав системы уравнений, описывающих поведение электрохимической ячейки, уравнений гидравлического тракта для установления математической функциональной связи между величиной МЭЗ и средней скоростью протекания электролита. Достаточно точное аналитическое описание зависимости (23) с учетом различных гидродинамических режимов течения электролита в межэлектродном промежутке при сложной форме катода-инструмента представляет собой крайне трудную задачу. Поэтому для практических расчетов и исследования электрохимической ячейки более целесообразным является использование эмпирической зависимости удельной электропроводности межэлектродной среды по методу, предложенному в работе [186]. [c.120]

Для первой ячейки уравнения материального баланса такие же, ка для аппарата идеального смешения, и результаты те же, но с заменой к на к/2. Уравнения баланса для второй ячейки [c.87]

Для термодиффузионной колонки с открытой ячейкой уравнение (6-1) для стационарного состояния принимает вид [c.161]

Ячеечная модель. При условии, что перемешивание потока в аппарате происходит мгновенно и состав смеси, выходящий из каждой ячейки каскада, идентичен ее составу в самой ячейке, уравнение (П1.13) для ячеечной модели примет вид [c.63]

При изменении параметров модели от ячейки к ячейке уравнения (УИ1. 5) и (УП1. 6) записываются отдельно для каждой ячейки, а затем рещаются совместно на ЭВМ. [c.170]

Уравнение (13.70) — одно из ключевых в рентгеновском структурном анализе. Оно дает прямой способ расчета картины дифракции от кристалла при условии, что известна структура элементарной ячейки. Наоборот, если известен структурный фактор F (Л, к, /), можно рассчитать распределение электронной плотности в кристалле. Для этого надо воспользоваться уравнением, идентичным уравнению (13.39). Однако вместо того, чтобы использовать для описания вклада элементарной ячейки уравнение (13.38), следует прибегнуть к соотношениям (13.67) и (13.70). [c.344]

Ни через мениск, т. е. границу воздух — раствор, ни через дно ячейки растворенное вещество проникать не может (нет переноса вещества), вследствие чего для мениска и дна ячейки справедливо уравнение (VI.3), аналогичное уравнению равновесия. В рамках этого метода переходного состояния [16] отношение /О определяется из данных для верхней и нижней частей столбца раствора в ячейке (уравнение (V. 9)) [c.120]

При анодном растворении металла из его амальгамы в уравнении (5.32) вместо концентрации атомов ртути необходимо использовать концентрацию атомов металла [М] в поверхностном слое амальгамы. Поскольку последняя зависит от величины тока, протекающего через ячейку [уравнение (5.9)], вместо уравнения (5.35) получаем следующее выражение [c.124]

Используя условие несжимаемости растворителя Ас" ==/Сх, подставляя его в уравнение (44), затем результат в (18), получаем для продольной свободной деформации ячейки уравнение [c.145]

Равновесное центрифугирование — чрезвычайно эффективный метод, но проведение измерений занимает очень много времени. Даже при небольшой высоте столба жидкости для установления равновесного распределения вещества с мол. массой 5(Х) (XX) требуется день или два, а для вещества с мол. массой 50 (XX) — несколько часов. Многие исследователи предпочитают пользоваться результатами анализа низкоскоростных седиментационных измерений, не дожидаясь установления равновесия. Такого рода данные представлены на рис. 11.18 в промежуточные моменты времени. В 1947 г. Арчибальд, который много лет занимался поисками решений уравнения Ламма, заметил, что в области мениска и у дна ячейки уравнение потока имеет тривиальное решение для любого момента времени в течение всего седиментационного опыта. У мениска и на дне ячейки У2 должен быть равен нулю, потому что через эти поверхности не может происходить переноса вещества. Данный эффект не представляет интереса при больших скоростях ротора, так как в этом случае у мениска вообще не оказывается вещества, а на дне образуется плотный осадок. При малых скоростях, однако, приравняв нулю выражение для 2 [уравнение (11.4)], имеем [c.259]

Затем находим второй центральный момент (дисперсию распределения времени пребывания часищ потока в аппарате) для п-й ячейки —уравнение (IV.40). [c.98]

Мы рассмотрели понижение симметрии, вызванное локальным полем в определенном месте. Теперь надо учесть тот факт, что может иметь место взаимодействие между различными молекулами элементарной ячейки, т. е. мы должны перейти к фактор-групповому анализу [108]. Он включает в основном рассмотрение координат симметрии элементарной ячейки [уравнение (7)]. Построение этих координат симметрии полностью аналогично построению координат симметрии молекулы из ее внутренних координат. В рассматриваемом примере внутренними координатами являются нормальные координаты молекул в четырех местах ячейки. Симметрией, которую нужно использовать, является, конечно, симметрия фактор-группы. Таблица корреляций дает следующий результат каждому колебанию типа Аи молекулы, находящейся в выбранном месте, будут соответствовать четыре колебания элементарной ячейки, по одному каждого из типов Аш, Вы, Вги. и 5за. Таким же образом каждое колебание типа Ag дает четыре колебания элементарной ячейки симметрии Aig, Big, Bzg и Bag. Из этих колебаний элементарной ячейки те колебания, которые входят в класс Biu с дипольным моментом перехода, параллельным оси с, будут активны в инфракрасном спектре и так далее. Если продолжить рассмотрение в качестве примера колебания Vjg ( lu), которое неактивно в спектре газовой фазы, но активно в спектре кристалла, то оно расщепляется на четыре колебания элементарной ячейки типов Ац, В , Вчи. и В ,, из которых три последних будут активны в инфракрасном спектре. Хотя всего насчитывается Nt колебаний кристалла, возникающих из колебания 12, однако активны в спектре только эти три колебания. Колебание еы), активное и вырожденное в спектре газа, активное и дающее дублет в приближении локальной симметрии, расщепляется далее на четыре колебания в каждом компоненте дублета, или всего на восемь колебаний. Из этих восьми колебаний шесть (2Вы, 2В211, 2Взи) активны в инфракрасном спектре. Вновь следует подчеркнуть, что величины расщеплений не могут быть предсказаны из рассмотрения симметрии. При этом может наблюдаться случайное вырождение, если ширина щели прибора или естественная ширина линий превышают расстояние между линиями. [c.586]

Рассмотрим теперь протекание химической реакции в ячеечной модели. Описание этого процесса есть просто описание процесса прп идеальном смешении, повторенное п раз. Выходные концентрации (и температура) -той ячейки являются входными для ( +1)-й. Для реакции А-г Впри трех ячейках это показано на рис. 14.4. Для 1-той ячейки уравнение баланса по веществу Л имеет вид, полностью аналогичный уравнению (12.9) [c.165]

В то время как уравнение (IV. И) отвечает разбавленной двухкомпонентной системе, уравнение (IV.12) является более общим и содержит величину у — коэффи--циент активности растворенного вещества (функция его концентрации). Уравнение (IV. 6) выведено для системы отсчета, связанной с ячейкой, уравнение же (IV. 12) получено для системы, связанной с центром массы растворенного вещества, поэтому величина [г в уравнении (IV. 12), строго говоря, не является тождественной / в уравнении (IV. 6). При экстраполяции В к бесконечному разбавлению уравнения (IV. 11) и (IV. 12) становятся, однако, идентичными. [c.73]

В пене с многогранной формой пузырьков диффузионный перенос газа незначителен, поскольку разделяющие пузырьки пленки почти плоские и, следовательно, давление внутри смежных ячеек почти одинаково. Но и для пены с многогранной формой ячейки уравнение состояния справедливо. Так как газ в каждой ячейке пены находится под давлением р — Ратм) выше атмосферного, то можно представить сферу радиуса г, которая содержит газ, имеющий то же давление, что и в ячейке радиусом, соответствующим [c.71]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология