Кинга печь

В 1954 г. Зееман и Риттер [4376] вновь исследовали систему полос ЛШ — Спектр наблюдался при введении алюминия в графитовую трубку печи Кинга. Печь наполнялась чистым водородом, давление которого изменялось от 40 до 50 мм Hg. При достижении температуры 2100° С спектр фотографировался как в излучении, так и в поглощении во втором и третьем порядках 21-футовой вогнутой решетки. Найденные в результате анализа тонкой [c.754]

В ряде случаев нагревательный элемент печи одновременно играет и роль кюветы. Такова, нанример, трубчатая вакуумная печь Кинга (рис. 13.15). Телом накала служит графитовая трубка, по которой пропускают ток силой в несколько тысяч ампер от понижающего трансформатора. Для создания нужного распределения температуры сечение трубки делают переменным (обычно среднюю часть толще). При этом увеличивают энерговыделение на концах трубки, чем компенсируют повышенные потери тепла в этих местах (рис. 13.16). [c.356]

Печь Кинга обычно разогревается за несколько секунд. Время разогрева зависит от теплоемкости и теплоизоляции трубки. Теплоизоляция осуществляется графитовыми экранами, окружающими нагреватель. Максимально [c.356]

В атомно-абсорбционном спектральном анализе применяется специальная графитовая кювета [15], представляющая собой, как и печь Кинга, нагре- [c.357]

Рис. 13.15. Разрез печи Кинга д — — графитовая трубка Ъ — Ъ — токоподводящие графитовые блоки е — е — охлаждаемые электроды а — а — кварцевые окна М — манометр.

Рис. 13.17. Устройство элемента печи Кинга для нагревания до высоких температур столба легко испаряющихся веществ 1 — трубка с продольным разрезом г — графитовый кожух з — замазка (АиОз) 4 — испаряемое вещество.

Если мазут подвергать крекингу в установке, состоящей из двух печей для раздельного крекинга ле1 кой и тяжелой частей сырья, то возникает вопрос, где находится и чем определяется граница между легкой и тяжелой частями сырья. Конец кипения легких промежуточных фракций обычно определяется режимом крекинг-печи. Чтобы устранить быстрое коксование труб в кре-кинг-печи, необходимо избегать такого положения, когда количество жидкой фазы в трубах печи становится очень небольшим. Действительно, при движении смеси паров и нгидкости по трубе пограничный слой у стенки трубы образуется нз жидкой фазы. Если количество жидкой фазы невелико, то этот слой будет очень З стойчив, так как ноток паров будет скользить вдоль слоя жидкости. Б результате длительного пребывания частиц жидкости в пограничном слое неизбежен их глубокий крекипг до кокса. Поэтому, чтобы уменьшить коксование труб, нужно в трубах печи иметь или только одну паровую фазу, или смесь паровой и жидкой фаз, по со значительным содержанием жидкой фазы. [c.72]

На фиг. 20 приведены данные, полученные при применении зонда для изучения влияния состава технологического потока на скорость коррозии в кре-кинг-печи в которой наблюдались как коррозия, так и акоксовывание. В условия непрерывной работы установки были введены некоторые изменения. Последнее произведенное изменение привело к сильному увеличению скорости коррозии. Зонд является единственным прибором,при помощи которого могут быть получены такие ценные данные. [c.80]

Технологическая схема секций кре — кинга и ректификации установки Г —43 — 1( 7 представлена на рис.8.9. Гидроочи — щенное сырье после предварительного подогрева в теплообменниках и печи П смешивается с рециркулятом и водяным mipoM и вводится в узел смешения прямо — точного лифт —реактора Р—1 (рис. 8.10). Контактируя с регенерированным горячим цеолитсодержащим катализатором, сырье испаряется, подвергается катализу в лифт —реакторе и далее поступает в зону форсированного кипящего слоя Р — 1. Про — дукты реакции отделяются от катализа — тс.рной пыли в двухступенчатых циклонах и аоступают в нижнюю часть ректифика — ц)[онной колонны К—1 на разделение. [c.134]

Установка висбрекинга может входить как секция в состав комбинированной установки, например атмосферная перегонка нефти -V висбрекинг атмосферного мазута -> вакуумная перегонка висбре-кинг-мазута для выделения газойлевых фракций или висбрекинг атмосферного мазута — выделение газойлей (в частности, под вакуумом)— термический крекинг смеси газойлей с целью увеличения выхода керосиновой фракции. Возможны также варианты установок висбрекинга на одних нагретое сырье по выходе из печи направляется в необогреваемый [c.24]

Наиболее распространенной формой промышленного процесса термического крекинга до 40-50-х годов был крекинг при высоком давлении. В 1935 г. был разработан проект отечественной двухпечной кре-кинг-установки системы Нефтепроект . В одной печи подвергали легкому крекингу тяжелую часть мазута, а во второй осушествляли глубокий крекинг керосино-газойлевых фракций, содержащихся в исходном мазуте и образовавшихся после легкого крекинга. Таким образом, был соблюден необходимый при крекинге принцип селективности тяжелую часть сырья, выкипающую выше 350 С, подвергали крекингу при мягком температурном режиме (470-480°С), а керосино-газойлевые фракции (200-350°С) — при более жестком (500-510°С) [121]. [c.197]

Идея применения электропечей для получения поглощающих сред была впервые реализована еще в начале нынешнего века английским физиком Кингом, который с успехом использовал миниатюрные трубчатые печи для изучения спектров абсорбции разных элементов в вакууме или в атмосфере различных газов. На принципиальную возможность применения печи Кинга для аналитических целей впервые указал австралийский ученый Уолш в 1955 г. Начало практического использования ЭТА в атомно-абсорбционном анализе было положено советским ученым Б. В. Львовым, который в 1959 г. сконструировал первый непламенный атомизатор — графитовую кювету и в 1961 г. опубликовал данные о ее аналитических возможностях. С начала 70-х годов (времени создания первых коммерческих атомно-абсорбциоп-ных спектрометров с ЭТА) наблюдается практически постоянный рост числа публикаций по аналитическому примеиению атомноабсорбционной спектрометрии с ЭТА (рис. 8Т7). [c.164]

Авторы работы [109] рекомендовали более низкое значение 141,0 0,9 на основании некорректной экстраполяции предельной кривой диссоциации. ЛБШ для состояния Х12 дает 180, экстраполяции в состояниях ePIigU е П дают 139. Масс-спектрометрические исследования равновесия образования g в парах графита [111] и спектральные исследования интенсивности полос Свана и Филлипса в печи Кинга [112, ИЗ] приводят к значению 144 5. [c.49]

Метод расшифровки эмиссионных спектров оказался наиболее полезным со времени появления работ А. С. Кинга и других, применивших высокотемпературное возбуждение в печи специальной конструкции. Отличительная особенность этого источника возбуждения — возможность снимать спектры при посгупенчатом увеличении энергии возбуждения, что значительно облегчает интерпре- [c.15]

Процесс осуществляют при температуре до 520 С и давлении до 5 УЛа. На установке сырье подогревается в печи. Реакция крекинга начинается в змеевике печи и продолжается в выносной реакционной камере. В ней кре-кинг-остаток отделяется от парожидкостной смеси, которая подается з ректификационные .июнны для разделения продуктов крекинга (рис. 5). [c.26]

Бруэр, Джиллес и Дженкинс [921] исследовали зависимость интенсивности полос Свана в спектре С от температуры печи Кинга и нашли значение (С , газ) = 233,1 + 7,0 [c.484]

SI 2. Клеман [2433] при исследовании спектра, возбуждаемого в печи Кинга, заполненной кремнием, обнаружил в области 4600—6700 А сложный полосатый спектр, который оказался идентичным с зелено-голубыми полосами, наблюдавшимися ранее в спектрах звезд [c.673]

Благодаря. тому, что спектр был получен при импульсном фотолизе, а не в пламенах или печи Кинга, вращательная структура полос имела относительно простой характер, что существенно облегчило анализ и позволило разделить полосы, принадлежащие молекулам В Ог и В Ог. Группы полос с красным оттенением, известные ранее как флюктуационные полосы , были приписаны переходу Л П — Х П, группа дублетных полос в области 4070 А — переходу — Х П. В результате анализа вращательной структуры полос системы АЧ — Х П Джонс показал, что молекула ВО2 является симметричной линейной молекулой в обеих электронных состояниях (В" = 0,3292 6 = 0,3106 сж 1, /- = 1,2653 и = 1,3025 А). Найденные Джонсом значения основных частот и постоянной спин-орбитальной связи ВО2 в состоянии Х П равны vi= 1070 V2= 464 Vs 1322 А= — 148,6 см . Постоянные ВО2 в состоянии Л П по данным Джонса равны (в см ) То=18291,59 oi = 994 со2=502 Vs = 2357 А = — 101,3 смг . Анализ группы полос системы 6 2 ХШ позволил определить только значения Го = 24507,9 сж 1, V2 = 505 и Во = 0,3250 Поскольку найденные Джонсом постоянные ВО2 существенно точнее величин, оцененных авторами Справочника и в работах [52а, 289а, 2896], они были приняты для последующих расчетов. Соответствующие значения постоянных ВО2 в состоянии Х П приведены в табл. 209. [c.707]

BeF. Основным электронным состоянием молекулы BeF является состояние В спектре BeF наблюдалась только одна система полос, расположенная в области 3400—2800 А. Спектр поглощения паров BeF наблюдал Фаулер [1587] при нагревании BeFg в печи Кинга до температуры 2000° С. [c.789]

Указанные полосы были получены затем Бруэром и Портером [929] в спектре поглощения паров, находящихся в равновесии с твердой окисью магния, нагреваемой в печи Кинга до температуры 2500—2600° К. Несмотря на использование в качестве спектрального прибора спектрографа с дифракционной решеткой, имеющей во втором порядке дисперсию 0,67 к мм, вращательная структура полос не была разрешена полностью. В результате приближенного анализа колебательной структуры ультрафиолетовой системы, соответствующей, по мнению Бруэра и Портера, переходу между триплетными состояниями MgO, одно из которых рассматривалось как основное, были определены значения колебательных постоянных в этих состояниях. Однако авторы отмечали, что полученные ими данные не позволяют однозначно отнести наблюдавшуюся систему полос к спектру окиси магния. Действительно, в работах [124, 1670] высказывалось предположение о том, что наблюдаемые в ультрафиолетовой области спектра полосы могут быть связаны с излучением трехатомной молекулы MgOH [c.811]

Анализ колебательной структуры систем полос ЛШ — Х 2, 5 2 — X Z и С 2 — Х 2 был выполнен Джевонсом [2250], Джонсоном [2262] и Фаулером [1587]. Наиболее достоверные значения молекулярных постоянных MgF в состояниях Х 2, ЛШ и С 2 найдены Фаулером [1587] при исследовании спектра поглощения MgF. Спектр возбуждался при нагревании MgFj в печи Кинга при температурах 1300—1900° С и регистрировался на спектрографе, дисперсия которого составляла , Ък/мм. Сравнение молекулярных постоянных в состоянии Х 2, найденных при анализе системы С 2 — Х 2, с постоянными, полученными ранее Джонсоном [2262] при исследовании системы полос ЛШ — Х 2, показало, что проведенный Джонсоном [2262] анализ ошибочен. Поэтому Фаулер [15871 заново выполнил анализ системы полос ЛШ — Х 2 по спектрограммам, полученным Датта [1265]. Анализ проводился по кантам (З В твей полос с и 7 и 8. [c.813]

Испаряемое вещество помещают в трубку печи Кинга, иногда с помощью специальных устройств, позволяющих осуществлять загрузку без нарушения вакуума. Пары легко испаряющихся металлов иногда надо сильно перегревать для создания большой заселенности высоко расположенных уровней. Д.ля этого используются специальные графитовые отростки с независимым подогревом, либо испаряющееся вещество помещают в дополнительный кожух, из которого парыпоступают в трубку по особым прорезям (рис. 13.17). [c.356]

Рис. 13.16. Кривые распределения температуры вдоль трубки печи Кинга 1 — для утоньшенной,посредине г — для цилиндрической 3 — для веретенообразной.

Слейтер [48] изучал связь между вспучиванием и коксуемостью при различных скоростях нагревания. Навеска угля в 20 г измельчалась до 60 меш, и лодочки с навеской устанавливались на свободно вставленных асбестовых пробках в середине трубки из кварца длиной 153 мм. Эта трубка помещалась в горизонтальном положении в трубчатой электрической печи (Грея—Кинга), предварительно нагретой до 300°. Автором выполнены три серии испытаний ири нагревании образцов углей в течение 1,3 и 4,5 час. соответственно от момента номещения трубки в нагретую печь до конечной температуры 600°. Эта температура затем поддерживалась постоянной в течение еще 1 час. Фотографии полученного кокса показывают, что вспучивание существенно зависит от скорости нагревания. Наиболее отличающиеся данные были получены при наименьшей скорости нагревания для всех 10 испытывавшихся углей. Степень вспучивания определялась величиной отношения объема кокса к первоначальному объему угля. Бредлей и Мотт [50] использовали метод Слейтера, но пришли к выводу, что простые [c.138]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология