Яркость интегральная

Если для данного тела известна зависимость яркости интегрального или спектрального излучения от направления, то в общем случае поверхностная плотность собственного излучения какого-либо тела определится из соотношений [c.376]

Использование монохроматического излучения в области видимой части спектра вызвано тем, что интенсивность этого излучения растет с увеличением температуры намного быстрее ио сравнению с интегральным излучением, и поэтому малые изменения температуры дают при этом большие отклонения яркости, что намного повышает точность измерения. Выбор красного светофильтра, обеспечивающего работу прибора С монохроматическим излучением при А=0,65 мкм, обусловлен желанием производить измерения сравнительно низких температур (700—1000°С), так как в этом диапазоне интенсивность красного излучения наибольшая. [c.35]

При повышении частоты (рис. 1.15) интегральная яркость свечения вначале увеличивается почти линейно, а затем наступает насыщение. Частотная зависимость интегральной яркости изменяется при введении в люминофор примесей Fe, Со и Ni при некоторой концентрации этих примесей она становится сверх линейной. Люминофоры, содержащие большие количества Fe, Со и Ni, фотолюминесценция которых почти потушена, обладают яркой электролюминесценцией при высоких частотах. [c.18]

Здесь а — площадь излучающей поверхности, с/П — телесный угол, в котором излучается поток с/Ф, ф — угол между нормалью к площадке а и направлением наблюдения. Спектральная яркость К (или Ьу) связана с интегральной соотношением [c.333]

Если вновь обратиться к несамосветящимся предметам, можно видеть, что координата цвета У, полученная по (2.11), также иногда представляет фотометрическую величину. Если спектральный апертурный коэффициент отражения р (к) измерен при геометрии 0/45, его можно называть спектральным коэффициентом яркости (см. Стандартные условия освещения и наблюдения МКО, рис. 2.11). Интегральная величина У в этом случае называется просто коэффициентом яркости. В известном смысле козффициент яркости — это яркость объекта, измеренная через яркость идеаль- [c.174]

С увеличением (до определенных пределов) интегральной яркости источника излучения доля поглощенного излучения не изменится. В этом заключается принципиальное отличие эмиссионных и люминесцентных спектроскопических методов от абсорбционных. [c.207]

Бг — интегральная яркость спектральной линии) пропорциональна ширине А/ наиболее узкой из щелей, причем величина пропускаемого спектрального диапазона 6А совершенно не зависит от ширины щелей. Остановимся на последнем обстоятельстве. Означает ли оно, что ширины щелей могут быть сколь угодно велики Отнюдь нет. Во-первых, чем шире входная щель, тем больше величина рассеянного света в приборе. Во-вторых, от ширины щелей зависит предел разрешения прибора. Очевидно, что при ширине изображения входной щели в фокальной плоскости прибора, равной А/1, и ширине выходной щели, равной А/г, световые потоки двух соседних узких линий излучения будут одновременно проходить через выходную щель прибора, если спектральное расстояние между ними будет меньше величины [c.225]

Применяя формулы (27.26) и 27.27) к спектрам излучения, под Бг мы должны понимать интегральную яркость спектральной полосы, а под — среднюю плотность яркости участка полосы, пропускаемого щелью монохроматора. В случае спектра поглощения при щироких щелях следует пользоваться формулой (27.27), а не (27.26), понимая под 5 , — среднюю (по ширине щели) плотность яркости источника света. При узких щелях — плотность яркости источника, ослабленная участком полосы поглощения, который вырезается щелью монохроматора. [c.227]

Источники излучения характеризуются в первую очередь спектральным распределением яркости и характером ее изменения во времени. Существенна также в ряде задач интегральная (по спектру) яркость источника, постоянство яркости по его поверхности и при наблюдении под разными углами, а также полный световой поток и поляризация излучения. [c.252]

На рис. 10.1 показаны зависимости яркостей этих трех источников от времени. Такого рода источники следует характеризовать стабильностью, под которой мы понимаем постоянство во времени интегральной яркости [c.253]

Наряду с постоянством интегральной яркости важной характеристикой источника является его скважность 8, которая по определению равна [c.253]

Если яркость для центра линии >достигает насыщения, то при дальнейшем увеличении концентрации излучающих атомов или толщины излучающего слоя интегральная яркость линии [c.261]

В свою очередь гёл и йф зависят соответственно от интегральной яркости линии Ьл и от яркости фона Бф (в единичном интервале длин волн) в источнике света, от светосилы L спектральной установки и от спектральной ширины входной АК и выходной А Я щели прибора, т. е. [c.40]

В зависимости от разности хода лучей в плечах интерферометра интегральный поток на выходе будет сильно меняться, с провалами до нуля. Для других длин волн будут бежать по полю интерференционные полосы без существенного изменения интегрального потока. Выделяя переменную составляющую в отклике приемника, регистрирующего поток на выходе, получим сигнал, пропорциональный спектральной яркости на той длине волны, для которой прибор настроен на ровное поле. [c.167]

А — приборы, измеряющие в широкой области спектра суммарную (интегральную) яркость флуоресценции [c.61]

Начальное давление. мм рт. ст. Максимальная яркость. отп. ед. Интегральная светимость Длительность свечения, мксек Протяженность зоны свечения, м.ч [c.571]

В идеальном случае при низкой концентрации атомов (низкие оптические плотности) интегральная яркость сигнала флуоресценции линейно связана с концентрацией атомов это справедливо и для источников непрерывного и для источников линейчатого спектра. При высокой концентрации атомов (высокие оптические плотности) соотношение между интегральной яркостью флуоресценции и концентрацией атомов становится сложным при этом существенно, что график имеет нулевой наклон в [c.216]

Излучение, даже состоящее из одной спектральной линин, всегда обладает некоторой спектральной шириной. Распределе- ие яркости по длинам волн представлено на рис. 25. Интегральная яркость источника, испускающего одну спектральную линию, определяется площадью, которую ограничивает кривая (заштрихованная часть на рис. 25а) [c.112]

В известном методе сцинтилляционного спектрального анализа [5—7] также используется этот принцип. Однако, несмотря на его очевидные преимущества перед интегральными методами регистрации [2], сцинтилляционный метод имеет в своей основе принципиальный недостаток, связанный с установлением аналитической зависимости между числом вспышек линии элемента и его концентрацией в составе пробы [5,8]. Яркость возникающей вспышки, определяемая концентрацией элемента в составе частицы, не учитывается. Поэтому, применяя метод для анализа образцов с неизвестным составом частиц, можно совершить грубую ошибку в определении концентрации. [c.18]

Предложенный метод, названный импульсно-интегральным методом регистрации, отличается от интегрального (фотографическая регистрация спектра) тем, что измеряется яркость линии без регистрации фона в промежутки времени, когда излучение. линии отсутствует, а от сцинтилляционного тем, что измеряется суммарная (интегральная) яркость всех вспышек аналитической линии. [c.19]

Существуют также фотометрические ТХ-газоанализаторы и газосигнализаторы, в которых повышение температуры газовой смеси, возникающее вследствие реакции горения контролируемого компонента (например, СН4 или СвНе), определяется оптически по повышению интегральной яркости (свечения) пламени, измеряемой фотоэлектрически. [c.607]

Рис. 1.15. Зависпмость интегральной яркости свечения ZnS-электролюми-нофоров от частоты возбуждающего поля

При низкой концентрации атомов в облучаемом источником излучения объеме и 1тегральная яркость сигнала спектра флуоресценции линейно связана с концентрацией атомов. При высокой концентрации атомов в облучаемом объеме связь между интегральной яркостью спектра флуоресценции и концентрацией атомов становится сложной. Сложность, которая типична для флуоресцентных методов, связана с геометрией освещения объема, содержащего атомы определяемого элемента, и геометрией наблюдения. [c.137]

Исследоваште электролюминесценции цинксульфидных электролюмино-форов под действием переменного поля показало, что зависимость интегральной яркости электролюминесценции от возбуждающего напряжения выражается формулой [8, с. 287 9, с. 191 34—38] [c.17]

Интегральной яркостью электролюминесценции называют среднее значение яркости свечения за период изменения приложенного напряжения мгновенная яркость электролюминесценции — это Знаиеаие япкостж свечения в данный момент времени. [c.17]

Зависимость интегральной яркости электролюминесценции от температуры описана в работах [9, с. 197 39—41]. Для электролк минофоров на основе ZnS - u эта зависимость в большинстве случаев описывается кривой с двумя максимумами, из которых один расположен в области отрицательных, а другой — в области положительных температур (рис. 1.16). При увеличении частоты последний перемещается еще дальше в область положительных температур. [c.18]

УФ-светом. Интегральная яркость излучения этих люминофоров в 2—2,5 раза превосходит таковую для промышленного люминофора марки Л-42Дв. [c.85]

Введение ванадия в фосфатные люминофоры в сочетании с р. з. э. позволило синтезировать новые люминофоры на основе Са, 2п- и Са, Зг-фосфатов. Наиболее эффективные пз полученных люминофоров прп возбуждении к = 365 нм при комнатной температуре по интегральной яркости излучения в 5—6 раз превосходят промышлен-ны е люминофоры с аналогичным цветом свечения (марки Л-43 и Л-50, фосфатованадаты иттрия). [c.85]

Практическое применение в экранах кинескопов черно-белого телевидения нашел оксисульфид, активированный ТЬ [29], спектр свечения которого представляет собой группу узких полос в синей, желто-зеленой и оранжевой частях спектра, что создает интегральное белое излучение с цветовой температурой, близкой к 8500 К. Однокомпонентный состав этого люминофора позволяет полностью исключить цветовую неоднородность экрана, что особенно существенно прп формировании крупногабаритных широкоформатных кинескопов. Другое преимущество оксисульфидного белого катодолюминофора — его высокая радиационная и примесная стойкости, а также отсутствие насыщения яркости свечения при увеличении плотности тока до 100 мкА/см . [c.121]

Диапазон энергий квантов С. и.— от долей эВ до сотен кэВ. Излучение характеризуется непрерывным спектром, высокой степенью поляризации, большой интенсивностью (напр., по яркости превосходит на неск. порядков рентгеновское излучение, получаемое в трубках с вращающимся анодом), чрезвычайно малой расходимостью, модулирован-востью (длительность импульсов до 100 пс). Эти св-ва позволяют использовать С. и. в спектроскопии, рентгеновском структурном анализе, для изучения оптич. активности молекул, возбуждения люминесценции, инициирования фотохим. р-ций и др. Так, благодаря большой яркости источников С. и. удалось зарегистрировать молекулярные спектры поглощения с разрешением 0,003 нм. Разрабатываются новые направления молекулярной спектроскопии, использующие времени структуру С. и. для исследования ме-тастабнльных пртдуктов фотолиза, механизма сверхбыстрых р-ций и т. п. Рентгеновский структурный анализ биол. объектов, в частности монокристаллов белков, позволяет значительно сократить время регистрации рентгенограмм, уменьшить радиац. нагрузки на образец. С. и. имеет и практич. применение, напр, для фотолитографии в произ-ве элементов интегральных схем. [c.528]

Пусть — яркость входной щели спектрального прибора. Под этой величиной будем понимать интегральную яркость для всей сп ктрал1 ной линии, Цели рассматривается непрерывный [c.35]

Выбор оптимальных режимов съемки. Светосила прибора (интегральная интенсивность пиков на рентгенограммах) пропорциональна яркости источника излучения 1, его высоте и ширине Ь/, ширине и высоте щели счетчика Ьс и Не, размерам облучаемого образца, определяемым горизонтальной расходимостью первичного пучка у и вертикальным размером освещенной части образца Нр (см. рис. 9.34,6) I iЬfb yHfH Hp. [c.255]

Рис. 12. Зависимость отношения сигна- шуму от интегральной яркости источника для 1) фурье- и (2) скани-рующего спектрометров, максимальная плотность интенсив-7 уУ ности излучения, при которой приемник

Одновременно с повышением температуры нагретого тела и изменением его цвета быстро возрастает интенсивность монохроматического (одноцветного) излучения, т. е. излучения определенной длины волны (яркости), а также заметно увеличивается интегральное (полное) излучение энергии (радиация), что позволяет использовать эти два свойства нагретых тел для измерения их температуры. [c.148]

Но такие лампы обычно обладают меньшей спектрально яркостью в области линий поглощения, чем газоразрядные лам пы с парами металлов и очень большой интегральной яркостьк создающей заметно большее количество паразитного рассеян ного излучения. Оба эти фактора приводят, как правило, уменьшению детективности анализа при использовании источ ников, дающих сплошной спектр, но зато появляется возмож ность одновременного определения нескольких элементов. Пс этому такие лампы целесообразно применять в некоторых про изводственных задачах, а также тогда, когда исходное количе ство анализируемой пробы очень мало и не позволяет выпол нить ряд последовательных анализов. [c.28]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология